Ксенон получение

По этому уравнению были рассчитаны экспериментальные значения теплопроводности ксенона. Полученные результаты представлены в табл. 2. [c.44]

Спектрограмма изотопов ксенона, полученная с помощью прибора МИ-1305, приведена на рис. 4.4. [c.123]

Рис. п.2. А- асс-спектр изотопов ксенона, полученный на приборе МХ-1303. Магнитное поле однородное. Радиус траектории ионов равен 300 мм. Разрешающая способность Л 0,5=530, Л 0,05 = 330. [c.218]

По уравнению (1) впервые рассчитаны индивидуальные энергии в критических точках, а также но линиях Войдя и инверсии (Джоуля-Томсона) неона, аргона, криптона и ксенона. Проведен сопоставительный анализ полученных результатов и определены оптимальные усло- [c.56]

Широкую известность и популярность приобрел метод получения компактных нанокристаллических материалов, предложенный авторами [130—134]. Описанная в этих работах технология использует метод испарения и конденсации для образования нанокристаллических частиц, осаждаемых на холодную поверхность вращающегося цилиндра испарение и конденсация проводятся в атмосфере разреженного инертного газа, обычно гелия Не при одинаковом давлении газа переход от гелия к ксенону, т. е. от менее плотного инертного газа к более плотному, сопровождается ростом размера частиц в несколько раз. Частицы поверхностного конденсата, как правило, имеют огранку. При одинаковых условиях испарения и конденсации металлы с более высокой температурой плавления образуют частицы меньшего размера. Осажденный конденсат специальным скреб- [c.46]

Производство аргона, криптона и ксенона. Источником получения аргона, криптона и ксенона служит атмосферный воздух. [c.135]

Полученные опытные значения плотности ксенона представлены в таблице. Максимальная расчетная погрешность плотности составляет 0,16% для газовой и 0,1% для жидкой фаз. Экспериментальные значения, относящиеся к газовой фазе, ниже 273,15 К являются единственными. [c.38]

На рис. 5.32 показано, как распределяются инертные газы при разделении воздуха в колонне двойной ректификации. По нормальным температурам кипения их можно разделить на три группы. В первую группу входят аргон, температура кипения которого (83,7 К) лежит между температурами кипения кислорода (90,2 К) и азота (77,4 К) во вторую — низкокипящие компоненты — неон (27,1 К) и гелий (4,2 К) в третью — высококипящие криптон (119,8 К) и ксенон (165 К). Соответственно неон и гелий, поступающие в нижнюю колонну, не конденсируются, а вместе с паром поднимаются по колонне и концентрируются под крышкой конденсатора-испарителя. Отсюда они отводятся с азотом в виде неоногелиевой смеси, служащей сырьем для получения неона. [c.338]

Опыты проводились в аргоне, гелии, неоне, криптоне и ксеноне. Приведенное сравнение показывает, что уравнение Навье — Стокса обладает удовлетворительной точностью лишь при низких частотах колебаний. Решение, полученное с помощью разложения в ряд (5.3), оказывается более точным, чем решение Навье—Стокса, вплоть до чисел /- 1. Однако при еще меньших числах г оно также резко расходится с экспериментом. [c.313]

Континуум ксенона простирается от 1500 до 2200 А [81 — 83, 85, 86]. Для получения его использовалась безэлектродная разрядная трубка диаметром 4—12 мм, длиной 30 см, давление в различных опытах менялось от 50 до 350 тор. Разряд возбуждался магнетронным микроволновым генератором мощностью 125 вт (частота 2450 Мгц). На сплошной спектр налагаются [c.26]

На практике очень мало веществ, помимо инертных газов и молекулярного азота, достаточно инертны химически, чтобы их можно было использовать для матричной изоляции активных частиц. При получении жесткой матрицы необходима температура, не превышающая одной трети температуры плавления матричного вещества, например 9 К для неона, 29 К для аргона, 40 К для криптона, 55 К для ксенона и 26 К для азота. Так как наиболее низкая температура, достижимая при использовании жидкого азота в качестве хладагента, составляет 63 К (тройная точка азота), для большинства матричных веществ необходимо применение жидкого водорода или жидкого гелия. Последние могут быть использованы соответственно в интервалах 12-33 и 2 - 5 К под определенным давлением, регулированием которого поддерживают нужную температуру хладагента. Необходимость использования столь низких температур ограничивает развитие метода матричной изоляции. [c.10]

