Процесс при постоянном давлении (изобарный)

Гей-Люссака, относящийся к процессу при постоянном давлении (изобарный процесс) о прямо пропорциональной зависимости между абсолютными температурами и объемами газа и обратно пропорциональной зависимости между абсолютными температурами и плотностями газа, т. е. [c.28]

ПРОЦЕСС ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ (ИЗОБАРНЫЙ) [c.65]

Это выражение было уже получено при рассмотрении теплоемкостей. Таким образом, в процессе при постоянном давлении (изобарном) подводимое к газу тепло идет как на увеличение внутренней энергии газа [большая часть), так и на совершение внешней механической работы меньшая часть). [c.67]

Из многообразия возможных термодинамических процессов сначала выбираются простейшие (или основные) при постоянном объеме (изохорный) при постоянном давлении (изобарный) при постоянной температуре (изотермический) без внешнего теплообмена (адиабатный). [c.45]

В термодинамической теории и в теплотехнических расчетах особенно широко применяют изохорную теплоемкость — теплоемкость в процессе при постоянном удельном объеме и изобарную теплоемкость-теплоемкость в процессе при постоянном давлении. [c.39]

Теплоемкость зависит от характера процесса и свойств газа. В зависимости от способа подвода теплоты различают теплоемкость при постоянном давлении (изобарную) с и теплоемкость при постоянном объеме (изохорную) с . Понятия теплоемкость при постоянной температуре и адиабатная теплоемкостью редко [c.33]

При одинаковом изменении температуры газа в процессе при постоянном давлении расходуется больше тепла, чем в процессе при постоянном объеме. Объясняется это тем, что в процессе при постоянном объеме тепло, сообщаемое газу, расходуется лишь на изменение его внутренней энергии, которая зависит только от температуры, а в процессе при постоянном давлении тепло расходуется не только на изменение внутренней энергии газа, но и на работу сопротивления против внешних сил. Следовательно, Ср> с . Истинные весовые изобарная Ср и изохорная теплоемкости определяются по формулам [c.40]

Изобарная и изохорная весовые теплоемкости находятся между собой в определенной зависимости. Используя уравнение тепла в процессе при постоянном давлении, получим [c.40]

Таким образом, при изобарном процессе (при постоянном давлении) объем газа всегда пропорционален абсолютной температуре. [c.133]

Большое значение в термодинамике и теплотехнике имеют процессы, совершающиеся при постоянном объеме газа (изохорный процесс) и при постоянном давлении (изобарный процесс). [c.36]

Изменение состояния газа при постоянном давлении (изобарный процесс) [c.46]

Изобарный процесс. При постоянном давлении уравнение (5-20) приводится к виду [c.68]

Замкнутый цикл в координатах р — У будет выглядеть как замкнутый контур (рис. 15). В процессе сжатия рабочего тела (адиабата ас) вся затраченная на сжатие работа расходуется на повышение внутренней энергии тела, т. е. его температуры. Подведенное тепло расходуется частично на повышение температуры тела — процесс при постоянном объеме (изохорный) —су, а частично на выполнение внешней работы — процесс уг при постоянном давлении (изобарный). Чем выше наибольшая температура цикла (Т ), тем выше коэффициент полезного действия тепловой машины. В процессе расширения гЬ рабочего тела совершается работа по преодолению сопротивления внешних сил. Процесс Ьа при постоянном объеме соответствует отнятию тепла (За от рабочего тела (отвод тепла к холодильнику ). [c.57]

Фиг. 1-10. Процесс изменения состояния газа при постоянном давлении (изобарный процесс) в рт-диа-грамме.

Изобарно-изотермическим потенциалом 2 называется характеристическая функция состояния системы, убыль которой в обратимом процессе при постоянных давлении и температуре равна максимальной полезной работе. В последнее время эту функцию часто обозначают буквой О в честь физико-химика Гиббса и называют иногда свободной энтальпией. [c.21]

Особое значение для нагрева или охлаждения газов имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Приняты следующие обозначения для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газа при постоянном давлении (изобарные теплоемкости) Ср — массовая, — объемная и цСр мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при неизменном объеме (изохорные теплоемкости), Ст, — массовая, с — объемная и дс — мольная. Как будет показано в дальнейшем, величина теплоемкости при постоянном давлении всегда больше соответствующей величины теплоемкости при постоянном объеме, т. е. Ср> v, [c.39]

То же, но при постоянном давлении — изобарный процесс. [c.24]

Изобарный процесс — термодинамический процесс, осуществляемый при постоянном давлении. Изобарные процессы сжатия и расширения могут осуществляться с регенерацией теплоты и без нее. [c.379]

В системе координат pv закон Гей-Люссака изображается прямой, параллельной оси абсцисс (рис. 2-2). Эту прямую называют изобарой, асам процесс изобарным, или процессом протекающим при постоянном давлении. [c.23]

