Энергетические соотношения при трении

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ ПРИ ТРЕНИИ [c.206]

Анализом энергетического баланса при трении [130] выявлено соотношение между коэффициентами трения / и износа к в виде [c.56]

Попытки решения основных задач теории трения с позиции отдельных областей знаний обречены на неудачу. Неполнота и противоречивость различных универсальных механизмов, построенных на отдельных явлениях, наблюдаемых при трении, привела к необходимости рассмотрения задачи на основе общих фундаментальных принципов энергетических соотношений, минимальных принципов и др. Одна из первых попыток энергетического подхода предпринята в работе [15]. Результаты, полученные в этом исследовании, позволяют рассмотреть энергетические соотношения при нормальных условиях внешнего трения. [c.18]

Рассмотрим развитие процессов трения и соответствующие энергетические соотношения при изменении давления (рис. 65, а). Участок I характеризует некоторую переходную область малых значений Р, в которой еще нет условий для полной нормализации процесса трения. Эти значения давлений еще недостаточны для предельного упрочнения и текстурирования — необходимых условий приспособ- [c.114]

Известно, что такая схематизация упруго-диссипативных свойств противоречит результатам экспериментов. Вместе с тем, можно определять коэффициенты линеаризованного внутреннего сопротивления на основе энергетических соотношений, обеспечивая эквивалентность в отношении поглощающих свойств условной упруго-вязкой и действительной систем. Как показали исследования, такой расчетный прием не вносит существенных погрешностей в получаемые результаты, поскольку силы внутреннего трения обычно малы по сравнению с упругими. [c.61]

Уравнение (109) следует из энергетического соотношения работа силы трения Я за один цикл равна уменьшению энергии системы за этот цикл. При п ф 1 решение дифференциального уравнения имеет вид [c.263]

На рис. 55 показана схема взаимодействия сопряженных поверхностей на уровне макроскопического, микроскопического и субмикроскопического контакта. Механическая (геометрическая) модель контакта при трении покоя по сравнению с трением движения имеет резко выраженные отличия. Под действием только нормальных сил (при статическом контакте) пластическая деформация протекает при пространственных ограничениях, что оказывает влияние на взаимную достройку и формирование топографии контакта главным образом в направлении действия нормальной силы. Эта достройка, являясь, по существу, движением дислокационных образований, происходит при энергетически наиболее выгодных для данной схемы нагружения соотношениях. На рис. 49 приведены электронные [c.100]

Энергетические соотношения. — Средняя величина энергии, теряемой в секунду осциллятором для преодоления трения при [c.49]

В полностью герметизированном подшипнике, по-види-мому, отпадает необходимость использования пластичных смазочных материалов. Здесь следует употреблять масла. Долговечность подшипника без обслуживания в этом случае зависит от количества масла, заправляемого в подшипник. Однако, как и в случае пластичных смазок, нельзя допускать переполнения подшипника, поскольку это вызывает большие энергетические потери и резкое повышение температуры. Основной характеристикой масла, от которой зависят при прочих равных условиях энергетические потери на внутреннее трение, является вязкость. У пластичных смазок, как показано выше, значение имеет не только эффективная вязкость, но и предел прочности на сдвиг. Важно также соотношение между этими характеристиками. [c.42]

О соотношении связей при нормальном трении можно судить по анализу энергетического баланса. В соответствии с первым законом термодинамики работа сил трения в нормальном диапазоне может быть выражена следующим соотношением [c.96]

Система дифференциальных уравнений (1.6)... (1.8) замыкается термическими и калорическими уравнениями состояния, позволяющими в предположении локального равновесия, когда в каждой точке определена температура Tt, выразить тензор напряжения Пг и внутреннюю энергию et через остальные параметры смеси и некоторые физико-химические переменные. При решении конкретных проблем необходимы также феноменологические уравнения, определяющие параметры массового Rtk, силового Pik и энергетического Диг взаимодействия между фазами. В случае малого отклонения от равновесия необходимые соотношения для Rik, Pik и Eik можно получить, применяя принцип Онзагера и постулируя линейные соотношения для термодинамических потоков (например, для теплообмена, трения между фазами, интенсивности фазового перехода). В. случае химических реакций необходимые соотношения для Rth доставляет химическая кинетика. [c.8]

