Теплообмен при ламинарном течении

Теплообмен при ламинарном течении жидкости по трубе. Прежде чем перейти к анализу теплообмена между стенками трубы и ламинарно движущейся в трубе жидкостью, вычислим длину теплового начального участка трубы. [c.456]

Данные по теплообмену при ламинарном течении расчетной зависимостью в [3.17] не обобщаются. [c.56]

В [3.15] задача о теплообмене при ламинарном течении в трубе с постоянной тепловой нагрузкой обобщена на случай произвольного изменения теплового потока как результат суммирования постоянных по длине возмущений. Метод пересчета температурных полей, по- [c.85]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ЛАМИНАРНОМ ТЕЧЕНИИ В ГЛАДКИХ ТРУБАХ [c.130]

Интересно проанализировать, как изменяются числа Нуссельта при несимметричном обогреве (разные плотности теплового потока на внутренней и наружной стенках кольцевого канала). Рассмотрим, например, теплообмен при ламинарном течении между параллельными пластинами. Эта форма течения является предельным случаем течения в кольцевом канале при г = 1. При этом уравнения (8-24) и (8-25) становятся идентичными. Поэтому мы будем говорить не о внутренней и наружной стенках канала, а о стенке 1 и стенке 2. Тогда [c.146]

Собственные значения и постоянные решения задачи о теплообмене при ламинарном течении в круглой трубе постоянная температура стенки термический начальный [c.156]

Результаты решения задачи о теплообмене при ламинарном течении в круглой трубе при постоянной температуре стенки представлены в табл. 8-4. [c.157]

Если результаты этого расчета представить в форме уравнений (12-1) и (12-2), то получим значение п---= = —0,14, т. е. число, широко используемое при обобщении опытных данных о теплообмене при ламинарном течении капельных жидкостей с умеренными и высокими числами Прандтля. [c.312]

Для ламинарного пограничного слоя такой способ расчета, несомненно, не точен. Однако мы убедились, что влияние температурного фактора на теплообмен при ламинарном течении газа невелико и точность поправки на изменение свойств не имеет существенного значения. [c.348]

Теплообмен при ламинарном течении осуществляется в основном теплопроводностью, а теплообмен при турбулентном течении происходит в основном за счет пульсационных макроскопических движений частиц жидкости. [c.56]

Число Рейнольдса является критерием подобия течения вязкой жидкости. Теплообмен при ламинарном течении осуществляется в основном теплопроводностью, а при турбулентном течении — главным образом за счет переноса тепла пульсационными макроскопическими движениями жидкости. [c.58]

Теплообмен при ламинарном течении жидкостей отличается тем, что при выборе объектов исследования (жидкостей) следует, прежде всего, предусмотреть как можно больший диапазон их эффективной вязкости. Еще одно условие для ньютоновских вязких жидкостей — это хорошо изученные и описанные свойства, наличие в литературе опытных данных для традиционных поверхностей теплообмена. И, наконец, для лабораторных исследований весьма важно обеспечить пожаробезопасность проведения эксперимента. К сожалению, проведение экспериментальных исследований непосредственно с мазутами в лабораторных условиях представляют большие трудности. Поэтому опыты непосредственно с мазутом проводились в промышленных условиях. [c.521]

Гидродинамика и теплообмен при ламинарном течении жидкости в каналах с винтовыми интенсификаторами теплообмена [c.543]

Труба с постоянной температурой на стенке. Исследуем теплообмен при ламинарном течении жидкости с параболическим профилем скорости в плоской трубе шириной 2/г. Введем прямоугольную систему координат X, , где ось X расположена на равном расстоянии от стенок трубы и направлена по потоку. Считаем, что на стенках трубы (при У = /г) поддерживается постоянная температура, равная при X < О и Т2 при X > 0. Ввиду симметрии задачи относительно оси X достаточно рассмотреть половину области О К /г. [c.131]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ЛАМИНАРНОМ ТЕЧЕНИИ [c.494]

Петухов Б. С. Теплообмен и сопротивление при ламинарном течении жидкости в трубах (изд-во Энергия , 1967), 5.4. [c.389]

При ламинарном течении вследствие изменения теплофизических свойств жидкости могут иметь место два режима движения— вязкостный и вязкостно-гравитационный. Теплообмен при этих режимах протекает различно. Вязкостный режим характеризуется преобладанием сил вязкости над подъемными, т. е. этот режим соответствует течению вязких жидкостей при малом влиянии естественной конвекции или отсутствии его. При вязкостно-гравитационном режиме движения силы вязкости и подъемные силы соизмеримы. [c.301]

Коэффициент теплоотдачи а при течении жидкости в трубах или каналах определяется по разным формулам в зависимости от того, является ли режим ламинарным или турбулентным. В этом параграфе рассмотрим теплообмен при ламинарном и переходном режимах течения жидкости. [c.338]

