Изображение на Г — s-диаграмме основных процессов

Изображение на Т — s-диаграмме основных процессов [c.84]

Рассмотрим изображение в Гх-диаграмме основных процессов идеального газа. [c.67]

Изображение основных процессов водяного пара н pv-, Ts- я IS-диаграммах. [c.194]

Изображенная на рис. 7.6 теоретическая "диаграмма показывает процесс идеального поршневого компрессора. Диаграмма, снятая с действительного компрессора, так называемая индикаторная диаграмма, имеет несколько иной вид (рис. 7.7), сохраняя в основном форму диаграммы идеального компрессора. Отклонения реального процесса от теоретического заключаются, во-первых, в волнистой форме линии всасывания и нагнетания, вызываемой переменным значением гидравлических сопротивлений в клапанах, во-вторых, в наличии вредного (мертвого) пространства и связанного с этим расширения воздуха, оставшегося во вредном пространстве (линия а -а" в начале хода всасывания). Оставаясь в рамках общего курса термодинамики, здесь и в дальнейших главах будут рассматриваться только теоретические диаграммы (и циклы), по которым работают идеальные машины. Изучение действительных процессов и анализ причин, вызывающих отклонение этих процессов от идеальных, является задачей специальных дисциплин. [c.93]

Рис. 8-11. Изображение основных процессов в /, d-диаграмме.

As диаграмма Т—s и изображение в ней графиков основных процессов и цикла Карно. [c.175]

Энтропию можно применять совместно с одним из основных параметров для графического изображения процессов. Удобнее всего энтропию сочетать с абсолютной температурой Т. Если энтропию s откладывать по оси абсцисс, а абсолютную температуру по оси ординат, то получим координатную систему Ts, т. е. Тх-диаграмму, [c.84]

В рассматриваемом случае (отбор событий (19.5) и (19.6) с малой передачей импульса) также есть основание считать, что диаграмма, изображенная на рис. 172, будет вносить основной вклад в изучаемые процессы. [c.284]

Такая диаграмма полностью описывает весь комптон-эффект, но она слишком обща и не дает представления о механизме процесса. Если же считать, что основным механизмом комптон-эффекта является виртуальное поглощение и испускание фотона, то в диаграмме рис. 7.3 можно конкретизировать узел и изобразить ее в форме, соответствующей (7 75). Узел часто называется также вершиной диаграммы. То, что на рис. 7.3 узел изображен кружком, а на рис. 7.4 — точкой, имеет определенный смысл. Кружком обозначается сложный процесс, происходящий в конечном и в некотором смысле доступном измерению интервале времен и расстояний. Точкой обозначается элементарный процесс, совершающийся локально, т. е. мгновенно и в одной точке пространства. Узел элементарного процесса полностью описывается одним числом или несколькими числами, называемыми константами связи. Для описания же узла сложного процесса нужна функция (или даже несколько функций) от одной или нескольких инвариантных переменных. Как мы увидим ниже, виртуальное испускание и поглощение фотона электроном считаются именно такими элементарными локальными процессами. [c.318]

Ниже рассматриваются некоторые особенности основных термодинамических процессов с водяным паром. Для графического изображения на диаграммах выбраны начальные состояния в области влажного насыщенного пара (1) и конечное состояние в области перегретого пара (2). [c.68]

Рис. 5-11. Изображение основных термодинамических процессов на диаграмме о — р

Рис. 5-12. Изображение основных термодинамических процессов на диаграмме 5 — Т

РИС. 10. Изображение основных термодинамических процессов в р—у-диаграмме [c.42]

СВОЙСТВО ДИАГРАММЫ T—s И ИЗОБРАЖЕНИЕ В НЕЙ ОСНОВНЫХ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ [c.51]

Покажем графическое изображение основных термодинамических процессов в Т—s-диаграмме. [c.52]

Хотя схема, показанная на рис. 1.13, находит практическое применение во многих двигателях, проблема быстрой передачи энергии остается нерешенной, поскольку необходимо еще преодолеть тепловую инерцию стенок цилиндра. При проведении работ по усовершенствованию двигателя Стирлинга фирмой Филипс были применены трубчатые теплообменники для нагревателя и холодильника, и, хотя при этом потребовалось уплотнить вытеснительный поршень, основная цель была достигнута. Полный рабочий цикл теперь молено описать с помощью рис. 1.14. На рис. 1.14 легко различаются составляющие процессы рабочего цикла, изображенного на диаграмме давление — объем (рис. 1.9, а). [c.25]

