Случай приложенного магнитного поля

При другой форме образцов и геометрии полей наблюдается более сложная картина разрушения сверхпроводимости полем. В качестве примера рассмотрим случай, когда образец в форме длинного цилиндра помещен в поперечное поле. Из фиг. 3 мы видим, что поле на его экваторе равно удвоенному значению внешнего ноля, т. е. поле в этой точке достигает критического значения, когда приложенное поле равно Я р /2. В случаях, подобных этому, образец переходит в состояние, характеризующееся одновременным наличием нормальных и сверхпроводящих областей и называемое промежуточным состоянием. По мере увеличения внешнего поля относительное количество нормальной фазы возрастает наконец, когда поле достигает критической величины, исчезают последние следы сверхпроводящего состояния. Таким образом, разрушение сверхпроводящего состояния образца происходит в некотором интервале величин приложенного магнитного поля. [c.615]

По принципу действия магнитоупругие датчики можно разделить на две группы. К первой относятся те, в которых изменение намагниченности регистрируется в направлении приложенного магнитного поля, а ко второй — в направлении, перпендикулярном направлению поля. Датчики последнего типа называют часто анизотропными [2]. Однако если проявление магнитоупругого эффекта для первого типа датчиков изучено достаточно подробно i[l—3], особенно для случая наложения одноосных напряжений растяжения — сжатия, то проявление анизотропного магнитоупругого эффекта почти не исследовано, несмотря на то, что в практике нашли более широкое применение именно датчики второго типа. Это объясняется тем, что для исследования проявления магнитоупругого эффекта необходимо создать некоторый угол между направлением при- [c.203]

Случай цилиндра с осью, направленной вдоль поля (Z) - 0), наиболее прост. Магнитное поле одинаково во всех точках его поверхности и по величине равно приложенному полю. [c.623]

Характерная особенность керамических магнитных материалов — их самопроизвольная (спонтанная) намагниченность без приложения внешнего магнитного поля. Области, в которых магнитные моменты (спины) ориентируются в одном направлении, называют магнитными доменами. Под влиянием внешнего магнитного поля первоначально ориентированные в различных направлениях домены могут постоянно ориентироваться в направлении воздействующего на них магнитного поля. Наличие доменной структуры ферромагнетиков доказано экспериментально. Возможны три случая ориентации магнитных доменов [c.211]

Случай п = (вектор быстрых переменных у является одномерным) подробно изучен Н. Н. Боголюбовым и Д. Н. Зубаревым [30]. Оп интересен не только с точки зрения теории, но и своими приложениями в динамике заряженных частиц в магнитном поле. При п 2 исследование вращательных систем (90) существенно осложняется из-за возможного появления резонансов частот. [c.41]

Рассчитать начальную магнитную восприимчивость Яц такой системы, выразив ее через размагничивающие факторы Da и Z , относящиеся к направлениям осей а и Ь. Магнитное поле считать, приложенным перпендикулярно оси г. Найти численные значения для случая, когда а/Ь = 10 5 и 1. Рассчитать начальную восприимчивость для случая, когда поле приложено под углом 6 к оси г. Предложить модификацию модели и расчета, для которой вышеизложенные представления применимы к случаю магнитно-мягкого материала, [c.59]

Достоверных аналитических формул для силы, действующей на тело из магнитомягкого материала в ограниченном объеме магнитной жидкости, в приложенном однородном магнитном поле в настоящее время не известно (за исключением случая сферического тела около плоской границы магнитной жидкости [6J). Кроме того, не исследован вопрос об аналогии между силами, действующими на магниты и тела из магнитомягкого материала в сосудах, заполненных магнитной жидкостью. [c.13]

Случай приложенного магнитного поля. Второй характерной длиной сверхпроводника служит упомянутая нами ранее глубина проникновения слабого магнитного поля. Рассмотрим полубеско-нечный сверхпроводник, занимающий область г > О, и приложим слабое магнитное поле, направленное вдоль оси /. При г<0 поле постоянно и равно Яо. Возьмем ротор от обеих частей выражения для тока (5.90). Тогда можно видеть, что в низшем порядке по магнитному полю в правой части остается лишь слагаемое V х А. В этом легко убедиться, представив параметр порядка опять в виде суммы постоянного слагаемого и малой добавки первого порядка по Я, зависящей от координат. Выражение [c.596]

Чтобы не учитывать влияния геометрии образца, проще всего рассмотреть случай длинного цилиндра, ось которого направлена вдоль магнитного поля. Мы знаем, что в этих условиях образец остается сверхпроводящим до тех пор, пока приложенное поле не достигнет критической величины 7/цр, при которой он переходит в нормальное состояние. Таким образом, при 1[оле, равном критическому G 2 р,Н -р) =G Т,р,Ни из (13.1) и (13.2) мы нидим, что [c.634]

