Определение напряжения и интенсивности ионизации

При определении кажущейся интенсивности ионизации ДРд, поднимают напряжение до заданной величины и отмечают наибольшую высоту I импульса на экране осциллографа. Зная постоянную индикатора (стр. 193), находят кажущуюся интенсивность [c.195]

Определение напряжения и интенсивности ионизации [c.188]

При определении средней относительной интенсивности ионизации У,р поднимают напряжение до заданной величины и регистрируют отклонение I луча осциллографа, а с помощью счетчика импульсов — число импульсов в секунду. Зная постоянную определяют величину [c.195]

В результате достаточно интенсивной эмиссии электронов с катода и соответствующей ионизации дугового промежутка устанавливается устойчивый разряд — электрическая дуга с протеканием в цепи определенной силы тока при определенном напряжении. [c.105]

При определении напряжения критической ионизации 6/крнт исходят из того, что при этом напряжении интенсивность ионизации обычно на несколько порядков превышает интенсивность начальной ионизации. Установив напряжение, отвечающее значительной интенсивности, наблюдают за показаниями прибора или экраном осциллографа несколько минут, а затем определяют напряжение начальной ионизации согласно изложенному выше. Если оно осталось без изменения, то наблюдения повторяют при напряжении более высоком, чем во время первого опыта. Путем повторных испытаний находят наименьшее напряжение вызывающее снижение напряжения начальной ионизации. [c.196]

Установлено Л. 2-31, 2-59], что для начальных частичных разрядов характерным является незначительный рост их амплитуды с повышением напряжения, интенсивность растет за счет числа импульсов. Наступление критической ионизации характеризуется увеличением амплитуды колебаний и увеличением числа импульсов на два-три порядка. Различные стадии ионизации сопровождаются соответствующим по степени интенсивности свечением. Так, например, свечение при фототоке 5-10 а соответствует напряженности Е = 3,6(1-° кв1мм (ё — толщина диэлектрика), при которой появляются частичные разряды при интенсивности ионизации 10 к [Л. 2-60]. Методы определения интенсивности частичных разрядов описаны в [Л. 2-60, 2-61, 2-62]. [c.58]

Результаты олисаяных наблюдений. позволяют сделать ряд общих выводов относительно физической сущности процесса управления разрядом, его. характеристик и некоторых его особенностей, таких, а тенденция к погасаниям. Из этих наблюдений мы должны прежде всего заключить, что как само осуществление того или иного стационар ного режима дуги, так и любое изменение этого режима оказываются возможными благодаря координации процессов распада и восстановления ячеек катодного пятна. Все известные методы управления разрядным токо м основа.ны на иопользовании этого координационного механизма. Его сущность состоит в том, что любое нарушение равновесного количества ячеек, отвечающего данному режиму внешней цени разряда, вызывает цепь последовательных воздействий на разряд и в первую очередь его катодную область, под влиянием которых равновесие восстанавливается. Одним из первых звеньев в этой цепи является изменение напряжения на электродах дуги, вызывающее временное изменение величины катодного падения. Посредством таких изменений достигается регулировка количества действующих на катоде ячеек. Процесс становления равновесного количества ячеек проходит две стадии. Первая стадия характеризуется изменением интенсивности электрических процессов в пределах каждой ячейки, включая изменение эмиссионного тока, интенсивности ионизации металлического пара и величины ионного тока на катод. В отличие от этого на протяжении второй стадии в результате указанных воздействий на катодное пятно происходит изменение количества ячеек на катоде. Последнее достигается либо путем отмирания лишних или сверхкомплектных при данном режиме ячеек, либо посредством деления ячеек, в зависимости от характера откло1не-ния состояния дуги от равновесного. Легко заметить, что действие рассмотренного координационного механизма. основано на следующих свойствах элементарных ячеек дуги их неустойчивости, необходимости для их существования в фор.ме автономных областей вполне определенного тока, способности ячеек принимать на себя кратковременно токи, резко отличающиеся от нормы, и, наконец, их способности к делению. [c.188]

Для газового разряда сопротивление не является постоянным, так как количество заряженных частиц зависит от интенсивности ионизации и, в частности, от силы тока. Поэтому электрическая дуга не подчиняется закону Ома. Зависимость напряжения на электродах от силы протекающего через дугу тока носит название статической характеристики дуги. Графическое изображение такой зависнмости, полученной для постоянной длины дуги, показано на рис. 26.3. Форма кривой является характерной для всех сварочных дуг. Она показывает, что при малых силах тока (область /) с увеличением силы тока быстро растет число заряженных частиц, поэтому электрическое сопротивление уменьшается и снижается напряжение, необходимое для поддержания дуги. При дальнейшем увеличении силы тока (область II) столб дуги начинает сжиматься, что приЕодит к меньшей скорости роста числа заряженных частиц, характеристика становится жесткой, а в области III характеристика становится возрастающей. Таким образом, форма статической характеристики дуги зависит от процессов, протекающих в дуге при изменении силы тока. Положен е кривой в координатах сила тока — напряжение зависит от длины дуги. Более длинной дуге соответствует кривая, расположенная выше. Иначе говоря, существует семейство статических характеристик, каждая из которых соответствует определенной длине дуги. [c.376]

