Примеси и эффект Кондо

Вместо минимума здесь наблюдается монотонное уменьшение удельного сопротивления (см. рис. 5.30). В этом сплаве основной компонент, родий, имеет -зону, поэтому -состояния примеси (железа) не могут считаться локализованными. Однако флуктуации плотности спина усиливаются вблизи примесных атомов и магнитные свойства сплавов сходны со свойствами сплавов Кондо. Примесный вклад в удельное сопротивление аналогичен вкладу от эффекта Кондо, а положительный температурный коэффициент является главным образом следствием сходства между атомами железа и родия и, в частности, между их -зонами [11]. [c.196]

Изучение разнообразных характеристик в нормальном состоянии свидетельствует о том, что в таких веществах плотность состояний имеет узкий и большой пик у самого уровня Ферми (напомним, что плотность состояний v = Pom /(n A )). Происхождение этого пика, возможно, связано с электронной экранировкой спина магнитных атомов редкоземельных металлов или актинидов. Если магнитные атомы являются малыми примесями, то это приводит к эффекту Кондо в проводимости ( 4.6), но не влияет заметным образом на энергетический спектр и термодинамические свойства. Однако если магнитные атомы становятся регулярным элементом структуры и константа обменного [c.331]

Прежде всего было показано [17, 164], что эта задача о примеси в обычном трехмерном металле при вполне естественном приближении, обычно использовавшимся ранее при исследовании эффекта Кондо, сводится к эффективной одномерной задаче. Гамильтониан модели учитывает свободные электроны с изотропным законом дисперсии и s — d-обменное взаимодействие их с локализованным примесным спином величины S (ср. с формулой (9.3)) [c.236]

Основное состояние системы имеет, таким образом, кратность вырождения 28, а не 28 + 1, как было бы в отсутствие — -обменного взаимодействия. В этой компенсации атомного спина на примеси и состоит одно из замечательных проявлений эффекта Кондо. [c.246]

Понижение темп-ры й увеличение Н приводит к увеличению (Др/р)J . П. Л. Капица в 1927, используя сильные магн. поля (в неск. сотен тысяч Э) при темп-ре жидкого азота, обнаружил у большого числа металлов и в широком интервале полей линейную зависимость (Дp/p)J от Н (закон Капицы). В слабых полях (Др/р) пропорц. Ю. Коэфф. пропорциональности обычно положителен, т. е. сопротивление растёт с увеличением магн. поля исключение составляет ферромагнетики (см. Кондо эффект). Т. к. сопротивление чувствительно к кол-ву примесей и дефектов в крист, решётке, а также к темп-ре, то изме- [c.383]

На рис. 6.11 показано, как ведут себя сплавы, дифференциальная термо-э.д.с. которых не падает до столь малых величин. В этих сплавах присутствует эффект Кондо, проявляющийся при рассеянии электронов проводимости магнитными моментами примеси, такой, как железо или кобальт (см. гл. 5, разд. 5.6). В интервале температур от 1 до 300 К можно получить довольно больщие отрицательные термо-э.д.с. Положительным электродом для такой термопары часто служит сплав с низкой теплопроводностью и малой термо-э.д.с., например N1—Сг, или Ад—0,3 % Ап. В настоящее время считается, что наилучшей примесью для получения хорошей стабильности отрицательного электрода термопары является железо. Сплавы с кобальтом, как оказалось, претерпевают при комнатной температуре структурные превращения, вызывающие изменения термо-э.д.с. Содержание железа обычно выбирают в пределах от 0,02 до [c.293]

Хасэгава с сотр. [68] обнаружили, что при легировании аморфных сплавов Pd—Si ферромагнитными примесями iFe, Со, Сг, Мп в этих сплавах проявляется эффект Кондо. При содержании ферромагнитных примесей в количестве от 0,5% до нескольких процентов при температурах 20—30 К проявляется заметный минимум сопротивления (Лр/рж 10 ). В обычных кристаллических сплавах минимум сопротивления составляет Др/рл 10 l- 10 2 Хасэгава с сотрудниками назвали наблюдаемое ими явление эффектом Кондо в аморфных сплавах. Однако, как показано на рис. 6.29 [45], минимум сопротивления при 20—30 К наблюдается также и в ферромагнитных [c.208]

