Энергия приращений

Сумма изменения кинетической энергии системы и кинетической энергии приращения ее массы равна сумме элементарной работы сил, приложенных к точкам системы, и элементарной работы сил, зависящих от изменения масс точек системы. [c.481]

Теорема об изменении кинетической энергии. Приращен ние кинетической энергии материальной точки на данном пути равно работе действующих сил на этом пути. [c.287]

Действительно, вводя аналогично понятию полной энергии Э в теории упругости или деформационной теории пластичности понятие энергии приращений перемещений при отсутствии массовых сил [c.308]

Теорема кинетической энергии. Приращение кинетической энергии материальной точки на некотором перемещении (элементарном или конечном) равно работе приложенных сил на этом перемещении [c.397]

Теорема кинетической энергии. Приращение кинетической энергии материальной точки на некотором перемещении (элементарном [c.387]

Выражение (функционал) в левой части неравенства будем называть энергией приращений. [c.83]

Действительные приращения смещений du , dUy, du сообщают энергии приращений абсолютный минимум по отношению ко всем кинематически возможным приращениям. [c.83]

Действительные приращения напряжений сообщают абсолютный максимум энергии приращений по отношению ко всем статически возможным приращениям напряжений. [c.84]

Предположим противное пусть существуют два различных действительных распределения dz ,..., do x,. .., отвечающих одним и тем же заданным приращениям поверхностных сил и смещений. Тогда обе системы приращений приводят согласно только что доказанному принципу к абсолютному максимуму энергии приращений, что возможно лишь при совпадении этих систем. [c.84]

Уравнение энергии [приращение живой силы частицы (т), сложенное с приращением внутренней энергии / / f где и — внутрен- [c.11]

Из полученных выражений видно, что за время разбега механизма происходит приращение его кинетической энергии. [c.306]

Во время установившегося движения это приращение за целый цикл движения механизма равно нулю. За время выбега механизма происходит отдача кинетической энергии, накопленной им за время разбега. [c.307]

Рассмотрим отдельно установившееся движение. Для каждого полного цикла этого движения приращение кинетической энергии механизма равно нулю (см. уравнение (14.3)) [c.308]

В этом равенстве Иф есть масштаб углов поворота и цм — масштаб моментов. Приращение кинетической энергии па участке (2—3) пропорционально площади [2"2 3 3 ], приращение кинетической энергии на участке 3—4 пропорционально площади [3"3 4 4"] и т. д. [c.351]

Подсчитав величины указанных выше площадей, можно построить диаграмму Г = Г (ф) изменения кинетической энергии Т звена приведения в функции угла поворота ф (16.1,6). Построение начнем с положения 1. Подсчитаем площадь [/ 2 2 7"1 в квадратных миллиметрах. Пусть эта площадь равна Si, мм" , тогда приращение кинетической энергии на участке /—2 равно [c.351]

Второй член в левой части представляет собой приращение энтропии среды, окружающей рассматриваемый элемент объема, на единицу массы последнего. Таким образом, левая часть описывает полное приращение энтропии, а т Vy представляет собой диссипацию энергии, т. е. скорость ее необратимого превращения во внутреннюю энергию. [c.52]

Приращение кинетической энергии на выходе из сопла можно определить по формуле (5.11) [c.168]

Для стационарной трещины при динамическом нагружении параметр G целесообразно определять методом податливости при приведении динамической задачи к статической. Для этого вычисляются приращения потенциальной энергии АП при изменении длины трещины на AL при фиксированных внешних нагрузках, в которые включаются инерционные силы, [c.242]

Уменьшение работоспособности изолированной системы, в которой происходят необратимые процессы, равно произведению приращения энтропии системы на минимальную абсолютную температуру в системе. Все необратимые процессы в изолированной системе сопровождаются обесценением энергии, которая из более полезной формы переходит в менее полезную. Происходит рассеивание энергии и ее деградация. Энтропия системы при этом увеличивается. Все самопроизвольные, т. е. необратимые процессы, протекают всегда с увеличением энтропии. Таким образом, принцип возрастания энтропии изолированной системы представляет собой общее выражение второго закона термодинамики, [c.125]

