Кристаллы кубические с центральной симметрией

В. Кубические кристаллы с центральной симметрией [c.452]

Простейшая линейная теория электроупругости получается, если пренебречь однородными напряжениями (а = 0), инерцией поляризации ( = 0) и градиентами поляризации. Единственное остающееся электромеханическое взаимодействие представляется коэффициентом ки (пьезоэлектричество). Если материал имеет центральную симметрию, то и этот эффект исчезает (см. гл. 4). В противоположность этому линейные уравнения (7.4.17) допускают существование линейного электромеханического взаимодействия (представленного коэффициентом йкщ) даже в материалах с центральной, симметрией, например для галогенов щелочных металлов. Заметим, что тензорные коэффициенты Ьцм и цы в соотношениях (7.4.17) —не Гуковские тензоры (т. е. они не имеют некоторых свойств симметрии коэффициентов Сцк1)- Далее ( 7.5—7.9) мы будем предполагать, что а = О и что для ионных кристаллов нет необходимости учитывать инерцию поляризации Р. Здесь мы рассмотрим только два широких класса материалов с центральной симметрией (кубические кристаллы с центральной симметрией и изотропные материалы). [c.452]

Степень отклонения от изотропности кубического кристалла с центральной симметрией можно охарактеризовать скалярной величиной , определенной соотношением (2.11.35). Для некоторых ионных кристаллов, например Na l, эта величина очень мала (см. табл. 2.11.1), про такой кристалл говорят, что он слабо упруго анизотропен, в этом случае можно использовать изотропные определяющие уравнения, чтобы получить приближенное представление о решении многих задач. Отметим, что пе- [c.454]

Задача о полупространстве. Мы подходим к этой задаче с намерением продемонстрировать существование поверхностной энергии. Эта задача рассматривалась в работе [Mindlin, 1970] для случая кубических кристаллов с центральной симметрией. Мы будем здесь рассматривать решение для случая полной изотропности этого совершенно достаточно для наших целей, так как оно фактически аналогично решению Миндлина (см. [Askar et al., 1971]). Пусть ионный кристалл занимает область В = х, 0 пространства Е оси Хг и лгз лежат на граничной свободной поверхности кристалла дВ. На свободной поверхности дВ граничные условия (7.4.77) принимают вид [c.470]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...