Термометрия при частотах высоких

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Существует тесная связь между газовой термометрией, основанной на определении диэлектрической проницаемости, и газовой термометрией, основанной на определении коэффициента преломления. Для высоких частот в уравнении (3.90) вместо Вт можно записать п , где п — коэффициент преломления. Получившееся выражение иногда называют формулой Лоренц—Лоренца [c.133]

На фиг. 8, ж показана примерная схема такого устройства. Внутри тонкой стеклянной трубки 1 проходят две тонкие стеклянные нити, из которых одна, 2, соединена с концом теплочувствительного элемента 4, выполненного, например, в виде тонкой биметаллической пластинки, представляющей собой вибратор, а вторая, 3, — с основанием термометра. Другие концы нитей соединены соответственно с баллоном и подвижным стержнем механотрона 5. Вибратор 4, нагреваясь полем высокой частоты, вызывает перемещением подвижного стержня механотрона, что, в свою очередь, сопровождается получением соответствующего сигнала в измерительном устройстве. [c.134]

Измерение температуры воздуха опытного материала при сушке горячим воздухом осуществлялось термометром. При нагреве в поле высокой частоты температура материала измерялась при помощи контактной термопары, вводимой после выключения генератора. При нагреве пшеницы температура в замеренной массе измерялась термопарой также при включенном генераторе. В процессе сушки в поле высокой частоты зерно непрерывно помешивалось с целью более равномерного нагрева. Нагрев зерна производился в фарфоровом ста кане емкостью около 100 г. [c.33]

Температура масла на выходе из дизеля измеряется по электротермометрам 27 и 31, установленным на пультах управления обеих секций тепловоза. Температура масла должна быть 60—80 °С, максимально допустимая при высоких температурах наружного воздуха — не более 86 °С. Для измерения температуры масла после теплообменника установлен капиллярный термометр /7, показания которого должны находиться в пределах 55—75 °С. Загрязненность фильтров турбокомпрессоров оценивается по показаниям манометров 11 и 13. Давление масла после фильтров не менее 0,25 МПа при частоте вращения 850 об/мин. [c.73]

Контактные переключатели используются для коммутации цепей термометров сопротивления и термоэлектрических термометров, имеющих уровни сигналов до 100 мВ. Цепи с сигналами более высокого уровня коммутируются бесконтактными переключателями. Для использования последних в цепях термометров к их выходу подключаются нормирующие преобразователи. Остальные первичные приборы используются с унифицированным выходным сигналом по току. Бесконтактные коммутаторы высокого уровня имеют погрешность коммутации не более 0,1—0,2 % и частоту 10 — 10 точек/с. [c.212]

Специфический для германиевых термометров сопротивления эффект возникает вследствие довольно высокого значения коэффициента Пельтье для легированного германия. Он проявляется в том, что сопротивление элемента по постоянному и по переменному току различно [53, 54]. Прохождение постоянного тока через германиевый термометр сопротивления приводит к возникновению градиента температуры вдоль элемента вследствие выделения и поглощения тепла Пельтье на спаях элемента с выводами. Наличие градиента температуры вызывает появление небольшой термо-э. д. с. на потенциальных выводах, что приводит к некоторой погрешности в измерении сопротивления. Если же используется не постоянный, а переменный ток частоты f, то от каждого конца элемента распространяются затухающие тепловые волны. Затухание носит экспоненциальный характер, причем показатель экспоненты пропорционален Уf, так что по мере возрастания частоты тепловые волны все больше сосредоточиваются у концов элемента. Для четырехпроводных элементов в форме моста этот эффект исчезает, когда частота измерительного тока поднимается до такого значения, что тепловые волны перестают достигать потенциальных выводов. В этом случае на потенциальных выводах измеряется истинное сопротивление. Частота, на которой это происходит, зависит от температуропроводности и [c.237]

Опорами ротора насоса являются подшипники скольжения с принудительной смазкой (рис. 9.13). Корпус 1 и крышки подшипников 2 чугунные, вкладыши 5 стальные с баббитовой заливкой. Вкладыши с высокой частотой вращения насосов имеют сферическую посадку в корпусе, а насосов с частотой вращения до 3000 об/мин — цилиндрическую. Положение подшипников на заводе-изготовителе фиксируется двумя призон-штифтами 3. Масло подается с двух сторон к середине вкладыша и сливается по краям. Для контроля температуры вкладышей в корпусе подшипника установлены термометры сопротивления 6. Наличие смазки контролируется через смотровое окно 4. [c.238]