В процессах изменения состояния движуш,егося с конечной скоростью газа теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии и на совершение внешней работы (против внепших сил), но и на приращение внешней кинетической энергии газа при его перемещении по каналу. Поэтому уравнение первого закона термодинамики для 1 кг газа в дифференциальной форме получает следующий вид [c.197]

Давление и напор. Давление н иапор, развиваемые насосом, зависят от типа и параметров работы насоса. При работе иа систему насос сообщает перемещаемой жидкости энергию. Приращение удельной энергии жидкой среды, т. е. энергии, отнесенной к единице массы жидкости, может быть 0пределе[10 как разнина полных удельных энергий после насоса (сечение II — // иа рис. 23,2) и 2f,g + Pii/P + -H ii/2 и перед ним (сечение I—/) в = + Рв/Р + wl/2 [c.306]

Подставив сюда приращение кинетической энергии, приращение работы внещних сил и воспользовавшись геометрическими соотношениями и уравнениями движения, полученными в предыдущих двух главах, зависимость (1.3.1) для единицы объема тела может быть преобразована к виду [c.35]

Энгессера—.Кармана модуль 272 Энергия приращений 83 Эффект Баушингера 31 [c.324]

Приращение кинетической энергии системы вместе с кинеп еской энергией приращенной массы равно работе всех активных и пассив№1х сил, [c.176]

Изменение кинетической энергии всегда пропорционально площадям, заключенным между кривыми моментов движущих сил и сил сопротивления (на рис. 16.1, а эти площади заштрихованы). Этим площадям следует приписывать знак плюс или минус в зависимости от того, какая работа будет больше момента движущих сил или момента сил сопротивления. Так, на участке 1—7 криг.ая момента движущих сил расположена выше кривой момента сил сопротивления, и, следовательно, приращение кинетической энергии положительно наоборот, на участке 7—10 приращение кинетической энергии отрицательно и т. д. За все время работы механизма, соответствующее углу поворота Ф, приращение кинетической энергии равно нулю, и сумма всех заштрихованных площадей со знаком плюс должна равняться сумме площэлтей со знаком минус, так как в момент пуска механизма и в момент его остановки скорость точки приведения равна нулю. Точно такое же равенство должно иметь место и за время установившегося движения на участке 13—25, потому что в этом случае угловая скорость звена приведения механизма через каждый цикл возвращается к прежнему значению. [c.351]

Регулирование периодических колебаний скоростей при уста-иовнпшемся движе1ши механизма обычно выполняется соответ-ствуюн им подбором масс его звеньев. Массы звеньев должны быть подобраны так, чтобы они могли аккумулировать все приращения кинетической энергии механизма, имеющие место при превыиге-нии работы движущих сил над силами сопротивления. Эта аккумулированная массами звеньев кинетическая энергия должна быть отдана механизму обратно, когда работа сил сопротивления будет превышать работу движущих сил. [c.374]

Чтобы подсчитать приращение кинетической энергии рассматриваемого участка струйки за время dt, необходимо из кинетической энергии объема 1 — 2 вычесть кинетическую энергию объема 1 — 2. При вычитании кинетическая эаергня промежуточного объема 1 — 2 сократится, и останется лишь разность кинетических энергий элемек-тов 2 — 2 и 1 — 1, сила тяжести каждого из которых равна dG. Таким ои1пи ом, приращение кинетической энергии равно [c.39]

Переход сплава из жидкого состояния в твердое протекает, как и ирн крг1сталл [зации чисгых металлов, только при некотором нереохлажденпи, при котором значение разности объемной свободной энергии жидкой и твердой фаз f n будет больше приращения поверхностной энергии Процесс кристаллизации [c.88]

Отсюда приращение кинетической энергии потока газа (распола гаемая работа) равно работе внешних сил (piVi) плюс работа расширения в процессе 1-2 и минус работа (ргг г). затраченная газом на преодоление сопротивления среды, в которую газ вытекает. Она измеряется пл. 1234, ограниченной линией процесса расширения газа, абсциссами крайних точек и осью ординат (р). [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...