Эффективные сечения. См. Сечения

Резонансный интеграл Эффективные сечения. См. Сечения [c.485]

Чтобы определить сечения реакций (I), (III), (IV), нужно, помимо вероятности расщепления дейтрона, знать также коэффициент прилипания частиц к ядру. Так как точная теория этого коэффициента в настоящее время отсутствует, то вычисление эффективных сечений реакций (I), (III), (IV) имеет смысл только- с экспоненциальной точностью , т. е. без сравнительно медленно меняющегося с энергией сталкивающихся частиц коэффициента перед экспоненциальным множителем с большой отрицательной экспонентой (большая по сравнению с единицей величина абсолютного значения экспоненты является условием применимости квазиклассического метода, см. ниже). При этом можно считать орбитальный момент I дейтрона относительно ядра равным нулю, т. е. рассматривать лишь лобовое столкновение. Члены в эффективном сечении, соответствующие отличным от нуля I, во всяком случае меньше члена с / = О и в рассматриваемом приближении несущественны. Будем предполагать, что ядро является достаточно тяжёлым и считать его неподвижным при столкновении с дейтроном. [c.273]

Иногда в научной литературе пользуются понятием приведенного эффективного сечения, которое представляет собой сумму соответствующих эффективных сечений всех атомов или молекул, заключенных в 1 см при 0°С и 1 мм рт. ст. Так как при таких условиях число молекул в 1 см равно 3,535-10 , то приведенное эффективное сечение мы получим, умножив на это число эффективное сечение, измеренное в см или м . Обозначают обычно единицу приведенного эффективного сечения см /(см -мм рт. ст.). [c.259]

Наиболее прямым методом измерения ядерных эффективных сечений для нейтронов является метод прохождения нейтронов через пластинку . Сущность этого метода заключается в том, что пучок нейтронов падает на пластинку исследуемого вещества толщиной и плотностью Л (Л есть число атомов в 1 см пластинки) [c.201]

Для величины эффективного сечения деления естественного урана под действием тепловых нейтронов было приведено значение 3,2+0,35)-10 - см , которое соответствует 400—500-10 см для и [108]. Было обнаружено, что этот процесс, по крайней мере приближенно, следует закону l/v [12]. Для эффективных сечений деления урана и тория под действием быстрых нейтронов были получены значения 0,5-10" и 0,1-10 см [94] так как эффективное сечение любой происходящей под действием быстрых нейтронов с любым ядром реакции не может, из теоретических соображений, по порядку величины превышать 0,5-10 см , а в 140 раз более распространен, чем U , то значительная часть деления естественного урана под действием быстрых нейтронов должна быть отнесена за счет Эффективные сечения фото- [c.65]

Таким образом, для отдельного резонанса эффективное сечение [см. уравнение (8.55)] становится равным [c.342]

Нейтроны входят в состав ядра. Нейтрон в свободном состоянии, в отличие от протона, является нестабильны.м и распадается на протон и электрон с периодом полураспада Т ж 1,01 10 сек (р-распад нейтрона). Внутри ядра нейтрон может существовать неопределенно долго. В 1931 —1933 гг. В. Паули, анализируя закономерности р-распада (см. 41), предположил, что при этом распаде, кроме протона и электрона, испускается еще одна нейтральная частица с массой покоя, равной нулю. Эту частицу назвали нейтрино (v). Нейтрино уносит с собой недостающую энергию, недостающий импульс и недостающий вращательный момент (спин нейтрино s = /j). Вследствие малого эффективного сечения захвата нейтрино нуклонами (о 10 см — [c.339]

В ядерной физике рассматриваются три вида взаимодействий сильное (ядерное), электромагнитное и слабое. Ядерное взаимодействие характеризуется наибольшей интенсивностью и наибольшим эффективным сечением (о 10 см ) и [c.253]

Величины углов расширения пограничного слоя а и сужения потенциального ядра Р струйного течения определялись исходя из вывода, сделанного в разд. 4.2 о том, что наиболее эффективно процесс эжекции протекает на начальном участке струи и достигает своего максимума в ее переходном сечении (см. рис. 4.18, б). [c.189]

Здесь Ask — вероятность спонтанного перехода, jVe — концентрация электронов, 05 — эффективное сечение возбуждения уровня электронами, Ое — скорость электронов. Знак < > обозначает усреднение по всем имеющимся скоростям электронов. Для большинства спектральных линий величина Ash близка к 10 с и соотношение (5.10) выполняется при 10 см . [c.231]

Эффективное сечение, как видно из (1.53), имеет размерность см , т. е. площади. Оно не зависит ни от потока налетающих частиц, ни от числа частиц в мишени, [c.28]

Рио. 8.8. Зависимость эффективного сечения рождения пар на свинце н алюминии от энергии v-кванта = Z -0,58-см [c.452]

