Изобарный процесс теплоемкость

Для обратимого изобарного процесса при постоянной теплоемкости измене 1ие энтропии находится по уравнению (6-40) [c.92]

Так как для одноатомного идеального газа теплоемкости Су и Ср не зависят от температуры и являются постоянными, то для него (и только для него) изохорный и изобарный процессы являются поли-тропными. [c.45]

Так как для излучения изобарный процесс одновременно является изотермическим, то p = j = o, поскольку изотермическая теплоемкость равна бесконечности. Это следует также из соотношения [c.360]

Изохорный и изобарный процессы представляются ъ Т — s-диа-грамме кривыми, как это видно из уравнений (7,5) и (7.6). При постоянных значениях теплоемкостей построение дает логарифмические кривые при значениях 6 == / (Т) эти кривые несколько изменяют свой вид. [c.84]

Если подставить в (4.47) п = оо (изохорный процесс), получим с = с , п = 0 (изобарный процесс), получим = k = p п=1 (изотермический процесс), получим с = оо n = k (адиабатный процесс), получим с = 0, т. е. формула (4.47) дает правильные значения теплоемкостей частных процессов. [c.52]

Продукты сгорания расширяются в турбине до давления 0,102 МПа, при этом их температура изменяется от 800 до 400 °С. Определить изменение энтальпии в процессе, а также плотность и изобарную массовую теплоемкость продуктов сгорания в конце расширения. Состав продуктов сгорания Псо, = 2 кмоль/ч /1н,о = 1.6 кмоль/ч Псо— = 0,05 кмоль/ч о, = 1.1 кмоль/ч Пк, = кмоль/ч. Элементарный состав топлива взять из задачи 2.29, расход топлива 22,5 кг/ч коэффициент избытка воздуха а = 1,7. [c.21]

Теплоемкость зависит от характера процесса. Особое значение имеет теплоемкость газа при постоянном давлении (в изобарном процессе) Ср и постоянном объеме (в изохорном процессе) с . [c.11]

Холодильный коэффициент установки определяется по формуле (9.2). При постоянной теплоемкости воздуха в изобарном процессе количество теплоты 72, воспринятое воздухом в камере, и количество теплоты ql, отданное окружающей среде, могут быть рассчитаны так [c.221]

Так как изменение энтальпии численно равно теплоте изобарного процесса, то массовая изобарная теплоемкость может быть рассчитана по формуле [c.18]

Отсюда следует, что изменение энтальпии любого рабочего тела в изобарном процессе может быть рассчитано через изобарную теплоемкость [c.18]

Аналогично можно сравнить, напри-ме з, циклы газотурбинных установок с подводом теплоты в изохорном и изобарном процессах с одинаковыми степенями сжатия в компрессоре (процесс 12, рис, 1,34, а). Подвод теплоты в обоих циклах осушествляется при постоянных теплоемкостях, в одинако- [c.65]

Наступающий вслед за изоэнтропным процессом расширения изобарный процесс нагрева будет происходить, конечно, при переменном значении теплоемкости Ср, поскольку последняя зависит от температуры, которая непрерывно растет в процессе нагрева. Но приняв значения к и п по последним точкам соответствующих процессов расширения и нагрева, можно уже ничего [c.74]

Здесь G и D — расходы газа и пара в ступенях парогазового цикла Ср и Ср — средние теплоемкости газа и пара в изобарном процессе 23. [c.20]

Истинная теплоемкость Ср = С , отнесенная к 1 кГ сухого газа, в изобарном процессе [c.48]

Фиг. 15. Истинная теплоемкость насыщенного воздуха в изобарном процессе.

Теплоемкость насыщенного воздуха в изобарном процессе в зависимости от температуры и давления представлена графически на фиг. 15. Как видно [c.48]

Фиг. 31. Теплоемкость Си в адиабатно-изобарном процессе паровоздушной смеси.

Таким образом, в изобарном процессе все подводимое тепло расходуется на изменение энтальпии газа. Согласно определению теплоемкости [c.41]

В теплотехнических расчетах, как уже упоминалось, приходится учитывать зависимость теплоемкости от температуры, поэтому тепло изобарного процесса следует определять по формуле [c.42]

Истинная теплоемкость, отнесенная к 1 кг сухого газа, в изобарном процессе насыщенного газа с = j находится из (2.4). [c.86]

Изобарная теплоемкость 688 Изобарно-изотермический по- тенциал 201 Изобарные процессы 247 Изображение по Лапласу 44 [c.721]

Особое значение в термодинамике имеют теплоемкости газа при постоянном давлении, т. е. в изобарном процессе — Ср и при постоянном объеме, т. е. в изохорном процессе — d. Эти теплоемкости связываются формулой Майера [c.48]

По формулам изохорного и изобарного процессов, принимая теплоемкости газа постоянными, имеем [c.112]

