Ускорение осестремительное

Ускорение произвольной точки тела, вращающегося вокруг неподвижной точки, равно векторной сумме вращательного ускорения и ускорения осестремительного центростремительного). [c.120]

Вектор осестремительного ускорения = со X и направлен перпендикулярно к векторам угловой скорости а и линейной скорости точки и, т. е. по перпендикуляру, опущенному из точки М на мгновенную ось Q, в ту сторону, откуда поворот вектора со, условно отложенного в точке /V/, к вектору v на наименьший угол виден происходящим в сторону, обратную вращению часовой стрелки. [c.282]

Модуль осестремительного ускорения [c.282]

Осестремительное ускорение точки тела направлено по перпендикуляру MKi, опущенному из точки М на мгновенную ось вращения Q. [c.293]

Модуль осестремительного ускорения точки тела равен произведению квадрата модуля угловой скорости тела на /iq = МКг — расстояние от точки до мгновенной оси вращения Q, проходящей через полюс [c.293]

Рассмотрим теперь второе слагаемое в формуле (30). Вектор Woe называют осестремительным ускорением. В соответствии с формулой для разложения двойного векторного произведения имеем [c.29]

В точках мгновенной оси вращения скорости и осестремительные ускорения равны нулю, но вращательные ускорения отличны от нуля. Именно в силу этих ускорений мгновенная ось вращения перемещается благодаря им ее точки, скорости которых в данный момент равны нулю, в следующий момент приобретают скорости, отличные от нуля. [c.29]

В точках оси ускорений равны нулю вращательные ускорения, по скорости и осестремительные ускорения отличны от нуля. Этим обусловлено движение оси ускорений. [c.30]

В качестве неинерциальной системы, для которой выписывается это равенство, рассмотрим вращающуюся систему, связанную с ротором турбины, и подсчитаем Moj. Этот момент складывается из двух моментов, порождаемых осестремительным и вращательным ускорениями соответственно. [c.116]

Осестремительное ускорение в каждой точке проходит через О, и поэтому главный момент соответствующих составляющих переносных сил инерции равен нулю.В случае вращения вокруг оси главный момент тангенциальных сил инерции относительно оси равен — Уе, где J —момент инерции ротора вместе с заполняющей его жидкостью относительно оси вращения ). [c.116]

Зная осестремительное и вращательное ускорения делить модуль ускорения точки по формуле [c.471]

Осестремительное ускорение точки В равно по модулю [c.478]

Первый способ — ускорение точки С складывается из осестремительного и вращательного ускорений [c.489]

Осестремительное ускорение точки С обращается в нуль, так как течка лежит на мгновенной оси следовательно, [c.489]

Осестремительное ускорение по величине равно [c.490]

Величина осестремительного ускорения будет [c.496]

Ускорение любой точки М тела равно геометрической сумме вращательной We и осестремительной составляющих [c.244]

Сохранив условие задачи 329, определить осестремительное ускорение точки С конуса. [c.61]

Вектор (о А, направленный к мгновенной оси вращения, называется осестремительным компонентом ускорения (по аналогии с выражением — центростремительного компонента при круговом движении точки). Что касается вектора еX г, то он направлен перпендикулярно плоскости, проходящей через векторы г и е, т. е. так, как было бы направлено касательное ускорение точки М, если тело вращалось бы вокруг оси, совпадающей с е. Вектор е X называют еще вращательным компонентом ускорения. [c.136]

Ускорение всякой точки тела, совершающего сферическое движение, состоит из вращательного и осестремительного ускорений [c.183]

Осестремительное ускорение по модулю равно [c.183]

Направлено осестремительное ускорение перпендикулярно векторам угловой скорости тела и вращательной скорости точки К, т, е. по прямой h от точки К к мгновенной оси вращения. [c.184]

Осестремительное ускорение по модулю равно произведению квадрата модуля угловой скорости на длину перпендикуляра h, опущенного из точки В на мгновенную ось, и направлено к оси [c.185]

Угол между векторами вращательного и осестремительного ускорений равен 2а. [c.185]

Осестремительное ускорение имеет вид [c.141]

Угловое ускорение отсутствует. Осестремительное ускорение w<, принимает вид [c.143]

Рассмотрим вращательное и осестремительное ускорения но отдельности. Вращательное ускорение вычисляют по формуле (9), аналогичной формуле (2) для скорости точки. Только здесь вместо угловой скорости ш входит угловое ускорение Г . Поэтому вранигтельное ускорение а р направлено аналогично скорости V, если тело вран1ается в рассматриваемый момент времени с угловой скоростью, равной угловому ускорению ё. [c.185]

В этой формуле первые три слагаемых составляют ускорение точки свободного твердого тела в общем случае его движения вместе с подвижной сис1емой осей координат относительно неподвижной. Первое слагаемое ускорение точки О, ехг и ю X (ю X / ) - соо тветс твенно вращательное и осестремительное ускорения точки М, если бы она двигалась только вместе с подвижрюй системой осей координат, не имея в рассматриваемый МОМС1ГГ времени относительного движения. После этого (8) примет вид [c.312]

В обн(ем случае вращательное и осестремительное ускорения не перпендикулярны следовательно, модуль ускорения а вычисляю как AHa OHajTb параллелограмма по формуле [c.326]

Ускорение ai=exr называют еще вращательным, а ускорение 02= Xи — осестремительным ускорением точки М. Вектор направлен перпендикулярно плоскости, проходящей через точку /И и вектор е (рис. 178), а по модулю ai=ersinp=e/ii, гдеЛх — расстояние от точки М до вектора е. Вектор же а , перпендикулярный одновременно V и (О, будет направлен вдоль МС (см. рис. 176), причем по модулю G2=(ot sin90°= )%, так как v=ah. [c.152]

Ускорение любой точки твердого тела при сферическом двиокении определяется как геометрическая сумма ее вращательного и осестремительного ускорений (рис. 372). [c.282]

При сферическом движении тела, так же как и при вращении вокруг иеподвижио " оси, осестремительное ускорение точки iz направлено по перпендикуляру, опущенному из точки па ось вращения (мгновсн-чую ось 1). [c.283]

Докажем теорему об ускорениях точек свободного твердого тела. Ускорение точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса, осестремительного ускорения точки и ее вращательного ускорения, определенных относительно мгновенной оси и оси углового ускорения, проходяо их через полюс. [c.292]

Переносное ускорение точки, как указывалось в 111, представляет собой ускорение точки, связанной с подвижной системой отсчета и совпадаюп ей в данный момент с движущейся точкой М. В рассматриваемом случае такой точкой является точка М свободного твердого тела, ускорение которой состоит из ускорения полюса Wq, вращательного ускорения X г и ее осестремительного ускорения = == (0 X (ые X 7), определенных относительно осей и й,,, проходящих через полюс О [c.298]

Теорема 2.16.3. (Рйвальса). Ускорение произеольмой точки абсолютно твердого тела складывается из ускорения полюса, вращательного и осестремительного ускорений [c.141]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.282 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.24 , c.29 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.28 ]

Основные законы механики (1985) -- [ c.27 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.48 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.59 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.339 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.209 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.192 , c.210 , c.244 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.222 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.95 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.165 , c.196 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...