Отображение рассеяния

Лучи первого семейства трансверсально пересекают обе линии и, следовательно, определяют непрерывное отображение рассеяния , отображающее точку пересечения (приходящего) луча с первой линией в точку пересечения того же (уходящего) луча со второй линией. Наше семейство лучей имеет вид семейства параллельных прямых. В некоторой окрестности точки на приходящем особом луче оно может быть [c.292]

В смещенной плоскости П и строим единичную сферу с центром в точке (9 и со сферическими полярными координатами (0, ф) на ней. Процесс рассеяния для данного Ь дает единичный вектор рассеяния s, с концом в виде точки на единичной сфере. На самом деле, рассеяние отображает плоскость П на единичную сферу. В системах Sr ш Sm имеет место одно и то же отображение, в iSj, — отличное от них. [c.151]

Можно представить процесс рассеяния как отображение П (за исключением площади Пе) на единичную сферу с помощью вектора рассеяния s, причем отображения совпадают для систем Sm, а отображение в отличается от них. Определим дифференциальное поперечное сечение рассеяния в телесном угле dQ как площадь dll, которая отображается на элемент dQ единичной сферы. Обозначая их отношение через а [c.153]

Определение плотности а сводится к нахождению отношения отображения (52.27). Вектор рассеяния есть [c.154]

Ввиду симметрии отображения относительно осп к (см. рис. 19) часто удобно употреблять дифференциальное поперечное сечение рассеяния в кольце 0, 0 + dQ. Это площадь плоскости П, которая отображается на кольцо, и ее величина равна [c.155]

С целью экспериментальной отработки метода зондирования была создана установка [34], включающая лазер на рубине с управляемым модулятором добротности на кристалле КДП, камеру туманов, зондирующий лазер и приемник рассеянного зондирующего излучения с перестраиваемым узкополосным радиотехническим усилителем, подключенным к двухканальному запоминающему осциллографу. Второй вход осциллографа использовался для отображения временной структуры излучения мощного лазера на рубине, излучение которого, рассеянное элементами оптики, принималось на дополнительный фотоприемник. В качестве зондирующего использовался пучок непрерывного излучения Не— d-ла-зера, работающего на длине волны 0,44 мкм. Фокусировка мощного и зондирующего излучений, направленных под углами, близкими к 180°, осуществлялась линзами с фокусным расстоянием 10 см. Рассеянное излучение Не— d-лазера собиралось линзой диаметром 60 мм, расположенной на расстоянии 15 см. Помеха рассеяния излучения лазера на рубине устранялась набором нейтральных и интерференционных фильтров. Селективный фотоприемник имел автономное электрическое питание. [c.230]

Глава 0. Изучение абстрактного (комбинаторного) понятия графа, в котором вырисовывается идея категории графов/>. Глава I. Топологическое изучение пространств, которые физика связывает с графами многократного рассеяния , и отображений, соответствующих стягиванию этих графов исследование свойств отображений, возникающих при композиции стягиваний. [c.5]

Мы не спрашиваем сейчас, как это сделать, и имеет ли это смысл мы просто хотим знать, допустимо ли это кинематически для каких значений внешних импульсов (ри Рг, рз, Р , рг, рз ) можно найти внутренние импульсы pi, рь, рб так, чтобы закон сохранения импульса удовлетворялся в каждой вершине графа 2 Заметим, что этот же вопрос можно задать и в более общем случае, когда граф 1 уже не является элементарным графом рассеяния, а является графом многократного рассеяния, из которого граф 2 может быть получен расчленением некоторых вершин. Чтобы сформулировать эту проблему в такой общей постановке, обозначим через х 62—операцию стягивания некоторых линий графа Сг, приводящую к графу Оь Обозначим через 9 Gi), 1 = = 1, 2, пространство графа Сг, выделяемое из произведения массовых поверхностей всех частиц графа Gi условием сохранения импульса в каждой вершине. Мы имеем каноническое отображение [c.147]

Наряду с таким косвенным характером получения изображения существенное отличие от получения оптического изображения заключается еще и в том, что длины звуковых волн по порядку величин близки к параметрам отображаемых структур (или немного меньше них), тогда как длины световых волн меньше этих параметров в 1000—10000 раз. Поэтому при оптическом получении изображения основную роль играет рассеянный свет, тогда как при акустическом отображении определенное значение имеют также и зеркально отраженные звуковые волны, а на переднем плане находятся явления дифракции. Поэтому оптическое и акустико-оптическое изображение одного и ТОГО же объекта существенно различаются между собой. Например, поверхность, представляющаяся при оптическом изображении шероховатой, в ультразвуковом изображении может выглядеть совершенно гладкой. [c.292]

