Анизотропия обратимая

Анизотропия обратимая 29 Анизотропные среды 5 Аномалия вязкости 14, 119, 126, Аномально-вязкие среды (материалы) 14 [c.267]

Обратимые тепловые явления простоты ради будут рассматриваться на примере вязкоупругого бруса при одноосном однородном напряженном состоянии а и различных постоянных температурах. Степень анизотропии в принципе не ограничивается. [c.115]

На магнитные свойства металлических стекол благоприятно влияет отсутствие кристаллографической анизотропии и протяженных дефектов. Кроме того, в аморфных сплавах в большей степени, чем в сплавах с кристаллическим строением, проявляются эффекты магнитного последействия, что связано со стабилизацией границ доменов вследствие композиционного направленного упорядочения. Для магнитного последействия характерна обратимость магнитных свойств по отношению к магнитному и термическому воздействиям. [c.237]

Величина, форма доменов и поведение ферромагнетика в магнитном поле будут определяться соотношениями различных видов энергии (обменной, кристаллической анизотропии и т. д.) при данной температуре и данном магнитном поле. На рис. 17.59 (кривая 7) приведена схема кривой намагничивания, на которой можно в общем случае выделить пять областей 7 — область обратимого смещения [c.311]

Расширение и сжатие динаса данного фазового состава должно быть количественно обратимым. Однако фактически это не так. Одной из важнейших причин этого является разное расширение различных фаз и, кроме того, анизотропия расширения отдельных кристаллов. Неодинаковая степень сжатия в разных [c.360]

Из неравенства Клаузиуса — Дюгема (6.2.57) и взаимосвязей, присущих термодинамике сплошных сред, можно заключить, что в достаточно общем случае возможны термодинамически необратимые процессы, связанные с (вязкая диссипация), с (диссипативный вклад из-за наличия поля анизотропии, вследствие того что ц не вморожено в материал, m 0 это —некоторый род вращательной вязкости), с (диссипативный вклад из-за спин-спиновых взаимодействий согласно физическому смыслу, приданному полевой величине J), с / (электропроводность) и с q (теплопроводность). Здесь мы рассмотрим только линейные необратимые процессы и с точки зрения приложений, рассматриваемых далее в этой главе, фактически выбросим последние два эффекта, а также диссипацию за счет экспериментальные свидетельства для которой не так надежны, как для других эффектов. Будем отмечать термодинамически обратимые части величин правым верхним индексом D. Б частности, [c.368]

В области вращения обратимые тепловые эффекты обусловлены изменением внутренней магнитной энергии ферромагнетика, которая, как выше отмечалось, определяется магнитной анизотропией кристалла и упругими напряжениями. [c.240]

Это явление обладает свойством обратимости. Переменное электромагнитное поле не остается неподвижным в пространстве, а распространяется со скоростью света V вдоль литиг, перпендикулярной векторам Е и Н, образуя электромагнитные волны, частным, случаем которых являются световые волны. Перпевдикулярные друг другу и вектору V векторы Е и Н относительно вектора V могут быть ориентированы в плоскости произвольно, т. е. луч не является осью симметрии электромагнитных волн. Такая асимметрия характерна только для поперечных волн. Следовательно, световые волны поперечны. Иллюстрацию этой асимметрии можно получить в оиыте с помощью какой-либо системы, обладающей свойством асимметрии, как, например, кристалла, атомы которого располагаются в виде пространственной решетки таким образом, что свойства кристалла по разным направлениям различны. Поставим перпендикулярно направлению рас-иростраиетшя естественного света, в котором поперечные колебания происходят во всевозможных направлениях, две пластинки из обладающего свойством анизотропии кристалла турмалина. Плоскости пластинок должны быть параллельны осям кристаллов. [c.227]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

НОА может быть связана с лазерным нагревом оптически активной среды (тепловая НОА), с упорядочением ориентаций киральных (лево- и правоасимметричных) молекул в растворах под действием электрич. поля световой волны, с обратимой и необратимой деструкциями киральных структур в поле лазерного излучения. Особенный интерес для спектроскопии представляет исследование НОА, обусловленной электронными механизмами нелинейности, а именно нелокальностью нелинейного отклика среды (НОА-1) и анизотропией нелинейного поглощения (НОА-П). [c.305]