Из кривых, приведенных на рис. 27.4, следует, что в переходной области, как и при ламинарном течении, большое влияние на теплообмен оказывает естественная конвекция чем больше число Грасгофа Gr, характеризующее интенсивность свободного движения, тем больше значение комплекса /( , а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а. По мере возрастания скорости вынужденного течения интенсивность перемешивания жидкости возрастает и влияние свободной конвекции ослабевает. При развитом турбулентном течении свободное движение на теплообмен практически не оказывает влияния (на рис. 27.4 при Re >10 000 все кривые слились в одну линию). [c.341]

Лабунцов Д. А. О влиянии конвективного переноса тепла и сил инерции на теплообмен при ламинарном течении конденсатной пленки.— Теплоэнергетика , 1956, № 12, с. 47—50. О влиянии на теплоотдачу при пленочной конденсации пара зависимости физических параметров конденсата от температуры.— Теплоэнергетика , 1957, № 2, с. 49—51. Теплоотдача при пленочной конденсации чистых паров на вертикальных поверхностях и горизонтальных трубах.— Теплоэнергетика , 1957, № 7, с. 72—80. [c.338]

ЛабунцовД. А. О влиянии конвективного переноса тепла и сил инерции на теплообмен при ламинарном течении кон-денсатной пленки. Теплоэнергетика , 1956, № 12. [c.209]

Влияние поперечного магнитного поля на теплообмен при ламинарном течении [45] связано, во-первых, с деформацией профиля скорости (эффект Гартмана) и, во-вторых, с возникновением дополнительного (к вязкой диссипации) стока кинетической энергии, связанного с джоулевым нагревом жидкости индуцированными токами. Первый фактор приводит к увеличению суммарной теплоотдачи для всех типов течений (в прямоугольных каналах, трубах, щелях и т. д.), а второй, в зависимости от того, являются стенки каналов проводящими или нет, обусловливает уменьшение или увеличение теплообмена. Расчеты показывают [46], что джоулевой диссипацией можно пренебречь, если безразмерный комплекс На2ЕсРг<0,5 [Ес = = Оо/Ср(Го—Гст) — критерий Эккерта, Vq и Гц —средняя скорость и среднерасходная температура потока]. [c.82]

К классическим задачам о теплообмене при ламинарном течении в круглой трубе относятся задачи с заданной постоянной температурой стенки или тепловым потоком на стенке. В последние годы классические решения были обобщены на случай заданного, но неравномерного по длине теплового потока или переменной температуры стенки. Подобные решения получили Холлмеи [1], Цесс и Шеффер [2], Селлерс, Трайбус и Клейн [3] i). [c.340]

Амброк 1Г. С., Влияние переменноспи температуры поверхности на теплообмен при ламинарном течении в пограничном слое, ЖТФ, -1957, т. 27, вып. 4, стр. 812—821. [c.376]

Математическое описание задач тепло- и мас-сопереноса включает в себя, как правило, систему из нескольких взаимосвязанных дифференциальных уравнений переноса, каждое из которых по форме отвечает уравнению (5.74). В качестве примера в табл. 5.2 приведены коэффициенты диффузии и источниковые члены дифференциальных уравнений переноса, выражающих законы сохранения массы, импульса и энергии и описывающих в декартовой системе координат теплообмен при ламинарном течении вязкой химически однородной жидкости [52, 63]. В уравнениях переноса импульса члены, описывающие вязкие напряжения и не вощедщие в член div( igrad и ), (3 = X, у, z, [c.150]

Конвектив Ный теплообмен при ламинарном течении жидкости Р трубах зкспериментально изучался И. Т. Аладьевым под руководством М. А. Михеева. Результаты этих опытов представлены следующей фор1мулой [c.179]

Теплообмен при ламинарном течении в круглых трубах, изогнутых по окружности, теоретически исследован в упомянутой выше работе Мори и Накаяма. Расчет проведен для полностью развитого течения и теплообмена при постоянных физических свойствах жидкости и отсутствии в потоке диссипации энергии. В качестве граничных условий приняты постоянное значение плотности теплового потока на стенке по длине и постоянное значение температуры стенки по окружности (т. е. смешанные граничные условия). Задача решена в предположении, что [c.283]

Опытные данные по теплообмену для ламинарного течения с макровихрями при Та = 10 — 10 и Ыг = 0,03 — 0,91 обобщены уравнением [c.356]

Длину участка тепловой стабилизации при ламинарном течении жидкости с постоянными теплофизическими свойствами и температурой на входе i = idem) для гидродинамически стабилизированного движения можно определить по формуле /нт/й = 0,055 Ре, при турбулентном движении /нт= (10ч-15) . Теплообмен в потоке несжимаемой жидкости описывается системой уравнений (17.14) (17.20) (17.22) и уравнением теплоотдачи. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...