Кривая конденсации

Таким образом, в отличие от температуры кипения чистой жидкости температура жидкого раствора при кипении постоянно возрастает. Точка, соответствующая состоянию жидкой фазы, перемещается по нижней пограничной кривой вверх до точки Е. Так как процесс кипения происходит без отвода пара, т. е. при постоянном общем количестве вещества, то соотношение между количеством пара и жидкости непрерывно растет, пока при некоторой температуре, более высокой, чем температура начала кипения, вся жидкость не превратится в пар и кипение не закончится (точка Е ). В этот момент концентрация пара достигнет концентрации первоначально взятого раствора, и в дальнейшем при нагреве будет происходить лишь повышение температуры пара без изменения его состава. При охлаждении пара в тех же условиях процесс происходит в обратном порядке. Нижнюю кривую AD , вдоль которой меняется состояние жидкого раствора при кипении, называют кривой кипения, а вер с-нюю кривую AB — кривой конденсации. [c.498]

В случае равновесия системы жидкость — пар кривая FAG наз, кривой конденсации, а F G — кривой кипения. В случае равновесия твёрдой и жидкой фаз кривая FAG иаа. кривой ликвидуса, а F G — кривой солидуса. [c.288]

Уравнения (3.4) и (3.5) описывают большинство опытных данных [34, 84], использованных при их составлении, с погрешностью менее 0,3% для кривой кипения и менее 0,5% для кривой конденсации (рис. 13 и 14). На графиках не представ- [c.50]

Рис. 14. Отклонения от рассчитанных по уравнению (3.5) опытных значений давления на кривой конденсации, полученных в работах

РИС. 10.2. Характеристические кривые конденсации и испарения для СОг [2]. [c.234]

V. Температура при постоян. давлении. Пунктирная кривая-кривая конденсации [c.59]

Нетрудно убедиться, что теплоемкость v меняется в точке бозе-конденсации непрерывно ( ). Кривая зависимости теплоемкости от температуры в этой точке имеет излом (рис. 38), а производная теплоемкости по температуре претерпевает скачок. [c.243]

Фазовые переходы первого рода характеризуются скачкообразным изменением ряда свойств вещества. Скачкообразно изменяются при переходе через кривую фазового равновесия объем и энтропия и, как следствие этого, внутренняя энергия, энтальпия и теплоемкость некоторые из свойств, например энергия Гиббса, при фазовом переходе первого рода скачка не испытывают. К фазовым переходам первого рода относятся испарение и конденсация, плавление и кристаллизация, многие переходы из одной кристаллической модификации в другую. [c.141]

Когда к индивидуальному компоненту (например, углеводороду) добавляется второй, третий компоненты, т. е. вводятся новые переменные, фазовое состояние системы значительно усложняется. Например, для однокомпонентной системы кривая давления насыщения пара на графике давление—-температура (см. рис. 1.10) является одновременно кривой точек начала кипения и кривой точек росы (конденсации). Для бинарных или многокомпонентных систем кривые точек начала кипения и точек росы не совпадают. Эти кривые для многокомпонентных систем образуют сложную фазовую диаграмму, причем для каждого состава она своя. И знание ее при разработке нефтяных и газовых месторождений крайне важно. [c.19]

Во-вторых, происходит некоторое переохлаждение холодильного агента в конденсаторе, Поэтому процесс конденсации заканчивается не в точке 5, а в точке 9 (принимается, что изобара жидкости совпадает с нижней пограничной кривой). [c.263]

Фазовые переходы, сопровождающиеся поглощением или выделением тепла, называются фазовыми переходами первого рода. Фазовые переходы первого рода характеризуются скачкообразным изменением ряда свойств вещества. Скачком изменяются при переходе через кривую фазового равновесия объем и энтропия и, как следствие этого, внутренняя энергия, энтальпия и теплоемкость некоторые из свойств, например изобарный потенциал, при фазовом переходе первого рода скачка не испытывают. К фазовым переходам первого рода относятся испарение и конденсация, плавление и кристаллизация, многие переходы из одной кристаллической модификации в другую. [c.137]

В этом цикле подогрев питательной воды (участок 3 4) производится за счет тепла, выделяющегося при охлаждении и конденсации пара (участок 6 2), в результате чего устраняется расход тепла от теплоот-датчика на участке 3 4 цикла при этом количество тепла, отдаваемое на участке 6 2 в. измеряемое площадью 6 d с 2 6, должно быть равно количеству тепла, подводимого на участке 3 4 и измеряемого площадью 3 4 Ь а 3, й это достигается тогда, когда кривые 3 4 ц 2 6 эквидистантны. [c.451]