Полученная после снятия анизотропии диаграмма начального деформирования стали 12Х18Н9, циклически упрочненной при стабилизации свойств, показана на рис. 1.11 (кривая ОЛ исходная диаграмма ОА ). Как видно, по отношению к кривой О А любая ветвь диаграммы циклического деформирования действительно близка к центрально подобной с коэффициентом, равным двум. Некоторое отклонение связано с частичным возвратом исходных изотропных свойств в процессе снятия анизотропии (эффект обратимости изотропного упрочнения рассматривается в гл. 5). Проверка показывает, что если при определении предела текучести по циклической диаграмме использовать (в соответствии с принципом Мазинга) [c.23]

Важным следствием из теории К. Вейссенберга является тот факт, что упруго-вязкие материалы обладают свойством обратимой анизотропии. При этом для рассматриваемого случая простого сдвига угол а между главными осями тензоров напряжений и скоростей деформаций равен [c.29]

Другим обш им свойством кристаллических и аморфных тел является упругость. Относительно малая, но легко измеримая часть обш ей деформации твердых тел, находяш ихся под нагрузкой, является по своей природе упругой. Примерами, иллюстрирующими это основное свойство в его чистом виде, могут служить деформации кристаллов твердых минералов (кварц, алмаз) под равномерно распределенными силами они деформируются на очень малые величины, зависящие только от мгновенных значений нагрузки. По снятии нагрузки эти малые деформации полностью исчезают. Изменения формы зависят от угла между направлением нагрузки и осями кристаллов, а также от свойств симметрии кристаллов. Кроме того, эти изменения пропорциональны приложенным силам. В кристаллофизике такие искажения формы называются упругими анизотропными деформациями. В поликристалличе-ских телах влияние анизотропии отдельных кристаллов взаимно уничтожается в связи с беспорядочностью ориентации осей кристаллов во множестве отдельных кристаллитов, составляющем массу образца. Здесь мы имеем тот же случай, что и в аморфных телах, где отдельные частицы предполагаются субмикроскопически малыми. В отношении малых обратимых искажений формы обычные твердые тела обладают изотропной упругостью. [c.23]

При изменении Т вдали от точки Кюри, где /s практически остается постоянной, изменяется энергия магнитной анизотропии. Это нарушает равновесие доменной структуры, к-рая перестраивается путем процессов Т. н., но I нри этом не возникает. Если же нодобпая перестройка происходит и поле Я, то это вызывает рост I в направлении тля. При циклич. изменении в присутствии слабого поля Я будут протекать обратимые и необратимые процессы Т. п., последние приводят к температурному магнитному гистерезису. [c.183]

Обратимые фотоупругие явления при малых нагрузках II твердых кристаллических, тюликристаллич. телах и стеклах (как низкомолекулярных, так и полимерных) обусловлены в основном изменением анизотропии, к-рая связана с деформацией электронных оболочек атомов и молекул и с малой упругой ориеи-тацие11 оптически анизотропных молекул (макромолекул) или их частей (наир., подвижных боковых групп) вблизи их равновесных ноложений. Эта часть Ф. устанавливается практически мгновенно (со скоростью внутри- и межмолекулярных колебаний и качаний). [c.357]

Скалярные коэффициенты, появившиеся в этих уравнениях, являются функциями только от 00 и о/= оР — единственного ненулевого инварианта в списке (7.9.41). Легко показать, что все тензорные величины, определенные уравнениями (7.9.42) и (7.9.43), имеют, кроме очевидных свойств тензорной симметрии, осевую симметрию по отношению к направлению вектора оР. Другими словами, они форминвариантны по отношению к непрерывной группе поворотов / (оР) на угол О < < 2я в плоскости Пр, ортогональной оР- Мы здесь, таким образом, наблюдаем явление наведения анизотропии начальным полем оР-Это поле нарушило исходную симметрию (изотропную в фазе параэлектрика) и создало осевую симметрию в фазе сегнетоэлектрика. В линеаризованной теории все возмущения относительно состояния о5 таковы, как если бы у кристалла сегнетоэлектрика Б Же имелась одноосная симметрия по отношению к термодинамически обратимым характеристикам и, кроме этого, в нем имелись бы начальные поля (с осевой симметрией) [c.490]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...