Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Дюгем

Диаметр тормозного цилиндра, мм (дюГ мы) Объем запасного резервуара, л Размеры резервуара, мм (см. рис. 122)  [c.183]

Кроме ТОГО, на основании уравнения Гиббса-Дюге-ма можно записать  [c.201]

Функция И есть та самая функция, через производные которой Лагранж выразил силы, которыми движущаяся система действует на внешние тела. Ввиду того, что функция Я играет важную роль во всех относящихся сюда задачах, я хотел бы именно вследствие указанной ее связи с силами предложить для нее название кинетического потенциала. В различных разделах физики предложен целый ряд соответствующих названий. Сюда относится потенциал двух электрических токов Ф. Е. Неймана, электродинамический потенциалР. Клаузиуса ) Дж. У. Гиббс ) называет в термодинамике ту самую функцию, которую я называю свободной энергией, силовой функцией для постоянной температуры, тогда как П. Дюгем ) называет ту же функцию термодинамическим потенциалом. Таким образом, имеется достаточно прецедентов для выбора нового названия.  [c.431]


Действие электрооптического затвора основано на использовании линейного (Поккельса вффекта) или квадратичного (Керра аффекта) эл.-оптич. эффекта — зависимости двулучепреломления среды от напряжённости приложенного к ней электрич. поля. Такой О. з. состоит из эл.-оптич. ячейки, помещённой между двумя параллельными (или скрещенными) поляризаторами. Управлепие затвором осуществляется обычно подачей на эл.-оптич. ячейку т. и. полуволнового напряжения — напряжения, при к-ром возникающее в среде двойное лучепреломление приводит к сдвигу фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами на величину л. В технике измерений сверхкоротких лазерных импульсов для управления эл.-оптич. затвором вместо алектрич. нмиульсов используются мощные поляри-аов. световые импульсы (затвор Дюге и Хансена), к-рые, распространяясь в ячейке Керра, приводят вследствие нелинейности среды к возникновению оптически наведённого двулучепреломления. Скорость переключения таких О. 3. очень высока (до с).  [c.453]

При разведении межфазных поверхностей плёнки на бесконечно большое расстояние, отвечающее условию П = 0, ур-ние (22) обращается в известное ур-ние Гиббса—Дюге-ма для плоских (невзаимодействующих) межфазных поверхностей  [c.130]

Авторы XX века обычно приписывают Фохту экспериментальное доказательство того факта, что соотношения Коши не описывают поведения кристаллических тел. В действительности же исследования Фохтом монокристаллов, проведенные через много лет после Вертгейма, просто подтвердили первоначальное открытие. Эти авторы, сйми того ие подозревая, находятся в плену предубеждения, созданного в конце XIX и начале XX веков твердолобыми приверженцами привлекательности атомистической теории Пуассона — Коши, которые вынуждены были уступить экспериментальным результатам лишь тогда, когда были сокрушены их различающимися значениями. Эту ситуацию, пожалуй, наиболее точно выразил Пьер Мари Дюгем в 1903 г. незадолго до окончания дискуссии по поводу одноконстантной теории. В своем труде Эволюция механики (VEvolution de la Me anique) он писал  [c.331]

Дюге построил теорию растяжения ), сходную с теорией Кулона, предложенной последним для сжатия (стр. 67). Теория наибольших касательных напряжений, учитывающая разнообразные случаи сложного напряженного состояния, была предложена Гестом ) для мягкой стали. Эта теория представляет собой частный случай теории О. Мора, на которой мы останавливались раньше (см. стр. 344). Опыты с хрупкими материалами, как, например, с песчаником, показали, что теория Мора не может быть приведена в соответствие с результатами испытаний на хрупкий разрыв ).  [c.441]


ТЕОРИИ Ш. ДЮГЕ И О. МОРА  [c.77]

Теории Ш. Дюге и О. Мора  [c.77]

