Взаимодействие двух или большего числа частиц

ГЛАВА 6. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ДВУХ ИЛИ БОЛЬШЕГО ЧИСЛА ЧАСТИЦ [c.271]

Гл. 6. Взаимодействие двух или большего числа частиц [c.272]

Механическая прочность твердых тел определяется силами взаимодействия элементарных частиц (молекул, атомов, ионов), зависящими от строения этих часг.и и от расстояний между ними. При соединении между собой двух или большего числа твердых тел для обеспечения прочности места контакта необходимо сблизить соединяемые (свариваемые) материалы настолько, чтобы расстояние между элементарными частицами их было соизмеримо с периодом кристаллической решетки свариваемых материалов. Это обеспечивается механическим сдавливанием свариваемых материалов или переводом их у места контакта в жидкое состояние. В результате происходящих при этом физико-химических процессов (образование жидких или твердых растворов, совместная кристаллизация, диффузия в твердом состоянии, образование химических соединений и т. п.) они вступают в тесное взаимодействие, и соединение приобретает достаточную механическую прочность. [c.220]

Физическое тело в классической статистической механике обычно представляют в виде системы большого числа частиц. Взаимодействующих между собой и с пограничными телами и находящихся В поле внешних сил. Для такого тела предполагаются справедливыми классические законы механики системы материальных точек (или законы квантовой механики). Предполагается, что любая частица системы взаимодействует с границей лишь в непосредственной близости к ней. Взаимодействие между любыми двумя частицами системы не допускает их соударения, но Позволяет им как угодно удаляться. Например, потенциал и центральную силу взаимодействия двух электрически нейтральных зтомов часто представляют в виде 6—12 Леннарда—Джонса [c.6]

Теперь введем упрощающее предположение, годное только для достаточно разреженных газов Именно, мы при вычислении интеграла Z будем учитывать только такие состояния, в которых близко друг от друга (на расстоянии, меньшем радиуса взаимодействия, т. е. когда потенциальной энергией взаимодействия нельзя пренебречь) находится не больше двух частиц. Мы но будем учитывать, таким образом, возможности образования роев из трех или большего числа молекул, заметно взаимодействующих между собой ). При этом допущении интеграл состояний Z можно вычислить так. [c.234]

Агрегаты из двух, трех и большего числа частиц в свою очередь вступают во взаимодействие с одиночными частицами или другими агрегатами. Это относится к агрегатам как первого, так и второго типа. [c.664]

Аналогично определяются каналы реакции в случае более двух фрагментов, при этом необходимо разбивать гамильтониан на число частей, большее двух. Если до некоторой степени обобщить эту идею, то можно будет объединять во фрагмент любую частицу или любую группу частиц. При этом энергия внутренних взаимодействий этих частиц включается в Я и определенный таким образом по-новому канал реакции объединяет два (или более) существовавших ранее каналов. Например, в задаче трех тел три канала реакции определялись следующим образом [c.456]

Движение системы большого числа взаимодействующих частиц во внешнем силовом поле может представлять движение и свойства тела в различных агрегатных состояниях. Моделью твердого тела при низких и нормальных температурах и давлениях является система почти плотно упакованных частиц, совершающих небольшие тепловые колебания около состояния равновесия. Моделью газа является система удаленных (на расстояния частиц, которые взаимодействуют только при соударениях , т. е. сближениях па расстояния порядка диаметра частиц й и, следовательно, совершающих хаотическое движение. Охлаждать систему— значит уменьшать кинетическую энергию ее относительного хаотического движения, нагревать — наоборот. Охлаждение и нагревание возможно как за счет внешнего силового поля, так путем торможения или возбуждения частиц у границы очевидно, — также и за счет увеличения или уменьшения объема, занимаемого системой. При охлаждении системы — газа — в результате скользящего соударения двух частиц с некоторой малой энергией будут происходить захваты , система станет жидкостью, а при дальнейшем охлаждении перейдет в твердое тело с колебаниями частиц около положения устойчивого равновесия. [c.8]

