Теплоемкость. Физический смысл величины

Теплоемкость. Физический смысл величины Н [c.80]

Физический смысл соотношений (3.12) — (3.14) можно объяснить также следующим образом. Прибавим чистый растворитель к бесконечно разбавленному раствору (температуры и давления раствора и растворителя равны, агрегатные состояния одинаковы). Тогда объем (энергия, энтальпия, теплоемкость) полученного раствора равен (с точностью до бесконечно малых величин выше первого порядка) сумме объемов (энергий, энтальпий, теплоемкостей) чистого растворителя и исходного раствора. Таким образом, смешение чистого растворителя с бесконечно разбавленным раствором происходи без изменения объема (энергии, энтальпии, теплоемкости). Постоянство энтальпии означает, что теплота смешения чистого растворителя с бесконечно разбавленным раствором равна нулю (с точностью до бесконечно малых величин выше первого порядка). [c.59]

Переменные величины, входящие в уравнения теплового баланса и теплопередачи (температуры горячего и холодного теплоносителей, их полные теплоемкости массового расхода, коэффициент теплопередачи) могут быть сгруппированы в безразмерные параметры (характеристики), обладающие определенным физическим смыслом. Некоторые из этих характеристик уже встречались при изучении теплового расчета теплообменников, основанного на совместном решении уравнений теплового баланса и теплопередачи. [c.434]

Точно так же условный смысл приобретает и коэффициент температуропроводности а, его видимая плотность или объемный вес что же касается удельной теплоемкости материала, то, будучи теплоемкостью единицы веса или массы, эта величина непосредственно связана с запасом тепловой энергии, безотносительно к способу ее передачи, и она сохраняет физический смысл. [c.161]

Для заданного конкретного процесса отношение обретает вполне определенное значение, и, следовательно, теплоемкость становится величиной, зависящей только от свойств вещества и его состояния. Это значит, что только в условиях конкретного процесса теплоемкость получает смысл физической константы. [c.65]

Здесь бп (р) — изменение функции распределения элементарных возбуждений. Формула (7.1) имеет простой физический смысл. Пусть изменение функции распределения сводится к добавлению одного возбуждения с импульсом р. Тогда из (7.1) следует, что ЬЕ = е (р). Таким образом в теории ферми-жидкости энергия элементарного возбуждения определяется как изменение энергии жидкости при добавлении одного возбуждения. Отношение х величины р к скорости возбуждения и дг/др называется эффективной массой возбуждения. Она определяет теплоемкость жидкости при низких температурах [c.696]

Согласно уравнению состояния (1) независимыми переменными могут быть любые два из трех параметров состояния —р, и V, Т или р, Т. Следовательно, любой из основных параметров, являясь функцией двух других, может быть выражен через них, равно как и другие термодинамические величины, характеризующие состояние какого-либо тела. В термодинамике величины, определяемые посредством основных параметров, принято называть термическими величинами, а те, которые измеряются единицами теплоты, — калорическими. К числу последних относятся, например, внутренняя энергия, энтальпия, энтропия, теплоемкость. Рассматриваемые же ниже термические коэффициенты, представляющие собой отношения частных дифференциалов любых двух параметров при неизменном значении третьего, являются термическими величинами. Они имеют вполне определенный физический смысл и могут быть определены опытным путем. Но поскольку термические коэффициенты связаны уравнением состояния, то некоторые из них могут быть подсчитаны чисто теоретически, по опытным значениям других. [c.65]

Эта формула имеет простой физический смысл. По порядку величины коэффициент теплопроводности должен быть равен ИJ гZ)x где —теплоемкость электронов в единице [c.302]

Подобно тому, как частная производная (dU/dT)y имеет физический смысл теплоемкости при постоянном объеме Су, другие частные производные, которые называются тепловыми коэффициентами, также можно связать с экспериментально измеряемыми величинами. Например, при постоянных У и Г производная rr,v = ди/д )у г имеет физический смысл количества теплоты, выделяемой при = 1. Если производная гт,у отрицательна, то реакция экзотермическая если гту положительна, то реакция эндотермическая. По аналогии с тем, как мы вывели соотношение (2.3.6) между теплоемкостями Ср и Су, можно вывести несколько интересных соотношений между тепловыми коэффициентами, что следует из первого начала термодинамики [16]. [c.70]

Для системы жидкость—пар из двух характерных теплоемкостей упругой среды Ср и имеет смысл лишь теплоемкость изохорная. Действительно, в пределах двухфазной области состояний Ср устремляется к бесконечности, и понятие изобарной теплоемкости лишается реального содержания. В то же время теплоемкость изохорная сохраняет и по отношению к двухфазному веществу свое значение характерной физической величины. [c.10]

Нужно отметить следующее положение. Так как в процессе перехода однокомпонентной среды через пограничные кривые ее теплоемкости, коэ ициенты давления, теплового расширения и другие физические величины изменяются скачком, в то время как внутренняя энергия, энтропия и вообще функции состояния сохраняют непрерывное течение, то в условиях термодинамически равновесного перехода поведение среды в целом характеризуется теми же признаками, которые свойственны фазовым превращениям второго рода. Конечно, изменения, возникающие в системе при ее переходе через пограничную кривую, представляют собой явления, по своей природе и происхождению совершенно отличные от тех, которые обычно относят к фазовым переходам второго рода. Сказанное здесь следует понимать в том смысле, что скачкообразные изменения ряда характерных макроскопических величин [c.26]