Через теплоемкость Ср дифференциал Л. в изобарном процессе может быть выражен следующим образом [c.199]

Количество теплоты, сообн1,епное телу в изобарном процессе при постоянной теплоемкости, равно [c.92]

Дифференциальные уравнения, связывающие теплоемкость при постоянном давлетт и теплоемкость при постоянном объеме, имеют большое значение в термодинамике. Как уже отмечалось, обычно С , определяется из эксперимента, а из уравнений, связывающих С , и Су, можно определить и С[-. Уравнение (10-27) применительно к изобарному процессу при р onst, когда dQ dT ,, запишется так [c.161]

В изобарном процессе p= onst dp — О, а. удельная теплоемкость равна [c.44]

Наиболее часто на практике используются теплоемкости изобарного (2=р = 1дет) и изохорного (2=0 = бет) процессов теплоемкости называются изобарной и изохорной и обозначаются соответственно Ср и Сщ. [c.27]

Смысл производной (дк дТ)р состоит в следующем она равна приращению энтальпии 1 кг вещества в изобарном процессе, соответствующему изменению температуры на 1 К. Полезная работа — vdp при р=сопз1 равна нулю поэтому, согласно выражению (2.18), указанное приращение энтальпии равно количеству подведенной (или отведенной) теплоты, т. е. изобарной теплоемкости [c.30]

Используя уравнение (5.22), можно проследить за изменением теплоемкости политропного процесса в зависимости от показателя политропы п (рис. 5.5). В частности, из этого рисунка видно, что с = с для изохор-ного процесса, когда л оо с=Ср для изобарного процесса, когда л=0 с=0 для адиабатного процесса, когда п=к-, с= оо для изотермического процесса, когда /г==1. [c.141]

Для изобарного процесса (р = onst) на основании (1.47) и (1.48) получаем выражение изобарной теплоемкости любого вещества [c.28]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

В изобарном процессе di = rdx = ,,dT. Но изменения температуры при испарении не происходит (dT = 0), поэтому с,, = оо. Такой вывод свидетельствует о том, что внутри двухфазной области понягие удельной теплоемкостп не имеет смысла. Удельная изохорная теплоемкость v при переходе состояния рабочего тела через пограничную кривую изменяется скачкообразно. Чтобы выявить это изменение v при переходе через пограничную кривую, следует рассмотреть ряд состояний пара, приближаясь по изохоре к состояниям х = 0 или х = = 1. Приходя в эти точки с разных сторон, можно получить разные значения удельной теплоемкости, что и будет сштдетельствовать о наличии скачка удельной теплоемкости на пограничной кривой (верхней и нижней). [c.154]

В технической термодинамике особое значение имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газов ПРИ постоянном давлении изобарные теплоемкости), приняты обозначения Ср — массовая, Ср — объемная и цср — мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при, неизменном объеме (изохорные теплоемкости) с —массовая, Со ооъемтшя (АСв — мольная. [c.34]

Т. е. теплоемкость равна изменению внутренней энергии 1 кг raaai, приходящемуся на один градус из1менения температуры . Для изобарного процесса из равенства (84) [c.70]

Следовательно, теплоемкость идеального газа больше теплоемкости v па количество тепла, превращаемого в работу в изобарном процессе расширения. Действительно, в изохорном процессе тепловая энергия расходуется только на измене цие внутренней энергии, в изобарном же процессе оно дополнительно раасодуется еще и на совершение внешней работы Таким образом I [c.71]

Применяя уравнение (II. 15) к частному случаю изохорного процесса (у = V = onst и 2 = onst), а уравнение (II. 16) к частному случаю изобарного процесса, получим выражения для истинной изохорной и изобарной теплоемкостей парогазовой смеси, отнесенных к 1 кГ сухого газа, [c.29]

Следовательно, vp = = . Выражая истинную теплоемкость в изо-хорно-изобарном процессе по формуле (II. 16) и подставляя значения производной по формуле (V. 2), получим [c.65]

Фиг. 25. Истинная теплоемкость паровоздушной смеси в изохорно-изобарном процессе.

Используя формулу (II. 16) для теплоемкости, получим для изохорно-изобарного процесса [c.65]

Рассмотрим изохорный процесс. Выполняя расчет изохорного процесса по кривой / = onst, т. е. по изобаре, необходимо учесть, что изобарная теплоемкость в k раз больше, чем изохорная k — показатель адиабаты). Чтобы получить в изобарном процессе такое же приращение внутренней энергии, а следовательно, и температуры, как в изохорном, необходимо подвести или отвести в k раз большее количество тепла. [c.168]

В изобарном процессе (а = Ор) теплоемкость Су = Ср величина всегда положительная и быстро возрастающая с увеличением температуры [формула (IV. 19), фиг. 15]. При обычных параметрах насыщенного воздуха отно- [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...