ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Универсальные законы распределения скоростей из "Теория пограничного слоя " ЧТО совпадает с формулой (19.7), выведенной на основании гипотезы Л. Прандтля о пути перемешивания. Таким образом, гипотеза Кармана приводит к такой же формуле для турбулентного касательного напряжения, как и гипотеза Прандтля о пути перемешивания. [c.529] Как закон турбулентного трения Кармана [уравнение (19.19)], так и закон Прандтля [уравнение (19.7)] позволяют очень просто вывести универсальный закон распределения скоростей в канале с плоскими стенками. Этот закон может быть распространен также на трубы с круглым поперечным сечением. Поясним его, так как в следующих главах он будет играть фундаментальную роль. [c.529] Начиная отсюда, мы больше не будем ставить черточек над осредненными величинами, так как теперь невозможно спутать последние с величинами, изменяющимися во времени. [c.529] Конечно, в неявном виде шероховатость стенок и влияние числа Рейнольдса содержатся в касательном напряжении То на стенке. [c.530] Этот логарифмический закон распределения скоростей определяет безразмерную скорость и/и о как функцию безразмерного расстояния yv Jv от стенки, которое можно рассматривать как своего рода число Рейнольдса, составленное из расстояния у от стенки и динамической скорости на стенке. Уравнение (19.29а) содержит две эмпирические постоянные х и р. Если учесть предпосылки, положенные в основу вывода этого уравнения, то следует ожидать, что постоянная к не зависит от свойств стенки, т. е. от того, гладкая ли она или шероховатая. Следовательно, к является универсальной постоянной турбулентного течения. Экспериментальные исследования, о которых будет сказано в следующей главе, дают для к значение к = 0,4. Вторая постоянная Р зависит от свойств стенки ее численные значения будут указаны также в следующей главе. [c.532] Вернуться к основной статье