Экспериментальная кривая 2 для того же значения Хо и еа=0,53 показывает возникновение на некотором расстоянии за скачком конденсации скачка уплотнения так, что е7,= Еа. Таким образом, наблюдаются явления, характерные для сверхзвукового течения. [c.263]

Преобразование тепловой энергии топлива в механическую при помощи водяного пара осуществляется в паросиловой установке. В основе работы простейшей паросиловой установки, работающей с конденсацией пара, лежит цикл Ренкина. Проследим одновременно осуществление цикла Ренкина по схеме простейшей тепловой электростанции (рис. 26) и по диаграммам p—v и T—s (рис. 27). За начальное состояние принята вода с температурой Тк, соответствующей давлению (точка 3 на нижней пограничной кривой л = 0). Вода насосом Н сжимается в процессе 5—4 до давления pi и подается через водяной экономайзер Эк (теплооб- [c.75]

На рис. 14-5 верхняя кривая соответствует процессам отсоса или конденсации, нижняя — вдуву или испарению. [c.341]

Трудности распределения циркулирующего масла между картерами компрессоров разных ступеней обусловливают понижение нижнего температурного предела применения одно- и двухступенчатых машин и повышение верхнего температурного предела применения каскадных машин. Одноступенчатые машины, работающие на фреоне-22, применяются иногда до температуры кипения — 50 С. Это допустимо благодаря малой крутизне кривой р = = f(t) и низкой температуре нагнетания, если температура конденсации невысока. Однако рекомендовать Одноступенчатое сжатие при [c.706]

Наоборот, влагосодержание дымовых газов уменьшается, если температура воды в контактной камере ниже точки росы. В этом случае происходит конденсация водяных паров и дымовые газы осушаются (кривая AL). [c.20]

На рис. 3-1 в / /-диаграмме изображены процессы взаимодействия дымовых газов и воды в зависимости от начальной и конечной температур воды при противотоке теплоносителей (начальная температура газов, расходы газов и воды приняты неизменными). В случае, если < 0 2< в р ( кривые АВ и АЕ), конденсация водяных паров из дымовых газов происходит во всем объеме контактной камеры. Во всех остальных случаях в нижней зоне контактной камеры имеет место испарение части подогреваемой воды и увеличение влагосодержания газов. Дальнейшее протекание процесса зависит от началь-3 35 [c.35]

Анализ диаграмм состояния показывает, что жилког ть и пар имеют разный состав х и А " при одном и том же давлении (рис. 62, а) или одной и той же температуре (рис. 62, б), т. е. линии кипения жидкости и конденсации пара не совпадают. На этом основаны процессы перегонки и ректификации, имеющие больщую роль при производстве моторных топлив и масел. Из первого закона Коновалова также следует, что кривая кипения жидкости и кривая конденсации пара одновременно или опускаются, или поднимаются. [c.229]

Рис. 6-10. Кривые конденсации в сопле (по К. Осватичу).

В некоторых случаях диаграмма состояния смешивающихся во всех отношениях жидкостей имеет более сложный вид, как показано на фиг. 9-5. Растворы, имеющие такую, диаграмму состояния, называются неиде- альными, В этом случае верхняя кривая AB , изображающая состояние, насыщенного пара (кривая конденсации), имеет экстремум (например, максимум, как на фиг, 9-5). Максимум в той же точке В имеет и нижняя-кривая AD , характеризующая состояние жидкой фазы, находящейся в равновесии с насыщенным паром (кривая кипения). Точка В называется течкой равных концентра- [c.192]

Крамере, Васшер и Гортер [52] провели очень подробное исследование для интервала температур от 1,9 до 0,2° К. Был использован калориметр, соединенный с внешним резервуаром гелия очень топким капилляром, служившим для конденсации. Их результаты представлены в логарифмическом масштабе на фиг. 44. Наиболее интересной особенностью полученной зависимости является довольно резкое изменение наклона кривой вблизи 0,7° К. Ниже этой температуры результаты можно представить в виде [c.823]

В этом цикле питательная вода подогревается (участок 34) теплотой выделяющегося при охлаждении и конденсации пара (участок 62), в результате чего устраняется подвод теплоты от тепло-отдатчика на участке 34 при этом количество теплоты, отдаваемое на участке 62 и измеряемое площадью 6йс2, должно быть равно количеству теплоты, подводимому на участке 34 и измеряемому площадью 34Ьа, а это будет иметь место тогда, когда кривые 34 и 26 эквидистантны. [c.583]