Расчет амплитуд и динамических напряжений в трубках при их автоколебаниях. Метод расчета амплитуды установившихся автоколебаний трубки, предложенный М. И. Алямовским, как уже указывалось выше, основан на энергетических соотношениях при колебаниях, т. е. на равенстве работ возмущающих и демпфирующих сил. При этом возмущающей силой, поддерживающей автоколебания трубки, считается аэродинамическая сила, обусловленная периодическим смещением трубки от нейтрального положения, в качестве демпфирующих сил рассматриваются аэродинамическая сила, обусловленная скоростью колеблющейся трубки, и сила трения, возникающая в материале трубки и ее опорах. Сам расчет носит поверочный характер. [c.153]

Необходимо иметь в виду, что количественные характеристики каждой из трех ( юрм напряженно-де( юрмируемого состояния находятся в строгой зависимости от структурно-чувствительных свойств трущихся материалов и среды. Это означает, что для каждого класса смазочных материалов и материалов трущихся тел (металлов, компактных и композиционных сплавов, полимеров, дерева, минералов и др.) существуют определенные, присущие им энергетические соотношения, обусловливающие специфику процессов трения и разрушения. Эта специфика определяется особенностями строения граничного слоя и поверхностных слоев твердых тел и теми изменениями, которые происходят при нагружении трением. [c.120]

Ядро дислокации — это область вблизи линии дислокации (шириной в несколько векторов Бюргерса), где кристаллическая решетка сильно нарушена. Теория упругости в ядре неприменима, и во всех расчетах в рамках теории упругости ядро дислокации заменяется полым цилиндром радиуса Ьо- Однако такое приближение, справедливое при описании поля крупномасштабных напряжений вдали от ядра, становится неверным п и изучении подвижности дислокаций. В самом деле, именно в ядре разрушаются связи между атомами и происхо дят процессы, контролирующие распространение дислокации. Расс1иотрим линию дислокации, расположенную вдоль кристаллографического направления в потенциальной яме. Для перемещения в соседнюю потенциальную яму дислокация должна преодолеть энергетический барьер. Напряжение, необходимое для перемещения дислокации через барьеры, можно рассчитать в рамках модели дислокации в периодической решетке (дислокация Пайерлса — Набарро). Сила Пайерлса равна максимальному значению производной по расстоянию от энергии дислокации Пайерлса и является выражением силы трения решетки, действующей на дислокацию. Напряжение Пайерлса связано с силой Пайерлса соотношением (2.57). Можно показать, что [c.70]

При работе цилиндрической тепловой трубы с постоянным по длине сечением йР = 0) в первую очередь следует учитывать такие воздействия, как расходное и трение. Основной вклад в изменение параметров пара при этом дает, как правило, расходное воздействие. Оно может быть различным. Наиболее простой случай — идеальное расходное сопло, которое характеризуется изоэнтропическим энергетически изолированным движением пара (первая одномерная модель гидродинамики парового потока). Уравнения (2.38), (2.39), (2.42) с учетом соотношений для изознтропического течения [c.51]

В жидкостях, в соответствии с характером теплового движения молекул, Д. осуществляется перескоками молекул иа одного устойчивого положения в другое. Каждый скачок происходит при сообщении молекуле, энергии, достаточной для разрыва её. связей с соседними молекулами и перехода в окружение др. молекул (в новое энергетически выгодное положение). Ср. перемещение при таком скачке не превышает межмол. расстояния. Диффузионное движение ч-ц в жидкости можно рассматривать как движение с трением, к нему применимо второе соотношение Эйнштейна D икТ. Здесь и — по- [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...