Будем полагать, что рассеяние энергии в крутильной системе без демпфера пренебрежимо мало по сравнению с диссинацией энергии в демпфере. Поскольку силиконовый демпфер при жестком креплении его стуницы к какому-либо базовому г-му звену крутильной системы обычно слабо влияет на модальные характеристики собственных форм динамической модели системы, то корректирующий эффект демпфера можно оценить по величине резонансной амплитуды А,о сосредоточенной массы с индексом г. Минимальный уровень, до которого можно снизить колебания в исследуемой наиболее опасной (s, v)-й резонансной зоне при помощи силиконового демпфера, можно оценить по величине амплитуды колебаний выбранной к-ж массы исходной системы без демпфера при частоте Ии группового возбудителя в рассматриваемой зоне. Здесь s — индекс резонирующей собственной формы динамической модели, -v — индекс резонирующей гармоники возмущающего момента двигателя. Групповой возбудитель (5, v)-ft резонансной зоны при отображении возмущающих моментов, действующих на систему со стороны двигателя, в виде гармонических функций времени можно представить в виде [28] [c.292]

Одна из причин широкого применения А. ф. в физике связана с физ, требованиями типа причинности, Так, в квантовой теории поля аналитичность Уайтмена функций и амплитуд рассеяния вытекает иа исходных постулатов теории. Метод дисперсионных oonDiomeiiuii целиком базируется на теории А.ф,, ур-ния Янга — Миллса можно записать как условия аналитичности нек-рмх ф-ций. Большое число приложений А. ф. связано также с двумерными задачами электростатики, гидродинамики и т. д., где используются, напр., конформные отображения. [c.78]

Указанные выше параметры ограничивают применение ПВМС на основе рассеяния света устройствами отображения информации. Среди иих медленно сканирующие графические проекционные аппараты, индикаторы с большим экраном, оптические вентили, оптически управляемьте дисплеи и другие приборы. [c.73]

Рис. 22. Вывод частных случаев голографии на основе явления отображения объекта объемной картиной стоячих волн. Первичное явление, на котором основаны все методы голографин, можно определить, как свойство материальной модели безграничной объемной картины стоячих волн, окружающих объект, на который падает излучение, воспроизводить волновое поле излучения рассеянного этим объектом. Такая картина обладает свойством делиться без ущерба для целостности восстановленного голограммой изображения. В частности, ограниченный объем этой картины воспроизводит пространственную конфигурацию волнового поля й его спектральный состав, вследствие этого восстанавливается единственное цветное пространственное изображение объекта О. Достаточно точная запись волнового поля содержится и в плоских сечениях картины стоя.чих волц, иапример в сеченин S, однако такая запись все же существенно обеднена — она неоднозначна, о чем свидетельствует появление ложного изобра.Ж12Ния О, и, кроме того, не воспроизводит спектральный

Приравнивая правые части (7.36) и (7.37) и учитывая, что из условия синусов (7.31) при п =п (одинаковая среда по обе стороны системы) следует osin и = = o sin u, получаем В = = В — яркость изображения равна яркости предмета. Совпадение яркостей (при отсутствии потерь) обусловлено тем, что при аплаиатическом отображении увеличение площади изображения сопровождается уменьшением в то же число раз телесного угла, в котором распространяется световой поток. С помощью оптических приборов невозможно увеличить яркость. А практически неизбежные потери света из-за отражений, рассеяния и поглощения приводят к тому, что яркость создаваемого оптической системой изображения может быть только меньше яркости самого предмета. [c.362]

Вероятно, наиболее интересной работой в области трехмерного отображения объектов являются исследования университета в Солт-Лэйк-Сити (шт. Юта) по тоновому изображению. Основные отображаемые объекты в этой системе могут быть сформированы отдельно, а затем собраны вместе в более сложные узлы. ЭВМ воспроизводит яркость каждой грани на базе вычисления рассеянного отражения от источника света, как бы расположенного в глазу аблюдателя. Невидимые линии при этом тоже удаляются. Оригинальные [c.175]

Характеристика и отличительные признаки операций Коллера ( ). Р. Коллер предложил 12 основных и две дополнительные пары операций Е, которые должны, по его мнению, описывать физические операции любого технического объекта или его элемента независимо от физических принципов действия излучение — поглощение, проводимость — изолирование, сбор — рассеяние, проведение — непроведение, преобразование — обратное преобразование, увеличение — уменьшение, изменение направления — изменение направления, выравнивание — колебание, связь — прерывание, соединение — разъединение, объединение — разделение, накопление — выдача, отображение — обратное отображение, фиксирование — расфикси-рование. [c.41]

Наряду с ВО в теории рассеяния важную роль играет отображение S /о fo связывающее в терминах свободной задачи асимптотики решений уравнения Шредингера (В.1) при i —оо и t +00. Оператор S = называется [c.14]

Смотреть страницы где упоминается термин Отображение рассеяния : [c.291] [c.333] [c.70] [c.10] [c.57] [c.74] [c.348] [c.354] [c.99] [c.225] [c.48] [c.167] [c.151] [c.67] [c.218] [c.52] [c.56] [c.106] [c.210] [c.290] [c.24] [c.276] [c.141] [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...