Частицы Вр2, и РР имеющие по одному неспаренному электрону, изучались методом ЭПР. Полученные данные говорят о свободном вращении ВГз и НГз в твердом ксеноне и аргоне вплоть до 4 К, а вращение Нр2 в матрице неона можно "заморозить" при 4 К. Вращение частицы РР2 в матрице аргона не наблюдали даже при 20 К, хотя в твердом ксеноне эта частица вращается при более высоких температурах. Молекула Вр2 получена у-радиолизом ВЕ в матрице [c.129]

Кроме того, для удешевления и упрощения обслуживания целесообразно применять установки упрощенного типа без получения сжиженных газов (кислорода и азота) и без вьщеления редких газов (аргона, криптона и ксенона), а также с большим выходом кислорода по отношению к азоту. [c.163]

Расчетные адиабаты в аргоне и ксеноне хорошо согласуются с экспериментальными, полученными на основе изучения ударных волн в ударных трубах. Что касается воздуха, то и здесь имеется удовлетворительное совпадение расчетов с экспериментом. Следует отметить, что ход ударной адиабаты в области диссоциации сильно зависит от того, какое из двух нее спорных значений приписать энергии диссоциации азота 7,38 эв или 9,74 эв. Опыты Христиана и др. 1251, изучавших ударные волны в ] здухе с помощью ударной трубы, подтвердили, что опытная ударная адиабата ближе к расчетной, соответствующей энергии диссоциации аз бта 9,74 эв. В пользу этого значения свидетельствуют и опыты Моде-ля [26], измерявшего скорость фронта и (оптическим методом) температуру за фронтом. [c.184]

Кроме того, следует,учитывать возможность возбуждения неустойчивости высших гармоник потока нейтронов, например первой гармоники (л = 1). Эта гармоника легко стабилизируется обратной связью по мощности при достаточно высоких потоках [ 10 нейтрон/ см сек) для рассматриваемого реактора]. Неустойчивость первой гармоники, так же как неустойчивость нулевой гармоники при низких потоках, может возникнуть вследствие выгорания ксенона-135. Высшие гармоники труднее сделать неустойчивыми, чем основную гармонику, т. е. при заданном мощностном коэффициенте реактивности для этого нужен больший поток нейтронов. Так, кривая нейтральной устойчивости первой гармоники л жит левее аналогичной кривой для основной гармоники на рис. 10.8 она нанесена пунктирной линией и соответствует частному случаю, когда о а /О) = 1500. Следует отметить, что, поскольку номер гармоники п входит в виде отношения лп/а в полученные выше уравнения, то пространственные осцилляции п-й гармоники легче получить при большом а, т. е. в больших реакторах. Для рассматриваемого реактора высшие гармоники с п > 2 труднее возбудить, чем первую гармонику. [c.441]

Рис. 10.25. Температурная зависимость эффективного теплового сечения ксенона-135. Пунктирная линия относится к результатам, полученным в предположении, что сечение поглощения пропорционально 1/у [79].

Лазерная сварка (рис. 13) основана на том, что при большом усилении световой луч способен плавить металл. Для получения такого луча применяют устройства, называемые лазерами. Схема действия рубинового лазера такова. Искусственный рубиновый кристалл расположен в кварцевой трубке, которая представляет собой спиральную газоразрядную лампу, наполненную газом ксеноном. При замыкании выключателя происходит разряд высоковольтного конденсатора и в кварцевой лампе появляется вспышка света, в результате чего рубиновый кристалл испускает импульс мощного светового луча. Импульсы светового луча фокусируются и направляются в зону сварки. Сварка ведется как бы отдельными точками, перекрывающими друг друга. [c.43]

Газовое наполнение баллона имеет очень важное значение для получения требуемого спектрального состава излучения, так как спектр излучения лампы должен быть согласован со спектром поглощения активного вещества. В качестве газов применяют ксенон, смесь ртути и таллия, смесь ксенона с азотом и др. [c.40]

Другим методом получения далеких трансуранов является бомбардировка разных мишеней мощными (по энергии и интенсивности) потоками а-частиц и тяжелых ионов, например, бомбардировка ядра 92U ионами ксенона 54Хе . Для этой цели применяются специальные циклотроны. Именно в циклотроне такого типа в Дубне были синтезированы курчатовий и последующие трансураны. [c.259]

