Цилиндрические волны в неограниченной среде

Цилиндрические волны в неограниченной среде [c.171]

Цилиндрические волны в неограниченной термоупругой среде [c.120]

В предыдущих двух параграфах мы занимались довольно экзотическими типами волн. Теперь перейдем к чаще всего встречающимся продольным волнам, имеющим в акустике наибольшее значение рассмотрим одномерную волну сжатия в упругой среде. Примерами могут служить плоские волны в неограниченной среде, продольные волны в газе или жидкости, заключенных в цилиндрическую трубу, продольные волны в упругом стержне. [c.26]

Рассмотрим цилиндрические волны для случая, когда перемещение и температура зависят только от переменных гит. Эти волны могут возникать под действием линейного источника или же в неограниченной среде с цилиндрической полостью, на поверхности которой заданы равномерно распределенное давление, тепловой поток или деформация. [c.261]

Уравнение (6.26) применимо и в случае плоских волн в неограниченной жидкой или газообразной среде (можно мысленно выделить цилиндрический столб, параллельный направлению распространения и применить к нему те же рассуждения, что к столбу, заключенному в трубе). [c.201]

Однако, что касается вида акустической волны, то все встречающиеся в нашем рассмотрении акустические явления могут быть, по крайней мере, в первом приближении, исследованы при помощи плоской и сферической (шаровой) волны. Для решения некоторых практически важных вопросов акустики (колебания мембран, рассеяние звука цилиндрическим телом, излучение пульсирующего цилиндра) удобно пользоваться элементами теории цилиндрических волн (см. приложение 4). К изучению перечисленных видов волн в основном сводится теория акустического поля воздушной среды, являющейся переносчиком акустической энергии. В действительных условиях передачи и приема звука, а именно, в помещениях, многократные отражения акустических волн изменяют их первичную форму в весьма значительной степени. Здесь приходится иметь дело уже с другими зависимостями, позволяющими путем задания известных граничных условий оценить акустические явления качественно и количественно. Мы увидим, что даже в таких слон ных явлениях, как акустические поля замкнутых, ограниченных со всех сторон пространств, исходными моментами служат понятия плоской и сферической волн, распространяющихся в неограниченной среде (с учетом заданных граничных условий). [c.43]

Цилиндрические волны могут возникнуть в случае линейного источника тепла или линейного центра расширения — сжатия и в неограниченной термоупругой среде с цилиндрической полостью, на границе которой задан нагрев, давление или деформация, распределенные осесимметричным образом. [c.788]

Если звуковая волна распространяется по цилиндрической трубе или по стержню — мы имеем дело с одномерным случаем волновое состояние определяется одной единственной координатой. Если же волна распространяется в неограниченной сплошной среде, то это, вообще говоря, случай трехмерный, описываемый при помощи трех пространственных координат. Однако в теории волн рассматривают преимущественно три вырожденных случая случай плоской волны, шаровой волны (с центральной симметрией) и волны цилиндрической (с осевой симметрией). [c.260]

В области //, ограниченной кривой Г (г) и характеристиками положительной, исходящей из точки Ь, и отрицательной, исходящей из точки М (рис. 69) (в случае цилиндрических радиальных волн, ввиду того что точка М находится в бесконечности, область II неограниченна, она соединяется с областью III), движение среды определяется следующей системой уравнений [c.182]

С другой стороны, для бесконечного цилиндра часть энергии, переносимая элементарными сферическими волнами, постепенно падает до нуля, так что аргументация предыдущего параграфа неприменима. Здесь следует заметить, что уравнения Похгаммера представляют собой не что иное, как уравнения движения упругой среды в цилиндрических координатах, и, если эти уравнения применить к неограниченной среде, они укажут на наличие двух и только двух типов волн, распространяющихся со скоростями и с . [c.66]

Таким образом, оказывается, что амплитуда отраженной волны неограниченно велика не только на оси цилиндра, но и во всех точках пространства (в разные моменты времени). Это явление было первым примером такого рода, и оно казалось параДЪксаль-ным и даже ошибочным до тех пор, пока не удалось эту задачу решить другим путем. Рассматривая цилиндрическую волну как суперпозицию плоских, Я. Б. Зельдович (1957) построил семейство автомодельных решений для сходящихся волн, среди которых было и решение для ударной волны. Для каждой из составляющих плоских волн прохождение [оси не обладает ни физическими, ни формальными особенностями и поэтому не следует опасаться связанной с этим возможности ошибиться. Суммирование этих волн привело к расходимости на фронте отраженной от оси волны, т. е. подтвердило казавшийся неожиданным результат. [c.332]

Глава IV посвящена волнам в сплошной упругой среде. Здесь изучаются основные типы волн (плоские, сферические, цилиндрические) и действие простейших источников возмущений в неограниченной и полуограниченной средах. Исследуется отражение плоских волн от границы полупространства и решается задача Лемба (волны в полупространстве, возбуждаемые локальным источником на его границе). Затрагивается ряд вопросов дифракции нестационарных волн. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...