Основным результатом проведенных р этих работах исследований явилась полная диаграмма приспособляемости, изображенная на рис. 6. В работе [187] эта диаграмма была обобщена с учетом ползучести. С этой целью изохронная кривая ползучести аппроксимировалась идеализированной диаграммой подобно тому, как было сделано в [23] при расчете дисков. Полученные результаты распространены на случай развитого знакопеременного течения, хотя в данных условиях использование изохронных кривых может приводить к существенным ошибкам вследствие взаимного влияния процессов пластического деформирования и ползучести, происходящих в разных направлениях. Авторы работы [187] принимают, что деформация, накопленная к моменту приспособляемости (или неупругой стабилизации), равна допуску, по которому производится схематизация диаграммы деформирования. Поскольку деформированное состояние оболочки ТВЭЛ близко к однородному, это допущение представляется приемлемым. Некоторые результаты работ [84, 85, 187] были включены в американский КОД по проектированию сосудов давления в атомной энергетике [79]. Отметим также, что в материалах и программах прошедших четырех международных конференций по строительной механике в реакторостроении (1971, 1973, 1975, 1977 гг.) уделено значительное внимание теории приспособляемости, рассматриваемой в качестве одного из основных направлений при анализе поведения конструкций в условиях циклических механических и тепловых воздействий. [c.43]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Наиболее просто идеальный цикл Карно может быть изображен в системе координат T-S (т. е. температура— энтропия). Основным свойством диаграммы, построенной в таких координатах, является возможность изображения количества тепла в виде площади, ограниченной линией термодинамического процесса и осью абсцисс. Как показывает рис. 1-1, цикл Карно в Г- -диаграмме имеет форму прямоугольника Н—0—К—Г. Количе- [c.11]

Рис. 5-7. Изображение основных термодинамических процессов на диаграмме v—p

Изображение основных процессов тепло- и влагооб-мена на /( -диаграмме хорошо известно [Л. 18—20]. [c.18]

Изображение основных процессов тепло- и влагообмгна на /d-диаграмме хорошо известно [8, 12, 15]. [c.26]

Учебник Ошуркова был первым учебником по техническо термодинамике, изданным в 20-х годах. В этом кратко.м (П7 страниц), но строго научно изложенном учебнике курс технической термодинамики преподносится очень просто, предельно ясно, но одновременно и конспективно. Все изложение проводится в этом учебнике с удивительной легкостью (что вообще было присуще сочинениям проф. Ошуркова) и доходчивостью. В учебнике излагаются общие свойства газов и их смесей, некоторые данные о горении и теплотворных способностях топлив, первый принцип термодинамики, особенности основных процессов, второй принцип, понятие об энтропии, диаграмма Т—з и изображение в ней процессов, общие свойства насыщенных и перегретых паров, диаграммы Т—5 и I—5 для пара, истечение газов и паров из отверстий, процесс дросселирования, определение расхода пара диафрагмой, падение давления в трубопроводах. [c.230]

Первый процесс прямой . Здесь возврат системы в основное состояние происходит точно таким же образом, как она была возбуждена соответствующий матричный элемент равен Ук. Схема и диаграмма прямого процесса изображены на фиг. 15. Электроны, находящиеся первоначально в состояних р и —я, в результате взаимодействия друг с другом выбиваются из сферы Ферми в состояния р -Ьк и —я — к (этот процесс изображен сплошными стрелками на фиг. 15,а). Затем в результате повторного взаимодействия друг с другом они возвращаются обратно в свои первоначальные состояния (пунктирные стрелки на фиг. 15, а). Диаграмма, описывающая этот процесс, изображена на фиг. 15,6. Сплошные линии соответствуют электронам и дыркам с произ- [c.120]

Основными достоинствами современной регистрирующей аппаратуры являются следующие высокая скорость ааписи, быстрая готовность документов, максимальная дешевизна носителя записи и других расходуемых материалов, возможность работы с носителем на свету, отсутствие вредных для здоровья химических процессов при получении видимого изображения, низкий расход энергии на получение изображения, большая долговечность органов записи, устойчивость, высокое качество записи и т. п. Однако пока не существует методов регистрации, которые имели бы все перечисленные достоиис1ва. В каждом конкретном случае приходится выделять обязательные требования и, пренебрегая остальными, выбирать соответствующий метод или устройство регистрации. Помимо основной аналоговой информации (графика, изображения и т. п.) часто необходимо записывать сопроводительные данные, облегчающие чтение, расшифровку или оценку документа. К таким данным относят координатную сетку или линейные метки, метки времени или сопроводительную временную диаграмму, дату получения документа, характеристику объекта контроля (номера изделия и партии, материал, типоразмер и т. д.), характеристику условий контроля (вид контроля, энергии, температуру, влаж-1юсть и т, п.) и др, [c.30]