Познакомив читателя с новыми опытными исследованиями, результаты которых ближе всего совпадают с третьей гипотезой (гипотезой максимального касательного напряжения), мы переходим к изложению теорий Ш. Дюге и О. Мора, которые представляют собой дальнейшее развитие этой гипотезы.  [c.77]

Шарль Кулон, высказав свой взгляд, что разрушение обусловлено наибольшими сдвигающими напряжениями, исследовал только случаи растяжения и сжатия. Полное развитие эта теория получила у Ш. Дюге ), который ее приложил к самому общему случаю напряженного состояния. Подобно Ш. Кулону он полагает, что разрушение материалов является результатом сдвига. Сопротивление сдвигу зависит не только от сцепления, свойственного данному материалу, но и от внутреннего трения, величина которого меняется в зависимости от нормальных напряжений, действующих по плоскости сдвига.  [c.77]

Здесь через а мы обозначили величину нормальных напряжений, соответствующих плоскости сдвига, / — коэффициент внутреннего трения, который Ш. Дюге считает постоянным и равным 0,176. Нетрудно найти положение плоскостей, для которых т+/о и Т—fa получают значение максимума. Эти плоскости, очевидно, будут плоскостями сдвигов в случае растяжения и сжатия.  [c.77]

Для пояснения своей теории Ш. Дюге пользуется следующим графическим построением (рис. 2).  [c.78]

Следовательно, геометрическое место точек т есть прямая DRi, наклоненная под углом ij) к оси абсцисс. Ш. Дюге полагает, что с возрастанием а возрастает и коэффициент трения /, и потому часть прямой DRi он заменяет кривой, пересекающей ось абсцисс в точке R.  [c.78]

Если на теорию О. Мора и нельзя смотреть как на полное решение интересующего нас вопроса, то все же она лучше старых гипотез, совершенно произвольных. Заключая в себе больше независимых переменных, теория О. Мора может быть применена к большему числу различных материалов, и гипотезы Ш. Кулона и Ш. Дюге являются только ее частными случаями.  [c.85]

Теоретической основой исследования сверхзвуковых течений была теория ударных волн. Однако в ней оставались невыясненными такие важные вопросы, как возникновение ударных волн, их устойчивость, законы распространения, применимость соотношений Югоньо Вызывало сомнение и существование ударных волн, хотя уже имелись блестящие опыты Э. Маха и П. Зальхера, поставлена серия опытов в России и Франции, построена первая ударная труба во Франции, Так, П. Дюгем считал, что никакие ударные волны не могут распространяться в вязкой жидкости (1901) Одновременно с заметкой Дюгема появилась заметка Э. Жуге , посвященная распространению разрывов в жидкости. В ней Жуге впервые ввел в анализ проблемы разрывных течений энтропию. Привлечение энергетических соображений, понятия энтропии, или, как тогда говорили, принципа Клаузиуса , позволило обосновать возможность распространения волн сжатия — ударных волн. На таких же соображениях основано доказательство невозможности распространения волны разрежения в совершенном газе, так как в та-  [c.313]

Следуя Колеману и Ноллу [30], запишем неравенство Клаузиуса — Дюгем а при материальном описании в следующем виде  [c.100]

Соотношения (1.11) представляют собой соотношения Дюга меля — Неймана для анизотропного неоднородного тела.  [c.14]


Смотреть страницы где упоминается термин Дюгем : [c.49]    [c.424]    [c.653]    [c.653]    [c.474]    [c.476]    [c.256]    [c.384]    [c.169]    [c.631]    [c.930]    [c.444]    [c.127]    [c.17]    [c.132]    [c.251]    [c.609]    [c.581]    [c.529]    [c.79]    [c.79]    [c.699]    [c.704]    [c.48]    [c.294]    [c.314]    [c.404]    [c.255]   
Термодинамическая теория сродства (1984) -- [ c.30 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.96 , c.139 , c.140 , c.154 , c.307 ]



