Интерференционные полосы равного наклона

Рис 6. Схема для наблюдения многолучевых интерференционных полос равного наклона [c.19]

В соответствии с формулой (5.11) светлые полосы расположены в местах, для которых 2иЛ os 6 Я.о/2 = тЯ,о, где т — целое число, называемое порядком интерференции. Полоса, соответствующая данному порядку интерференции, обусловлена светом, падающим на пластинку под вполне определенным углом 6. Поэтому такие полосы называют интерференционными полосами равного наклона. Если ось объектива расположена перпендикулярно пластинке, полосы имеют вид концентрических колец с центром в фокусе. В центре картины порядок интерференции максимален. Исходя из (5.11) легко показать, что угловой масштаб наблюдаемой картины пропорционален 1//й (чем тоньше пластинка, тем шире полосы), а радиусы последовательных светлых полос пропорциональны квадратному корню из целых чисел (при условии, что в центре максимум интенсивности). [c.213]

Различные точки интерференционной полосы равного наклона образованы лучами, идущими от различных точек источника света. Интерференционная картина в целом образована лучами, исходящими из множества точек источника. [c.129]

При освещении пластинки Pi непараллельным пучком лучей получим систему прямолинейных интерференционных полос равного наклона, ориентированных параллельно плоскости рисунка. Такая система полос возникает вследствие того, что после выхода лучей из второй пластины интерферирующие лучи, оставаясь параллельными между собой, оказываются смещенными в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. Это означает, что соответственные точки Si и 5г имеют поперечный сдвиг (см. рис. 3.1.3, а). [c.148]

Сформулируем свойства полос равного наклона. Различные точки интерференционной полосы равного наклона образованы лучами, идущими от различных точек источника света. Интерференционная картина в целом образована лучами, исходящими из множества точек источника. [c.47]

Для получения желаемой ориентировки интерференционных полос равного наклона необходимо принять во внимание следующие соображения. Значение Аг зависит от угла е и от ориентации лучей. Для лучей, падающих в плоскости, перпендикулярной к поверхностям обеих пластин, Аг имеет максимальную величину, равную е. Лучи, идущие в пространстве между воздушными слоями и перпендикулярные к биссектрисе угла е, падают на пластины под равными углами, в результате для них Аг = 0. Следовательно, и разность хода равна нулю. На основании этого можно заключить, что нулевая полоса расположена в плоскости, перпендикулярной к биссектрисе угла е между пластинами. [c.86]

Ранее было установлено, что будут наблюдаться контрастные интерференционные полосы равного наклона, если зрачок входа наблюдательного прибора (например, глаза) меньше или равен четверти ширины полосы равной толщины. Считая диаметр зрачка равным [c.92]

Пусть M l — изображение поверхности зеркала Mi в отражающей плоскости разделительной пластинки Pi. Тогда интерференция будет происходить так же, как и в воздушном слое между двумя отражающими плоскостями М2 и AiJ. Разность хода между отраженными лучами А = 2d os ф, где d — толщина слоя, а ср — угол падения. Если слой плоскопараллелен, то будут получаться интерференционные полосы равного наклона, локализованные в бесконечности. Их можно наблюдать глазом, аккомодированным на бесконечность, или в трубу, установленную также на бесконечность. Получатся интерференционные кольца с центром в точке схождения лучей, нормально отраженных от поверхностей и Ail. Этому направлению соответствует максимальная разность Хода Д = 2d. Поэтому максимальный порядок интерференции будет Наблюдаться в центре картины. Отсюда следует, что при увеличении толщины d воздушного зазора полосы интерференции будут [c.243]

Конкретно свет от источника S, расположенного в фокусе линзы Л, направляется на поверхность полупрозрачной пластинки СС. Отраженный от этой пластинки световой пучок через линзу л направляется на поверхность воздушного зазора. Отраженные лучи, налагаясь, дают на экране F, расположенном в фокальной плоскости линзы, интерференционную картину. Если исследуемая поверхность такая же гладкая, как и поверхность эталона, то в зависимости от относительного положения этих пластин будет наблюдаться интерференция полос равного наклона [c.104]

Лучи 1 W 2 после отражении от зеркал 3i и 3.2 выходят из пластинки Пу и направляются в зрительную трубу 7. Как видно из рис. 5.19, луч 1 проходит через пластинку III один раз, в то время как луч 2 проходит через нее три раза. С целью создания идентичных условий для обоих лучей на пути луча / помещают пластинку Яа, имеющую такую же толщину, как и пластинка Я]. От воздушной прослойки, образованной зеркалом 3i и изображением 3i зеркала З. , в пластинке Я наблюдается интерференционная картина. В зависимости от относительного положения 3i и З.2 будет наблюдаться интерференция полос равного наклона или равной толщины. Если 3 строго перпендикулярно 3i, то 3 и З-2 будут строго параллельны. В этом случае будут наблюдаться [c.112]

