Джоуля-Ленца

Место соединения при контактной сварке разогревается проходящим по металлу электрическим током (рис. 63). Количество выделяемой теплоты О, (Дж) определяется законом Джоуля — Ленца где 1 — сва- [c.106]

Общее количество теплоты Q, выделяемое в электрическом контакте, в соответствии с законом Джоуля—Ленца определяется как [c.133]

Если в цепи э. д. с. закону Джоуля — Ленца в ней выделяется в единицу времени количество теплоты Q = Sl, а в единице объема контура (в общем случае и не однородного) в единицу времени выделяется теплота [c.371]

Если известна теплота диссипации, то выражение для обобщенной силы можно получить, не используя уравнение баланса, а непосредственно через выражение для функции диссипации (8.13). Например, теплота диссипации электрической энергии передается законом Джоуля—Ленца [c.210]

От значений у и р зависит также рассеяние электрической энергии в веществе, в соответствии с законом Джоуля - Ленца [c.11]

Сквозной ток утечки /<. вызван перемещением свободных зарядов в диэлектрике в процессе электропроводности, не изменяется со временем и вызывает потери, аналогичные потерям по закону Джоуля — Ленца в проводниках. [c.159]

Соотношение (7.34) выражает известный закон Джоуля—Ленца в дифференциальном виде. [c.194]

С классической точки зрения пог-лощение света свободными носителями происходит следующим образом носители заряда ускоряются в электрическом поле световой волны и, рассеиваясь на де-фектах кристаллической решетки, передают им свою энергию. Иными словами, энергия световой волны переходит в тепло благодаря эффекту Джоуля—Ленца. Классическая формула для коэффициента поглощения свободными носителями имеет следующий вид [c.323]

И теперь, и тем более в те времена электрические машины, трансформаторы, линии электропередач имеют и имели один существеннейший недостаток — они нагреваются, причем это ненужное для нас тепло возникает за счет электрической энергии вследствие неумолимого закона Джоуля — Ленца, гласящего, что любой ток, проходящий по проводнику с некоторым электрическим [c.150]

Закон Джоуля—Ленца. При прохождении тока по однородному проводнику количество теплоты, развиваемое током, пропорционально квадрату силы тока, сопротивлению проводника и времени, в течение которого ток протекает по проводнику [c.518]

Тепловые приборы (фиг. 15). Измеряемый ток, или его часть, протекает по натянутой тонкой нагревательной проволоке, и за счёт тепла, выделяющегося в ней согласно закону Джоуля—Ленца, вызывает её удлинение. Удлинение проволочки с помощью натяжного устройства D и ролика / сообщает движение стрелке. На постоянном и переменном токах [c.524]

Закон Джоуля Ленца. Мощность. Электрический ток, проходя по проводнику, нагревает его (выделяет энергию). [c.221]

Закон Джоуля—Ленца [c.456]

При наличии внутренних источников тепла q будет изменяться с длиной стержня. На участке стержня длиной I, согласно закона Джоуля-Ленца, величина потока [c.56]

Структурный элемент электрич. цепи, включаемый в цепь для ограничения или регулирования силы тока. Наличие активного Э.с. приводит к диссипации (рассеянию) электрич. энергии и переходу её в тепловую (см. Джоуля—Ленца закон). [c.516]

Закон Джоуля—Ленца при прохождении по проводнику тока в нем выделяется теплота [c.211]

Для решения многих задач необходимо знать амплитуду колебаний средней объемной температуры твердого тела, в объеме которого происходит периодическое выделение тепла (например, тепла Джоуля-Ленца и т. п.). [c.315]

После разогрева ванны постоянный расход тепла в процессе работы складывается только из тепловых потерь ванны Р4 и р.5-Нужно учесть при этом, что часть электрической энергии, поступающей па электролиз (до Ю /о) идет на выделение тепла я согласно закону Джоуля-Ленца составит ра=0,24 ЛЕ1 кал. [c.68]

