О задаче Альманзи

О задаче Альманзи. Задачу о напряженном состоянии в призматическом стержне, боковая поверхность которого нагружена силами, полиномиально зависящими от осевой координаты г [c.461]

В отчетливой форме решение задачи Альманзи представлено в работе [c.922]

Сен-Венана 60 Задача Альманзи 461 [c.934]

Задача Альманзи. Труды Ленинградского политехи, ин-та. Динамика и прочность машин, № 210 (1960), 25—38. [c.642]

Задачи Альманзи—Митчелла для однородного анизотропного цилиндрического тела. Труды Вычислительного центра АН Грузинской ССР 3 (1962), 141—160. [c.649]

Задачи Альманзи для составного анизотропного цилиндрического тела. Труды Вычислительного центра АН Грузинской ССР 4 (1963), 29—70. [c.649]

Иногда, при исследовании задачи в эйлеровой системе координат целесообразно использовать закон состояния, выраженный через инварианты меры деформации Альманзи (1.5.16) [c.30]

В настоящую книгу, посвящённую пространственным задачам теории упругости, можно было бы включить наряду с тем материалом, который представлен, изложение теорем о существовании решений уравнений теории упругости, вариационных и других прямых методов решения пространственных задач и рассмотрение некоторых специальных вопросов, в первую очередь задачи Сен-Венана и ей родственных задач Митчелла и Альманзи, а также учения о концентрации напряжений в местах резкого изменения геометрической формы упругого тела. Выполнение такой программы превышает силы и возможности автора оно потребовало бы для изложения, могущего претендовать на полноту и обстоятельность, работы целого коллектива и книги совершенно иного объёма. Надо надеяться, что советская литература, располагающая капитальными трудами по теории упругости, со временем обогатится отдельными сочинениями и по указанным выше вопросам. [c.7]

Задачи Сен-Венана и Альманзи [c.25]

Задача об упругом равновесии стержня, боковая поверхность которого нагружена усилиями, являющимися полиномиальными функциями осевой координаты, называется задачей Альманзи. Частный случай этой задачи, когда боковая нагрузка не зависит от осевой координаты, изучался еще Дж. Г. Мичеллом. В 1960 г. Г. Ю. Джанелизе опубликовал общий прием решения задачи Альманзи в напряжениях, сводящийся к решению ряда [c.32]

Действие боковой полиномиальной нагрузки на трансверсально-изот-ропный цилиндр, приводящее к его кручению и к осесимметричной деформации, изучалось С. Г. Лехницким (1961). А. С. Космодамианский (1956, 1961) рассмотрел задачи Мичелла и Альманзи для анизотропной балки. Г. Ю. Джанелидзе (1961) распространил предложенный им метод решения задачи Альманзи на случай анизотропного стержня. Подробнее эта задача рассматривалась Г. М. Хатиашвили, который исследовал задачу Мичелла для составных ортотропных и анизотропных стержней (1962), а также дал обобщение способа Джанелидзе на случай задачи Альманзи для составного ортотропного стержня (1964). [c.33]

I) Функции такого вида использовал Альманзи (Е. Almansi) для задачи [c.480]

Об ориентации новой микроноры . При решении конкретных задач будем считать, что направление главной оси новой микропо-ры совпадает с первым главным направлением тензора истинных напряжений в центре микроноры для критериев 1.1-1.3, 1.5, а для деформационного критерия типа 1.4 с первым главным направлением тензора деформаций Альманзи или Ai. [c.340]

Следует напомнить, что механика тел переменной массы не сводится к одним только задачам о движении ракет и включает самые разнообразные случаи движения земных и небесных тел, масса (или состав частиц) которых изменяется, на что указывал И. В. Мещерский. Отправным пунктом работы Мещерского над проблемами движения тел переменной массы были преимущественно задачи астрономии. В этом направлении в 1920—1930 гг. была выполнена серия интересных работ. О работах Леви-Чивита уже говорилось выше, в работах его последователей Э. Альманзи, Э. Ферми, Р. Армел- [c.239]

В общем случае изучение механических процессов в начально-деформированных телах необходимо проводить в рамках нелинейной теории упругости. Однако, множество процессов, происходящих в начально-деформированных телах, можно рассматривать в рамках линеаризованной теории наложения малых деформаций (возмущений) на конечные деформации (начальное состояние) в предположении, что возмущения малы. Традиционно [30, 41, 42] различают три состояния тела естественное (ненапряженное) состояние (ЕС), начально-деформированное состояние (НДС) и актуальное (возмущенное по отношению к НДС) состояние. При этом особое значение приобретает выбор системы координат, которая может быть связана либо с естественной конфигурацией (система координат Лагранжа или материальная система координат), либо с актуальной конфигурацией (система координат Эйлера) [30, 41, 42]. Линеаризованные уравнения движения существенным образом зависят как от выбора системы координат, так и от выбора определяющих соотношений, поскольку имеет место возможность определения напряженного состояния различными тензорами (Коши, Пиола, Кирхгофа и т.д.) и множественность их представления через меры деформации (Коши-Грина, Фингера, Альманзи) или градиент места. Более детально с особенностями постановки задач для преднапряженных тел можно ознакомиться в монографиях А. И. Лурье [41], А. Лява [42] и А. Н. Гузя [30]. [c.290]

Решение основной бигармонической задачи для случая, когда со ( ) полином, было дано впервые Альманзи (Almansi [1]). Боджо (Boggio [1, 2]) указал способ решения второй основной задачи для случая, когда со (О — рациональная функция. Наш метод совершенно отличен от методов упомянутых авторов и, по нашему мнению, гораздо проще. Он впервые изложен в статье [4], а более подробно в [5]. [c.318]

Классические задачи о равновесии упругих стержней, изучаемые в курсах теории упругости (С е н-В енана, Клебша, Стек-лова, Альманзи и др.), касаются призматических стержней первого типа, отдельные точки которых получают в процессе деформации малые перемещения. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...