Замечание о внешних связях

Замечание о внешних связях. Точно такое же положение имеет место и по отношению к внешним связям. Если внешняя связь (материальная система, которая обеспечивает выполнение условий связи) действует на все точки системы с [c.153]

Удобство применения общих теорем динамики заключается в возможности упростить интегрирование дифференциальных уравнений движения системы. Однако эти общие теоремы могут (как показано выше) применяться только в некоторых случаях. Удобно и то, что в формулировки общих теорем динамики не входят внутренние силы, определение которых обычно связано со значительными трудностями (это замечание о внутренних силах в равной мере относится к дифференциальному уравнению вращения твердого тела вокруг неподвижной оси, дифференциальным уравнениям плоского движения твердого тела и динамическим уравнениям Эйлера). Лишь в формулировку теоремы об изменении кинетической энергии системы материальных точек входят не только внешние, но и внутренние силы (в частном случае неизменяемой материальной системы, например абсолютно твердого тела, и в этой теореме фигурируют только внешние силы). [c.544]

В заключение отметим, что идея о связи между силовыми полями и внутренней геометрией пространства была высказана задолго ДО Эйнштейна Риманом в его знаменитой диссертации О гипотезах, лежащих в основании геометрии ) Вопрос о том, справедливы ли допущения геометрии в бесконечно малом, тесно связан с вопросом о внутренней причине метрических отношений в пространстве. Этот вопрос, конечно, также относится к области учения о пространстве и при рассмотрении его следует принять во внимание... замечание о том, что в случае дискретного многообразия принцип метрических отношений содержится уже в самом понятии этого многообразия, тогда как в случае непрерывного многообразия его следует искать где-то в другом месте. Отсюда следует, что или то реальное, что создает идею пространства, образует дискретное многообразие, или же нужно пытаться объяснить возникновение метрических отношений чем-то внешним — силами связи, действующими на это реальное. [c.478]

Предполагая, что известны внешние силы, действующие на всю систему, можно считать также известными результирующую и результирующий момент Ml (относительно неподвижной или совпадающей с центром тяжести точки системы Sj) той части внешних сил, которые действуют на Но наряду с этими силами придется рассматривать, как внешние относительно воздействия (усилия), которым эта часть тела S подвергается вследствие своей связи с оставшейся частью замечание, о котором здесь идет речь, состоит в том, что, составляя основные уравнения для Si, мы сможем определить результирующую Ф и результирующий момент Г этих усилий. Действительно, обозначая через и Ki количество движения и результирующий момент количеств движения части Si, будем иметь [c.62]

Общие замечания о теоремах и законах динамики. Рассмотрим движение системы материальных точек Pj = 1, 2,. .., N) в некоторой инерциальной системе координат. Пусть — масса точки а — ее радиус-вектор относительно начала координат. Если система несвободна, то ее можно рассматривать как свободную, если помимо активных сил, приложенных к точкам системы, учесть реакции связей. Если затем все силы, приложенные к системе, разбить на внешние и внутренние, то из аксиом Ньютона получим дифференциальные уравнения движения рассматриваемой механической системы в виде [c.156]

Заметим, однако, что появление скачков на эпюре Q связано с введением условного понятия о сосредоточенной силе. Как уже говорилось, сосредоточенной силой мы считаем нагрузку, распределенную на небольшой длине. Если загрузить балку такой действительной нагрузкой, то никаких скачков на эпюре Q и переломов на эпюре М не будет (рис. 72). Это замечание относится и к действию сосредоточенного внешнего момента. [c.57]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Изложенные выше замечания имеют своей целью обосновать последующее группирование внешних воздействий при построении уравнений процессов с миграцией теплоносителя (миграционных процессов). Вопрос о группировании воздействий приобретает важность в связи со значительным числом качественно различных воздействий в этих процессах. [c.52]

Отказывая в удовлетворении требования истца о возмещении ущерба, связанного с некачественным ремонтом автомобиля необходимостью производства дополнительного ремонта, суд сослался но то, что В. при получении 14 апреля 1987 г. автомобиля из ремонта подписал талон приемки без указания каких-либо замечаний, хотя характер повреждений, отмеченных экспертом, свидетельствует о возможности обнаружения недостатков при внешнем осмотре автомобиля. В связи с этим, по мнению суда, В. лишился право ссылаться но эти недостатки. [c.114]

Замечания о применении общих теорем динамики системы материальных точек. В теоремах 1 и 2 и в теореме этого параграфа, примененной для неизменяемой системы точек, речь шла о заданных внешних активных силах. Этим подчеркивалось, что в формулы не входпли ни внутрепние силы, ни реакции связей (внешние пассивные силы, не являющиеся заданными). При этом всюду в механике системы мы рассматривал п идеальные с в я з и, т. е. связи без трения. [c.354]

Д Аламбер, конечно, не мог остаться в стороне от этой дискуссии ни как механик, ни как философ. Действительно, в Энциклопедии, редактором которой он был вместе с Дидро, Д Аламбер в ряде статей, посвященных различным вопросам, с большей или меньшей подробностью рассматривает вопрос о принципе наименьшего действия. С плохо скрытой иронией он отводит претензии Мопертюи на открытие универсального закона, являющегося якобы непосредственным выражением могущества бога. Что же касается чисто механического значения принципа, то он указывает прежде всего, следуя Эйлеру, на его глубокую связь с принципом живых сил и на возможность его применения для решения отдельных частных задач механики. Д Аламбер вполне в духе своих взглядов на механику в целом отмечает, что можно найти различные математические выражения для одних и тех же явлений и что отыскивать в этих выражениях какой-либо иной смысл, кроме того, который заключен в их математической форме, — задача ненужная и даже вредная. По сравнению с принципом причинности, который отразился в механике Ньютона и самого Д Аламбера, говорит он, попытки телеологически обосновать науку на принципе наименьшего действия производят впечатление чахлого дерева. Все эти глубокие замечания Д Аламбера сопровождаются весьма вежливыми и явно внешними для сущестйЬ разбираемых вопросов упоминаниями о всемогущем творце и т. п. [c.786]

Замечание. Уравнения (3.6), когда = О, эквивалентны уравнениям (3.14) [14] и (1.13) [15], но внешне несколько проще последних вследствие выбора параметров уничтожающихся в силу уравнений неинтегриреумых связей (3.2). [c.30]

Однако в связи с существованием вкладов от пренебрегаемой части сверхтонких взаимодействий следует сделать следующее замечание. Как указывалось в гл. VI, существование диполь-дипольного сверхтонкого взаимодействия должно проявляться через анизотропию сдвига Найта, а неполное замораживание орбитального момента, ответственное за орбитальное сверхтонкое взаимодействие, —- через отличие электронного -фактора от его значения, соответствующего свободному электрону. Отсутствие упомянутых эффектов у сдвига Найта и -фактора еще не позволяет Сделать вывод о том, что диполь-дипольное и орбитальное сверхтонкие взаимодействия несущественны для ядерной релаксации. Сдвиг Найта имеет, тензорную зависимость от ориентации внешнего постоянного поляЯо, и любое ядерное окружение, имеющее по крайней мере кубическую симметрию, обязательно приведет к изотропному сдвигу Найта, независимо от характера индивидуальных электронных волновых функций. [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...