Для того чтобы выбивание атомов шло с заметной интенсивностью, необходимо, чтобы эффективное сечение выбивания было не очень мало по сравнению с сечениями других конкурирующих процессов. Для нейтронов это сечение имеет порядок нескольких барн (в области энергий, достаточных для выбивания) и вполне сравнимо с сечениями конкурирующих неупругих процессов. Для электронов сечение выбивания имеет порядок десятков барн, но сечения возбуждения и ионизации электронов (в пересчете на один атом) имеют значительно большую величину. Для у-квантов в наиболее интересной для практики области энергий в несколько МэВ наибольшее сечение имеет процесс образования комптоновских электронов (см. гл. VHI, 4). Поэтому при у-облучении атомы выбиваются из решетки в основном комптон-электронами. Но если электронный пучок создает выбитые атомы только в поверхностном слое, то v-излучение выбивает атомы во всем объеме вещества. [c.651]

Опыты показывают (см. 78), что эффективные сечения, характеризующие неупругие столкновения 1-го рода атомов с нейтральными атомами или ионами, значительны лишь при больших энергиях сталкивающихся частиц эффективные же сечения атомов по отношению к неупругим столкновениям [c.431]

Между эффективными сечениями Qq и имеет место соотношение (см. 82) [c.461]

Для измерения эффективных сечений пользуются разными единицами. В ядерной физике соответствующей единицей является барн (б) 1 6 = 10 м = = 10" см . В физике атомных столкновений применяются квадратный сантиметр, реже — квадратный метр и единицы а и т а% (где - радиус первой боровской орбиты) [c.316]

Эффективное сечение сг данной реакции имеет размерность площади ( лг ) и выражает возможность прохождения ядерной реакции в том случае, если на 1 см поверхности мишени находится [c.69]

За единицу эффективного сечения принимается 1 барн, равный 10-24 см [c.69]

Пусть частица, движущаяся в аморфном веществе с плотностью п (ат/см ) в направлении х, прошла слой толщиной hx. Тогда вероятность того, что она испытывает столкновение с эффективным сечением da, может быть записана в виде [c.40]

Как известно, нагрузка на диафрагменный упругий элемент определяется произведением избыточного давления сжатого воздуха в кг см и эффективного сечения F в см , жесткость такого элемента характеризуется зависимостью. [c.289]

ЭФФЕКТИВНОЕ СЕЧЕНИЕ—см. Сечение. ЭФФЕКТИВНЫЙ ЗАРЯД в квантовой теории поля—ф-ция, описывающая изменение заряда (константы взаимодействия), к-рое необходимо осуществить, чтобы скомпенсировать изменение величины ренормировочного параметра. [c.646]

Электропроводность. Электропроводность воздуха рассчитана в диапазоне температур 4000 Г 20000° К и давления 10" атм по формуле (5). Расчеты показали, что достаточно учитывать три приближения. Результаты расчетов приведены на рис. 2. Произведено сравнение с данными о (Г, р), опубликованными в работах [И], [24] и [25]. В области высоких температур расхождение, наблюдающееся с упомянутыми выше данными, объясняется особенностями теории Кихара и Аоно. При низких температурах расхождение может быть вызвано главным образом выбором эффективных сечений взаимодействия электрон—атом. Бруннер, например, выбрал Qю = QгN = onst = 10 см [25]. Это оценочное значение является завышенным, что и объясняет, почему при Т 6000° К его результаты ложатся ниже кривых, полученных в настоящей работе. Видимо в качестве эффективных сечений в работе [24] были взяты более надежные величины, однако, к сожалению, авторы в статье их не приводят. В работе [И] приведены зависимости осредненных эффективных сечений электрон—атом от температуры. О достоверности этих данных трудно судить, так как авторы не уточняют источник, на основании которого определены эти величины. Однако следует отметить, что, так как эти значения превосходят соответствующие величины, принятые в настоящей работе, следовало бы ожидать заниженные, по сравнению с данными рис. 2, результаты расчета а(Т) [11]. На самом деле наблюдается обратная картина, что заставляет предполагать, что в работе [11] имеется ошибка в расчете. К такому же выводу пришли и авторы работы [26]. [c.357]

Отметим также, что дл.ч нерезопаксных случаев типичное максимальное эффективное сечение равно ла1, что превышает эффективное сечение переноса импульса [формула (4.154)] при той же энергии. В таком случае быстрый ион будет обменивать заряд с быстрой нейтральной частицей без большой потери кинетической энергии (см. [64]). [c.178]

ЭФФЕКТИВНОЕ СЕЧЕНИЕ — см. Эффективное поие )ечное сечение. [c.537]

На рис. 10.21 представлена температурная зависимость эффективных сечений для тепловых нейтронов в энергетическом диапазоне до 2,1 эв (см. разд. 10.3.2) реактора Колдер-Холл [72]. Как упоминалось выше, предполагаем, что плуто-ний-239 равномерно распределен по топливу на само.м деле плутоний накапливается в основном на периферийных участках топливных стержней, где меньше эффект самоэкранировки. Поэтому эффективные сечения плутония-239 будут даже выше представленных на рисунке. Во всяком случае можно сказать, что сечения плутония-239 больше чем в два раза превосходят сечения урана-235. [c.463]

