Неустановившееся движение внутри жидкости

НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ВНУТРИ ЖИДКОСТИ 7J [c.73]

НЕУСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ВНУТРИ ЖИДКОСТИ 75 [c.75]

Первый интеграл выражает скорость изменения энергии внутри объема в результате изменения параметров потока (скорости, плотности и т. д.) во времени при неустановившемся движении. Второй интеграл представляет скорость выноса энергии из объема текущей жидкостью. Следовательно, сумма интегралов равна скорости появления энергии внутри объема. Источником этой энергии служит работа, производимая в единицу времени массовыми и поверхностными силами, а также подводимая к объему теплота. Работа в единицу времени равна мощности. Мощность можно представить как скалярное произведение векторов силы и скорости или в индексной записи произведением [c.19]

Теорема о количестве движения и теорема о моменте количества движения для установившихся движений. Теоремы о количестве движения и о моменте количества движения, хорошо известные из общей механики, находят своеобразное применение к установившимся движениям жидкостей, а также к таким неустановившимся движениям, которые во времени могут рассматриваться в среднем как установившиеся. Ценность этих теорем состоит в том, что для их применения требуются только данные о состоянии потока на граничных поверхностях рассматриваемой области, но не внутри области это позволяет получать из них выводы о таких гидродинамических явлениях, детали которых не могут быть полностью учтены. [c.113]

При неустановившемся движении изменение количества движения выделенной массы жидкости происходит не только вследствие перемещения границ, но и вследствие изменения скоростей внутри выделенной жидкости. Если, как это часто бывает при турбулентных движениях, скорость неустановившегося потока в среднем не изменяется, то сумма изменений количеств движения внутри выделенного объема в среднем получается равной нулю, и тогда можно применять к неустановившимся потокам теоремы о количестве движения и моменте количества движения также, как и к установившимся. Правда, в таких случаях необходимо соблюдать осторожность при составлении средних значений на контрольной поверхности (см. 14). [c.115]

Турбулентное течение по существу является неустановившимся, так как скорости в нем непрерывно и постоянно изменяются во времени, не подчиняясь каким-либо видимым закономерностям. Такое же нерегулярное изменение скорости в рассматриваемый момент времени характерно и при переходе в потоке от одной точки к другой. Траектории движения частиц жидкости чрезвычайно сложны, чем и объясняется интенсивное перемешивание частиц жидкости в турбулентном потоке-Характерная кривая изменения скорости во времени для одной иа точек внутри жидкости представлена на рис. V. 1 (по исследованиям М. А. Великанова) видна типичная для турбулентного потока пуло-сация скорости. Наличие пульсации осложняет исследования турбулентного потока, особенно когда амплитуда пульсаций одного порядка с величиной скорости потока. [c.102]

Элементарная струйка жидкости. Массу жидкости внутри трубки тока называют элементарной струйкой жидкости. При неустановившемся движении жидкости форма трубки тока непрерывно изменяется, [c.59]

Г. изучают движение капельных жидкостей, считая их обычно несжимаемыми. Однако выводы Г. применимы и к газам в тех случаях, когда их плотность можно практически считать постоянной. Рассматривая гл. обр. т. н. внутр. задачу, т. е. движение жидкости в ТВ. границах, Г. почти не касается вопроса о распределении силового воздействия на поверхность обтекаемых тел. Г. обычно разделяют на две части теор. основы Г., где излагаются важнейшие положения учения о равновесии и движении жидкостей, и практич. Г., где эти положения применяются для решения частных вопросов инженерной практики. Осн. разделы практич. Г. течение по трубам (Г. трубопроводов), течение в каналах и реках (Г. открытых русел), истечение жидкости из отверстий и через водосливы, движение в пористых средах [фильтрация). Во всех разделах Г. рассматривается как установившееся (стационарное), так и неустановившееся (нестационарное) движение жидкости. При этом осн. исходными ур-ниями явл. Бернулли уравнение, неразрывности уравнение и ф-лы для определения потерь напора. [c.116]

При больших скоростях некоторые объемы жидкости (а, Ь, с рис. 4-8) разной величины и формы приходят внутри жидкости в беспорядочное неустановившееся вращение (получаются водовороты). Масса этих водоворотов, возникающих внутри жидкости и распадающихся на более мелкие, изменяется по течению. Имея поступательное движение, они проносятся через данное поперечное сечение потока /—I. Если на этом сечении потока зафиксировать неподвижную точку Л, принадлежащую пространству, то через эту точку будут проходить частицы жидкости, имеющие поступательное и вращательное движения (относительно перемещающихся центров О) [c.115]

Если провести линии тока через все точки какого-нибудь небольшого замкнутого контура, то при условии, что поле скоростей везде непрерывно, эти линии образуют на сколь угодно большом протяжении так называемую трубку тока. Такая трубка обладает той особенностью, что жидкость внутри нее в рассматриваемый момент времени течет, как в трубке с твердыми стенками. В самом деле, согласно определению, жидкость течет параллельно линиям тока если бы жидкость проходила через стенку трубки тока, то это означало бы, что существует составляющая скорости, перпендикулярная к линиям тока, что противоречит определению последних. Жидкость, текущая внутри трубки тока, называется жидкой струйкой. При установившихся течениях трубки тока сохраняются неизменными все время и жидкость течет в них все время как в трубках с твердыми стенками. При неустановившихся течениях в трубках тока в каждый следующий момент времени текут иные частицы, чем в предыдущий момент. Мысленно разбивая все пространство, занятое жидкостью, на трубки тока, можно получить очень наглядное представление о течении жидкости. При решении многих простых задач, например, при изучении движения жидкостей в трубках и каналах, допустимо рассматривать все пространство, занятое потоком жидкости, как одну единственную жидкую струйку. При таком способе исследования неодинаковость скоростей в поперечном сечении трубы или канала оставляется без внимания и весь расчет сводится к получению некоторых закономерностей для средней скорости течения. [c.52]

На рис. 9.1 показана труба постоянного сечения, соединяющая два резервуара. Внутри трубы находится поршень, который движется справа налево со скоростью V с положительным ускорением /. С таким же ускорением движется жидкость в трубе. Для калсдого из участков трубы — всасываюш,его (до поршня) и напорного (за поршнем)—на рисунке показаны линии изменения полного напора (Н—Н), пьезометрических высот (Р—Р), а также потерь напора 2/гп и инерционного напора Лия в некоторый определенный момент времени, Из рнс. S.1 видно, что инерционней напор при неустановившемся движении способствует снижению давления и даже возникновению вакуума за поршнем [c.137]

Залругленное спереди тело, изображенное на фиг. 76, выталкивает при своем движении частицы жидкости во все стороны и при этом так, как будто бы внутри тела существовал источник, все время двигающийся вперед со скоростью тела. Это —движение неустановившееся. Рассмотрим соответствующее установившееся движение, т. е. заставим жидкость течь против тела, покоящегося вместе с системой отсчета. Для этого первое течение сложим с параллелышм течением Ф---алг, направленным в сторону, противоположную движению тела. Тогда получим уже известный нам спектр линий тока, изображенный теперь еще раз на фиг. 77. Течение перед [c.129]

Линией тока называют кривую, проведенную внутри потока во всех своих точках касательную к скорости течения жидкости (рис. 2.2). Если движение неустановив-шееся, то в заданной точке в потоке направление скорости изменяется во времени (рис. 2.3). Следовательно, с течением времени изменяются и проходящие через данную точку линии тока. В момент времени через заданную точку проходила линия тока /, а в момент времени [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...