Коэффициент к пространственной кривой

Формы собственных колебаний гибкого вала, вращаюш,егося в подшипниках с зазорами, как это видно из решений (26), представляют собой пространственные кривые, содержащие тригонометрические и гиперболические функции. Каждой форме колебаний соответствует своя собственная частота колебаний, определяемая частотным уравнением (20). Оно является обш,им для любого вида закрепления концов гибкого ротора. Из этого уравнения получаются все известные частотные уравнения для частных случаев опирания гибкого ротора на подшипники. Корнями уравнения (20) являются величины к,/, зависяш,ие от квазиупругих коэффициентов щ и Кц опор ротора. Эти коэффициенты, в свою очередь, определяются также изгибной деформацией вала. Определение Kj и Кц из уравнений (25) и подстановка их в уравнение (20), а затем решение частотного уравнения относительно к1 вызывает большие трудности и громоздкость. Однако значительные упрощения в решении частотного уравнения (20) достигаются при рассмотрении частных случаев опирания ротора на подшипники. [c.206]

Кроме цилиндров и конусов, к поверхностям нулевой кривизны принадлежат так называемые поверхности касательных, представляющие собой геометрическое место касательных к произвольной пространственной кривой ). Цилиндром, конусом и поверхностями касательных исчерпываются все поверхности нулевой кривизны, которые называются также торсами и развертывающимися поверхностями (последнее название связано с тем, что эти поверхности и только они могут быть с помощью непрерывных конечных изгибаний развернуты до совпадения с плоскостью). Отнесем произвольную поверхность нулевой кривизны к линиям кривизны а , а ) и найдем, какой вид при этом будут принимать коэффициенты первой квадратичной формы и главные радиусы кривизны. [c.157]

На рис. 4, 6 показано количественное изменение скоростного коэффициента ф для режимов течения. Кривая 1 относится к режиму, показанному на рис. 4, а, а кривая 2 — к режиму на рис. 4, б. Характерна форма этих кривых. В средней части лопатки потери энергии невелики. Они возникают вследствие трения потока относительно водяной пленки на лопатке, а также от затраты полезной энергии потока на разгон пленки и капель в ядре потока и в следе. У концов лопатки потери увеличиваются. У корня увеличение потерь объясняется наличием отрыва потока за решеткой, а у периферии — радиальными перетеканиями, свойственными пространственному потоку. Величина ф всей решетки зависит от степени влажности перед решеткой у, характеристического числа . а также от чисел Re и М (рис. 4, в). [c.222]

Аргумент комплексного коэффициента прохождения arg bo как функция 0 изменяется от значения — п/2 до нуля (рис. 13). При 0 -> 1 (щель становится широкой) arg bo стремится к нулю, так как структура становится все более прозрачной. Однако характер стремления arg bf, к нулю с увеличением 0 существенно зависит от величины и, при этом на кривых появляются осцилляции, тем интенсивнее, чем больше в пространственном спектре распространяющихся гармоник. Фаза первой прошедшей гармоники варьируется в более широких пределах, чем фаза основной волны (я/2 < arg b-i < Зя/2), а диапазон, в котором изменяется arg Ь , еще шире — от — п/2 до Зп/2. В целом исследованные зависимости позволяют [c.44]

Поэтому перед каждым экспериментом необходимо выйти в рабочую точку на резонансной кривой. С этой целью надо провести экспрессное сканирование по фазе в интервале 1,5тг рад (при этом участок резонансной кривой обязательно содержит и минимум, и максимум коэффициента отражения). Определив Дтах и Етш, можно установить такую начальную фазу (р, чтобы коэффициент отражения соответствовал значению максимальной чувствительности. Имеется несколько способов задавать рабочую точку а) пространственное сканирование в направлении, совпадающем с направлением градиента толщины кристалла б) изменение угла падения света на поверхность на 2-ьЗ° в) изменение температуры кристалла на 1,5-Ь2 К г) изменение длины волны зондирования на 0,3 нм. [c.172]

Для наглядности проведем сначала анализ областей для более простого случая (/ = О, который сводится к исследованию интегральных кривых на плоскости, а затем распространим результаты на пространственный случай. При (р = О, В = В х), у = у х) коэффициенты (2.4) имеют вид [c.71]

