Постоянные Ляме

Коэффициенты и ц характеризуют упругие свойства тела. В однородных телах 7. и р постоянны. Эти коэффициенты называются упругими постоянными Ляме. [c.511]

Подставляя (46.2), (46.3), (46.10) и (46.22) в (46.25) и переходя от упругих постоянных Ляме к модулю Юнга и коэффициенту Пуассона, получим окончательную формулу для скорости высвобождения энергии в случае спирального режима распространения хрупкой трешины в трубопроводе [c.345]

Это обобщенный закон Гука для компонентов напряжений, здесь к и О — независимые упругие постоянные (постоянные Ляме) [c.20]

Учитывая постоянную Ляме (1.22) и повторяя то же для остальных компонентов напряжений, имеем [c.108]

Постоянные Я, и fi называются упругими постоянными Ляме. [c.68]

Здесь % = ц/1(1 — 2[х)(1 + l)] — постоянная Ляме и учтена связь в формуле (4.8) между модулями G, Е и i. [c.145]

Ха и Ра — постоянные Ляме для полосы и положено [c.142]

Постоянная Ляме 1 (2-я)— 185 Постоянная Эйлера 1 (1-я)— 102 Постоянная нагрузка 1 (2-я) — 50 Постоянные величины 1 (1-я)—101 Постоянные формы — см. Кокили Постоянный ток — Основные законы 1 (1-я) — 518 [c.209]

Входящие в эти формулы величины р. и называются постоянными Ляме. Они связаны с постоянными Е, G, и V с помощью формул [c.111]

Напомним, что здесь e = Zx + y + z — объемная деформация, а по закону парности касательных напряжений iij = T ji и соответственно yij = jji. Входящие в (16.3, а) постоянные Ляме определяются по формулам (6.13). [c.330]

Компоненты Оу, х у тензора напряжений согласно закону Гука [1 — постоянная Ляме) [c.115]

Здесь и, V, W перемещения соответственно в осевом х), тангенциальном (ф) и радиальном (г) направлениях (рис. 36) Я, — постоянные Ляме р — плотность материала. [c.155]

И поэтому позволяет ввести обозначения, известные как постоянные Ляме [c.247]

Компоненты вектора смещения ик v vl компоненты тензора напряжения Ох, Оу, Тху выражаются формулами (2.4), где постоянную выразим здесь через постоянные Ляме и [c.36]

Здесь Ни 8ij, Oij — смещения, деформации и напряжения соответственно % и (д, — постоянные Ляме индексам 1, 2 и 3 соответствуют X, у и г. [c.442]

Здесь а — коэффициент линейного температурного расширения, Яиц — постоянные Ляме. Упругие и термические постоянные тела для простоты считаем не зависящими от температуры. Температура ненагретого тела всюду принимается нулевой. [c.482]

Исследования ведутся в рамках плоской задачи теории упругости (плоская деформация, обобщенное плоское напряженное состояние). Как известно [84], переход от уравнений плоской деформации к уравнениям обобщенного плоского напряженного состояния осуществляется посредством замены постоянных Ляме Я, и л на величины [c.74]

Здесь Цд — постоянные Ляме для включения. Общее решение волновых уравнений для волн, распространяющихся во включении и ограниченных в начале координат, имеет вид [c.110]

Здесь А и ( — постоянные Ляме. [c.334]

Функция накопленной энергии (упругий потенциал) не может быть произвольной функцией градиента деформации или в случае изотропии инвариантов / , 1 , /3. При ее изучении необходимо учитывать широко понимаемые экспериментальные значения. Например, одноосное растяжение должно сопровождаться положительным напряжением и сужением поперечного сечения, срез должен сопровождаться положительным срезывающим напряжением. Более того, скорости распространения акустической волны должны быть действительными и однородная деформация малого параллелепипеда устойчивой. Такие требования налагают определенные ограничения на функцию накопленной энергии, В линейной теории упругости эти ограничения приводятся к условиям л > О, Я, >0, где Я и М — постоянные Ляме. [c.41]

А4. Ограничения на функции материала. В линейной теории упругости постоянные Ляме не могут быть произвольными. Из требования, чтобы увеличению длины стержня сопутствовало положительное напряжение, а всестороннему сжатию — уменьшение объема, чтобы скорости распространения волны были положительными и т. д., возникают следуюш.ие ограничения [c.208]

Здесь Яо и p-o— мгновенно упругие постоянные Ляме. Поскольку ядра операторов (2.7) имеют аргументом разность t—t O, то в этом случае соотношения (2.5) будут инвариантны относительно начала отсчета времени. Соотношения (2.5) можно также представить в форме [c.26]

Подставив коэффициент теплопроводности, удельную теплоемкость и плотность, представленные в виде (2.39), в уравнение теплопроводности неоднородного тела (1.40), а постоянные Ляме и температурный коэффициент линейного расширения в уравнения движения (1.39), после некоторых преобразований приходим к уравнениям термоупругости армированных тел с коэффициентами типа ступенчатых и импульсных функций [c.59]

Вместо постоянных Ляме можно по.тьзоваться модулем упругости Е и коэффициентом Пуассона у [c.512]

Для вязко-упругого тела уравнения движения получаются из принципа соответствия [4], согласно которому в уравнении (1.1) постоянные Ляме (X и jx) следует заменить интегро-дифферен-циальнымн операторами по времени % и jx ). При установившихся движениях операторы i и )х превращаются в комплексные числа [c.11]

Уравнения движения термовязкоупругого тела согласно принципу соответствия получаются из системы (1.90), (1.91) при замене постоянных Ляме интегро-дифференциальными операторами по времени. В случае установившихся движений термовязкоупругого тела указанные операторы превращаются в комплексные числа. Это приводит к тому, что для термовязкоупругого тела справедливы уравнения (1.96), (1.98). [c.25]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянные Ляме : [c.512] [c.540] [c.342] [c.106] [c.233] [c.133] [c.149] [c.10] [c.40] [c.246] [c.89] [c.102] [c.645] [c.148] [c.392] [c.256] [c.43] [c.12] [c.42] [c.11] [c.33] [c.60] [c.101] [c.517] [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...