К основным процессам, имеющим большое значение как для теоретических исследований, так и для практических работ в технике, относятся изохорный, протекающий при постоянном объеме изобарный, протекающий при постоянном давлении изотермический, протекающий при постоянной температуре адиабатный, протекающий при отсутствии теплообмена с внешней средой. [c.88]

До снх пор рассматривались процессы, у которых имелись вполне определенные признаки изохорный процесс осуществлялся при постоянном объеме изобарный — при постоянном давлении изотермический — при постоянной температуре адиабатный— при отсутствии теплообмена между рабочим телом и внешней средой. Наряду с этими процессами можно представить еще бесконечное множество процессов, у которых имеются другие постоянные признаки. [c.98]

Отсюда следует, что в системах, находящихся при постоянной температуре и постоянном давлении, обратимые процессы протекают при постоянной величине изобарно-изотермического потенциала. При протекании в системе необратимых процессов термодинамический потенциал всегда уменьшается. [c.148]

Изменение энтропии воды в изобарном процессе графически на Гх-диаграмме представится отрезком s (в процессе АВ) (рис. 11-6). Площадь под кривой процесса АВ будет в некотором масштабе определять с небольшим допущением энтальпию кипящей воды После подогрева воды до температуры кипения начинается процесс парообразования при постоянном давлении н неизменной температуре Т . Количество теплоты, подведенное при парообразовании и равное г, графически определяется площадью под кривой ВС (s" — [c.183]

На рис. 39 дан теоретический цикл газовой турбины с подводом теплоты при постоянном давлении. Как видно из этого рисунка, цикл состоит из двух адиабат и двух изобар. Линия 1—2 изображает процесс адиабатного сжатия в компрессоре, 2—3 — изобарный подвод теплоты (сгорание топлива), 3—4 — адиабатное расширение в газовой турбине, 4—1 — условный изобарный процесс, замыкающий цикл. [c.130]

Впрыскиваемое топливо поступает в камеру сгорания или специальные предкамеры. Процесс сгорания идет вначале с повышением давления, а затем при постоянном давлении. Осуществление такого подвода теплоты характерно для двигателей, работающих по смешанному циклу. При термодинамическом исследовании таких циклов рассматривается цикл, состоящий из следующих процессов (рис. 12.11) а-с — адиабатное сжатие с-2 — изохорный подвод теплоты г-г — изобарный подвод теплоты г -е — адиабатное расширение е-а — изохорный отвод теплоты. [c.160]

Таким образом, в изобарно-изотермической системе максимальная работа при обратимых процессах равна разности изобар-но-изотермических потенциалов. Следует отметить, что максимальная работа в данном случае подсчитывается как разность общей работы системы и работы расширения при постоянном давлении. Если в этой же системе процессы осуществляются необратимо, то развиваемая работа меньше разности изобарно-изотермических потенциалов. [c.204]

В некоторый момент температура жидкости достигнет температуры кипения (точка б ). При кипении пар образуется уже во всей массе жидкости. Имея меньшую, чем у жидкости, плотность, пузырьки пара устремляются к поверхности, и начинается интенсивное испарение жидкости с сильным увеличением объема смеси. Таким образом, отрезок изобары а б соответствует процессу нагревания жидкости при постоянном давлении от О °С до температуры кипения Г . Температуру кипения, при которой жидкость начинает превращаться в пар, называют температурой насыщения, а пар, образующийся при этом, — влажным насыщенным паром. При дальнейшем подводе теплоты количество жидкой фазы уменьшается, а количество пара увеличивается. Температура смеси остается постоянной, так как вся подводимая теплота идет на испарение жидкой фазы. Этот процесс парообразования в координатах р—V изображается линией б —с", которая одновременно является и изобарой, и изотермой. Следовательно, процесс парообразования б —с" является изобарно-изотермическим. [c.63]

Схема простейшей паротурбинной установки приведена на рис. 11.1. Рассмотрим цикл Карно в p v и Т — з координатах (рис. 11.2). В котле при постоянном давлении к воде подводится теплота, выделяемая в результате сжигания в топке котла топлива (в качестве топлива могут использоваться природный газ, каменный уголь и другие виды топлива). Процесс подвода теплоты 4—1 является изобарно-изотермическим процессом парообразования. Из котла сухой насыщенный пар с параметрами в точке 1 поступает в турбину. Пар, изоэнтропно расширяясь в турбине, производит работу (линия 1—2) и превращается во влажный насыщенный пар. В конце процесса расширения давление пара р2, температура Т . Затем пар поступает в конденсатор (теплообменник), в котором за счет охлаждающей воды от пара при постоянном давлении рг отводится теплота (линия 2—3), происходит частичная конденсация пара. Процесс отвода теплоты 2—3 является изобарно-изотермическим процессом. В схеме установки (см. рис. 11.1) при рассмотрении цикла Карно насос заменяют компрессор.ом. Влажный пар с параметрами в точке 3 подается на прием компрессора и изоэнтропно сжимается с затратой работы (линия 3-—4), превращаясь в воду с температурой кипения. Затем кипящая вода подается в котел, и цикл замыкается. [c.163]

