Теория слабых граничных слоев

Слабые граничные слои являются следствием адгезионного взаимодействия, а не причиной его. Без адгезии граничные слои не могут возникнуть. Кроме этого можно привести и другие доводы против универсальной теории слабых граничных слоев. В результате диффузии в некоторых случаях может отсутствовать четкая граница раздела между адгезивом и субстратом. В этом случае выделение граничного слоя в качестве самостоятельной фазы представляет известные трудности. При отрыве пленки измеряется величина, которая отличается от когезионной прочности адгезива и субстрата и от адгезионной прочности, когда диффузия исключена. Такое отличие не означает, однако, что адгезионная прочность вообще отсутствует. [c.43]

Итак, теория слабых граничных слоев не может объяснить все многообразие явлений, возникающих при адгезии пленок, и не всегда является приемлемой. [c.44]

Несколько слов следует сказать о теории так называемых слабых граничных слоев [14]. Суть этой теории сводится к тому, что в зоне контакта образуются слабые граничные слои, которые и определяют адгезию. Отрыв пленок осуществляется в результате нарушения целостности этих слоев и поэтому может быть лишь когезионным. Фактически помимо когезионного могут быть адгезионный или смешанный отрыв пленок. Тип отрыва пленок не изменяет существа адгезии. Причина адгезии остается одной и той же. Тип отрыва показывает лишь соотношение между адгезионной и когезионной прочностью (см. с. 39). [c.18]

Теория граничных слоев претендует на универсальность, исключая другие точки зрения на причину возникновения адгезии и методы оценки адгезионной прочности. Действительно, при наличии адгезионного взаимодействия могут возникнуть граничные слои, поэтому далее в 14 гл. П1 будут рассмотрены причины образования слабых граничных слоев и их роль в формировании адгезии. Здесь же следует отметить неоднозначность, сложность и отсутствие общности понятия слабых граничных слоев. Слабые граничные слои могут возникнуть в результате неполного смачивания, дефектов поверхности, адсорбционных процессов, различного соотношения адгезии и когезии, диффузии и других процессов. Поэтому объединять эти разнородные процессы, используя понятие слабые граничные слои , вряд ли является оправданным. [c.43]

Существенным предположением теории пограничного слоя является малость продольных градиентов функций по сравнению с поперечными. Поэтому в уравнениях Прандтля отсутствуют старшие производные по продольной переменной и уравнения ОТНОСЯТСЯ к параболическому типу, что значительно упрощает решение задач. Позднее Л. Прандтль сформулировал концепцию последовательного уточнения результатов, которая эквивалентна теории слабого взаимодействия внешнего невязкого течения с пограничным слоем. Из решения уравнений Эйлера при граничных условиях непротекания должны быть получены граничные условия для пограничного слоя. Затем решается задача для пограничного слоя, а из этого решения определены поправки к граничным условиям для внешнего невязкого потока и т. д. Предполагалось, что такой процесс последовательного уточнения решения может сходиться, а позднее был введен термин теория пограничного слоя второго приближения [c.9]

Теория слабых граничных слоев . Одной нз теорий, признающих только когезионный отрыв, является теория о так называемых слабых граничных слоях [14]. Согласно этой теории, адгезионнз ю прочность рассматривают как механическое понятие, а внешнее воздействие по отрыву пленок связывают с механической характеристикой материала адгезива или субстрата. Согласно развивавхмым представлениям, адгезионная прочность как независимая величина не существует, а для ее понимания необходимо пользоваться теорией [c.42]

Бпкерман предложил теорию слабых граничных слоев, согласно которой адгезионная прочность определяется когезией [c.90]

В этой книге получены свойства течений газа, исходя из модели молекулы и распределения скоростей молекул. Макроскопические свойства невязкого, сжимаемого (изоэн-. тропического) течения выведены в предположении, что молекулы являются просто сферами и подчиняются максвелловскому закону распределения. Для соответствующих вычислений в случае вязкого, сжимаемого (мало отличающегося от изоэнтропического) течения необходимо пользоваться более сложной моделью молекулы (центральное силовое поле) и функцией распределения, которая несколько отличается от функции распределения Максвелла. Примерами таких течений являются течения со слабыми скачками и течения в пограничном слое. Молекулярные представления позволяют получить и уравнения движения газа и граничные условия на поверхности твердого тела. Рассмотрение этих вопросов приводит к понятию о течении со скольжением и явлении аккомодации температуры в разреженных газах. Такие же основные идеи были использованы для построения теории свободномолекулярного течения. [c.7]

В главе IV изучаются течения, в которых взаимодействие внешнего сверхзвукового потока с пограничным слоем не является слабым на всей длине обтекаемого тела. В 4.1 оценки теории свободного взаимодействия распространены на режим слабого гиперзвукого взаимодействия, а в 4.2 показано, что когда взаимодействие не является слабым возмущения передаются на всю длину обтекаемого тела. В 4.2 получены решения задачи для режима сильного гиперзвукового взаимодействия и установлено, что известное автомодельное решение Лиза Стюартсона не является единственным и существует однопараметрическое семейство решений, которое позволяет учесть влияние граничных условий на заднем конце пластины конечной длины. Установленные законы подобия хорошо коррелируют экспериментальные данные. [c.19]

Из рис. 8.2 следует, что при Ке = 110 профили относительной плотности почти не зависят от длины сопла, поток является полностью вязким и не имеет определенного ядра. При Ке 600 небольшое невязкое ядро суш ествует при х < 3,7, однако в выходном сечении оно уже отсутствует. При Ке = 1230 певязкое ядро сохраняется вплоть до выходного сеченпя. Экспериментальные профили температуры и плотности в поперечном сечении показывают, что производные дТ1дг и др/дг вблизи стенки отличны от нуля. Это свидетельствует о наличии скольжения и скачка температур в соответствии с граничными условиями (8.5), (8.6). Температура вблизи стенок составляет примерно 0,8 То, что согласуется с расчетными значениями для адиабатической стенки со скольжением. При уменьшении температуры стенки уменьшается и толщина вытеснения пограничного слоя. Цоказано, что при Ке > 1200 параметры на оси могут быть вычислены с использованием одномерной теории по эффективному отношению площадей, уменьшенному на толщину вытеснения [160]. Уменьшение числа Ке приводит к уменьшению коэффициента расхода х (рис. 8.3). Удельный импульс сопла слабо зависит от Ке в диапазоне от 800 до 1500, уменьшаясь [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...