Соотношение между электрической и тепловой энергией определяется по закону Джоуля-Ленца подставляя в это равенство определенный выше расход тепла в малых калориях и время в секундах, получим [c.69]

Зная общее потребное тепло, можно найти и расход электрической энергии. По закону Джоуля-Ленца [c.115]

Место соединения разогревается проходящим по металлу электрическим током, причем максимальное количество теплоты выделяется в месте сварочного контакта (рис. 5.24). Количество выделяемой теплоты определяется законом Джоуля-Ленца [c.256]

Основные параметры режима всех способов контактной сварки -это сила сварочного тока, длительность его импульса и усилие сжатия деталей. Теплота в свариваемом металле выделяется при прохождении через него импульса тока длительностью т в соответствие с законом Джоуля - Ленца [c.288]

Согласно закону Джоуля - Ленца увеличение должно увеличивать количество выделяющейся теплоты. Но по закону Ома [c.289]

Закон Джоуля - Ленца графически изображается гиперболой. Если учесть допустимый по ГОСТ 15878-74 уровень проплавления в пределах 0,2...0,8 от толщины детали, то весь диапазон режимов сварки можно изобразить двумя гиперболами верхней, ограничивающей проплавление на уровне 0,8, и нижней - 0,2 толщины детали (рис. 147). Из графика видно, что в процессе контактной сварки в зависимости от выбранных режимов можно попасть в одну из трех характерных областей полного непро- [c.289]

Значения силы тока, давления и характер их изменения являются важнейшими параметрами режимов сварки. Так, например, между количеством выделяемой теплоты на основании закона Джоуля—Ленца [c.474]

Закон (43.12) был экспериментально установлен английским ученым Джеймсом Джоулем (1818—1889) и русским ученым Эмилием Христи-ановичем Ленцем (1804— 1865), поэтому носит название закона Джоуля — Ленца. [c.150]

Классическая электронная теория металлов представляет твердый проводник в виде системы, состоящей из узлов кристаллической ионной решетки, внутри которой находится электронный газ из коллективизированных (свободных) электронов. В свободное состояние от каждого атома металла переходит от одного до двух электронов. К электронному газу применялись представления и законы статистики обычных газов. При изучении хаотического (теплового) и направленного под действием силы электрического поля движения электронов был выведен закон Ома. При столкновениях электронов узлами кристаллической решетки энергия, накопленная при ускорении электронов в электрическом поле, передается металлической основе проводника, вследствие чего он нагревается. Рассмотрение этого вопроса привело к выводу закона Джоуля—Ленца. Таким образом, электронная теория металлов дала возможность аналити- [c.187]

Закон Джоуля—Ленца. Сообщая свободным носителям задряда скорость направленного движения Уд, электрическое поле S совершает работу над коллективом этих носителей, увеличивая их энер- гию. Если, например, ток переносится электронами, то за единицу времени в единице объема от электрического поля электронному газу передается энергия ш, равная [c.193]

Детонационное горение 249 Детонация 249, 273 Дефектоскопия ультразвуковая 348 Дефектоскопы ультразвуковые 601, 602 Деформации — Измерение 600 Джоуля—Ленца закон 456 Джоуля—Томсона эффект 141 Диаграмма i = d Рам1ина 171 Диафрагмы нормальные в трубопроводах 653, 654 --оптической системы 322 [c.709]

Одновременно с русским физиком Э. Ленцем (1804— 1865 гг.) и независимо от него он сформулировал закон, устанавливающий зависимость выделяемой в проводнике теплоты от силы тока и напряжения (закон Джоуля — Ленца). Джоуль провел исследования по всей цепи преобразований электроэнергии, начиная от гальванического элемента и кончая работой электромагнитных сил. [c.80]