Увеличение перегрева стенки ведет к росту числа одновременно действующих центров парообразования, что сопровождается ростом интенсивности теплообмена. Для кипения характерна очень сильная зависимость плотности теплового потока q от перегрева стенки относительно температуры насыщения это кардинально отличает теплообмен при кипении от однофазной конвекции и от конденсации. Зависимость (А Т) называют кривой кипения, или кривой Нукияма, по имени японского исследователя, впервые описавшего эту зависимость в 1935 г. Типичная кривая кипения со схематическим изображением механизма теплообмена при различных сочетаниях плотности теплового потока и перегрева стенки АТ = представлена на рис. 8.3. Пусть жидкость в обогреваемом сосуде находится при температуре насыщения, отвечающей давлению над ее уровнем. Обогреваемая поверхность, например, в виде обращенной вверх пластины с адиабатной нижней поверхностью размещена под уровнем жидкости. Дополнительное гидростатическое давление столба жидкости над нагревателем обычно составляет ничтожную долю от. По обеим координатным осям используется логарифмический масштаб. [c.343]

На рис. 14.12,6 показан теоретический цикл в s — 7-диаграмме. Линия 1—2 — адиабатное расширение сухого рабочего иара в соиле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе / о. Линия 2—4 условно изображает смешение рабочего пара, состояние которого соответствует точке 2, с сухим насыщенным паром из испарителя, состояние которого соответствует точке 4. Состоянию смеси соответствует условная точка 5 при давлении Ро- оПиния 5—5 — сжатие смеси рабочего и холодного иаров при обмене энергией в камере смешения 5 —6 — сжатие смеси в диффузоре до давлетшя конденсации рк 6—7 — конденсация водяных паров в конденсаторе 7—8 — дросселирование части воды в РВ 8—4 — кипение воды в испарителе 7—9 — повышение давления до р за счет работы насоса 9—10 — нагрев воды в котле 10—1 — парообразование в котле. Так как изобар ,i совпадают с левой пограничной кривой, то точки 7 и 9 совпадают. В машине условно мои<1го выделить два цикла прямой /—3—7— 9—10 и обратный холодильный цикл 4—6 —7—8. В действительности процессы прямого и обратного циклов в эжекторе осуществляются одновременно и не могут быть разделены. [c.139]

Если капельная влага по мере ее образования осаждается на холодной noeepxHO TJ воздухоохладителя (конденсация водяного пара), то охлаждение воздуха ниже точки росы будет сопровождаться уменьшением его влагосодержания, температуры и энтальпии при ф = 1. Следовательно, температура является возможным пределом охлаждения воздуха при неизменном влаго-содержании. Процесс дальнейшего охлаждения стремится идти по кривой насыщения R—В. [c.155]

В котле Г (рис. 12,1) при подводе теплоты (теплоты сгорания топлива) образуется сухой насыщенный пар высокого давления р . На диаграммах (рис, 12.2) это состояние характеризуется точкой /, лежащей на пересечении правой пограничной кривой х = 1 и изобары. Образовавшийся пар поступает в расширительный цилиндр РЦ, где адпабатно расширяется до низкого давления в процессе 1—2, совершая полезную работу I. Влажный пар в со стоянии 2 поступает в конденсатор КД, где от него отводится теплота q. . В процессе 2—3 происходит частичная конденсация пара при р — onst и t = onst. Процесс конденсации в цикле Карно не доводится до получения насыщенной жидкости, а в точке 3 [c.200]

Такая же сетка изотерм строится в исходной 7, х-диа-грамме. Соответствующие построения показаны на рис. 10-25 и 10-26. Линии начала парообразования (сплощная кривая) и начала конденсации (пунктирная-кривая) строятся по точкам на изотермах, концентрации в которых соответствуют концентрациям на пересечении этих изотерм с пограничнйми кривыми в Т, х-диаграм-ме. Вспомогательные изотермы на участках перегретого пара и жидк-ости на рис. 10-25 проведены жирными прямыми. Эти ж-е отрезки изотерм отмечены жирными линиями на рис. 10-26. Остальные участки, использованные для построения не имеют физического смысла и на рис. 10-26 перечеркнуты. Так же как на рис. 10-25, Сплошная и пунктирная линии в г, х-диаграмме делят все поле диаграммы на области существования жидкости, перегретого пара и двухфазной системы жидкость— [c.213]