Технический цирконий содержит в некотором количестве (обычно около 2%) примесь гафния, металла — соседа в периодической системе н близкого ему по свойствам. Однако гафний резко отличается но ядерпым свойствам от циркония (см. табл. 114) — эффективное сечение захвата гафния почти в 1000 раз больше поэтому для основного назначения цирконий должен быть очищен от гафния, что является весьма сложной задачей и сильно увелнчива- [c.558]

Разумеется, соотношение (6.86) непригодно для оценки разрешающей силы призмы. При выводе соответствующего выражения исходят из того, что грань призмы (при обычном соотношении размеров призмы и объективов спектрального прибора) ограничивает эффективное сечение выходящего пучка света. Расчет проводится для симметричного хода лучей в призме (см. рис. 6.54), и тогда надо решать задачу дифракции света на прямоугольном отверстии, ширина которого определяется размерами призмьГ. Окончательный результат оказывается весьма простым и наглядным [c.325]

Эффективное сечение измеряется обычно в барнах, 1 барп = = 10 см = м [c.27]

Как видно, при ф О рассматриваемая функция не стремится асимптотически к нулю при сю. Это противоречит теоретическому выводу (см. 82), по которому эффективное сечение уровней при возрастании скорости возбуждаемых электронов стремится к нулю. Однако практически имеет значение лишь ход функций д (V) и f (V) в области не очень больших V, так как в разряде обычно отсутствуют электроны высоких скоростей. В области же значений V 100— 200 в экспериментальные кривые для f (V), как правило, идут параллельно оси абсцисс. Таким образом, рассматриваемый вид функций д (V) охватывает, все практически важные случаи, начиная с того, когда функция возбуждения имеет постоянное значение для всех до случаев, когда д(У) имеет острый максимум (рис. 233). Апроксимацией (3) не охватывается лишь случай, когда / (V) медленно возрастает, начиная от V = Vf . Пользуясь ею, рассчитаем интеграл [c.439]

Появление изломов на кривой сигнала, возбуждаемого при циклическом растяжении — сжатии ферромагнетика в магнитном поле, можно объяснить следующим образом. При смыкании и размыкании поверхностей трещины (при Р 0) происходят скачкообразные изменения эффективного сечения, воспринимающего силовую нагрузку (рис. 3, в) на величину 5тр. Это приводит к тому, что скорость изменения напряжений в опасном сечении при смыкании и размыкании трещины терпит скачок (рис. 3, (3), а так как выходной сигнал пропорционален величине dajdt, то этот скачок (излом) наблюдается и на осциллограмме выходного сигнала (см. рис. 2). [c.136]

Вероятность столкновения частицы (например, нейтрона) с атомным ядром зависит от площади мишени, то есть от поперечного сечения ядра. Однако при определении вероятности возникновения ядерной реакции следует учитывать, что атомное ядро представляет собой специфический источник ядерных и электрических сил, и поэтому имеет смысл говорить об эффективном поперечном ядерном сечении, которое, конечно, зависит от различных свойств данного ядра. Далее мы эту величину будем называть просто ядерным сечением, помНя, естественно, что оно не является собственно поперечным сечением атомного ядра. Величина ядерного сечения зависит и от свойств элементарных частиц, участвующих в ядерной реакции. Поскольку радиус действия электрических сил теоретически бесконечен, то, следовательно, для заряженных частиц, таких, как протоны и электроны, атомное ядро, благодаря своему положительному заряду, будет иметь ядерноё сечение, отлич ное от того, которое характерно для случая взаимодействия ядра с нейтроном, так как сфера действия ядерных сил не превышает см. Величине ядерного сечения присущи и другие зависимости от энергии пролетающей частицы, от конкретного типа ядерной реакции. Так, например, нейтрон может различным способом взаимодействовать с ядром урана он способен вызвать расщепление ядра, но может и просто быть захвачен ядром (без последующего расщепления). Для каждого из этих случаев существуют различные ядерные сечения, то есть имеются различные вероятности возникновения каждого из этих ядерных взаимодействий. [c.73]

Исследование деформируемости молибдена. Наряду с жаропрочностью молибден имеет ряд свойств, которые делают его применение весьма перспективным в ряде отраслей техники, в частности в атомной энергетике, вследствие сравнительно малого эффективного сечения захвата нейтронов в авиационной и ракетной технике вследствие высокого сопротивления эрозии в условиях высоких температур в химической и металлургической промышленности вследствие устойчивости воздействию многих химических реагентов, а также расплавленных металлов. Молибден находит применение также в стеклопромышленности, радиотехнике, электронике и других областях техники [см. 29, 30, 34—36]. [c.137]

Для рубина эффективное сечение перехода атома из состояния 1 в состояние 3 под действием кванта /iv g равняется djg = 10 см , причем /ivj3 = 3,54-10 эрг = 3,54Дж. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...