Лазеры с обращающими зеркалами

Лазеры с обращающими зеркалами [c.174]

Гибридные лазеры на растворах красителей. Важным классом гибридных лазеров с обращающими зеркалами стали непрерывные лазеры на красителях [9]. С этой работы мы и начнем их рассмотрение. Динамические решетки записывались в парах натрия — среде с резонансной нелинейностью (п. 2.3.4). Накачка производилась двумя встречными пучками линейно поляризованного излучения непрерывного перестраиваемого лазера 1 на родамине-6С, которые линзой JIi с фокусным расстоянием F = I м фокусировались в ячейку с парами натрия длиной 1 см при давлении 10 мм рт.ст. (рис. 6.3). Лазер 2 — аргоновый лазер. Высокое значение Лрс 150 % достигалось только вблизи одной из шести линий сверхтонкой структуры >2-линии (X = 589,0 нм) - при одночастотной генерации лазера накачки мощностью 1,2 Вт. Основу гибридного лазера составлял струйный лазер на красителях 3 с независимым Аг-лазером накачки 4. Резонатор с обращающим зеркалом длиной L = 190 см бьш образован резонатором лазера на красителях, у которого выходное зеркало бьшо заменено поворотным зеркалом З3 с R = 98 % и обращающим зеркалом на парах Na. Линза Л , в резонаторе с F = 25 см согласовывала малые области [c.195]

Напомним, что в лазерах с обращающим зеркалом на фоторефрактивных кристаллах в большинстве случаев существует порог по усилению, но не по интенсивности накачки ( 4.2). [c.196]

Нелинейная ассоциативная голографическая память с обращающими зеркалами делает лишь первые шаги. Уже в цитированных работах сделан ряд предложений по улучшению ее характеристик и расширению возможностей. Предлагается использовать описанный в п. 7.3.2 пороговый детектор изображений на ФРК-лазере и ФРК-лазер с кольцевым резонатором на двойном обращающем зеркале [67], а также обращающее зеркало на жидких кристаллах [81]. [c.250]

На рис. бЛа [2] показан простейший тип гибридного лазера с резонатором, образованным обычным зеркалом 3i и концевым обращающим зеркалом 03, которое создается сопряженными пучками накачки 7 и 2 от вспомогательного лазера с помощью возвратного зеркала З2. Спектр генерации этого лазера должен попадать в полосу усиления ак- [c.190]

Прежде чем переходить к описанию конкретных схем, проведем общий анализ действия элементов на смешении волн в гибридном лазере, начав с наиболее простой схемы резонатора с полулинейным пассивным обращающим зеркалом [6] (рис. 6.2а), получившим, как мы увидим в дальнейшем, наибольшее распространение. Такой гибридный лазер может рассматриваться с трех точек зрения [1] [c.193]

Анализ пороговых условий генерации лазеров с двойным обращающим зеркалом приведен в п. 4.2.5. [c.194]

Все зти эффекты наблюдались с пассивным обращающим зеркалом в кристалле ВаТЮз, когда лазер накачки на родамине-6С бьш с линейным [10] либо кольцевым [И] резонаторами. Так, в лазере с линейным резонатором спектр излучения сужался с 2,4 до 0,1 нм (точнее, до 4-6 ГГц), что соответствовало генерации 4-6 продольных мод при L =35,5 см. Сложная структура спектра зависела от расстояния между выходным и обращающим зеркалами. [c.197]

Подчеркнем, что в описанных пико- и наносекундных лазерах с пассивным обращающим зеркалом импульс генерации развивается из спонтанного излучения активной среды, тогда как в гибридных лазерах, содержащих обращающее зеркало с внешней накачкой, излучение развивается [c.199]

В п. 4.2.5 были изложены теоретические основы действия двустороннего обращающего зеркала с взаимно некогерентными пучками накачки. Ниже в гл. 7, будут продемонстрированы его богатые возможности в коррекции волновых фронтов лазерных пучков, их сведения и др. Здесь же в соответствии с темой 6.4 опишем синхронизацию лазеров с помощью двустороннего обращающего зеркала [23]. Два аргоновых лазера с длинами резонаторов Lj = 1,3 м и L2 = 13 м вместе с двусторонним обращающим зеркалом на ВаТ Рз образовывали гибридный лазер с активными средами в обоих плечах единого резонатора по схеме рис. 6.5г. Зеркало З2 было заменено элементом с переменным пропусканием Т 0,2, а зеркало Зз убиралось. С помощью продольного перемещения уголкового отражателя УО производилось согласование оптических длин обоих плеч. При этом без какой-либо специальной стабилизации лазеров удалось получить связанную генерацию на единых частотах в течение 1 мс. [c.206]