Изобразить принципиальную схему такой установки, для случая полной регенерации определить термический к. п.д. цикла, сравнив его с к. п. д. при отсутствии регенерации. Определить также состав рабочего тела (смесь гелия Не и ксенона Хе), обеспечивающий получение теоретической мощности установки N = 3000 кВт. Для расчета использовать следующие данные р = 1,8 МПа = 100 °С /з = 850 °С рг р = 2,5 = 20 кг/с Срне = [c.136]

Ксенон кипит при температуре 164 К (—109°С). Исходным продуктом для получения чистого ксенона служит технический криптон, содв ржащий 7—87о ксенона. [c.137]

В [97] приведены экспериментальные данные о а шести простых жидкостей (Аг, Кг, Хе, О2, N2, СН4) в интервале температур от тройных точек до температур, близких к критическим. Эти данные обобщены с помощью уравнения (2.17). Ре зультаты представлены в табл. 2.3, где имеются также значения абсолютных средних квадратических отклонений А экспе риментальных данных от рассчитанных по уравнению (2.17) Авторы отмечают, что значения критических амплитуд ао i критических показателей О для каждого из веществ зависят от интервала температур, в котором представлены исходные дан ные, используемые для их определения. Так, например, опре деленные для ксенона в интервале т=0,93- 1,0 значения пара метров уравнения (2.17) ао=61,ЫО- Н/м и 0 = 1,303 отлича ютея от аналогичных значений, полученных в более широком интервале температур и представленных в табл. 2.3. В то время они хорошо согласуются с результатами [100] (ао-= 62,9-10 Н/м, 0 = 1,302), полученными методом светорас сеяния. [c.80]

Для извлечения из жидкостей или пористых твердых тел искусственно приготовленных активных инертных газов, в том числе и для быстрого (в течение нескольких секунд) извлечения короткоживущих изотопов криптона и ксенона, которые наблюдаются в числе продуктов деления, используют ту же технику, что и для приготовления эманаций [19, 20, 21, 15, 44, 10, 3, 56, 22, 49]. В работе [16] утверждается, что для продуктов деления эманирующая способность некоторых плохо определенных ура-натов органических оснований, например метил или бутил аминов, может достигнуть 100%. Повидимому, для получения хорошей эманирующей способности необходимо присутствие влажного воздуха. Криптон 83 (Кг ) был получен из пропитанного AgNOз геля кремниевой кислоты, к которому был подмешан Вг [31]. Хан и Штрассман [20] установили, что, в противоположность эманациям, выход (после окончания облучения) получающихся при делении криптона и ксенона определяется исключительно диффузией, а не эффектом отдачи (см. гл.IX, п.2). Было также [c.24]

Полученные для гелия, иеоиа и аргона экапериментальные данные приведены в табл. 7.3. Рефракция ксенона хорошо согласуется с измеренной в работах [12, 159] в случае криптона наблюдаются значительные расхождения, причина которых неясна. Дадим описание некоторых методов определения показателя преломления, которые можно применить для ва1куумной области спектра. [c.304]

Интересный и весьма наглядный результат получен в работе [8.15] он приведен на рис. 8.8 в виде зависимостей выхода ионов ксенона с зарядом от g = 1 до g = 6 от интенсивности лазерного излучения. Эти данные по лучены при значениях 7 > 1 и F < F . Образование шестизарядных ионов ксенона означает отрыв всех электронов с внешней оболочки 5р . Из дан ных, приведенных на рис. 8.8, хорошо видно, как увеличивается пороговая интенсивность излучения для образования ионов с увеличением кратности заряда д. Кроме того, хорошо видно, что ионы с зарядом g образуются в условиях, когда число ионов с зарядом g 1 велико. Это является одним из убедительных экспериментальных доказательств каскадного процесса образования многозарядных ионов. [c.211]

Фазовая диаграмма ксенона представлена на рис.9.6. Исследованная область параметров I простирается от состояний пониженной плотности II, где термодинамические и электрофизические свойства вещества описываются плазменными моделя ми, и непосредственно примыкает к полученной динамическим сжатием жидкого ксенона области плотностей III, описываемых зонной теорией твердых тел. [c.351]

Результаты измерений ударных адиабат аргона и ксенона оптическим, электроконтактным и рентгеновским методами суммированы на рис.9.8. Полученные результаты по уравнению состояния неидеальной плаэмы аргона и ксенона относятся к широкому диапазону параметров (рис.9.6 и 9.9) р (0,3 — 40 10 Па, [c.353]