Наибольший интерес представляют собой случаи локализации интерференционных полос на поверхности какой-либо пластинки, используемой для создания разности хода (полосы равной толщины), и локализация их в бесконечности (полосы равного наклона). Удобно начать изучение этих явлений с исследования интерференции в тонких пластинах при освещении протяженными источниками света, которую часто называют цветами тонких пластин. Все наблюдали чрезвычайно красивые цвета тонких пленок (например, пленок нефти на поверхности воды) при освещении их солнечным светом. Рассмотрим физику этих явлений, так как она окажется очень полезной для понимания более сложных процессов, происходящих в интерферометрах, интерференционных фильтрах и других оптических устройствах. [c.210]

Полосы равного наклона. Рассмотрим схему наблюдения интерференционных полос, локализованных в бесконечности. Линза, с помощью которой эти полосы проецируются на экран, должна быть установлена так, чтобы ее главная фокальная плоскость совпадала с плоскостью экрана. Можно также рассматривать интерференционную картину в подзорную трубу или глазом, аккомодированным на бесконечность. Схема возникновения полос равного наклона представлена на рис. 5.31. Все лучи, [c.216]

Наблюдаемая интерференционная картина будет, очевидно, соответствовать интерференции в воздушном слое, образованном зеркалом 8 и мнимым изображением зеркала 5х в пластинке Р . Если Ах и Аа расположены так, что упомянутый воздушный слой плоскопараллелен, то получающаяся интерференционная картина представится полосами равного наклона (круговыми кольцами), локализованными в бесконечности, и следовательно, наблюдение [c.134]

Следовательно, мы будем иметь дело со случаем интерференции, до известной степени аналогичным тому, при котором получаются полосы равного наклона. Интерференционную картину можно наблюдать в фокальной плоскости Р объектива Ь на расположенном в ней экране. [c.518]

Из формулы (92) следует, что, изменяя угол клина а, можно изменять ширину наблюдаемых интерференционных полос, которые при рассмотренном способе возникновения называют полосами равной толщины. Другой способ получения интерференционных полос, называемых полосами равного наклона, заключается в том, что параллельные световые пучки, падающие на плоскость под разными углами р , разделяют линзой и собирают в разных местах фокальной плоскости, причем каждой отдельной полосе соответствует определенная, зависящая от наклона разность хода А, а именно для воздушного промежутка [c.89]

Сигналы, сдвинутые на 90°, получают несколькими способами. Один из них заключается в том, что используют два фотодатчика, размещенных в различных участках интерференционной полосы, расстояние между которыми равно одной четвертой ее ширины. Для удобства практической реализации указанного способа увеличивают ширину интерференционных полос путем наклона опорного зеркала или введения в одно из плеч интерферометра оптического клина, а перед фотодатчиками помещают отверстия диафрагм. Несмотря на простоту реализации этого способа получения фазового сдвига, он обладает рядом недостатков, основными из которых являются использование лишь незначительной части суммарного светового потока, проходящего через небольшие отверстия диафрагм, и сильная зависимость величины фазового сдвига от пространственных искажений интерференционной картины, возникающих в реальных условиях из-за разъюстировки интерферометра, конвекционных воздушных потоков и т. д. и приводящих к изменению пространственного положения полос и их ширины. [c.242]

Внутри пластины лучи света идут иод углом, близким к углу полного внутреннего отражения, но несколько меньшим его. После каждого отражения от наружной новерхности пластины большая часть света отразится обратно внутрь пластины, а небольшая доля выйдет наружу по обе ее стороны. Вышедшие из пластины лучи будут когерентными и образуют интерференционную картину, локализованную на бесконечности. Так же как и в интерферометре Фабри — Перо, здесь будут полосы равного наклона. [c.206]

Линиям равных интенсивностей соответствует одно и то же значение угла 0, поэтому интерференционные полосы в фокальной плоскости линзы имеют вид концентрических колец с центром на оси линзы. Центру картины соответствует наибольший порядок интерференции. При этом расположение максимумов интенсивности будет таким же, как в полосах равного наклона при двухлучевой интерференции. Однако для определения структуры максимумов в случае высокого коэффициента отражения светоделительных поверхностей необходимо учесть интерференцию всех приходящих в точку Р волн, образующихся при многократных отражениях. [c.256]

П Чем отличаются полосы равного наклона в двухлучевой и многолучевой интерференционных картинах [c.265]

Соответственные точки Р и Рг располагаются последовательно на продолжении падающего луча также в том случае, когда ОНИ являются изображениями точки Р пересечения интерферирующих лучей. При этом интерференционная полоса в точке Р имеет максимальную видность и яркость при использовании протяженного источника в виде круга. Площадь круга определяется размерами центрального кольца интерференционной картины полос равного наклона. Совокупность точек Р определяет поверхность локализации полос равной толщины. [c.114]

При освещении интерферометра расходящимся пучком лучей каждой паре лучей тппа 1 и 2 будет соответствовать своя разность хода, зависящая от угла падения г,. В результате образуется система интерференционных полос равного наклона. Распределение интерференционных полос б дет удовлетворять следующедгу соотношению [c.178]