ПОИСК



Активности Гиббса—Дюгема формула

Гиббса-Дюгема в тройных системах данные для жидких сплавов

Гиббса-Дюгема в тройных системах данные для солевых расплавов

Гиббса-Дюгема в тройных системах для ионных расплавов

Гиббса-Дюгема в тройных системах неупорядоченных твердых и жидких сплавов

Гиббса-Дюгема в тройных системах упорядоченных структур

Гиббса-Дюгема соотношение

Гиббса-Дюгема соотношение неравновесное

Гиббса—Дюгема

Гиббса—Дюгема для бинарных систем

Гиббса—Дюгема для бинарных систем вычисление по уравнению

Гиббса—Дюгема для тройных систем

Гиббса—Дюгема для тройных систем в гетерогенных системах

Гиббса—Дюгема для тройных систем в разбавленных растворах

Гиббса—Дюгема для тройных систем данные для твердых сплавов

Гиббса—Дюгема для тройных систем для солевых расплавов

Гиббса—Дюгема для тройных систем неупорядоченных твердых н жидких растворов

Гиббса—Дюгема для тройных систем сплавов

Гиббса—Дюгема для тройных систем температурная зависимост

Гиббса—Дюгема для тройных систем теоретические формулы для

Гиббса—Дюгема для тройных систем тройные и многокомпонентные системы

Гиббса—Дюгема для тройных систем экспериментальные методы

Гиббса—Дюгема для тройных систем эмпирические формулы

Дюга Р. (Dugas

Дюгем П. (Duhem Pierre)