До настоящего времени отсутствуют экспериментальные исследования эффектов, связанных с новыми волнами в гиротропных кристаллах (см. о них 10). В этой связи следует отметить, что такие исследования при низких температурах представляли бы большой интерес, поскольку наличие в кристалле трех волн, имеющих одну частоту и различные показатели преломления, коэффициенты поглощения и поляризацию, при благоприятных условиях, как это показано в п. 10.5 и п. 10.8, должно приводить к целому ряду эффектов. В частности, в п. 10.5 указывалось, что правее точки поворота ) (см. рис. 3) для левых волн, если пренебречь поглощением, начинается область полного отражения (/ = 1). Если пространственная дисперсия не учитывается, область сильного отражения в диэлектриках располагается правее (в шкале частот) резонанса. Поэтому обнаружение сильного отражения левее резонанса и вне линии поглощения являлось бы подтверждением указанного на рис. 3 хода дисперсионных кривых для гиротропного кристалла в окрестности [c.286]

Остается добавить, что в одномерном случае к —ко. Зависимости с(ф) и v(пространственного течения, то v( p) при = =0 значительно отличается от аналогичных кривых (см. рис. 64). Интересным обстоятельством является рост V с возрастанием в области ф>1. Иными словами, даже сильная неоднородность (большие 5) приводит к росту эффективной проницаемости, в то время как коэффициент охвата убывает. Причина такого эффекта — возрастание количества жидкости, фильтрующейся через высокопроницаемые слои, общее количество которых с ростом при фиксированном ко убывает. Следует отметить, что метод замены течения с предельным градиентом, описываемым соотношением (8.19), ньютоновским течением, реализует в пространственном и плоском случаях приближенную теорию. В одномерном случае такой подход приводит к точному решению. [c.205]

На рис. 4.1 представлена сводка расчетных значений Г для осесимметричных НПД различной формы, присоединенных торцом к откачиваемой камере. Расчеты выполнены с помощью ММК (а — г), МУК и — р), ИКМ д, е), приближенного метода [49] ж, з). Для количественной оценки влияния на коэффициент захвата направленных молекулярных потоков проанализировано несколько вариантов расположения газовых источников и пространственного распределения создаваемых ими молекулярных потоков (см. рис. 4,1, а, ж, з). Как видно из сравнения соответствующих кривых, влияние направленности молекулярных потоков весьма существенно. Так, Г при изотропном распределении потоков (см. рпс, 4,1,а) и сосредоточенном 4я-симметричном газовом нсточинке (см, рис. 4.1, ж) при относительной длине [c.154]

При больших открытиях золотника экспериментальные характеристики приближаются к теоретическим, показанным на фиг. 12.6, в том случае, если золотник смещен из нейтрального положения больше чем на величину предварительного открытия. Утечки в атмосферу через зазоры характеризуются верхней левой частью кривой для положительных значений X, имеющей незначительный угол наклона. Почти постоянный наклон этого участка кривой означает, что расход утечек почти пропорционален Р . Величина Qs вычислялась путем деления изменения расхода Wa, вызванного открытием золотника в пределах от X =0,05 до X =0,125 мм при Р =0, на изменение, которое имело бы место при коэффициенте расхода на входной щели, равном 1,00. Величина аналогично определялась как частное от деления изменения W , вызванного открытием золотника в пределах от X = — 0,125 до X = — 0,05 мм при Рд = 56 kPI m , на изменение, соответствующее величине коэффициента расхода выходной щели, равной 1,00. Найденные значения и g равняются соответственно 0,89 и 0,84 в диапазоне измерений, полученных Стеннингом [6]. Разница значений и может быть объяснена явлением пространственного сжатия струи во входной щели. [c.476]

Параметры влагопереноса имеют значительную пространственную изменчивость с коэффициентом вариации более 50% и расстоянием автокорреляции порядка нескольких метров. При такой изменчивости для лабораторного определения параметров требуется большое количество образцов (порядка десятков), что трудно выполнимо. Поэтому естественно с особым вниманием отнестись к возможностям оценки параметров влагопереноса по эмпирическим связям кривых водоудерживания и влагопроводности с характеристиками механического состава песчано-глинистых пород [23, 41]. Для этого, в частности, используется пред-1Юложение о том, что породы одинакового генезиса имеют гео--метрически подобный механический состав и соответственно характеризуются инвариантностью водно-физических свойств, позволяющей считать справедливыми соотношения где 5 — удельная поверхность частиц породы [31, 51]. Из этих соотношений следует, что для пород одного типа ч]) может быть связана с коэффициентом фильтрации кф соотношением [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...