Отметим, что кривая равновесия может иметь и другую форму, в частности она может иметь точку минимума (рис. 7.5, б) или может быть замкнутой. Точки, лежащие ниже (выше) кривой равновесия, соответствуют состояниям, в которых произошло расслоение на две фазы (заштрихованная область). Концентрация растворенного веш,ества в этих фазах равна абсциссам точек пересечения горизонтальной прямой Т = = onst (или в случае р — с-диаграммы р = onst) с кривой равновесия. При уменьшении температуры длина прямолинейного участка изотермы увеличивается или уменьшается. При некоторой температуре длина прямолинейного участка обращается в ноль, что отмечается в точке К. Обе фазы имеют здесь равные концентрации. Если исчезает различие между обеими фазами, т. е. если фазы идентичны, то точку К называют критической точкой (при данных р и с). Критическая точка в однокомпонентной системе (критическая точка конденсации) определяется условиями [c.496]

Любой процесс, протекающий в двухфазной области, в р, Т-диаграмме изображается линией, совпадающей с кривой насыщения. Рассмотрим в качестве примера процесс изохорного нагревания вещества, причем начальное состояние процесса находится в двухфазной области (точки а, е, с на рис. 1.10,а). До тех пор, пока процесс протекает в двухфазной области (участок аЬ изохоры I) давление вещества в каждой точке процесса равняется давлению насыщенного пара при соответствующей температуре (рис. 1.10,6). Если удельный объем вещества меньше критического (изохора /), то изохорное нагревание приводит к полной конденсации пара, в результате чего изохора в р, у-диаграмме пересекает нижнюю пограничную кривую. [c.17]

На диаграмме pv процесс парообразования изображается изобароизотермой а -а" (рис. 11.7), крайние точки которой лежат на пограничных кривых. Для двухфазной системы изобара всегда совпадает с изотермой, поскольку в процессе парообразования (или конденсации), протекающем при постоянном давлении, температура остается постоянной (р== onst = onst). [c.163]

Фазовая диаграмма состояния бинарного (двойного) раствора приведена на рис. 15-21. Здесь через с обозначена концентрация холодильного агента температуры в точках / и 2 представляют собой температуры кипения соответственно чистого абсорбента и чистого холодильного агента. Пограничная кривая 1а2Ы изображает равновесие состояния системы при наличии обеих — жидкой и газообразной—фаз. Нижняя ветвь 1а2 соответствует состояниям жидкой фазы, а верхняя ветвь 1Ь2 — газообразной фазе (насыщенному пару) при равновесном сосуществовании обеих фаз. Другими словами, кривая 1а2 представляет собой линию кипения раствора при данном давлении, а кривая 1Ь2 — линию конденсации насыщенного пара. [c.485]

Распределение давления в потоке с большой начальной влажностью (уо = 0,70) имеет существенно другой характер. При малом противодавлении (ва = 0,15, кривая 3) давление вдоль сопла снижается монотонно и всюду больше, чем при расширении более сухой смеси. Поток дозвуковой и скачка конденсации и уп-лотненпя не наблюдается. При значительном противодавлении (8а = 0,53, кривая 4), возмущение из выхлопного бака распространяется вверх но соилу и давление всюду возрастает еще больше по сравнению с течением пара, а расход падает. [c.263]

Вместе с тем, как отмечалось выше, сушествуют нерешенные проблемы в получении таких наноматериалов традиционными методами — газовой конденсацией или шаровым размолом в связи с сохранением в них при компактировании некоторой остаточной пористости и дополнительными трудностями при приготовлении массивных образцов [1, 2, 4]. Как результат, до недавнего времени были выполнены лишь единичные работы по исследованию механических свойств наноструктурных металлов и сплавов, имеющих размер зерен около 100 нм и менее. Большинство проведенных исследований связано с измерениями микротвердости, и полученные данные весьма противоречивы. Например, в некоторых работах [320, 321] обнаружено разупрочнение при уменьшении зерен до нанометрических размеров, в то же время в ряде других работ [322, 323] наблюдали в этом случае упрочнение, хотя наклон кривых был меньше по сравнению с соотношением Холла-Петча. [c.182]

На рис. 7.4 показано обобщение экспериментальных данных по конденсации N2O4 зависимостью (7.8). Относительно кривой, осредняющей опытные данные по мелкоребристым трубам, разброс экспериментальных данных составляет 20%, для трубы 3— 25%. Осред- [c.184]

Как известно, под точкой росы подразумевается температура, при которой наступает состояние насыщения, начинается конденсация водяных паров, содержащихся в газах, и выпадение их в виде росы. Точка росы поэтому может быть определена как точка пересечения кривой ф1=100% и соответствующих линий постоянного вла-госодержания d = onst. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...