Истечение жидкости (см. «Местные

Движение жидкости, определяемое в основном только местным сопротивлением. Сюда нужно отнести истечение жидкости из отверстий в каких-либо сосудах, резервуарах. [c.96]

Это явление, заключающееся в невозможности воздействия на поток жидкости путем уменьшения давления среды, в которую происходит истечение жидкости, т. е. в запирании потока от внешнего воздействия, называют кризисом течения , а скорость истечения жидкости в момент кризиса — критической скоростью течения. Последняя, как ясно из сказанного выше, равняется скорости распространения слабых волн в жидкости. В дальнейшем критической скоростью будем называть (независимо от того, имеет место кризис течения или нет) скорость течения, равную местной скорости распространения слабых волн. [c.301]

С гидравлической точки зрения стенка считается тонкой, если вытекающая струя соприкасается лишь с кромкой отверстия, обращенной внутрь резервуара, н не касается боковой поверхности отверстия. Это наблюдается при наличии у отверстия острых кромок (рис. 7.1, б) или при малой толщине стенки (так, например, для отверстия круглой формы б < 0,2 ,,). При истечении жидкости через такое отверстие имеются только местные потерн напора. [c.111]

Рассмотрим истечение жидкости из резервуара, когда к отверстию в его боковой стенке приставлен цилиндрический насадок (рис. 7.3, а). При входе в насадок струя жидкости вначале сужается, как и при истечении через отверстие, а затем расширяется, заполняя все сечение насадка, т. е. на выходе = о и е =1. Вокруг сжатого сечения, как и в местном сопротивлении при внезапном сужении потока, образуются водоворотные (застойные) зоны с пониженным давлением, в результате чего происходит подсасывание жидкости из резервуара, и скорость движения жидкости в сжатом сечении увеличивается [см. уравнение (7.1)]. Поэтому при одинаковом напоре расход жидкости через насадок будет больше, чем через отверстие. [c.116]

Мы рассматривали потоки, поперечное сечение которых во много раз меньше, чем длина потока. Поэтому в основе всех расчетов лежало определение потерь энергии на трение. При истечении жидкости из отверстий и насадок, которое происходит на очень коротких участках (потери на трение по длине потока при этом очень малы и общие потери энергии потока обусловливаются потерями на изменение скорости, т. е. местными) основными задачами являются определение скоростей, расходов и времени истечения жидкости. [c.60]

Отверстием в тонкой стенке называется такое отверстие, когда толщина стенки не влияет на форму струи и ус ловия истечения жидкости. При протекании жидкости через от верстие в тонкой стенке возникают только местные потери напора аналогичные потерям при внезапном сужении потока (рис. 5.1) [c.126]

Французский ученый Шези известен работами в области равномерного движения жидкости. Его формула для средней скорости движения жидкости и в настоящее время является основной при расчете каналов, естественных русел и труб. Работы Вентури посвящены главным образом исследованиям истечения жидкости через отверстия и насадки (насадок Вентури, водомер Вентури), а работы Вейсбаха — преимущественно изучению местных и путевых потерь напора в трубах. Результаты широких исследований Базена, изучавшего истечение жидкости через водосливы, а также равномерное движение жидкости, используются и в настоящее время (формулы Базена для водосливов с тонкой стенкой). [c.8]

В случае истечения жидкости из отверстия при ламинарном режиме коэффициент расхода зависит от числа Re, т. е. ц = = /(Re), поскольку при этом режиме местные сопротивления зависят от числа Re. Числовые значения коэффициента расхода ц для различных видов отверстий, работающих в условиях ламинарного режима, устанавливаются опытным путем и приводятся в специальной литературе. [c.199]

Программа лабораторного практикума в соответствии с объемом излагаемого курса включает следующие работы 1) определение вязкости жидкости при помощи вискозиметра Энглера 2) снятие пьезометрической и напорной линий для трубопровода переменного сечения 3) определение числа Рейнольдса при ламинарном и турбулентном режимах движения 4) экспериментальное определение коэффициента линейного гидравлического сопротивления и коэффициентов местных сопротивлений 5) исследование истечения жидкости через различные отверстия и насадки 6) снятие характеристики центробежного насоса. [c.306]

Истечение жидкости (см. Местные потери напора ) 21 [c.677]

Для практических расчетов потерь напора в диафрагменном дросселе с круглым отверстием и с острой кромкой (см. рис. 233, а) можно использовать формулу для расчета расхода при истечении жидкости из отверстия в тонкой стенке [(см. выражение (74)]. Сопротивление диафрагменных дросселей с регулируюш им вентилем (см. рис. 233, б) можно рассчитывать по формуле (70) для вычисления местных потерь напора Др= , приняв значение коэффициента равным 2—2,2. Эти же значения можно также принять [c.400]