Одновременно с ростом стримера, направленного от катода к аноду, начинается образование встречного лавинного потока положительно заряженных частиц, направленного к катоду. Положительный стример представляет собой канал газоразрядной плазмы. Это объясняется тем, что электронные лавины оставляют на своем пути большое число вновь образованных положительных ионов, концентрация которьк особенно велика там, где лавины получили свое наибольшее развитие, т. е. около анода. Если концентрация положительньк ионов здесь достигает определенного значения (близкого к 10 ионов в 1 см ), то, во-первых, обнаруживается интенсивная фотонная ионизация, во-вторых, электроны, освобождаемые частицами газа, поглотившими фотоны, притягиваются положительным пространственным зарядом в головную часть положительного стргсмера и, в-третьих, вследствие ионизации концентрация положительных ионов на пути стримера увеличивается. Насыщение электронами пространства, заполненного положительными зарядами, превращает эту область в проводящую газоразрядную плазму. Под влиянием ударов положительных ионов на катоде образуется катодное пятно, излучающее электроны. В результате указанных процессов и возникает пробой газа. Обычно пробой газа совершается практически мгновенно длительность подготовки пробоя газа при длине промежутка 1 см составляет 10 - 10 с. Чем больше напряжение, пркближснпОс к газовому промежутку, тем быстрее может развиться прооой. Если длительность воздействия напряжения очень мала, то пробивное напряжение повышается. [c.119]

Наблюдаемое на участке ВС ВАХ отсутствие зависимости тока несамостоятельного разряда от напряжения сохраняется до тех пор, пока ионизация частиц обусловлена только внешними причинами и не зависит от условий в разряде. С ростом напряженности электрического поля энергия электронов возрастает и становится заметной вероятность процесса ионизации газа их ударами (3.10), (3.11). Мерой интенсивности этого процесса служит коэффициент Таунсенда а, равный среднему числу вторичных электронов, образуемых каждым электроном при ионизации газа на 1 см пути в направлении действующей на него силы электрического поля. Коэффициент а, по определению, можно представить в виде а=й(Ла/Ме. Значения ki и Ue зависят только от параметра Е/ро. Поэтому для каждого газа отношение а/роооа/Па должно быть функцией только одного параметра /ро- [c.95]

После откачки вилки или пробирки исследуемые лампы вскрываются, газ выпускается в напускной баллон. Анализируемый газ через отверстие в диафрагме проходит в ионизационную камеру ионного источника масс-спектрометра, где подвергается ионизации. При помощи электрического поля ионы вытягиваются из ионизационной камеры, ускоряются и в виде слаборасхоДя-щегося пучка направляются в магнитный анализатор. Под действием магнитного поля основной пучок ионов распадается на ряд пучков, каждый из которых характеризуется определенным отношением массы иона к его заряду. С изменением напряженности магнитного поля ионные пучки поочередно направляются в приемник ионов и при помощи специального усилителя измеряется их интенсивность. Таким образом регистрируется спектр масс анализируемого газа. [c.156]

Значительно более определенным представляется вопрос о причинах увеличения продолжительности существования дуги в присутствии газовой среды, в чем известную роль сыграли опыты с неоном, описанные в 29. При относительно низких давлениях среды ее влияние на дугу сводится ксыючительно к повышению эффективности восстановительного механизма без заметных признаков увеличения ее устойчивости в точном смысле этого слова, о чем можно судить по характеру изменения кривой 0(/). Это и понятно. При низких давлениях газовая среда не изменяет существенно условий в пределах самого функционирующего катодного пятна, где концентрация нейтральных и заряженных частиц достаточно высока и контролируется самим разрядом. Заметную роль она может приобрести лишь при критических состояниях дуги, сопровождающихся резким уменьшением концентрации атомов ртути в катодной области разряда и повышением катодного падения. В этих критических обстоятельствах атомы газа, возбуждаемые быстрыми электронами, могут заметно способствовать повышению интенсивности ионизационного процесса, производя ионизацию ртутного пара посредством ударов второго рода и внося, таким образом, свой вклад в процесс восстановления дуги. На облегчение условий восстановления разряда из его переходной формы в присутствии газовой среды указывает не только установленное нами повышение вероятности положительного исхода, выражающееся в увеличении показателя степени -фо согласно соотношению (16), но и заметное сглаживание импульсов напряжения на осциллограммах, снятых в присутствии газа. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...