Режим свободномолекулярный

Летательный аппарат, имеющий форму тонкой пластины с хордой Ь = = 10 м, спускается в атмосфере Земли с постоянной скоростью = 5000 м/с. Определите предельную высоту спуска, для которой режим обтекания пластины соответствует свободномолекулярному течению воздуха. [c.711]

Теплоотдача при режиме свободномолекулярного потока. Такой режим потока наблюдается при очень больших разрежениях, когда длина свободного пробега молекул на один или более порядков превышает характерный размер тела. Теплоотдачу в этих условиях можно определить следующим образом подсчитать энергию (поступательного, вращательного и колебательного движения — см. в гл. 3.) молекул, падающих на тело подсчитать энергию молекул, отраженных от тела разность этих двух энергий и будет искомой величиной. [c.344]

Свободномолекулярный режим течения (Кп->сю). Для выяснения некоторых качественных особенностей течения начнем с рассмотрения свободномолекулярного течения. [c.253]

Если длина свободного пробега значительно превосходит размеры тела Кп 1), то такой режим обтекания называется свободномолекулярным. В этом случае молекулы практически не взаимодействуют между собой, а для расчета взаимодействия молекул с телом используются статистические методы. [c.7]

В газодинамике разреженных сред области течений принято классифицировать в зависимости от степени разрежения, при этом масштабом является отношение длины свободного пробега I к некоторому характерному размеру тела / (параметр Кнудсена). Если 7//<1, то газ характеризуется большой плотностью и число межмолекулярных столкновений больше числа столкновений молекул с телом (область сплошной Среды или континуум). При /// > 1 число столкновений с телом преобладает над числом межмолекулярных столкновений (режим свободно-молекулярных течений). Между этими граничными областями располагается течение со скольжением и переходный режим. Два последних вида течений исследованы значительно менее полно, чем режим сплошной среды и свободномолекулярного течения. [c.159]

И 42) хорошо согласуются с экспериментом для низких и очень высоких частот (сплошная среда и свободномолекулярный режим) в переходном режиме хорошее согласование получено олько для фазовой скорости, а коэффициент затухания отличается от экспериментальных значений примерно на 30%. Это означает, что либо недостаточно точна выбранная Бакнером и Ферцигером аппроксимация свободного члена в уравнении, либо оказались неподходяи ими взятые ими модели столкновений (модели Гросса и Джексона с тремя и пятью моментами), либо то и другое вместе. Этот вопрос будет обсуждаться ниже. [c.374]

Сложность результатов, полученных в гл. VI даже для сравнительно простых задач и моделей столкновений, заставляет считать, что для более сложных задач и более точных моделей необходимо искать менее тонкие методы, дающие приближенные, но по существу правильные результаты. В пределе больших и малых чисел Кнудсена такие методы исследованы в гл. V в настоящей главе будет рассмотрен переходный режим, промежуточный между почти континуальным и почти свободномолекулярным течениями. [c.390]

Рассмотрим режимы теченя газа вблизи поверхности сферических частиц, а именно, континуумное течение (M/ V Re < 0,01), течение со скольжением (0,01 < M/j/ Re < 0,1), переходный режим (З j/ Re > M/j/Re > 0,l) и свободномолекулярное течение (M/Re > 3). Здесь М — число маха (vja), а Re — число Рейнольдса. Скорость звука в плазме а определялась по данным работы [871 [c.52]

В другом предельном случае Кп —00 существенную роль играют только столкновения молекул газа с обтекаемыми телами, а роль межмол. столкновений незначительна. Поэтому набегающий на поверхность тела поток молекул и поток молекул, отражённый от поверхности, расслштри-ваются как невзаимодействующие. При этом из ур-ний движения молекул можно определить баланс между приносимыми к поверхности и уносимыми от неё потоками массы, импульса и энергии, если известен механизм вз-ствия молекул газа с поверхностью. Такая схема позволяет с достаточной для практики точностью рассчитать аэродинамич. хар-ки разл. тел уже при Кп > 1. Режим течения, для к-рого справедливы указанные предположения, наз. свободномолекулярным. Одной из приближённых схем описания вз-ствия молекул газа с тв. поверхностью при свободномол. течении является т. н. зеркально-диффузная схема, согласно к-рой часть молекул отражается диффузно в соответствии с законом косинуса Ламберта законом), а остальные молекулы — зеркально, т. е. по закону — угол падения равен углу отражения. Отношение кол-ва диффузно рассеянных молекул к общему их числу определяет степень диффузности / рассеяния (при /=0 происходит только зеркальное отражение, при / 1 — только диффузное). Обмен энергией при вз-ствии молекул с тв. поверхностью характеризуют коэфф. аккомодации а, определяющим изменение энергии молекулы после её отражения от поверхности. Значения а меняются от О до 1. Если после [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...