Теплоемкость изотермическая

Что же касается изобарной теплоемкости фотонного газа, то поскольку, как отмечено выше, изобара излучения совпадает с изотермой, а теплоемкость изотермического процесса, как известно, равна бесконечности, для фотонного газа [c.196]

Истинная теплоемкость изотермического процесса будет [c.118]

Измерения ударной сжимаемости дают сведения об уравнении состояния вещества в области высоких давлений и температур, в то время как область пониженных плотностей, где происходит плавление и испарение большинства металлов, оказывается недоступной. С применением стандартной техники теплофизических измерений при нормальном давлении и температуре до 2500 °К для большого количества веществ получены сведения о теплоемкости, изотермической и адиабатической сжимаемости, температуре плавления и скачках энтропии и плотности при плавлении. До давлений 5 Ша к настоящему времени определены кривые плавления металлов, а до 30 ГПа —их изотермическая сжимаемость. [c.359]

Теплоемкость изотермического процесса равна бесконечности теплота подводится (при расширении) или отводится (при сжатии), но изменения температуры не происходит. Так как => = q/AT, то при АТ = О теплоемкость равна бесконечности, В адиабатном процессе теплообмена не происходит, q = О, поэтому теплоемкость = 0. [c.32]

Энергетическое уравнение состояния связывает внутреннюю энергию с температурой, плотностью и деформированным состоянием (в том смысле, который будет определен ниже). Для простых ньютоновских жидкостей зависимостью от деформированного состояния можно пренебречь, так что энергетическое уравнение состояния сводится к зависимости удельной теплоемкости от температуры 1). Для изотермических систем уравнение баланса энергии можно затем решить независимо для определения диссипации энергии. [c.15]

Как показано в 3.3, наибольший термический КПД в заданном диапазоне температур имеет цикл Карно. При его осуществлении предполагается использование горячего источника с постоянной температурой, т. е. фактически с бесконечной теплоемкостью. Между тем на практике в работу превращается теплота продуктов сгорания топлива, теплоемкость которых конечна. Отдавая теплоту, они охлаждаются, поэтому осуществить изотермическое расширение рабочего тела при максимальной температуре горения не удается. В этих условиях необходимо установить общие принципы, определяющие наибольшую термодинамическую эффективность теплосилового цикла, в частности, с позиций потери эксергии. [c.56]

При изотермической закалке для предотвращения распада аустенита вначале требуется значительная скорость охлаждения (выше критической). Детали из углеродистых сталей диаметром до 8—10 мм подвергаются изотермической закалке, поскольку теплоемкость более массивных деталей не позволяет получить необходимой скорости охлаждения. Легированные стали имеют меньшую критическую скорость закалки и хорошо воспринимают изотермическую закалку. [c.120]

Теплоемкость в изотермическом процессе равна [c.95]

Из определения политропного процесса следует, что основные термодинамические процессы — изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный, если они протекают при постоянной теплоемкости, являются частными случаями политропного процесса. [c.98]

Найти теоретическую мощность двигателя для привода компрессора и расход охлаждающей воды, если температура ее повышается на 13° С. Расчет произвести для изотермического, адиабатного и политропного сжатия. Показатель политропы принять равным 1,2, а теплоемкость воды 4,19 кДж/кг. [c.157]

Перед началом эксперимента необходимо убедиться в том, что дифференциальная термопара показывает о, т. е. что начальная температура всей системы одинакова. Затем образец в держателе устанавливается на подставку прибора. На поверхность нанесенного покрытия в тот момент времени, который принимается за начало отсчета (т=0), начинает непрерывно действовать изотермический источник тепла (термостатированный поток жидкого теплоносителя) с температурой Тс на 8— 10Х выше начальной температуры системы. Так как сам образец сравнительно мал и его теплоемкость не соизмерима с теплоемкостью интенсивно омывающей его термостатированной жидкости, а время эксперимента 15—60 с, то можно считать, что на границе образец — жидкость коэффициент теплоотдачи а— -оо (соблюдение граничных условий первого рода). [c.152]

Это уравнение показывает, что поступающая в такую систему теплота расходуется на ее нагревание (первое слагаемое) и на скрытое (изотермическое) изменение внешних переменных. Поэтому система с фиксированными рабочими координатами должна иметь меньшую теплоемкость, чем при иных условиях,, когда наряду с нагреванием она совершает работу. Так, в случае работы расширения (5.6), из (5.22) и определения [c.46]

Фактически теплоемкости Ср и с гелия II при температурах, не слишком близких к -точке, близки друг к другу (ввиду малости коэффициента теплового расширения). Согласно известной термодинамической формуле в этих условиях близки друг к другу также и изотермическая и адиабатическая сжимаемости [c.724]

