Экспериментальное исследование вязкости и теплопроводности

Экспериментальное исследование вязкости и теплопроводности [c.132]

Аналитические методы составления таблиц вязкости и теплопроводности жидких И газообразных фреонов получили развитие лишь в последние годы. До середины 60-х годов составители таблиц располагали фактически лишь экспериментальной информацией о температурных зависимостях вязкости и теплопроводности некоторых газообразных фреонов при атмосферном давлении (г]т, >-т) и жидких фреонов при давлении насыщения г ж, ) т)- Но за последние годы в нескольких лабораториях, главным образом в СССР, выполнены крупномасштабные экспериментальные исследования зависимости вязкости и теплопроводности многих фреонов в газовой и жидкой фазах от давления в широком интервале температур при давлении до 50—60 МПа. Кроме того, стали широко применять машинные методы обработки экспериментальных данных о переносных свойствах веш,еств. Все это создало новые условия для разработки справочных данных и они, конечно, должны быть и пол- [c.15]

Экспериментальные данные о термодинамических и транспортных свойствах жидкого воздуха и его компонентов в основном получены в последнее десятилетие и охватывают ограниченные области изменения параметров. В настоящей работе опытные термические данные для жидких кислорода, аргона и воздуха экстраполированы до давления 500 бар. Это позволило составить уравнения состояния, справедливые в интересующем технику интервале давлений, и рассчитать термические и калорические свойства указанных веществ в области изменения параметров, не исследованной экспериментально. Полученные значения плотности были использованы также при составлении таблиц значений вязкости и теплопроводности четырех жидкостей на основании ограниченного экспериментального материала, относящегося к коэффициентам переноса. Таким образом, исследование позволило получить весь комплекс данных о термодинамических и транспортных свойствах жидкого воздуха и его компонентов в наиболее важном для практических целей диапазоне давлений — вплоть до кривых насыщения и затвердевания. [c.4]

В первую часть сборника включены работы по вопросам методики экспериментальных исследований коэффициентов переноса (теплопроводности, вязкости, диффузии) газов, приведены результаты измерений и расчетов коэффициентов переноса для широкого круга веществ при высоких температурах. [c.3]

Изложены новые динамические методы измерения теплопроводности и изобарной теплоемкости, динамической вязкости жидкостей и газов при высоких давлениях и температурах. Приведены результаты экспериментальных исследований теплопроводности, изобарной теплоемкости, динамической вязкости и температуропроводности различных классов органических соединений в широком диапазоне температур и давлений. [c.191]

Определение коэффициентов переноса паров щелочных металлов как теоретическое, так и экспериментальное, сопряжено со значительными трудностями. В некоторых экспериментальных работах [1] исследованы теплопроводность и вязкость паров Na и К в сравнительно небольшом интервале температур (600— 1000° К) и давлений (до 1 атм). Теплопроводность паров Rb и s изучена меньше. В работах [2—5] исследования проведены при низких давлениях (до нескольких миллиметров, рт. ст.) в области температур 1000—2400° К. Следует отметить, что эти работы проводились для оценки баланса тепла в термоионных преобразователях, поэтому точность результатов экспериментов невелика. Исследованию вязкости пара цезия посвящена только одна работа [6]. [c.362]

Таким образом, экспериментальные данные по вязкости паров щелочных металлов подтверждают малые значения числа Ье, полученные из экспериментов по теплопроводности [4, 5, 6]. Можно сделать вывод, что экспериментальные исследования коэффициентов переноса в парах щелочных металлов (коэффициенты теплопроводности и вязкости), в противоположность теоретическим расчетам, говорят в пользу малых значений числа Ье. Возможности объяснения этого расхождения обсуждались в работе [2]. [c.74]

Оценивается число Льюиса (Ье) по величине зависимости вязкости от давления. Показано, что для сред с малым Ье 0,6) вязкость должна уменьшаться с увеличением давления. Известные экспериментальные исследования коэффициентов переноса в парах щелочных металлов (коэффициенты теплопроводности и вязкости) в противоположность теоретическим расчетам говорят в пользу малых значений числа Ье. [c.205]

Джамалов Р.М. Экспериментальное исследование теплопроводности и вязкости н. спиртов и бромидов Автореф. дис.. .. канд. физ.-мат. наук. Самарканд, 1970. [c.334]

Широким фронтом развернулись теоретические исследования во ВТИ проведены исследования теплопроводности и вязкости водяного пара [19, 21] и экспериментальное определение термодинамических свойств водяного пара высоких параметров [11]. Вышли в свет работы по исследованию бинарных циклов [2], таблицы водяного пара [5]. [c.45]