Регистрируемое изменение какого-либо параметра светового пучка при взаимодействии с твердым телом, позволяющее восстановить температуру тела, будем называть сигналом. Высокая помехозащищенность регистрируемого сигнала необходима потому, что плазма и ионные пучки являются источниками электрических помех в широком диапазоне частот (от долей герца до гигагерц). Оптическое фоновое излучение низкотемпературной плазмы перекрывает спектральный диапазон от вакуумного ультрафиолета (длины волн Л 100 нм) до дальнего инфракрасного (Л 100 мкм). Метод термометрии можно считать полностью помехозащищенным, если отношение сигнал/шум достигает по порядку величины 100. [c.16]

Нелинейные оптические эффекты при взаимодействии излучения с веществом связаны с тем, что под действием мощной электромагнитной волны в веществе создаются наведенные ангармонические осцилляторы, при этом возникают новые спектральные компоненты с кратными или комбинационными частотами [4.40]. Известны нелинейное (многофотонное) поглощение света, нелинейное отражение и ряд других явлений. Для нелинейно-оптических методов диагностики твердого тела типично высокое быстродействие характерные длительности импульсов при возбуждении нелинейного отклика лежат в фемто- и пикосекундном диапазонах. Из-за сложности и больших размеров установок для наблюдения нелинейных эффектов эта область оптики пока мало применяется для термометрии твердого тела. [c.106]

Для термометрии поверхности (110) кристалла серебра был применен метод резонансной генерации второй гармоники при облучении образца импульсами перестраиваемого лазера на красителе (длительность импульса 2 пс, энергия в импульсе 10 мкДж) под углом 55° в области спектра вблизи 600 нм [4.41]. Эксперимент проводился в высоком вакууме ( 10 ° Topp). В отраженном свете наблюдалось удвоение частоты, причем максимальная интенсивность второй гармоники была достигнута в интервале 315 -Ь 320 нм. При увеличении температуры образца от 94 К до 575 К интенсивность второй гармоники уменьшилась примерно на порядок. Показано, что температурная чувствительность сигнала изменяется с длиной волны возбуждающего света. Поскольку эффективность удвоения частоты мала, сигнал регистрировался в режиме счета фотонов. Для получения одной экспериментальной точки велось накопление сигнала за 200-ь500 импульсов. Существенным достоинством данного метода является то, что толщина слоя, в котором формируется отраженная волна на удвоенной частоте, составляет несколько атомных слоев, что гораздо меньше толщины слоя, в котором происходит формирование отраженной волны в случае линейного отражения (>10 нм). [c.107]

О нагреве материала нри сушке акустическим способом в литературе суш,ествуют противоречивые мнения. В ряде своих работ Буше особо подчеркивал, что акустическая сушка обладает важным преимуществом перед другими методами, так как процесс удаления влаги происходит без нагрева материала (во всяком случае он не превышает нескольких градусов), а это позволяет применять указанный способ для сушки термочувствительных продуктов 3, 10]. К аналогичному выводу пришли и японские исследователи [4] на основании проведенных ими опытов по испарению воды из губчатого образца в ноле с частотой 2 кгц и звуковым давлением в пучности 161 дб. Оказалось, что в условиях вынужденной конвекции в первом периоде сушки температура образца приблизительно была равна температуре мокрого термометра (превышала на 1—2° С) и лишь в конце сушки приблизилась к температуре окружающего воздуха. Однако в работе [35] на аналогичном материале (ненополиуретановой губке) нри приблизительно том же начальном влагосодержании была получена более высокая температура нагрева новерхности. В конце второго периода она достигла 62° С. Разница в нагреве образцов может быть отнесена за счет более высокой частоты (6,8 кгц) и большей плотности энергии (Р = 169 дб), применявшихся в работе [35]. Но из-за высокого начального влагосодерн ания образцов эти опыты не характерны для сушильных процессов, поэтому мы рассмотрим нагрев капиллярно-пористых материалов с более мелкими порами и более низким влагосодержанием. [c.595]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...