Тепловой поток в круглом цилиндре

Тепловой поток в круглом цилиндре. Метод, примененный в предшествующих параграфах, применим также к отысканию решения для круглого цилиндра, когда температура [c.246]

S 110] ТЕПЛОВОЙ поток в КРУГЛОМ. ЦИЛИНДРЕ 247 [c.247]

Применение термомеханической аналогии для определения температурных напряжений в круглом цилиндре с одним осевым отверстием при стационарном тепловом потоке. Сначала находят величину раскрытия выреза. В экспериментальном решении уравнения Лапласа здесь нет необходимости, так как эта простая задача решается математически. Найденные перемещения затем создают в модели полого цилиндра из оптически чувствительного материала и получают картину полос интерференции. [c.354]

При поперечном обтекании круглого цилиндра и при обтекании шара на передней части этих тел образуется ламинарный пограничный слой (по крайней мере, при достаточно низких числах Рейнольдса, когда переход к турбулентному пограничному слою не происходит). Расчет местной плотности теплового потока в окрестности критической точки и на лобовой поверхности тел выполняется рассмотренными методами. Однако в сечении цилиндра или шара, расположенном несколько выше по потоку, чем миделево, происходит отрыв ламинарного пограничного слоя (отрыв турбулентного пограничного слоя происходит несколько ниже миделева сечения). После отрыва пограничного слоя на поверхности тела наблюдаются колебания местного коэффициента теплоотдачи, соответствующие сложному вихревому характеру течения с уносом вихрей от поверхности в гидродинамический след. [c.274]

Эта задача появляется в качестве приближения для многих практических задач, например для задачи о нагревании пулеметов и для задачи о нагревании цилиндра трением на участке его поверхности. Нагревание вращающегося анода рентгеновской трубки рассматривается в статье [32]. Пульсирующий тепловой поток через круглую площадку на поверхности полуограниченного тела рассмотрен в работе Егера [33]. [c.395]

Используя эти свойства стабильности теплового потока, расчет теплопроводности в телах сложной геометрической конфигурации можно свести к расчету процесса нагрева (охлаждения) тел трех классических форм одномерной плоской пластины — тело первого класса, длинного круглого цилиндра —тело второго класса и шара — тело третьего класса. При решении задачи прежде всего необходимо рациональным образом определить класс, к которому надо отнести рассматриваемое тело. Затем произвести сравнение температурного поля с температурным полем основного тела этого класса. [c.114]

Точное решение задачи теплообмена для передней критической точки разветвления потока вязкой жидкости на круглом цилиндре получено в работах [4, 5]. Посредством использования понятия о тепловом пограничном слое в [6] дано приближенное решение задачи о теплообмене на передней поверхности одиночного цилиндра, обтекаемого средой с Рг 1. В работе [7], исходя из предпосылок, высказанных выше в процессе решения задачи о теплообмене пластины, распространен предложенный [6] метод расчета на область Рг<с1. [c.147]

Постановка задачи. Бесконечно длинный круглый цилиндр имеет радиус Хо. Начальная температура цилиндра равна /о. Через поверхность цилиндра в момент т = 0 начинает поступать постоянный по величине удельный тепловой поток q. Требуется найти температурное поле цилиндра и количество переданной теплоты для первой стадии нагрева X [c.96]

Как отмечалось, решения дифференциального уравнения теплопроводности для однослойных неограниченных цилиндров полностью совпадают с решением этого же уравнения для двухслойных (покрытых окалиной) круглых штанг, если за коэффициент теплопередачи, входящий в состав критерия В . принять выражение (111). Это выражение справедливо при установившемся тепловом потоке, т. е. при равенстве тепловых потоков поверхность металла — окалина — окружающая среда (охлаждение). Математически это объясняется тем, что при решении уравнения теплопроводности использовано граничное условие [c.100]

Используя эти свойства стабильности теплового потока, расчет теплопроводности в телах сложной геометрической конфигурации можно свести к расчету процесса нагрева (охлаждения) тел трех классических форм одномерной плоской пластины — тело первого класса длинного круглого цилиндра — тело второго класса и шара —тело третьего класса. [c.111]

Рассмотрим теплообмен в системе, образованной неограниченным числом круглых цилиндров, расположенных по углам равносторонних треугольников параллельно друг другу (рис. 14-13). Жидкость движется между цилиндрами в направлении их оси. Течение жидкости стабилизированное. На внешней поверхности цилиндров задана постоянная по длине плотность теплового потока (по окружности 9с может изме- [c.276]

Применительно к условиям работы электролизеров для получения щелочных и щелочноземельных металлов был разработан, изготовлен в нескольких экземплярах и испытан в рабочих условиях специальный круглый алундовый датчик [81]. Отличительной его особенностью является то, что в нем использована .вспомогательная стенка в виде цилиндра, по образующей которого с двух сторон нанесены горячие и холодные спаи дифференциальной термопары. Если тепловой поток пронизывает вспомогательную стенку таким образом, что он имеет [c.86]

Получите приближенное решение урав1нен,ия энергии ла>ми-нарного пограничного слоя при плоском течении жидкости с очень низким числом Прандтля в окрестности критической точки. Считайте, что тепловой пограничный слой значительно толще динамического. На основе полученного решения запишите уравнение для расчета теплообмена в критической точке при поперечном обтекании круглого цилиндра, используя в качестве характерного размера диаметр цилиндра, а в качестве характерной скорости — KOipo Tb набегающего потока. [c.276]

Входящий в формулу (3-1) коэффициент стягивания линий теплового потока к пятнам фактического контакта ф определен в работе Роусса [Л. 31]. Автор работы [Л. 31], исследуя термическое сопротивление при передаче тепла прямому круглому цилиндру радиусом Ь через изотермическое круговое пятно радиусом а, расположенное на торце цилиндра, получил [c.78]

Эккерт и Зонген [24] наблюдали изотермы с помощью интерферометра Маха — Цендера при малых числах Рейнольдса (от 20 до 500) в области ламинарного течения. Они измерили также местные числа Нуссельта на поверхности круглых сплошных медных цилиндров диаметрами 12,7, 25,4 и 38,1 мм и длиной 229 мм, нагреваемых перед экспериментом. На поверхности нагретого тела при малых числах Рейнольдса формируется тепловой пограничный слой значительной толщины. Изотермы, наблюдаемые около цилиндра и за ним, показаны на фиг. 12. Видно,что с ростом числа Рейнольдса толщина теплового слоя уменьшается и точка отрыва смещается вниз по потоку. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...