Важнейшим следствием взаимодействия магии гного иона с электронами проводимости является так называемый эффект Кондо, который заключается в существовании при низких температурах минимума на кривой температурной зависимости удельного сопротивления магнитных сплавов с малой концентрацией магнитных ионов. Этот минимум наблюдался в сплавах Си, Ag, Au, Mg, Zn с примесями r, Mn, Fe, Mo, Re и Os (b кристалле могут присутствовать и другие примеси). Происхождение минимума связывается с обязательным наличием локальных магнитных моментов атомов нримеси. Кондо показал, что аномально высокая рассеивающая способность магнитных ионов при низких температурах является особым следствием динамической природы рассеяния и того обстоятельства, что поверхность Ферми имеет при низких температурах четко очерченные границы. Температурная область, в которой эффект Кондо существен, показана на рис. 19.23. Сколько-нибудь несложного физического объяснения этого эффекта пока не существует, однако первая работа [25] по этому вопросу вполне доступна для понимания. [c.682]

Что касается систем, описываемых 5 — -обменной связью, рассматривается лишь круг вопросов о рассеянии электронов на парамагнитной примеси — эффект Кондо, поскольку понимание его требует наиболее тонкого анализа соответствующей амплитуды рассеяния. Математическим аппаратом теории является диаграммная техника с псевдофермионным представлением операторов спина и уравнение Гелл-Манна — Лоу для инвариантного заряда. Результаты, полученные по теории возмущений, будут необходимы для анализа точ] ого решения проблемы Кондо, изложенного в гл. 5. [c.74]

Последующее интенсивное изучение этого вопроса показало (см. обзоры [99, 137]), что система свободных электронов в металле, взаимодействующих с парамагнитной примесью, является неожиданным примером очень сложных корреляционных эффектов в ферми-системе, приводящих ко множеству аномалий физических свойств металлов с примесями, и что возрастание с понижением температуры электросопротивления есть лишь одна из многих таких аномалий. Совокупность всех этих аномалий, обусловленных особенностями в амплитуде рассеяния электрона с поверхности Ферми на парамагнитной примеси, и называют эффектом Кондо (в широком смысле слова). Одним из замечательных следствий анома ЛИЙ рассеяния электрона на примеси является экранирование спиновой электронной плотностью локализованного лчримесного спина, которая наступает при температурах Г Гк, где [c.98]

Сведение проблемы к одномерной задаче. Одним из самых ярких достижений использования анзатца Бете и техники КМОЗ в статистической механике является точное решение задачи о примесном атоме с локализованным магнитным моментом, погруженном в немагнитный металл. Первые исследования задачи о рассеянии электронов проводимости на такой примеси в следуюш их за борновским приближениях показали суш,ественные температурные аномалии рассеяния и, в частности, спиновую экранировку примеси электронами проводимости при низких температурах. Совокупность всех этих явлений получила название эффекта Кондо. В течение почти двух десятилетий эта проблема была предметом интенсивного изучения, но все подходы основывались на том или ином варианте теории возмуш ений (см. 9). Впервые точное решение задачи было дано Вигманом [17, 164], несколько позднее — Андреем [75]. [c.236]

КОНДО ЭФФЕКТ — аномальная температурная зависимость электросопротивления сплавов немагн. металлов (Си, А1, Ag, La, Lu и др.) С небольшим кол-вом магн. примесей — атомов переходных (Fe, Сг, Со, V) или редкоземельных (Се, Yb, Tm) элементов. Аномалия состоит в том, что при понижении теми-ры электросопротивление R таких сплавов сначала убывает по закону, типичному для немагн. металлов, а затем при нек-рой характерной темп-ре Г (т е м п - р а К о н-д о) проходит через минимум и далее остаётся конечным при ГОК (рис. 1). [c.438]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...