Кристаллы кубические с центральной

В. Кубические кристаллы с центральной симметрией [c.452]

Доказать соотношение Коши для кубических кристаллов, считая силы межатомного взаимодействия центральными и учитывая взаимодействие в двух первых координационных сферах. [c.207]

Ш ирина на половине высоты может быть значительно меньше среднеквадратичной также и в магнитно-разведенных веш,ествах, в которых магнитные моменты распределены хаотически. Физическое объяснение этой особенности заключается в том, что в магнитно-разведенном веш,естве большинство ядер чувствуют очень слабое локальное поле и поэтому на -блюдается узкая линия с малой шириной на половине высоты в то же время в значение вычисленного второго момента заметный вклад дают некоторые группы из двух или более ядер, ларморовские частоты которых настолько отличаются от центральной частоты -уД"о, что их вклады в интенсивность линии попадают слишком далеко на крылья и не наблюдаются. В работе [61 был использован обычный метод определения отношения М 1 М2У для случая правильной кубической кристаллической решетки, когда только часть / узлов кристалла занята ядерными спинами. [c.127]

Изучение квадрупольных эффектов в несовершенных кубических кристаллах в случае полуцелых ядерных спинов (которых значительно больше, чем целых спинов I фО) основывается, как следует из преды-душ его изложения, на том, что дефекты кристалла не сказываются в первом приближении на частоте центрального перехода /4 — /4. [c.222]

Нестационарные методы, кратное эхо. Метод непрерывного воздействия, обычно используемый при наблюдении ядерного резонанса, в применении к изучению квадрупольного взаимодействия в несовершенных кубических кристаллах обладает серьезным недостатком если условия ( 11.30) выполняются, т. е. побочные линии исчезают, причем центральная линия не изменяется, то с его помощью можно получить [c.224]

Еслн силы взаимодействия в кристалле являются центральными, то имеют место дополнительные соотношения Коши-Пуассоиа, которые в случае кубических и гексагональных кристаллов записываются соответственно [c.108]

Простейшая линейная теория электроупругости получается, если пренебречь однородными напряжениями (а = 0), инерцией поляризации ( = 0) и градиентами поляризации. Единственное остающееся электромеханическое взаимодействие представляется коэффициентом ки (пьезоэлектричество). Если материал имеет центральную симметрию, то и этот эффект исчезает (см. гл. 4). В противоположность этому линейные уравнения (7.4.17) допускают существование линейного электромеханического взаимодействия (представленного коэффициентом йкщ) даже в материалах с центральной, симметрией, например для галогенов щелочных металлов. Заметим, что тензорные коэффициенты Ьцм и цы в соотношениях (7.4.17) —не Гуковские тензоры (т. е. они не имеют некоторых свойств симметрии коэффициентов Сцк1)- Далее ( 7.5—7.9) мы будем предполагать, что а = О и что для ионных кристаллов нет необходимости учитывать инерцию поляризации Р. Здесь мы рассмотрим только два широких класса материалов с центральной симметрией (кубические кристаллы с центральной симметрией и изотропные материалы). [c.452]

Степень отклонения от изотропности кубического кристалла с центральной симметрией можно охарактеризовать скалярной величиной , определенной соотношением (2.11.35). Для некоторых ионных кристаллов, например Na l, эта величина очень мала (см. табл. 2.11.1), про такой кристалл говорят, что он слабо упруго анизотропен, в этом случае можно использовать изотропные определяющие уравнения, чтобы получить приближенное представление о решении многих задач. Отметим, что пе- [c.454]

Задача о полупространстве. Мы подходим к этой задаче с намерением продемонстрировать существование поверхностной энергии. Эта задача рассматривалась в работе [Mindlin, 1970] для случая кубических кристаллов с центральной симметрией. Мы будем здесь рассматривать решение для случая полной изотропности этого совершенно достаточно для наших целей, так как оно фактически аналогично решению Миндлина (см. [Askar et al., 1971]). Пусть ионный кристалл занимает область В = х, 0 пространства Е оси Хг и лгз лежат на граничной свободной поверхности кристалла дВ. На свободной поверхности дВ граничные условия (7.4.77) принимают вид [c.470]

Изотропное тело описывается двумя упругими константами. Для этого достаточно трех вышеприведенных кубических упругих констант при условии Сц = С12 + 2С44. Сложные кристаллы могут иметь до 21 различных упругих констант. Для случая центральных сил, т. е. при применимости (35.9), это число ограничивается 15 (соотношения Коши). [c.153]

Рассмотрим твердое тело с простой кубической структурой и обсудим сначала матрицу взаимодействий дPWIдrlдrj. Рассмотрим прежде всего взаимодействие между ближайшими соседями (фиг. ПО). Мы предположим, что взаимодействие между атомами является центральным, т. е. предположим, что энергия изменяется прп изменении расстояния между соседними атомами. У каждого атома имеется 6 ближайших соседей, причем взаимодействие с каж-ДЫ.М из них описывается одной и той же силовой постоянной, которую мы обозначим через х,. Мы могли бы затем попытаться найти константу взаимодействия, соответствующую поперечному смещению (сдвигу) соседних атомов. Такое смещение приводит к изменению ориентации связи (или вектора разности положений) между атомами. Наличие такого члена, соответствующего увеличению энергии, пропорциональному квадрату приращения вектора связи при вращении, приводило-бы к увеличению энергии кристалла, вращаемого в пространстве, как целого. Это, разумеется, с физической точки зрения неприемлемо, и мы должны положить константы, отвечающие боковым смещениям, равными нулю. В противном случае необходимо учитывать взаимодействия с более отдаленными соседями, которые при вращении кристалла как целого компенси- [c.412]

При вычислении второго момента центральной линии /4 —/4 в несовершенном кубическом кристалле с размытыми из-за дефектов побочными линиями не совсем ясно, должна ли использоваться функция РьЦ) или РвьЦ)- Это связано с тем, что хотя в принципе ядра чувствуют разные градиенты поля (которые являются причиной исчезновения побочных линий), однако упомянутые градиенты менее всего различаются для ближайших соседних ядер, дающих наибольший вклад в дипольное уширение. Компромиссное решение заключается во введении сферы с радиусом когерентности Гс, внутри которой соседние ядра считаются одинаковыми, а вне ее —квазиодинаковыми. Тогда второй момент записывается в виде [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...