Иначе обстоит дело, когда основные единицы выбираются с целью построения возможно более универсальной системы, которая была бы пригодна для разнообразных физических и технических измерений. Величины, единицы которых определяются как основные, должны отражать наиболее общие свойства материи. Вряд ли имеет смысл выбирать в качестве основных единицы каких-либо частных, специфических величин, таких, нанример, как коэффициент поверхностного натяжения, удельное сопротивление или теплоемкость. [c.37]

Физический смысл величины М, а также ее взаимосвязь с эффективностью е характеризуются кривыми, показанными на рис. 17.6. Очевидно, что для заданного соотношения полных теплоемкостей при малых N низка и эффективность е теплообменника. При увеличении параметра N эффективность е повышается и приближается к пределу, определяемому схемой движения теплоносителей. Зная величину М, включающую в себя площадь поверхности теплообмена Р и коэффициент теплопередачи к [см. формулу (17.29)], моожно оценить степень повы-щения величины е с учетом капитальных затрат, массы и объема аппарата для заданной площади поверхности теплообмена, а также затрат энергии на преодоление гидравлического сопротивления при повыщении коэффициента теплопередачи. [c.435]

Физический смысл величины а состоит в толт, что скорость распространения температуры в материале будет тем больше, чем выше теплопроводность и чем меньше теплоемкость и плотность материала. [c.70]

Аналогия между (3.6) и (3.10) не должна восприниматься как близость понятий мольных и парциальных мольных величин. Эти величины равны друг другу лишь в частном случае однокомпонентной фазы. Мольные свойства имеют очевидный физический смысл, в то время как парциальные мольные вво- дятся в термодинамике формально и обозначают не более как скорость приращения экстенсивного свойства с изменением количества одного из составляющих веществ. Так, парциальный мольный o6ii0M или парциальная мольная теплоемкость могут иметь отрицательные значения, что принципиально невозможно для аналогичных мольных свойств. Но парциальные мольные функции часто более доступны для прямого экспериментального изучения, чем мольные свойства, и могут использоваться для их нахождения. [c.31]

Приведенное определение политропного процесса имеет глубокий физический смысл, так как условие постоянства теплоемкости налагает определенные ограничения на характер преобразования энергии, которые отличают политропный процесс от произвольного не-политронного процесса. Если величины, содержащиеся в уравнении первого начала термодинамики bq= du- -U, выразить через параметры состояния, их приращения и удельные теплоемкости dT = = dT- -pdv и учесть, что удельные теплоемкости с и с , —величины постоянные, то и размер величины р dv останется в процессе неизменным. Таким образом, условие постоянства удельной тепло- [c.76]

Исходя из этого, многие исследователи (Планк, Рютов) Л. 9 и 12] ограничивались приближенными величинами тепловых характеристик пищевых продуктов при выводе формул, определяющих продолжительность замораживания. Они условно принимали, что продукт перед замораживанием охлажден до криоскопической точки, что вся вода в продукте вымерзает при одной определенной температуре, теплопроводность и теплоемкость замороженного продукта не меняются с изменением температуры продукта и др. Все эти допущения значительно искажают физический смысл процесса замораживания. [c.250]

При исследовании физических процессов может оказаться так, что разные величины имеют одинаковые единицы измерения. Это однородные величины, если их природа одинакова, и одноименные, имеющие различный физический смысл (например, работа и момент силы, теплоемкость и энтропия). Безразмерное отношение двух однородных или одноименных величин принято называть симплексом (что в переводе с латинского означает простой ) в отличие от /сожплв/сш (что в переводе с ла- [c.184]

Для двухфазной среды из двух характерных теплоемкостей Ср и v имеет смысл лишь изохорная теплоемкость. Действительно, в пределах двухфазной области состояний Ср устремляется к бесконечности и понятие изобарная теплоемкость лишается реального содержания. В то же время изохорная теплоемкость сохраняет и по отношению к двухфазному веществу свое значение характерной физической величины. Ниже приведен вывод уравнений для определения температуры и паросо-держания двухфазной гомогенной смеси в случае, когда в расчете используются значения изохорных теплоемкостей воды и пара. [c.114]

Этими двумя приближениями будут модель еаза свободных электронов и зонная модель почти свободных электронов. Первая модель позволит нам с помощью статистики Ферми вычислить основные величины, характеризующие электроны проводимости (например, теплоемкость или плотность состояний) на ее основе нам будет легко понять смысл тех модификаций, к которым приводит использование более реалистичных приближений. Из второй модели мы увидим, что спектр разрешенных состояний не является непрерывным, а существуют запрещенные энергетические зоны. Это приводит к понятию зонной структуры, весьма важной для детального понимания теории металлов. Кроме этих моделей, мы кратко опишем еще два приблингения (будут указаны лишь физические допущения, лежащие в их основе) метод ячеек и метод ортогонализованных плоских волн. Эти последние методы включены потому, что они позволяют точнее рассчитывать более тонкие свойства кристаллической решетки — соответственно сжимаемость и детали зонной структуры данного кристалла. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...