Рис. 6.8. Гибридный полупроводниковый лазер с полулинейным резонатором на пассивном обращающем зеркале с петлей накачки

Еще одну возможность использования в метрологических целях невырожденной генерации открывают ФРК-лазеры с резонатором из двух обращающих зеркал (п. 4.3.2), в которых изменение суммарной фазы пучков накачки приводит к снятию частотного вырождения (5 0). С точки зрения практического применения лазер с двумя обращающими зеркалами, казалось бы, проще, чем однонаправленный кольцевой лазер, так как в нем не требуется столь жесткая юстировка элементов резонатора. Однако теперь требуется жесткая фиксация всех элементов, определяющих фазы пучков накачки (расщепители пучков, возвратные зеркала и др.), что не менее сложно. [c.218]

В случае необходимости рабочая точка легко сдвигается от вырожденного значения 5=0 приложением к кристаллу постоянного электрического поля нужной амплитуды (см. рис. 7.3). Аналогичным образом исключаются и аппаратные невзаимные фазовые сдвиги. Отметим еще одну перспективную систему - ФРК-лазер с кольцевым резонатором на двустороннем обращающем зеркале (п. 4.2.5). Экспериментальная проверка в модельных опытах подтвердила работоспособность пассивного [18] и активного [21] волоконных гироскопов на смешении волн. Однако только тщательные исследования позволяют установить их реальные возможности и конкурентоспособность. [c.222]

Этот нетривиальный результат с точностью до б/ 9 О эквивалентен инверсии во времени пучка на входе в интерферометр. Оба обращающих зеркала теперь действуют как единое. Заметим, что аналогичный эффект должен наблюдаться в лазере с двумя обращающими зеркалами при их каскадной накачке [30]. [c.227]

В первой публикации, где сообщается о реализации лазера с обращающим зеркалом на BaTiOs [55], описана схема, показанная на рис. 4.26. Все взаимодействующие пучки соответствовали необыкновенным волнам в кристалле, что позволяло использовать большой электро-оптический коэффициент г42. Размеры кристалла и его ориентация по отношению к пучкам накачки обеспечивали усиленное отражение R q 20, т.е. существенное превышение над порогом генерации в высокодобротном резонаторе. Отношение интенсивностей пучков накачки изменялось от 1 до 30, при этом оптимальное соотношение составляло 25, что соответствовало у1 3,2 [55]. [c.157]

В данном разделе приведены экспериментальные данные для генераторов с обращающим зеркалом на фоторефрактивном кристалле с нелокальным откликом. Возможно получение генерации и в кристалле с локальным откликом. Впервые усиленное отражение при четырехволновом смешении в фоторефрактивном кристалле было получено на LiTaOs во внешнем электрическом поле [60], т.е. именно при локальном отклике. Однако генератор экспериментально реализован не был. Расчетные характеристики генерации лазера с обращающим зеркалом на основе нелинейной среды с локальным откликом приведены в гл. 5. [c.159]

Рис. 6.1. Схемы гибридных лазеров с обращающими зеркалами а - с внешней накачкой обращающего зеркала б - то же на стадии запуска лазера в - то же, но с интерферометром для пучков накачки обращающего зеркала г - самосгартую-ш IЙ гибридный пазер д - то же с активной средой в петле накачки обращающего зеркала

Генерация в лазере с обращающим зеркалом возникала лишь при подаче сигнального пучка, энергия которого могла достигать энергии пучков накачки. Импульс генеращ1И следил за импульсом накачки активного элемента при его сдвиге в пределах импульса накачки обращающего зеркала. Ширина спектра генерации лазера была уже, чем у спектра излучения накачки, и составляла 30 см". Интегральный коэффициент отражения обращающего зеркала в режиме генерации достигал 40% при энергии падающего на него излучения 4 Дж. Энергия генерации лазера, измеренная со стороны зеркала Зг, равнялась 5 Дж при энергии сигнального пучка, изменяющейся в пределах 0,03—0,3 Дж. [c.212]

При больших разъюстировках спектр генерации начинал совершать повторяющиеся циклы свипирования в красную либо фиолетовую сторону на 10 нм. Соответствующие колебания претерпевала и выходная мощность. Скорость, например, коротковолнового свипирования составляла ОД нм/с. Тот же лазер генерировал и с обращающим зеркалом с двумя областями взаимодействия, но с большим порогом. Элементарный расчет показал, что частотный сдвиг при каждом отражении составлял 130 Гц для пассивного обращающего зеркала с внешним кольцом накачки и 20 Гц для пассивного обращающего зеркала с двумя областями взаимодействия, что на один-два порядка больше полосы усиления фоторефрак-тивного кристалла Д/ г 1 Гц. Картина интерференции прямого и обращенного пучков была неподвижна с точностью, соответствующей 5/ 1 Гц. [c.209]

Лазеры на фоторефрактивных кристаллах, описанные выше, продемонстрировали целый ряд особенностей генераторов с комбинированной активной средой. Однако в силу большой инерционности отклика фоторефрактивных кристаллов их использование для лазерных систем с динамическими неоднородностями не представляется возможным. В этом случае требуются более быстродействующие среды. В 6.2 была описана лазерная система с обращающим зеркалом на парюс Na. Такая система обладает высоким быстродействием (верхняя граничная частота порядка 10 МГц), но ее применение ограничено узким спектральным диапазоном - полосой поглощения Na. С этой точки зрения тепловая нелинейность является универсальной. Использование ее оказывается возможным для широкого спектрального диапазона. Хотя смешение волн на средах с тепловой нелинейностью обеспечивает не очень высокие значения Rf > случае гибридных лазерных систем этот недостаток компенсируется значительным усилением дополнительной активной среды. [c.210]

Таким образом, многопучковые взаимодействия, используемые для построения резонаторов с обращающими зеркалами, приводят в отсутствие развязки к существенной связи по излучению между резонатором с обращающим зеркалом и резонатором лазера накачки, т.е. к образованию единой гибридной системы. Без учета этого фактора невозможно правильно интерпретировать экспериментальные зависимости и прогнозировать свойства реальных лазерных систем с обращающими зеркалами. [c.215]

В первом варианте в одном плече зеркало заменено голографическим усилителем на встречном четырехпучковом взаимодействии (п. 1.1.3) с накачкой от лазера на входе интерферометра [28]. Измерения взаимных фазовых сдвигов можно производить только в плече с обычным зеркалом, а невзаимных — в любом из плеч (п. 7.1.2, рис. 7.3). При этом появляется новая возможность раздельного измерения взаимной и невзаимной компонент фазового сдвига для заданного объекта по разности смещения интерференционных полос при его помещении поочередно в оба плеча. Основные достоинства схемы — самоюстировка плеча с обращающим зеркалом, его нечувствительность к фазовым возмущениям, возможность управления контрастом интерференционной картины за счет перекачки энергии в обращенный пучок. [c.226]

Лазер с одним обращающим зеркалом. Первый среди реализованных ФРК-лазеров [55, 57] содержал четырехволновое обращающее зеркало на кристалле BaTiOs с двумя встречными пучками накачки и обычное зеркало. Пороговые условия генерации в этом случае получаются из условия, что коэффициент отражения обращающего зеркала должен настолько превысить единицу, чтобы скомпенсировать потери при отражении от обычного зеркала [c.154]

Лазер с резонатором из двух обращающих зеркал. Резонатор с двумя независимыми обращающими зеркалами является логическим завершением перехода в лазерах на смешении волн от резонаторов с обычными зеркалами к резонаторам, образованным элементами, использующими четырехволновое смешение. Резонатор рассматриваемого типа обладает дополнительными степенями свободы по сравнению с резонатором, образованным обычным и обращающим зеркалами (эквивалентным резонатору с удвоенной длиной и двумя тождественными обращающими зеркалами), что приводит к возможности невырожденной генерации. Лазер с резонатором, образованным двумя независимыми обращающими зеркалами, предложен и реализован в работе [61 ]. [c.159]

Схема эксперимента реалюации генератора с двумя обращающими зеркалами показана на рис. 4.27. Линейный резонатор длиной Z, = 20 см был образован двумя симметрично расположенными, одинаково вырезанными (с-ось перпендикулярна плоскости, на которую падал пучок генерации) кристаллами BaTiOs с приблизительно одинаковыми размерами. Излучение одночастотного Аг -лазера (X = 514,5 нм) мощностью 100 мВт расщепителем PUi разделялось на два пучка равной интенсивности, которые направлялись на кристаллы, а прошедшие пучки возвращались в противополояжом направлении зеркалами 3j и З2. Для изменения фазы накачки (в данной схеме 21) зеркало 3j установлено на пьезокерамику. Частота биений (в приведенной схеме 25) детектировалась фотоприемником ФП1 с щелью А перед ним, а выходная мощность генерации — фотоприемником ФП2. [c.161]

Как и в других типах ФРК-лазеров, следующим шагом стала реализация генерации на двух пассивных обращающих зеркалах, которые служили зеркалами интерферометра Майкельсона (рис. 4.29) [63]. Вначале их генерация (пучки 4 и 4 была независимой и происходила на различных частотах Jh + 25i и jy+ 25г и сопровождалась возникновением в кристаллах вторичных сопряженных пучков накачки 1, 2 к 1 , 2 (см. рис. 4.1 За) с частотами соответственно Ыц + 5i и jh + бг- Значения 5i и 2 определялись конкретными параметрами кристаллов ВаТ10з. Генерация между двумя пассивными обращающими зеркалами возникла из рассеянного в направлениях пучков 5 и 5 света, была возможна только при равенстве их частот соц + S и удовлетворяла фазовому условию [c.162]

Выше были приведены результаты по генерации в линейном ОВФ-резонаторе с одним обыкновенным зеркалом. Однако схема встречного четырехпучкового взаимодействия позволила реализовать и режим генерации в кольцевом резонаторе [15]. Лазер накачки и кювета с Na были те же, что и в описанном выше эксперименте. Исследованы были две схемы резонаторов (рис. 5.8) одна — классическая (рис. 5.8д), когда резонатором замыкаются вход и выход нелинейной среды вторая — нетрадиционная, которая, по сути, представляет собой линейный резонатор с двумя обращающими зеркалами, имеющими общие пучки накачки. [c.184]

Еще более независимыми является само стартующий самонакачиваю-щийся гибридный лазер (рис. 6.1 г) [2], в котором начальная генерация развивается при открытом затворе ЗТВ между 3i и вспомогательным зеркалом 3s, образующими обычный резонатор. После достижения пороговых условий генерации в ОВФ-резонаторе затвор закрывается за время At[c.191]

Резонаторы гибрндаых лазеров на нелокальной нелинейности. Наибольшее развитие в последние годы получили маломощные гибридные лазеры на отражающих зеркалах, основанных на фоторефрактивных кристаллах с нелокальной нелинейностью. В большинстве случаев в качестве таких кристаллов используется титанат бария BaTiOs. Были созданы различные варианты пассивных обращающих зеркал, в которых сам сигнальный пучок порождает сопряженные пучки накачки во вспомогательном резонаторе ( 4.2). Это существенно упростило схемы резонаторов гибридных лазеров, так как отпала необходимость во внешних пучках накачки. [c.193]

Приведем некоторые соображения о модах гибридного лазера. Если исходить из его трактовки [1] как лазера с резонатором, образованным обычными зеркалами с двусторонним обращающим зеркалом внутри, то ясно, что в своей основе спектр добротности мод должен быть эквидистантным, как у обычного резонатора, однако с двумя существенными особенностями. Во-первых, при фиксированной частоте накачки нелинейного злемента реализуются лишь добротные моды, попадающие в полосу пропускания двустороннего обращающего зеркала Д о,5 = 2тгс// [7], так как только для них излучение, попадая на нелинейный злемент, испытывает дифракцию в направлении вдоль оси резонатора. Во-вторых, существенную роль должен играть добавочный фазовый сдвиг, возникающий в процессе смешения волн. Так как он зависит, от типа нелинейности, схемы взаимодействия и др., то его роль в каждом конкретном типе гибридного лазера требует внимательного анализа. [c.194]

Газовые гибридные лазеры. Непрерывный Аг" -лазеревнутрирезо-наторным динамическим корректором на BaTiOa [6] был исторически одним из первых гибридных лазеров. Глухое зеркало промышленного лазера бьшо заменено пассивным обращающим зеркалом с линейным или полулинейным (рис. 6.2в) резонатором. Так как в кристалле записать решетки излучением люминесценции не удалось, то пришлось прибегнуть к их предварительной записи лазерным излучением (п. 6.1.2) ). Бьшо продемонстрировано, что нелинейный элемент практически полностью компенсирует значительные внутрирезонаторные неоднородности. [c.195]

Рис. 6.4. Схема гибридного лазера на основе непрерывного лазера на красителях с колщевым резонатором и пассивным обращающим зеркалом в кристалле BaTiOj АС - струя раствора красителя

Рис. 6.4. <a href="/info/376754">Схема гибридного</a> лазера на основе <a href="/info/192170">непрерывного лазера</a> на красителях с колщевым резонатором и пассивным обращающим зеркалом в кристалле BaTiOj АС - струя раствора красителя

Было установлено, что при ширине спектра генерации лазера на красителе ДХдо = 4,4 нм в неселективном резонаторе генерация не возникает (ср. с успешной записью обращающего зеркала в непрерывном режиме при ДХ о = 2,4 нм [10]). Поэтому для ее осуществления в резонатор лазера на красителе вводился блок из трех дисперсионных призм, который сужал начальный спектр генерации до 0,17 нм (160 ГГц). После возникновения сопряженной волны (Rp 30%), т.е. с началом работы трехзеркального резонатора, выходная энергия лазера возрастала (данные о ДХг не приводятся). Затем, как ив [7], вспомогательное зеркало перед обращающим зеркалом убиралось, и гибридный лазер продолжал генерировать с двухзеркальным резонатором (было показано, что записанные рещетки сохранялись в темноте до 12 ч). При этом спектр генерации сужался на два порядка — до 2 пм (2 ГГц) и состоял приблизительно из 20 про- [c.198]

Режим ультракоротких импульсов. В работе [15] была реализована стационарная генерация ультракоротких импульсов ( = 15 пс) в лазере на красителе (родамин-6С) с пассивным обращающим зеркалом на BaTiOa, синхронно накачиваемом квазинепрерывным (/ = 76 МГц) Аг-лазером с синхронизацией мод ( = 514,5 нм, = 150 пс, < > = 700 мВт). Резонатор лазера на красителе содержал трехступенчатый двулучепреломляющий фильтр для селекции и перестройки спектра генерации. С учетом чрезвычайно жестких требований к согласованию оптической длиШ резонаторов обоих лазеров процедура получения генерации в гибридном лазере была более сложной, чем в предьщущих случаях, и состояла из сл цующих этапов [c.199]

Авторы [15] неточно называют реализованный ими резонатор фазово-сопряженным как отмечалось при обсуждении [14], резонатор с пассивным обращающим зеркалом является обычным для набега фазы ip при синхронизации продольных мод, определяющей генеращпо ультракоротких импульсов. Поэтому несостоятельны и их соображения о ее нетривиальности в описанном лазере. [c.200]

Гибридный лазер бьш реализован также на полупроводниковом гетеролазере GaAlAs (Л = 815 нм) и кольцевом пассивном обращающем зеркале на ВаТЮз [20]. Было показано, что возврат сопряженного пучка в лазере с эффективностью е эквивалентен увеличению / эф выходного зеркала эф = + (1 -R)e. В эксперименте из измерения понижения порогового тока было найдено е = 9,5 % при расчетном значении б = 8,8 %. Такое достаточно большое значение е (npi реальном Rp = 16 %) определяется само-возвратом сопряженного пучка в исходный канал генерации микронных размеров. При обычном внешнем резонаторе эта операция является сложной и недостаточно точной. [c.201]

Рис. 6.5. Схемы синхронизации двух лазеров с помощью четырехволнового смешения д - в нелинейной среде при внешней накачке б на пассивном обращающем зеркале по схеме с двумя областями взаимодействия в, г на двойном обращающем зеркале < - на пасаявном обращающем зеркале с петлей накачки

Рис. 6.5. <a href="/info/443949">Схемы синхронизации</a> двух лазеров с помощью четырехволнового смешения д - в <a href="/info/14672">нелинейной среде</a> при внешней накачке б на пассивном обращающем зеркале по схеме с двумя областями взаимодействия в, г на двойном обращающем зеркале < - на пасаявном обращающем зеркале с петлей накачки

Рис. 6.6. Схемы синхронизации нескольких лазеров с помощью четырехволнового смешения а - с независимыми обращающими зеркалами б — с общим пассивным обращающим зеркалом ПОЗ (ДР - автоколлимационная дифракционная рещетка оптические длины резонаторов от ПОЗ до ДР, 3 и 3, одинаковы) в - на двухпучковом энергообмене в нелинейном элементе,помещенном в резонатор Здг+1-Здг+2 управляющего лазера г - на пассивном обращающем зеркале с полулиней1ым резонатором НЭ - 3 д - на двойном обращающем зеркале

Рис. 6.6. <a href="/info/443949">Схемы синхронизации</a> нескольких лазеров с помощью четырехволнового смешения а - с независимыми обращающими зеркалами б — с общим пассивным обращающим зеркалом ПОЗ (ДР - автоколлимационная дифракционная рещетка <a href="/info/166279">оптические длины</a> резонаторов от ПОЗ до ДР, 3 и 3, одинаковы) в - на двухпучковом энергообмене в нелинейном элементе,помещенном в резонатор Здг+1-Здг+2 управляющего лазера г - на пассивном обращающем зеркале с полулиней1ым резонатором НЭ - 3 д - на двойном обращающем зеркале

Одним из неожиданных и еще не до конца понятых эффектов в лазерах на смещении волн оказалось самосвипирование частоты излучения гибридных лазеров на красителях с пассивным обращающим зеркалом. Впервые отмеченное в [10], оно затем было воспроизведено и исследовано в разных вариантах лазеров на красителях [11, 15, 27, 29]. Самосвипирование было получено и в полупроводниковом лазере с внешним резонатором, содержащим ФРК-лазер с петлей накачки [30]. Во всех работах нелинейной средой служил кристалл BaTiOa. Эти работы послужили толчком к тщательному экспериментальному и теоретическому изучению условий невырожденной генерации на смешении волн [29—34]. Очевидна прикладная ценность эффекта, и прежде всего для лазерной спектроскопии сверхвысокого разрещения, так как перестройка спектра накачки возможна с шагом дискретности до 1 Гц в диапазоне свыше 10 Гц. [c.207]

Лазеры иа растворах красителей. В первой и многих других работах использовался трехзеркштьный резонатор (рис. 6.7). Аргоновый лазер накачивал непрерывный лазер на красителях с неселективным резонатором З1-З2-З4. За выходным зеркалом З4 помещался кристалл ВаТЮз в таком положении, чтобы в нем при убранном экране Э записы-вапось пассивное обращающее зерка/io. Обращенная волна вновь попадала в лазер на растворе красителя, т.е. образовывался линейный резонатор с кольцевым обращающим зеркалом и двумя парциальными резонаторами 3i - З4, З4 - ПОЗ длиной соответственно к L2. При этом спектр генерации резко сужался ( 6.2). Одновременно возникало самопроизвольное постепенное смещение (самосвигарование) частоты излучения гибридного лазера (обьино в красную сторону), на 20 нм и более. [c.207]

Полупроводниковые лазеры. После публикации [28] казалось, что, хотя само происхождение невырожденного смешения волн в обращающем зеркале еще не выяснено, предположение о решающей роли доплеровского сдвига частоты излучения лазера на каждом проходе резонатора хорошо количественно описывает наблюдаемые скорости свипирования. Однако затем появилась работа [30] по реализации режима самосвипи-рования полупроводникового лазера на GaAlAs с обратной связью на кольцевом пассивном обращающем зеркале (рис. 6.8), свойства которого никак не укладывались в приведенную выше модель. [c.208]

Рис. 6.10. Гибридный лазер на неодимовом стекле с полулинейным резонатором и обращающим зеркалом по схеме попутного четырехпучкового взаимодействия на среде с тепловой нелинейностью

Рис. 6.10. Гибридный лазер на <a href="/info/144283">неодимовом стекле</a> с полулинейным резонатором и обращающим зеркалом по схеме попутного четырехпучкового взаимодействия на среде с тепловой нелинейностью

Поляризационное пассивное обращающее зеркало, удовлетворяющее рассмотренным условиям, впервые было реализовано на вынужденном рассеянии Мандельштама—Бриллюэна [41]. Затем оно было использовано при вырожденном четырехволновом смешении в фоторефрактивных кристаллах [36] (рис. 7.8). Устройство представляет собой интерферометр Майкельсона с общим пассивным обращающим зеркалом (рис. 7.6), в котором расщепитель пучков является поляризационным и разлагает падающий пучок 1 с произвольной линейной либо эллиптической поляризацией на ортогональные компоненты 2 а 3. Расщепитель ориентирован так, чтобы одна из компонент (на рис. 7.8 пучок 2) имела вектор поляризации, лежащий в одной плоскости с с-осью самонакачивающегося ФРК-лазера. Пластинка Х/2 поворачивает вектор поляризации второй компоненты (пу- [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...