Теория р-распада отдельного нуклона строится на основе математического аппарата квантовой теории поля, поскольку с помощью этого аппарата можно описывать процессы рождения и поглощения частиц. В квантовой теории поля, как и в нерелятивистской квантовой теории, конкретный вид взаимодействия полностью определяется заданием оператора Гамильтона. Этот оператор Гамильтона действует на векторы состояния, которые имеют довольно сложную математическую природу (являются функционалами). Соответствующий математический аппарат очень сложен. Поэтому мы ограничимся описанием результатов. Из условий релятивистской инвариантности для полного, определяющего Р-рас-падные явления оператора Гамильтона получается выражение, состоящее из довольно большого, но конечного числа слагаемых определенного вида с неизвестным численным коэффициентом при каждом слагаемом. Эти численные коэффициенты могут быть определены только из сравнения предсказаний теории с экспериментальными данными. Для этого следует использовать разрешенные переходы, в которых слабо сказывается влияние структуры ядра. Так, если требовать, чтобы разрешенные Р-спектры имели форму (6.62) с не зависящим от энергии коэффициентом В, то в р-распадном гамильтониане отбрасываются все слагаемые сравнительно сложного вида и остаются только восемь относительно простых слагаемых (их осталось бы всего четыре, если бы в слабых взаимодействиях сохранялась четность). Нахождение коэффициентов при этих восьми слагаемых оказалось громоздкой задачей, решенной лишь к концу пятидесятых годов на основе большого числа различных экспериментов. Укажем, какого рода эксперименты нужны для решений этой задачи. Отличия, как их называют, различных вариантов Р-распада проявляются прежде всего в том, что каждый вариант характеризуется своим отношением числа электронно-антинейтринных (или позитронно-нейтрин-ных) пар, вылетающих с параллельными и антипараллельными спинами. Поэтому существенную информацию о вариантах Р-распада дает изучение относительной роли фермиевских и гамов-теллеровских переходов. Информация о вариантах распада может быть получена также из исследования угловой корреляции между вылетом электрона и нейтрино, т. е. углового распределения нейтрино относительно импульса вылетающего электрона. За счет релятивистских поправок это угловое распределение оказывается неизотропным, причем коэффициент анизотропии мал, но различен для разных вариантов распада. Измерения корреляций очень трудны, так как приходится регистрировать по схеме совпадений (см. гл. IX, 6, п. 3) импульс электрона и очень малый импульс ядра отдачи. Наконец, для однозначного установления варианта Р-распада нужны эксперименты типа опыта By. После длительных исследований было установлено, что в реальном гамильтониане Р-распада остаются только два из всех теоретически возможных слагаемых (эти оставшиеся варианты называются векторным и аксиальным). Тем самым вся теория Р-распада определяется всего лишь двумя опытными константами — коэффициентами при этих двух слагаемых. При этом существенно, что эти две константы определяют не только Р-распадные процессы, но и все другие процессы слабых взаимодействий (см. гл. VH, 8). Сейчас построение теории р-распада нуклонов можно считать в основном завершенным. В гл. Vn, 8 мы увидим, что эта теория является частным случаем общей теории [c.252]

Равнодействующая сил отталкивания и притяжения. Уменьшение сил адгезии в жидких средах по сравнению с силами адгезии в воздухе свидетельствует о наличии не только молекулярного притяжения, но и сил отталкивания. При контакте двух твердых тел, в том числе частицы с плоской поверхностью, в вакууме сила их молекулярного взаимодействия см. уравнения (И, 24) и (П,56)] убывает с расстоянием (кривая 1, рис. VI, 3). В л идкoй среде появляются силы отталкивания, которые убывают с ростом расстояния Я медленнее (кривая 4), чем силы притял ения. Изменение результирующей силы взаимодействия с расстоянием выражается кривой 2 или 5, если считать, что при отталкивании двух тел ордината положительна, а при притяжении — отрицательна. При относительно больших зазорах между соприкасающимися телами силы молекулярного притяжения, которые убывают с ростом Я (рис. VI, 3, кривая 1) по степенному закону [см. уравнения (11,19) — (11,26)], несколько превышают силы отталкивания. При определенных условиях (в растворах электролитов) преобладают силы отталкивания. Кривая 2 соответствует случаю, когда силы отталкивания превышают силы притяжения при средних расстояниях, а кривая 3 — при любых расстояниях между частицами. [c.179]

Задача трех тел. Если число частиц в системе больше двух (число частиц, прямо связанных парным взаимодействием), то встает задача отделения несвязных частей, которые отвечают свободному пролету одной или более частиц и нарушают фредгольмовский характер соответствующих уравнений (см. п. 1). В задаче трех тел матричный элемент потенциала может быть записан в виде [c.263]

РНЫЕ РЕАКЦИИ —процессы, идущие при столкновении ядер или элементарных частиц с др. ядрами, в результате к-рых изменяются квантовое состояние и нуклон-ный состав исходного ядра, а также появляются новые частицы среди продуктов реакции. Я. р. позволяют исследовать механизм взаимодействия частиц и ядер с ядрами. Это осн. метод изучения структуры ядра (см. Ядро атомное), получения новых изотопов и элементов. Для осуществления Я. р. необходимо сближение частиц (нуклона и ядра, двух ядер и т. д.) до расстояния 10"см, или до 1 ферми (радиус сильного взаимодействия), между частицей и поверхностью ядра или между поверхностями ядер. При больших расстояниях взаимодействие заряж. частиц чисто кулоновское. В Я. р. выполняются законы сохранения энергии, импульса, угл. момента, электрич, и барионного зарядов (см. Бариотое число). Я. р. обозначаются символом а (Ь, с) d, где а—исходное ядро-мишень, Ь—налетающая частица, с—новая вылетающая частица, d—результирующее ядро. [c.667]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...