Дюгема теорема

Дюгема уравнение

Дюгема — Маргулеса уравнение

Идеальный пар. Уравнение Дюгема-Маргуле. Реальный пар. Метод Льюиса

Классическая газовая динамика. Теории Эйлера—Адамара и Стокса — Дюгема

Клаузиуса — Дюгема неравенств

Клаузиуса — Дюгема неравенство для деформируемых ферромагнетиков

Клаузиуса — Дюгема неравенство ионных кристаллов

Клаузиуса — Дюгема неравенство термомеханических процессов

Клаузиуса — Дюгема неравенство электромагнитных континуумов

Коэффициенты активности. Уравнение Гиббса — Дюгема и избыточная энергия Гиббса

Момент Клаузиуса — Дюгема

Момент Стокса — Дюгема

Неравенство Гиббса — Дюгема

Неравенство Клаузиуса — Дюгема. Диссипативная функция

Основные уравнения ньютоновой жидкости. Уравнения Навье — Стокса — Дюгема

Правило фаз Гиббса и теорема Дюгема

Стокса Дюгема Ривлииа—Эриксена

Стокса Дюгема кристаллическое

Стокса Дюгема простое

Стокса Дюгема стационарное

Стокса — Дюгема теория

Стокса — Дюгема — Фурье

Стокса — Дюгема — Фурье Ривлииа

Стокса — Дюгема — Фурье при пространственном описании

Стокса — Дюгема — Фурье теория

Стокса — Дюгема — Фурье теория кристаллическое

Стокса — Дюгема — Фурье теория относительный

Стокса — Дюгема — Фурье теория сферические координаты

Стокса — Дюгема — Фурье теория твердое тело изотропное

Стокса — Дюгема — Фурье теория твердый материал

Стокса — Дюгема — Фурье теория тел наложение

Стокса — Дюгема — Фурье теория тела-точки материально изоморфны

Стокса — Дюгема — Фурье теория тело-точка

Стокса — Дюгема — Фурье теория тензор

Стокса — Дюгема — Фурье тепло выделившееся

Стокса — Дюгема — Фурье тепло поглощенное

Стокса — Дюгема — Фурье тепловаи грань

Стокса — Дюгема — Фурье тепловой поток

Стокса — Дюгема — Фурье теплоемкость

Стокса — Дюгема — Фурье теплопроводность

Стокса — Дюгема — Фурье термическая амплитуда

Стокса — Дюгема — Фурье термический градиент

Стокса — Дюгема — Фурье термодинамика

Стокса — Дюгема — Фурье термодинамический газ

Стокса — Дюгема — Фурье термодинамическое давление

Стокса — Дюгема — Фурье термомеханика

Стокса — Дюгема — Фурье термомеханическая жидкость

Стокса — Дюгема — Фурье термомеханически зафиксированная

Стокса — Дюгема — Фурье термомеханический

Стокса — Дюгема — Фурье термомеханическое натяжение

Стокса — Дюгема — Фурье термостатика

Стокса — Дюгема — Фурье термоупругий материал

Стокса — Дюгема — Фурье тетартоэдрическая система

Стокса — Дюгема — Фурье тетрагональио-скалеиоэдрическая система

Стокса — Дюгема — Фурье тетрагональная система

Стокса — Дюгема — Фурье тетрагонально-бипирамидальная система

Стокса — Дюгема — Фурье тетрагонально-дисфеноидальная система

Стокса — Дюгема — Фурье тетрагонально-пирамидальная система

Стокса — Дюгема — Фурье тетрагонально-трапецоэдрическая система

Стокса — Дюгема — Фурье технические напряжения

Стокса — Дюгема — Фурье течение

Стокса — Дюгема — Фурье точечная масса

Стокса — Дюгема — Фурье точечное эвклидово пространство

Стокса — Дюгема — Фурье точка

Стокса — Дюгема — Фурье трансверсально изотропный материа

Стокса — Дюгема — Фурье трансляционное пространство

Стокса — Дюгема — Фурье трансляция

Стокса — Дюгема — Фурье транспонированный тензор

Стокса — Дюгема — Фурье третья теорема о работе

Стокса — Дюгема — Фурье тригонально-иирамидальная систем

Стокса — Дюгема — Фурье тригонально-трапецоэдрическая система

Стокса — Дюгема — Фурье триклиииая система

Стокса — Дюгема — Фурье триклинный ма’териал

Стокса — Дюгема — Фурье трубка мировая

Стокса — Дюгема — Фурье угловая скорость

Стокса — Дюгема — Фурье угол поворота

Стокса — Дюгема — Фурье удельная внутренняя энергия

Стокса — Дюгема — Фурье удельный объем

Стокса — Дюгема — Фурье удлинение

Стокса — Дюгема — Фурье универсальная деформации

Стокса — Дюгема — Фурье универсальное соотношение

Стокса — Дюгема — Фурье унимодулириый тензор

Стокса — Дюгема — Фурье унимодуляриая группа

Стокса — Дюгема — Фурье упорядочение частичное

Стокса — Дюгема — Фурье упругая жидкость

Стокса — Дюгема — Фурье упругие напряжения

Стокса — Дюгема — Фурье упругий материал

Стокса — Дюгема — Фурье упругое тело

Стокса — Дюгема — Фурье упругость линейная

Стокса — Дюгема — Фурье уравнение баланса

Стокса — Дюгема — Фурье усилие-касательное

Стокса — Дюгема — Фурье ускорение

Теории Ш. Дюге и О. Мора

Уравнение Гиббса — Дюгема

Уравнение Гиббса — Дюгема в мольных

Уравнение Гиббса — Дюгема для интенсивных характеристик смеси химических реагентов

Уравнение Гиббса-Дюгема. Двухфазное равновесие

Уравнение Дюгема для парциальных молярных характеристик

Уравнения Навье —Стокса —Дюгема

Устойчивости анализ Гиббса—Дюгема

Формулы Гиббса—Дюгема

Химические потенциалы формула Гиббса-Дюгема

Энергетика сплошных сред. Термодинамика внутренняя диссипация и неравенство Клаузиуса — Дюгема

Энергия Дюгема

Энтропия. Неравенство Клаузиуса — Дюгема

Эриксена Френеля — Адамара—Дюгема

Эриксена — Тупина — Хилл теория вязких жидкостей Стокса Дюгема



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте