Особенности деформирования монокристаллов

Особенности деформирования монокристаллов [c.125]

Могилевский jW. А. Исследование особенностей деформирования при ударном нагружении на монокристаллах цинка.— ФММ, 1969, 28, Xs 3, с. 508— 517. [c.254]

На кривых растяжения ГЦК-поликристаллов, не имеющих площадки текучести, как и в случае монокристаллов, можно выделить стадии II и III. Стадия II особенно четко выделяется в процессе деформирования при низких температурах. [c.23]

Пластическая деформация металлов и сплавов как тел поликри-сталлических имеет некоторые особенности по сравнению с пластической деформацией одного зерна (монокристалла). В поликристал-лическом металле зерна, а следовательно, и плоскости легкого скольжения имеют различную ориентировку, в структуре всегда присутствуют неметаллические включения, микропоры и другие дефекты. Вследствие влияния соседних зерен деформирование, каждого зерна не может совершаться свободно. Пластическая деформация начинается тогда, когда действующие напряжения превысят предел упругости. Сначала пластическая деформация может происходить лишь в отдельных зернах с благоприятной ориентировкой, у которых плоскости легкого скольжения совпадают с направлением максимальных касательных напряжений. Для одноосного растяжения такие плоскости расположены под углом 45° к направлению приложенных сил (рис. 67). [c.127]

Значительно сложнее, чем в монокристаллах, протекает процесс деформирования в поликристаллических металлах. Процесс скольжения в поликристаллических металлах затрудняется вследствие наличия большого числа зерен, отличающихся размерами и формой и различно ориентированных по отношению друг к другу. Поэтому сопротивление деформированию у поликристаллических металлов значительно выше, чем у монокристаллов, а пластичность их ниже. На повышение сопротивления деформированию в поликристаллах влияет несовершенство их кристаллического строения, особенно на поверхности зерен и блоков мозаики, а также наличие различных примесей, расположенных по границам зерен и блоков мозаики. [c.163]

Особое научное и практическое значение представляют процессы деформации и механического разрушения металлов. Обработка металлов занимает ведуш,ее место в машиностроении и в значительной степени основана на их высокой пластичности. Дислокационный механизм пластической деформации наиболее ярко выражен в металлических монокристаллах, исследование которых привело к развитию современной физической теории пластичности, основанной на теории дислокаций. Другой замечательной особенностью металлов — как в виде монокристаллов, так и обычных мелкозернистых поликристаллических металлов — является их деформационное упрочнение, приводящее к разрыву при заданном режиме деформирования. [c.15]

Для покрытых галлием образцов кадмия, а также для амальгамированного цинка мы не обнаружили подобного явления дробления монокристалла на блоки даже и после очень больших выдержек. Представляет известный интерес сопоставить эти результаты с данными об уменьшении прочности и пластичности для соответствующих пар металл — покрытие в случае цинк — галлий и особенно олово — галлий кристаллы почти полностью утрачивают пластичность, тогда как в случаях кадмий — галлий и цинк — ртуть заметная способность к деформированию все же сохраняется (ср. гл. IV, 1 и гл. V, 2). [c.240]

Известно, что монокристаллы обладают низким сопротивлением деформации. Это указывает, что основная часть подводимой энергии расходуется на образование линий и полос скольжения в результате выхода дислокаций. Особенно благоприятные условия складываются для беспрепятственного выхода дислокаций в кристаллах при развитии сдвига только по одной системе скольжения. Эго приводит к образованию при деформировании ГЦК- и ГП-металлов стадии так называемого легкого скольжения. На этой стадии почти отсутствует упрочнение, что указывает на очень малую долю генерируемых дислокаций, задерживающихся в кристалле при деформировании. Стадия деформационного упрочнения начинается в тот момент, когда активизируются другие системы скольжения (в результате задержки части дислокаций в пересеченных плоскостях скольжения). Взаимодействие дислокаций в разных системах скольжения обусловливает эффективное деформационное упрочнение. [c.29]

На стадии циклической микротекучести в приповерхностном слое низкоуглеродистой стали была обнаружена полоса скольжения (рис. 3.7), которая простиралась на все ферритное зерно [12]. В работе Д. Якобсона [27] и A.B. Гурьева с соавтор. [28] полосы скольжения на поверхности углеродистой стали были также обнаружены уже на стадии микротекучести. Орловым Л.Г. и Большаковым В.И. при статическом деформировании монокристаллов кремнистого железа на 0,5 и 1,0% было показано, что наблюдаются различия в характере дислокационной структуры внутренних и приповерхностных слоев металла [29]. Интенсивность микропластической деформации на этой стадии циклического деформирования в приповерхностных слоях металла выше, чем во внутренних объемах. Об этом свидетельствуют данные рентгеноструктурного анализа [15] с использованием послойного удаления металла и сравнение плотности дислокаций в объеме и приповерхностных слоях металла. Причина такого поведения связана с рядом факторов особенностью закрепления приповерхностных источников дислокаций (имеющих одну точку закрепления), у которых критическое напряжение начала их работы значительно ниже, чем у источников в объеме наличием в поверхностном слое более грубой, чем в объеме, дислока- [c.65]

Характерной особенностью дефектной структуры облученных кристаллов являются хаотичность в расположении точечных и объемных барьеров и неоднородность создаваемых ими полей напряжений. Но нельзя считать распределение дефектов в кристаллах изотропным. На начальной стадии облучения кристаллов наблюдается сильная анизотропия в распределении радиационных дефектов и анизотропия влияния радиации на механические свойства в )азличных кристаллографических направлениях. О. А. Троицкий 151 на монокристаллах цинка обнаружил в плоскостях базиса более высокую скорость накопления радиационных дефектов и большее влияние радиации на сопротивление движению дислокаций в базисных плоскостях по сравнению с другими кристаллографическими плоскостями. В. К. Крицкая с сотрудниками [16] по изменению интегральных интенсивностей рентгеновских рефлексов обнаружила ориентационную зависимость в распределении радиационных дефектов в облученных электронами монокристаллах молибдена и как следствие — анизотропию величины эффекта повышения сопротивления деформированию в различных кристаллографических направлениях монокристаллов молибдена. [c.63]

Вторая группа методов получения монокристаллов молибдена основана на рекристаллизационном отжиге металла, деформированного предварительно на несколько процентов (1—10%). Сущность метода состоит в том, что одно из рекри-сталлизованных зерен в металле растет значительно быстрее за счет соседних. Образованию монокристалла во всем объеме исходного поликристалла при этом способствует создание градиента температур вдоль оси образца, а также термоциклиро-вание [25, 102]. В сильнодеформированном молибдене (на 70% и более) наблюдается аномальный рост зерен в процессе вторичной рекристаллизации, особенно, если имеется четко выраженная текстура деформации. Образованию монокристаллов в сильнодеформированном молибдене способствует создание достаточно большого подвижного температурного градиента по направлению деформации. В этом случае сильно активизируется миграция границ растущих зерен. Таким образом, например, можно получать монокристаллические молибденовую и вольфрамовую проволоки [113]. [c.81]

Имеющиеся в титане системы скольжения неравноценны между собой на монокристаллах критическое напряжение сдвига по плоскости призмы равно 5 кгс/мм , а по плоскости базиса — 11 кгс/мм. В мелкозернистых поликристаллических образцах обе указанные характеристики повышаются, а различие между ними уменьшается. Тем не менее, различные плоскости скольжения, по-видимому, неодновременно активизируются при нагружении и исчерпываются по мере деформирования. В результате этого деформационное (физическое) упрочнение у титана меньше, чем уОЦК- и ГЦК-металлов, машр лная диаграмма растяжения имеет более пологий характер, а шейка разрывных образцов менее локализована. В крупнозернистых образцах, особенно когда диаметр образца соизмерим с размерами зерен, сопротивление малым пластическим деформациям ((Год существенно снижается. Из табл. 11 видно, что в весьма крупнозернистом (литом или перегретом) состоянии [c.43]

Ряд замечательных особенностей имеет а-уран во-первых, исключительная анизотропия а-урана в отношении механических свойств и теплового расширения, во-вторых, своеобразное поведение а-урана под облучением. При этом благодаря тому, что ядра атомов урана под действием нейтронов способны делиться, весьма эффективное облучение производят осколки деления, обладающие высокой энергией в десятки миллионов электроновольт. Под влиянием такого облучения монокристаллы а-урана растут при выгорании 0,001 атомов размеры монокристалла по оси с увеличиваются на 40%, а по оси а — соответственно уменьшаются. Еще сильнее, примерно в 2 раза, растет поликристаллический а-уран, в котором путем деформирования создана предпочтительная ориентация в направлении оси (010). Все это искажает форму изделий из а-урана. [c.473]

Шоршоров М. X. Особенности пластического деформирования поверхностных слоев монокристаллов Si, Мо, Nb при одноосном динамическом нагружении.— В кн. Структура и свойства монокристаллов тугоплавких металлов. М. Наука, 1973, с. 144—151. [c.337]

Первоначально исследовалось главным образом влияние окружающей среды на механические свойства металлических монокристаллов, таких, как олово, свинец, цинк, алюминий, выращиваемых по методу П. Л. Капицы, И. В. Обреимова и методом рекристаллизации. Было установлено, что интенсивность воздействия поверхностно-активных веществ на механические свойства металлических монокристаллов существенно зависит от температуры и скорости деформации (В. И. Лихтман, П. А. Ребиндер и Л. П. Янова, 1947). В то же время при одинаковых температурах и скоростях деформации механические свойства твердых тел и особенно металлов могут меняться в довольно широком диапазоне в зависимости от распределения напряжений внутри образца. Как известно, обычные диаграммы деформации представляют собой усредненные значения сил и деформаций и дают весьма косвенное представление об истинном распределении напряженного и деформированного состояния внутри тела. Количественная сторона этого вопроса весьма сложна, но качественная картина явления довольно полно исследована, начиная по преимуществу с работ Н. Н. Давиденкова (1936). Дело в том, что в процессе деформирования происходит превращение гомогенной механической системы в гетерогенную, причем это превращение заключается в основном в развитии дефектных участков структуры, всегда присутствующих в реальном твердом теле. Как показали эксперименты (В. И. Лихтман и Е. К. Венстрем, 1949), объемное напряженное состояние существенным образом влияет на величину адсорбционного эффекта (например, он возрастает по мере отклонения напряженного состояния вблизи поверхности от состояния всестороннего сжатия см. П. А. Ребиндер, Л. А. Шрейнер и др., 1944, 1949). [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...