Для получения формулы для ширины полос воспользуемся исходными данными (3.2.5) для воздушной пластинки. Для упрощения вывода представим себе предельные случаи, когда 1 = 0 и ср = я/2. Первый случай соответствует тому, что интерференционные полосы равного наклона представляют собой кольца. Тогда условие для соседних максимумов в случае 1 — О будет Ао(1 — os 2) = Я или 2 sin2(t2/2) Ао = 2Ао(1г/2)2= == Я. Здесь 2 = Ai, т. е. [c.128]

Интерферометр Майкельсона может перестраиваться с помощью юстировочных перемещений в приборе могут наблюдаться полосы равного наклона при строгой перпендикулярности зеркал М1 и М2. В этом случае изображение пластины М будет параллельно М2, и мы можем наблюдать интерференционные полосы равного наклона, соответствующие воздушной плоскопараллельной пластине М1М2. [c.152]

В пластинке Луммера — Герке наблюдаются интерференционные полосы равного наклона. Условие интерференционного максимума т-го порядка имеет вид [c.251]

При освещении первой пластинки параллельным пучком лучей одной длины волны мы получим более или менее интенсивный свет в зависимости от разности хода А выходящих лучей. При освещении белым светом пластинка будет казаться нам равномерно окрашенной. При освещении же расходящимся пучком лучей мы увидим в фокальной плоскости объектива, помещенного на пути лучей 2 я 3, систему интерференционных полос, соответствующих данному г, т. е. полосы равного наклона. Лучи 1 я 4 т цопадают в оправу объектива. Мы получим максимум для лучей тех направлений, для которых А = йе sin i = m Ч К, где т — четные числа. Для направлений, соответствующих нечетным значениям т, будет наблюдаться минимум. Угловое расстояние между полосами определяется изменением угла i на величину Ai, при котором разность хода меняется на %, т. е. [c.132]

Полосы равного тангенциального наклона. Полосы равного тангенциального наклона наблюдаются по схеме для получения полос равного наклона, еслу1 пластины интерферометра имеют изгиб. Для наблюдения многолучевых интерференционных полос равного тангенциального наклона за интерферометром устанавливается оптическая система (например, линза), проектирующая картину интерференции на экран. Интерференционные полосы локализуются на поверхности, совпадающей с плоскостью, проходящей через центр кривизны пластин интерферометра. [c.20]

Принципиальная схема многолучевого интерферометра для исследования неровностей поверхности приведена на рис. 132 [281. Основной частью интерференционной схемы являются пластина 4, Покрытая с нижней стороны полупрозрачным отражающим слоем, и испытуемая поверхность 5. Коэффициенты отражения пластины и испытуемой поверхности обычно подбирают близкими по значению. Между зеркальной пластиной и образцом возникает интерференция многократно отраженных лучей. Интерференционная картина, локализованная на поверхности пластины, рассматривается через микроскоп 1, 2, 3 с увеличением 100><. С помощью принципиальной схемы, изображенной на рис. 132, можно наблюдать интерференцию как в клинообразной, так и плоскоггараллельиой пластине в первом случае эго будут полосы равной толщины. Наряду с полосами равной толщины используются полосы равного наклона, которые позволяют исследовать не только форму плоской поверхности, но и контролировать плоскопараллельность, определяя при этом не только угол клина, но и знак изменения толщины. [c.221]

Полосы равного наклона — интерференционные полосы, локализованные в бмконечности н образующиеся в результате прохождения света через плоскопараллельный слой, причем одинаковому наклону лучей в слое соответствует определенное положение интерференционной [c.26]

Интерферометр З абри — Перо, обладающий осью симметрии, является прибором с двумерной дисперсией, так как в нем разделение излучений различных длин волн происходит вдоль радиуса окружности с центром на оптической оси прибора, и поэтому спектральные линии, представляющие собой интерференционные полосы равного наклоиа. имеют форму колец. Пластинка Лю.мме-ра — Герке в принципе также принадлежит к приборам с двумерной дисперсией, поскольку и она дает полосы равного наклона, хотя получаемый с ее помощью спектр напоминает спектр одномерной дисперсии. [c.17]

Во втором случае при zp, = 0 и ур фО в интерферометре имеет место лишь поперечный сдвиг волновых фронтов и условий для возникновения полос равной толщины не возникает. При поперечном сдвиге возникают полосы равного наклона (нелока-лизованные). Линии одинакового результата интерференции перпендикулярны направлению сдвига. В результате изменения настройки интерферометра, не приводящей к возникновению-продольного сдвига волновых фронтов, изменяется лишь расстояние между полосами, а характер интерференционной картины остается прежним. [c.114]

Смотреть страницы где упоминается термин Интерференционные полосы равного наклона : [c.101] [c.113] [c.216] [c.129] [c.256] [c.257] [c.46] [c.115] [c.242] [c.320] [c.86] [c.110] [c.217] [c.171] [c.426] [c.26] [c.176] [c.182] [c.221] [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...