ЗАКОН [Джоуля — Ленца плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению квадрата плотности тока на удельное сопротивление проводника Дюлонга и ГТти молярная теплоемкость простых химических веществ при постоянном объеме и температуре, близкой к 300 К, равна универсальной газовой постоянной, умноженной на три Кеплера (второй секториальная скорость точки постоянна первый планеты движутся по эллиптическим орбитам, в одном из фокусов которых находится Солнце третий отношение кубов больших полуосей орбит к квадратам времен обращения для всех планет солнечной системы одинаково > Кирхгофа для теплового излучения для произвольных частоты и температуры отношение лучеиспускательной способности любого непрозрачного тела к его поглощательной способности одинаково Кнудсена для течения разряженного газа по цилиндрическому капилляру радиуса г и длины / характеризуется формулой [c.233]

При уменьшении ш величина Д. п. в идеальном диэлектрике стремится к О (пропорц. со ). Однако реальные диэлектрики всегда обладают проводи.мостью а, с к-рой связаны потери энергии даже в случае эл.-статич. поля (W aE , см, Джоуля — Ленца закон). Потери, обусловленные проводимостью, часто включают в Д. п., принимая для малых частот г" — Апа (а. В сегнепюэлект-риках Д. н, могут быть велики на малых частотах и в отсутствие проводимости благодаря гистерезису сегне-тоэлектрическом у. [c.702]

Протекание П. т. сопровождается выделением джоуле-ва тепла в проводнике (джоулевы потери). Тепловая мощность тока О определяется Джоуля — Ленца законом, Q = ЯУ (Я — сопротивление проводника). Для компенсации этих энергетич. потерь в цепь П. т. включается источник электродвижущей сила (эдс). Компенсация достигается за счёт механич , тепловой энергии (генераторы тока,. чагнитогидродинамические генератора), энергии хим. реакций (хим. источники тока), тепловой диффузии носителей тока (см. Термоэдс), фотоэффекта (солнечные батареи) и т, д. Только при наличии сверхпроводимости (Я = 0) П. т. могут циркулировать по цепям без указанной компенсации. [c.88]

Зонд-нагреватель представляет собой спираль из константана (или манганина), намотанную на фарфоровую трубку. Расчет теплоотдачи зонда производится по известной формуле Джоуля—Ленца. Для измерения температуры используется полупроводниковое сопротивление (ПТС), приклеенное на торец двухканальной фарфоровой трубочки и встроенное в одно из плеч неуравновешенного моста Уитстона. Измерителем потенциала служит влагопотен-циометр (тензиометр) С. С. Корчунова. [c.89]

Для исключения концевой утечки тепла падение напряжения измерялось в центральном участке длиной 100 мм при общей длине нагревателя 154 мм. Количество тепла, отданное трубкой на участке 100 мм, подсчитывалось по закону Джоуля—Ленца. Температура стенок определялась медноконстантановыми термопарами, изготовленными из проволочек диаметром 0,15 мм, изолированных лаком и шелком. В стенках калориметрической трубки термопары закладывались в канавки глубиной 1 и шириной 0,5 мм. Канавка сверху зачеканивалась профилированной медной ленточкой, после чего трубка обтачивалась на стенке. Температура жидкости измерялась термопарами, заложенными в стенках необогреваемых труб, и точным ртутным термометром, установленным в успокоительном бачке. Холодные спаи термопар помещались в сосуд Дьюара с тающим льдом. [c.427]

Пользуясь полученными формулами, можно производить расчет нагреваемых теплом Джоуля—Ленца термосопротивлений и болометров. Удалось также рассчитать оптико-акустический приемник излучения, произвести термодинамический расчет микрофона с иодмембранным объемом и т. п. Значительная часть полученных результатов была проверена экспериментально и подтвердилась с достаточной для практики степенью точности. [c.317]

Омическим сопротивлением является слой жидкости, распо-логкенный между электродами. Ток, преодолевая это сопротивление, оказывает тепловое действие ка раствор, значимость которого определяется законом Джоуля-Ленца. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...