Результаты экспериментальных и аналитических исследований, изложенные в четвертой главе, позволяют рассчитывать температуры, локальные и общую плотности теплового потока в шиповом экране в зависимости от температуры факела, количества шлака и его вязкости, размеров и расположения шипов, а также теплопроводности материала шипов и набивки. Для этой цели в основном используются решения одномерной задачи распределения температур в шиповом экране с соответствующими экспериментальными и аналитическими поправками, позволяющими увязать поля температур и тепловых потоков в нем с состоянием шлакового покрытия и изменением коэффициентов теплопроводности материала в зависимости от температуры. Коэффициент растечки тепла в стенке трубы определяется на основа- [c.157]

Существует обширная литература по экспериментальному определению турбулентного числа Прандтля, особенно для такого крайнего случая, как турбулентные движения жидких металлов, в которых молекулярная теплопроводность очень велика по сравнению с вязкостью (числа Прандтля в ламинарном движении имеют порядок 10 —10 ). Однако и в этих исследованиях величина турбулентного числа Прандтля оказывается близкой к единице, оставаясь в пределах 0,5 < Pгi С 2 ). [c.558]

Известно, что экспериментальные данные по свойствам переноса (теплопроводность, термодиффузионная постоянная, вязкость) ряда газовых смесей (Аг — СОа, HjO — СО2, NH3 — N2, Hj — Не и др.) проявляют максимум (минимум) концентрационной зависимости, в то время как строгая молекулярно-кинетическая теория газов не подтверждает такого поведения концентрационной зависимости. (Это может быть показано исследованием теоретических соотношений для свойств переноса, полученным по теории Чепмена—Энскога, на наличии точек экстремума [1].) [c.71]

Аномалии, обнаруженные в кинетических коэффициентах, представляют особый интерес. Для системы жидкость — газ аномальное поведение бесспорно обнаруживает лишь коэффициент теплопроводности, но вид этой аномалии не установлен. Возможно, что коэффициент диффузии и вязкость могут иметь небольшую ступеньку или иную аномалию. Представляют интерес также кинетические коэффициенты бинарной системы, причем наиболее сильной особенностью явно обладает вязкость. Однако не ясно, одинаковы ли типы аномалий в обеих упомянутых системах или же они различного порядка. Для выяснения этого вопроса требуются подробные экспериментальные и теоретические исследования возможно, что важную роль в этом сравнении будут играть кинетические коэффициенты решеточного газа. [c.270]

Проведенные В. Е. Люстерником и А. Г. Ждановым исследования [157, 158] коэффициента динамической вязкости газообразных углеводородов различных гомологических рядов в широком диапазоне температур показывают, что в поведении вязкости газообразных углеводородов имеется много общего с поведением теплопроводности. Ниже приведены экспериментальные значения коэффициента динамической вязкости тт 10 парафиновых и олефиновых углеводородов [c.191]

В книгу включены также таблицы коэффициентов переноса (динамической вязкости и теплопроводности) воды и водяного пара. Первые Международные скелетные таблицы коэффициентов переноса, утвержденные в 19 4 г. (МСТ-64) [5], охватывали более узкую область параметров состояния, чем МСТ-63 для термодинамических свойств. В результате проведения по международной программе новых исследований динамической вязкости и теплопроводности были получены многочис-ленные экспериментальные данные, на основе которых составлены и утверждены новые Международные нормативные материалы о вязкости (1975 г.) [6, 7] и теплопроводности (1977 г.) [8] воды и водяного пара. Помещенные в книге подробные таблицы коэффициентов переноса составлены на основе указанных нормативных материалов и охватывают ту же область параметров состояния, что и таблицы термодинамических свойств. На Основе этих же материалов составлена таблица чисел Прандтля. При расчете значений коэффициента поверхностного натяжения использован международный нормативный материал 1976 г. К книге прилагается удобная для многих практических расчетов К s-диаграмма водяного пара в двух системах единиц. [c.4]

В последние годы были также проведены исследования на ударных трубах для определения коэффициентов теплопроводности высокотемпературных газов. Так, в работах [9, 10] был определен коэффициент теплопроводности воздуха в интервале температур 1100—4000° К. Авторы указанных работ использовали идентичную методику, которая заключалась в измерении с помощью тонкопленочной термометрии потока тепла к торцовой стенке ударной трубы от высокотемпературного газа за отраженной ударной волной. Погрешность экспериментальных данных, полученных этими авторахмп, оценивается в пределах 10—12%. Экспериментальные работы всех этих авторов показывают, что используя предложенные ими методики, можно, очевидно, получить представляющие большой интерес данные о коэффициентах вязкости и теплопроводности различных газов в широком интервале температур. [c.218]