Согласно условию (7,2), скорости истечения жидкости через нижнюю часть вертикального отверстия больше, чем через верхнюю. При высоте отверстия е, малой по сравнению с напором Н над центром отверстия (практически при е<0,1Я), напор можно считать одинаковым во всех точках расчетного сечения струи. Отверстие считают малым. Насадкой называют присоединенную к отверстию в стенке резервуара короткую трубу, потери напора по длине которой малы по сравнению с местными потерями напора (рис. 7.1). [c.154]

Истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке и протекание ее через насадки характеризуются постоянными (для каждого конкретного типа отверстия или насадка) значениями коэффициентов скорости ф и расхода ц. При наличии каких-либо дополнительных местных сопротивлений (повороты, колена, задвижки и т. п.) коэффициенты скорости и расхода в каждом отдельном случае будут определяться суммой сопротивлений, встречающихся по пути потока (до выходного сечения) в рассматриваемой системе. Если сумма местных потерь не очень мала по сравнению-с путевыми потерями (с потерями на трение по длине потока), то трубу называют короткой. [c.156]

Глава 9 МЕСТНЫЕ ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ. ИСТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЯ И НАСАДКИ [c.158]

В качестве средней скорости обычно принимают скорость за местным сопротивлением г>2 (см. рис. 6.1). Однако при внезапном расширении потока (что соответствует истечению жидкости в ре- [c.101]

Отверстием в тонкой стенке называют отверстие, толщина стенки которого 5 не превышает диаметра отверстия (I и поэтому не влияет на характер истечения (рис. 7.1). При истечении жидкости из отверстия в тонкой стенке имеют место только местные потери напора, аналогичные потерям при внезапном сжатии (см. подразд. 6.2). [c.107]

В обычных условиях истечения при большой площади поперечного сечения сосуда и малом отверстии скорости движения жидкости в самом сосуде, по сравнению со скоростью истечения из отверстия, будут весьма малы. Поэтому при истечении реальной (вязкой) жидкости будут незначительны и потери напора при ее движении по сосуду, которые будут возрастать лишь при приближении к отверстию, в непосредственной близости от него и, особенно, в самом отверстии. Все это говорит о том, что в рассматриваемом случае потери напора могут быть отнесены к категории местных потерь. [c.186]

Отверстием в тонкой стенке называется такое отверстие, края которого имеют острую кромку, причем толщина стенки не влияет на форму и условия истечения струи. Следовательно, при протекании жидкости через отверстие в тонкой стенке возникают только местные потери энергии, аналогичные потерям энергии при внезапном сужении потока (рис. 120). [c.194]

Аналогичными (с сосудами давления) условиями характеризуются и разрушения трубопроводов, в том числе магистральных для транспортировки жидкостей и газов. Возможность хрупкого разрушения трубопроводов на участках от 0,5-1 м до нескольких десятков километров обусловлена большими запасами упругой энергии, накопленной в стенках трубопроводов и рабочих телах, непрерывностью сварных швов, циклическим характером нагружения (10 < N < 5 1 O ), низкими температурами t эксплуатации (до -60°С) и местным аэродинамическим охлаждением за счет истечения газов в момент инициирования хрупких трещин. Учитывая сравнительно невысокую концентрацию напряжений (а = 1,1-1,6) на прямых участках трубопроводов, одними из основных причин хрупких разрушений трубопроводов следует считать повышенную чувствительность применяемых сталей к хладноломкости и наличие исходных дефектов сварки и технологических повреждений. В зонах компрессорных станций увеличивается число повреждений от вибраций. [c.73]

Коэффициент расхода при полном сжатии струи. Расчет подобного местного сопротивления производится по формуле Торичелли для вычисления скорости истечения реальной жидкости через отверстия в тонкой стенке [c.26]

При расчете коротких трубопроводов следует учитывать не только местные потери напора, но и потери на трение. Расход жидкости из трубопровода постоянного диаметра ё и длиной I, работающего под напором Я, определяют по формуле, аналогичной формулам истечения из насадков [c.151]

Определение основных размеров маслопроводов, систем водяного охлаждения, разного рода сопловых аппаратов и насадков, а также расчет водоструйных насосов, карбюраторов и т. д. производятся с использованием основных законов и методов гидравлики уравнения Бернулли, уравнения равномерного движения жидкости, зависимости для учета местных сопротивлений и формул, служащих для расчета истечения жидкостей из отверстий и насадков. Приведенный здесь далеко не полный перечень практических задач, с которыми приходится сталкиваться инже-нерам-механикам различных специальностей, свидетельствует а большой роли гидравлики в машиностроительной промышленности и ее тесной связи со многими дисциплинами механического цикла (насосы и гидравлические турбины, гидравлические прессы и аккумуляторы, гидропривод в станкостроении, приборы для измерения давлений, автомобили и тракторы, тормозное дело, гидравлическая смазка, расчет некоторых элементов самолетов и гидросамолетов, расчет некоторых элементов двигателей и т. д.). [c.4]