Процесс адиабатического размагничивания. Приведенные выше рассуждения вполне справедливы для газон. В этом случае внешним параметром является давление, W—точка кипения, а пику теплоемкости соответствует теплота испарения. Энтропия уменьшается с увеличением давления, так что охлаждение получается в результате изотермического сжатия, за которым следует адиабатическое расширение. [c.423]

ТЕПЛОЕМКОСТИ И ТЕПЛОТЫ ИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ИЗМЕНЕНИЯ ВНЕШНИХ ПАРАМЕТРОВ [c.39]

Изучаемые в термодинамике свойства систем (и соответственно величины, характеризующие эти свойства) могут быть разделены на два класса — термические и калорические. Те свойства, которые определяются только термическим уравнением состояния системы, называются ее термическими свойствами, те же свойства, которые определяются или только калорическим уравнением состояния, или совместно калорическим и термическим уравнениями состояния, называются калорическими свойствами. К калорическим свойствам (величинам) относятся прежде всего теплоемкости и теплоты изотермического изменения внешних параметров. [c.39]

Помимо теплоемкостей другой важной калорической величиной является теплота изотермического изменения какого-либо внешнего параметра системы — количество теплоты, необходимое для увеличения этого параметра на единицу при постоянной температуре и других внешних параметрах [c.42]

Так как для излучения изобарный процесс одновременно является изотермическим, то p = j = o, поскольку изотермическая теплоемкость равна бесконечности. Это следует также из соотношения [c.360]

Теплоемкости и теплоты изотермического изменения внешн их параметров [c.33]

Вторые производные от функции F позволяют определить калорические величины — теплоемкость v и коэффициент сжимаемости Э (или изотермический модуль упругости /Ст=1/Р) [c.85]

В соотношениях (7.67) —(7.69) Су — изохорная теплоемкость, Рг — изотермическая сжимаемость, Ps — адиабатическая сжимаемость системы. [c.161]

И используя определения изобарной теплоемкости Ср (7.66), изотермической сжимаемости (7.68) и коэффициента теплового расширения а (7.74), получаем k [c.165]

Образование кавитационных пузырьков происходит в различных условиях, определяющих характер расширения (сжатия) газа внутри пузырька. Если выделяемое тепло при сжатии пузырька быстро поглощается водой (что происходит при небольших скоростях движения стенки пузырька, а также из-за большой теплоемкости воды и малой массы газа), то процесс расширения или сжатия пузырька считается изотермическим, т. е. изменение давлений газа и радиуса пузырька связано законом Бойля—Мариотта [c.14]

Если подставить в (4.47) п = оо (изохорный процесс), получим с = с , п = 0 (изобарный процесс), получим = k = p п=1 (изотермический процесс), получим с = оо n = k (адиабатный процесс), получим с = 0, т. е. формула (4.47) дает правильные значения теплоемкостей частных процессов. [c.52]

Найти приращение энтропии 3 кг воздуха а) при нагревании его по изобаре от О до 400° С б) при нагревании его по изохоре от 0 до 880° С а) при изотермическом расширении с увеличением объема в 16 раз. Теплоемкость считать постоянной. [c.117]

Одним из самых точных экспериментальных способов определения отношения у = Ср/С[/ является измерение скорости звука и в изучаемом газе. Найти связь между скоростью звука, отношением теплоемкостей у и изотермическим людулем упругости, если известно, что скорость звука в упругой среде и = у/к/р (К — модуль упругости и р —плотность среды). Найти скорость звука в воздухе при О С и ее зависимость от температуры. [c.47]

Вторые производные от функции F позволяют определиэь калорические величины — теплоемкость Су и коэффициент сжимаемости Р (или изотермический модуль упругости [c.104]

Частными случаями иолитропического процесса являются адиабатический процесс, теплоемкость которого согласно условию dQ == О равна пулю изотермический процесс, теплоемкость которого равна оо процессы V onst и р == onst с идеальным газом, если только теплоемкость газа Су постоянна. [c.40]

Существует приближенная феноменологическая связь между теплоемкостью v вещества при постоянном объеме н его изотермической сжимаемостью Аг, опЕ1сываемая законом Грюнейзена [c.222]

Постоянная Грюнейзена [2] = VIkr v, где Р — объемный коэффициент температурного расширения v — теплоемкость тела при постоянном объеме kr—изотермический коэффициент сжимаемости, слабо зависит от температуры й объема. Тепловая энергия решетки в первом приближении равна =(3/2)ЛГ (для одного моля вещества), ее значение может уточняться в рамках теории твердого тела (Дебая, Эйнштейна и др.). [c.315]

В изотермическом процессе Т = onst dT = 0, поэтому теплоемкость =dq/dT стремится к бесконечности (с оо). [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...