Измерение потенциалов ионизации молекул Ag, ТЬО и ТЬОг. На рис. 6 показаны автоматически записанные ионизационные кривые. В качестве эталонных газов применены криптон и ксенон, известные потенциалы ионизации которых = 14,0 эв = = 12,13 эв) использовались для калибровки шкалы энергий. Полученное среднестатическое значение потенциала ионизации серебра (7,5 эв) хорошо согласуется с данными [10]. Потенциалы ионизации молекул ТЬО и ТЬОг (8,1 0,1 и 10,9 1 эв) были измерены, по-видимому, впервые, так как соответствующие данные в литературе отсутствуют. [c.433]

Поглощение газов адсорбирующими средствами при низких t°, Одним из методов получения весьма высокого вакуума является поглощение остатков газа древесным углем при низких Благодаря пористости угля его активная поверхность очень велика, и количество поглощенных им газов может в несколько сот раз превосходить объем самого угля. Для того чтобы это поглощение действительно происходило, необходимо сначала уголь определенным образом обработать, или актрт-вировать. Для этой цели достаточно нагревать уголь в вакууме до ок. 500° столько времени, пока не прекратится заметное выделение ранее поглощенных им газов. Обычно небольшая пробирка с углем припаивается к прибору, в к-ром необходимо получить высокий вакуум, и уголь активируется путем предварительного прогрева. После этого прибор отпаивают от насоса. Пробирку с углем погружают в жидкий возд- , вследствие чего уголь адсорбирует остатки газа, находившегося в приборе. После этого пробирку с углем отпаивают от прибора. Этим методом можно получить вакуум не менее высокий, чем другими способами, описанными выше. Особенно хорошей адсорбирующей способностью обладает уголь кокосового ореха. Все указанные средства обезгаживания применяются не только при производстве собственно П. п., НОИ при производстве приборов, к-рые затем будут наполнены каким-либо разреженным газом. Это необходимо потому, что для наполнения их применяют почти исключительно инертные газы (аргон, неон, гелий, криптон и ксенон), электрич. свойства к-рых могут весьма сильно меняться от ничтожных примесей активных газов—кислорода, азота, углекислоты и др., даже если они подмешаны в количестве 0,01—0,1%. Поэтому тщательное обезгаживание бывает иногда еще более необходимо при изготовлении газонаполненного прибора, чем пустотного. [c.271]

Ионы редкоземельных элементов. Ионы редкоземельных элементов весьма близки по своим химическим свойствам химическое разделение этих элементов и получение их в сколько-нибудь чистом виде было достигнуто лишь много времени спустя после их открытия. Их магнитные свойства поразительны с одной стороны, ионы изменяются закономерно с другой стороны, в их свойствах есть сложности (по-видимому, объяснимые). Химические свойства трехвалентных ионов сходны, поскольку их внешние электронные оболочки идентичны — имеют конфигурацию 5х 5р , подобную той, которую имеет нейтральный атом ксенона. В лантане, после которого как раз и начинаются элементы группы редких земель, оболочка 4/ пуста у церия в 4/-оболочке имеется один электрон далее число 4/-электронов последовательно возрастает у каждого следующего элемента группы вплоть до пттербия, имеющего в 4/-оболочке 13 электронов, и лютеция с 14 электронами в заполненной 4/-оболочке (см. табл. 15.1). [c.523]

Приведены таблицы важнейших теплофизических свойств 14 технически важных газов (неона, аргона, криптона, ксенона, азота, кислорода, воздуха, водорода, фтора, оксида и диоксвда углерода, оксида диазота, водяного пара, гексафторица серы) в интервале от 800 до 3000 К при давлениях до 100-400 МПа. Изложена методика получения уравнений состояния реалшых газов, на основе которых рассчитаны таблицы. [c.352]

Этой формулой пользовалась Л. С. Зайцева [146] для описания температурной зависимости коэффициента теплопроводности одноатомных газов. При этом значение Х,о для исследованных газов (гелий, неон, аргон, криптон, ксенон и пары ртути) менялось от 0,0044 до 0,1226, а показатель степени п—от 0,71 до 0,98. Я. М. Назиев и А. А. Аббасов [54] использовали формулу (5.1) для описания полученных ими экспериментальных данных по коэффициенту теплопроводности легких олефиновых углеводородов (этилен, пропилен, гексен-1, гептен-1). [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...