Из формулы (3.13) может быть получено еще одно выражение для постоянной в правой части уравнения энергии. Предположим, что истечение жидкости происходит в абсолютный вакуум, т. е. скорость имеет возможность роста до максимального значения. Изобразим на рис. 3.3 качественную картину изменения скорости потока и скорости звука вдоль такого воображаемого канала. Скорость потока будет увеличиваться от нуля до Смакс, а скорость звука — падать от о ДО нуля. Ясно, что в этом случае обе рассматриваемые кривые неизбежно пе-ресекутся в некоторой точке Л, где скорость потока станет равной местной скорости звука. [c.57]

Эллиптические конусы и торсовые поверхности являются составными частями поверхности патрубка пневмобетоноукладчика конструкции НИИСП с круговыми сечениями на входе и выходе. Применение торсов позволило обеспечить гладкость поверхности патрубка и гидродинамические условия истечения жидкости (бе-тоносмеси) без зато рад и местных залеганий [1105]. [c.83]

При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэф( )и-цнент сопротивления трения л и коэффициенты местных сопротивлений в этой зоне не зависят от числа Ке. что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Ке остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения). [c.110]

Пусть из резервуара бесконечной вместимости происходит истечение упругой жидкости через суживающееся сопло (или отверстие) во внешнюю среду, давление в резервуаре обозначим р- . Примем, что вначале внешнее давление раврю также р , т. е. р = 1, в этом случае истечения не будет. Понизим давление в окружаюи1ей среде до р (понижение давления для наглядности дальнейших объяснений примем происходяш,им скачкообразно). Понижение давления, являясь местным возмущением, вызовет волну разрежения, распространяющуюся со скоростью звука во все стороны. В связи с этим в устье сопла установится давление р. Под действием разности давлений рх — р частицы упругой жидкости начнут вытекать из резервуара. Причиной истечения, т. е. движения частиц рабочего тела, является сила, пропорциональная указанной разности давлений. Под действием этой силы частицы газа приобретают ускорение, определяющее скорость истечения. Ясно, что при последующих понижениях давления сила, действующая на частицы газа, будет возрастать, а скорость истечения и массовыГ расход — увеличиваться. Понижая внешнее давление, можно, наконец, довести его до р = P pf, тогда скорость истечения и массовый расход достигнут значент" w,, и /)г,Понизим внешнее давление до р", меньшего, чем давление р . Волна разрежения, вызванная понижением давления до р и распространяющаяся со скоростью звука, уже не сможет изменить давление в устье насадки, так как среда вытекает из резервуара навстречу волне разрежения с той же местной скоростью звука, равной [c.219]

Для неоднородной жидкости принцип сохранения материи должен удовлетворяться для каждой компоненты смеси. В дополнение к переносу массы, обусловленному местными скоростями течения смеси, может иметь место независимый процесс переноса массы, который можно представить как следствие стремления каждой из компонент смеси перемещаться в направлении уменьшения концентрации этой компоненты. Поэтому отдельные компоненты перемещаются с разными скоростями, так что их скорости несколько отличаются от местной скорости сг.гсси. Это легко наблюдать в мензурке, нижняя часть которой первоначально наполнена раствором хлористого натрия, а верхняя — пресной водой. В этом случае местные скорости в этой жидкой системе равны нулю, однако по истечении некоторого периода времени хлористый натрий будет обнаружи- [c.63]

Иi течение через зато плеиное отвер стле или истечение ПОД уровень называется перетекание жидкости из одного сосуда в другой, заполненный той же жидкостью (рис. 9.8). В этом случае гидравлические сопротивления состоят из местного сопротивления затопленного отверстия— Qt 2 /2 и удара Борда— Карно, на который затрачивается вся кинетическая энергия струи QU2V2, [c.167]

Одним из таких струеформирующих устройств является насадок цилиндрической формы, схема которого представлена на рис. 8.7а. Такой насадок имеет длину /- (3,5 - 4,0)йо- Истечение через него равносильно истечению через отверстие в толстой стенке и потому имеет ряд особенностей. При острых входных кромках на расстоянии примерно равном внутреннему диаметру насадка йо струя сужается с коэффициентом сжатия ЕвзГ 0,64. Пространство между струйным потоком и стенками насадка заполняется жидкостью, находящейся в вихреобразном движении, аналогичном тому, которое наблюдается в застойных зонах местных сопротивлений в напорных трубопроводах. Пройдя это сечение, струя начинает постепенно расширяться, заполняя к выходу все сечение насадка. Поэтому коэффициент сжатия на выходе из насадка становится равным 1. Образование застойной зоны приводит к заметным потерям энергии, поэтому коэффициент скорости <р для такого насадка (равный коэффициенту расхода ц) составляет 0,82. В данном случае наряду с уменьшением средней скорости в сравнении с истечением из отверстия в тонкой стенке имеет место увеличение расхода жидкости. Это значит, что в самом узком сечении потока в насадке средняя скорость жидкости больше, чем при истечении из отверстия в тонкой стенке. Подобный эффект связан с возникновением разряжения в застойной зоне, величина которого при расчете коэффициента потерь по формуле (6.44) с учетом вл" 0,64 и -0,82, достигает 0,75 Н. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...