Экспериментальные результаты но другим жидкостям (помимо сжиженных инертных газов) показывают, что теория, учитывающая лишь вязкость и теплопроводность, не может полностью объяснить поглощение и дисперсию, обнаруженную в жидкостях. Это связано с тем, что в классической гидродинамике в отличие от релаксационных теорий не предусматривается возможность различных энергетических состояний частицы. Однако классическую теорию можно изменить так, чтобы включить эти эффекты. Один из путей модификации классической гидродинамики заключается в принятии предположения, что вязко-тепловые и релаксационные эффекты действуют одновременно и независимо. Сакади [69] и Мейкснер [56] провели такого рода рассмотрение, и Мейкснер показал, что в жидкостях, особенно таких, для которых время релаксации имеет порядок 10 с, эффекты, обусловленные внутренними превращениями, и эффекты, обусловленные вязкостью, теплопроводностью и диффузией, практически аддитивны во всем частотном интервале, исследованном в эксперименте, и что потери, вызванные вязкостью и теплопроводностью, успешно описываются классическим коэффициентом поглощения (40). [c.173]

В этой области наряду с экспериментальными работами пшроко проводятся теоретич кие исследования по диффузии, теплопроводности и вязкости газов, устанавливаются уравнения состояния реальных газов. За поспедиие годы накопилось значительное количество данных по теплофизическим свойствам газов и жидкостей, представляющих практический интерес. [c.5]

Теоретические и экспериментальные исследования показали, что к вязкости и теп-лопроводкости газовых смесей неприменимо правило аддитивности. Это же относится и к критерию Прандтля. Отклонение от аддитивности особенно велико при большой разнице в молекулярных весах компонентов. На графиках рис. 152—157 приведены объемные концентрации компонентов. В большинстве случаев вязкость газовой смеси больше рассчитанной по правилу аддитивности >Т .,дд), а теплопроводность см< -адд-наличии в газовой смеси компонентов с полярными молекулами [292] /см /-а > I (рис. 156, 157). [c.644]

Новыми являются 5.7 гл. 5, где предлагается простая и надежная методика расчета температурных зависимостей комплекса свойств (теплопроводность, плотность, поверхностное натяжение, теплота испарения) ароматических углеводородов в жидкой фазе 6.2, 6.4 гл. 6, содержащие уточнение формулы Сюзерленда для расчета коэффициента вязкости газов в широком диапазоне температур и результаты экспериментальных исследований динамической вязкости жидких парафиновых углеводородов гл. 7 содержит результаты исследований теплопроводности сложных эфиров при температурах 300—600 К и давлениях 0,1 —147 МПа в последнюю главу введено два новых параграфа Теплоемкость ароматических углеводородов при высоких температурах и давлениях , где приведены результаты исследования изобарной тепло.ем-кости ароматических углеводородов в сверхкритической области параметров состояния, включая район критической точки, и Метод расчета изобарной теплоемкости индивидуальных углеводородов в широком диапазоне температур с изложением новой методики расчета изобарной теплоемкости индивидуальных углеводородов в широком диапазоне температур исходя из структурных особенностей молекулы. [c.12]

Институт ядерной энергетики АН БССР совместно с рядом организаций работает над новым направлением в ядерной энергетике — применением диссоциирующих систем в качестве теплоносителей и рабочих тел АЭС. Выполненный комплекс исследований и проектные разработки АЭС различной мощности показывают [4—6], что применение диссоциирующей четырехокиси азота, обладающей положительными физико-химическими и теплофизическими свойствами, позволяют создать АЭС по простой одноконтурной схеме с газожидкостным циклом и газоохлаждаемым реактором на быстрых нейтронах. Применение четырехокиси азота позволяет улучшить технико-экономические показатели отдельных узлов и всей станции, а также облегчает техническое решение ряда важных вопросов. Выполненные экспериментальные работы, газодинамические расчеты и проектные разработки показывают, что турбина на N2O4 имеет в 3—4,5 раза меньшую металлоемкость и соответственно габариты, чем на водяном паре. Существует реальная возможность создания одновального турбоагрегата единичной мощностью 2000—3000 Мвт в одном агрегате [8]. Высокая плотность, теплоемкость, теплопроводность и низкая вязкость теплоносителя [12] позволяют резко сократить габариты и вес теплообменного оборудования, трубопроводов и систем АЭС, а также затраты мощности на прокачку теплоносителя [13]. [c.4]

Экспериментально вопрос наиболее обстоятельно был исследован Зигом [27], который показал существование при ветре дополнительного затухания звука, превосходящего затухание, связанное с молекулярными свойствами газа (вязкостью, теплопроводностью и эффектом Кнезера). Результаты Зига сводятся в основном к следующему. В интервале частот 250—4000 Гц при слабом ветре (1—2 м/с или при почти полном штиле) значительных колебаний интенсивности звука (федингов) не наблюдается, но интенсивность звука падает с увеличением расстояния. При этом коэффициент затухания а равен 1,5—2,2 дБ на 100 м ). Зависимости от частоты коэффициента а Зиг не обнаруживает. Однако следует иметь в виду, что точность наблюдений Зига невелика, направленность источника учтена не была и условия, при которых снимались точки для разных частот, не вполне тождественны. Поэтому вряд ли этот результат является вполне достоверным. Скорее речь может идти лишь о порядке величины а, который в интервале 250—4000 Гц оказывается неизменным. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...