Изучение процессов изменения состояния газа мы начнем с так называемых частных случаев изменения состояния. Это такие процессы, в которых на какую-нибудь величину наложено вполне о-пределенное особое ограничение. Таких частных процессов мы рассмотрим четыре, а именно следующие 1) процесс при постоянном объеме (изохорный) , 2) процесс при постоянном давлении (изобарный)-, 3) процесс при постоянной температуре (изотермический)-, 4) процесс, при котором между газом и внешней средой нет никакого теплообмена (адиабатный). [c.74]

В технической термодинамике особое значение имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газов ПРИ постоянном давлении изобарные теплоемкости), приняты обозначения Ср — массовая, Ср — объемная и цср — мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при, неизменном объеме (изохорные теплоемкости) с —массовая, Со ооъемтшя (АСв — мольная. [c.34]

Изобарный процесс — это процесс при постоянном давлении (р = onst). На рис. 2.9, 2.12 и 2.13 показан вид изобар в v, Г- Г, s- и Л, f-диаграммах реального газа. [c.144]

Рассмотрим теплоемкость в процессе, в котором не изменяется давление рабочего тела (р = onst), и в процессе, в котором не изменяется объем рабочего тела v — onst). Теплоемкость в процессе при постоянном давлении называется изобарной, а в процессе при постоянном объеме — изохорной. Согласно уравнению (1.31), истинная массовая изобарная [c.24]

Массовая теплоемкость в процессе при постоянном давлении обо- значается Ср и называется изобарной, а в процессе при постоянном объеме J uзoxopнoй. Соответствующие индексы присваивают также молярной и объемной теплоемкостям. Связь между теплоемкостями Ср и Су дается уравнением Майера (1814-1878) [c.40]

Основными процессами, весьма важными и в теоретическом, и в прикладном отношениях, являются изохорный, протекающий при постоянном объеме изобарный, протекающий при постоянном давлении изотермический, происходящий при постоянной температуре адиабатный — процесс, при котором отсутствует теплообмен с окружающей средой, и политропный, удовлетворяющий уравнению ру" = onst. [c.30]

Если термодинамическую поверхность рассечь плоскостями, параллельными осям координат, то на поверхности получатся следуюш,ие кривые сечение плоскостью v = onst дает линию, характеризующую процесс изменения давления в зависимости от температуры в координатах р, Т процесс, описываемый этой линией, протекает при постоянном объеме и называется изохорным, сечение плоскостью р = onst дает линию изменения удельного объема в зависимости от температуры в координатах v, Т процесс, который описывает эта линия, протекает при постоянном давлении и называется изобарным] сечение плоскостью Т = onst дает линию изменения давления в зависимости от удельного объема в координатах р, v описываемый этой линией процесс протекает при постоянной температуре и называется изотермическим. [c.17]

Процесс, протекающий при постоянном давлении, называют изобарным dp = О, или р = onst). Кривая процесса называется изобарой. На рис. 7-3 изображен график процесса. [c.91]

Изобарный процесс — TepNraдинамический процесс, происходящий при постоянном давлении в системе. [c.85]

В химических процессах изменение состояния системы может характеризоваться не двумя, как в технической термодинамике, а тремя или более параметрами (например, давление, удельный объем, концентрация). При этом в процессе изменения состояния могут оставаться постоянными два параметра. Так как химические реакции рассматриваются идущими при постоянной температуре, то реакция, идущая при постоянном объеме, называется изохорно-изотермической (V, Т) = onst, а реакция, идущая при постоянном давлении, называется изобарно-изотермической (р, Т) = onst. [c.194]

Для системы, находящейся под постоянным внешним давлением р, имею" щей постоянную температуру Т и непроизводящей полезной внешней работы-условия термодинамического равновесия могут быть установлены аналогии ным образом на основании выводов, приведенных в 3.1. Как там было показано, энергия Гиббса (изобарный потенциал) такой системы при любом необратимом процессе убывает, а при обратимом процессе сохраняетпостоян-ное значение. Следовательно, условием термодинамического равновесия системы, находящейся при постоянных давлении и температуре, является минимум энергии Гиббса Ф системы [c.111]

На рис. 10.4, а приведена диаграмма цикла с подводом теплоты при постоянном давлении, диаграмма цикла Дизеля. На диаграмме линия 1—2—адиабатное сжатие воздуха в цилиндре 2—3 — подвод теплоты к рабочему телу в изобарном процессе, медленное сгорание топлива 3—4 — адиабатное расширение продуктов сгорания, рабочий ход поршня 4—1 — изо-хорный отвод теплоты от рабочего тела. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...