Уравнение состояния идеальных газов, связывающее между собой три основные характерные для состояния газа величины удельное давление, удельный объем и температуру, — применимо, как отмечалось выше, только для равновесного состояния (статических процессов), т. е. при условии, что во время течения ппопесса в отдельные взятые моменты внутри рабочего тела, во всей его мяррр наблюдалось бы как равенство давлений, так и равенство температур. в оощем переменных по времени. Только при этих условиях процесс может быть изображен определенной кривой, например, в диаграмме pv. Одинаковость давления обусловливает механическое равновесие, а одинаковость температуры тепловое равновесие. [c.61]

Для вывода формулы, служащей для определения термодинамического к. п, д. основного цикла паросиловой установки, воспользуемся диаграммой s — Т, изображенной на рис. 49. Так как процесс нагрева воды и превращения ее в перегретый пар происходит при постоянном давлении, то количество тепла, затрачиваемого в этом процессе, равно разности энтальпий пара в конце процесса парообразования (точка 3) и воды в начале этого процесса (точка 5). Энтальпия воды в точке 5 определяется площадью О—5—5 —0 —О и энтальпия пара i — площадью О—/—2—3—3 —Oi—0. Поэтому количество тепла, затрачиваемого на образование пара, равно q = U — t 2 = площ. О—1—2—3—3 —Oi —О— unoMx.0—5—5 —0t—0 - площ. 5- 1—2— 3—3 —5 —5. Отвод тепла от атара при его коиденсации происходит при постоянном давлении рг- Поэтому количество отводимого тепла 2 можно также считать равным разности эталь-пии пара в начале процесса конденсации (точка 4) и воды в конце этого процесса (точка 5). Энтальпия пара гг в точке 4 определяется площадью О—5—4—3 —0 —0. Количество отводимого тепла равно Qi — h — г 2-=плош. О—5—4—3 —0 —0 — площ. [c.175]

Рассмотрим один из основных видов испытаний — растяжение цилиндрического образца под действием постепенно возрастающей силы S (рис. 27). Кривая одноосного деформирования образца из малоуглеродистой стали приблизительно имеет вид, изображенный на рис. 29. До некоторых пор относительная деформация остается прямо пропорциональной напряжению (точки прямолинейного участка кривой О А на диаграмме). Если снять нагрузку (разгрузить образец), тело примет исходную форму (этот процесс описывается все тем же прямоли- [c.47]

Выражения Р — 1, S — 2 соответствуют основному и вторичному изображениям, которые упоминались в п. 2.4.2. При выполнении условий Р — 2, S — 1 реконструкция имеет место только в случае дифракции на равномерной регулярной объемной решетке, образованной двумя плоскими волнами. Качественного изображения при реконструкции сложной световой волны, однако, не получится, так как в данном случае не может быть выполнено Рис. 37. Процесс реконструк-1 условие Брэгга одновременно для всех ции (векторная диаграмма) J -составляющих пространственно-частотного спектра этой волны. Условия Р — 3 и S — 3 соответствуют тривиальному случаю отсутствия интерференционной картины. [c.64]

Диаграмма Т—5. Диаграмма Т—5, предложенная Бельпе-ром и Гиббсом, впервые в русских учебниках по термодинамике была приведена в учебниках Радцига (1900), Мерцалова (1901), а затем и других учебниках по термодинамике. В большинстве случаев эта диаграмма вначале применялась для изображения рассматриваемых процессов и циклов, а затем, когда были построены масштабные диаграммы Т—х для водяного пара и других веществ, она стала применяться и для числовых расчетов, в основном относящихся к определению параметров тела. Но надо заметить, что диаграмма Т—5, даже в начальной стадии своего применения, использовалась для обоснования многих положений термодинамики. Так, например, в учебниках Радцига, Мерцалова и Саткевича посредством этой диаграммы выводится формула термического к. п. д. цикла Карно и показывается, что этот коэффициент будет больше термического к. п. д. любого обратимого цикла, взятого при тех же максимальной и минимальной температурах. Применяется диаграмма Т—5 в этих учебниках и при сравнении различных циклов. Впервые в учебнике Брандта (1918) была приведена масштаб-пая диаграмма Т—х (Стодола), построенная при условии, что теплоемкость газа есть величина переменная, зависящая от температуры. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...