Рассмотрим прежде всего случай, когда образец находится сначала в сверхпроводящем состоянии и приложенное поле Hj внезапно возрастает до величины, превышающей критическую Яь-р., вызывая переход в нормальную фазу. В этом случае радиальные размеры сверхпроводящей области начинают уменьшаться, иока она не исчезнет совсем. Движение границы связано также с изменением магнитного поля в нормальной фазе, которое становится равным приложенному нолю. Последнему процессу препятствуют вихревые токи. Многие исследователи [60,145] и раньше указывали на влияние вихревых токов на скорость распространения фазовой границы, но окончательно этот вопрос был решен только недавно Пнппардом [163]. [c.659]

Работа посвящена исследованию сверх- и гиперзвуковых двумерных течений вязкого газа в каналах в присутствии нормального к плоскости течения магнитного поля в режиме МГД-генератора. Ранее такие исследования проводились только в случае дозвукового или умеренного сверхзвукового режимов движения проводящей среды. Первые исследования были выполнены в одномерной постановке (см. [1]), затем с использованием двумерных уравнений Эйлера [1, 2], и только в последнее время стали учитываться эффекты вязкости в рамках уравнений Павье-Стокса [3, 4]. Однако ряд новых технических приложений потребовал существенного распЕирения диапазона чисел Маха, что в свою очередь вызвало необходимость учета эффектов вязко-невязкого взаимодействия и возникающих при торможении магнитным полем необратимых газодинамических потерь. В [5] получены новые результаты по торможению сверхзвукового потока осесимметричным магнитным полем в круглой трубе. Они обобщили данные невязкого исследования [2] на случай ламинарного и турбулентного течения. [c.575]

Итак, в магнитном поле площадь орбиты в -пространстве квантуется. Полученное выражение для 5 имеет общее значе-ппе, и его применимость не ограничивается случаем свободных электронов или лпщь сферическими энергетическими поверхностями. Это утверждение доказывается в Приложении I [см. (I. 34)(I. 48)]. Величина 2лЬс1е называется квантом потока.-, она равна 4,14-10 Гс-см1 [c.368]

НЫХ участках своей орбиты. Возможен и другой случай (В), когда на аналогичных участках орбиты электрон движется против поля. В обоих случаях электроны испытывают сильное взаимодействие с приложенным полем. Если уменьшить магнитное поле вдвое, электронная орбита продеформируется таким образом, что на одном ее продольном отрезке электрон будет двигаться вдоль поля волны, а на другом — против поля. Эти два эффекта стремятся скомпенсировать друг друга, и в результате суммарное воздействие оказывается существенно ослабленным. Следовательно, когда мы меняем магнитное поле, звуковая волна последовательно чувствует то сильно, то слабо проводящую среду. Затухание волны непосредственно зависит от э( х))ективной проводимости среды оно оказывается наибольшим, когда среда, так сказать, ее податлива. Таким образом, осцилляция затухания ультразвука как функция магнитного поля дает нам непосредственную информацию о размерах важных электронных орбит в металле, или соответственно о важных сечениях ферми-поверхности. Используя метод стационарной фазы при вычислении коэффициента поглощения, можно убедиться, что эти сечения являются экстремальными. Если мы производим измерения при различных напряженностях магнитного поля, периодически меняя его направление, мы получаем последовательные сечения ферми-поверхности. Соответствующие результаты для ферми-поверхности алюминия приведены на фиг. 41. Несколько иной масштаб по сравнению с ферми-поверхностью для свободных электронов связан с геометрией эксперимента. Подобные эксперименты служат хорошим подтверждением правильности той картины, которую мы нарисовали. [c.139]

Работы Колмогорова послужили основой всего последующего развития теории локальной структуры турбулентности и ее приложений в 40-х и 50-х годах текущего столетия. За этот период была изучена локальная структура не только поля скорости, но и полей концентрации пассивных примесей и температуры (включая случай температурно-стратифицированной тяжелой жидкости, в котором, благодаря появлению архимедовых сил, температуру уже нельзя считать пассивной примеськ ), давления и турбулентного ускорения. Полученные сведения о статистических свойствах мелкомасштабных компонент турбулентности нашли приложение к задачам об относительном рассеянии частиц и дроблении капель в турбулентной среде, об образовании ветровых волн на поверхности моря, генерации магнитного поля в турбулентном потоке проводящей ток жидкости и распределении неоднородностей электронной плотности в ионосфере, о пульсациях коэффициента прело.мления в атмосфере и создаваемых ими рассеянии и флюктуациях параметров распространяющихся электромагнитных волн и к ряду других интересных задач. [c.24]

Магнитное поле всегда увеличивает объемное сопротивление [19]. Однако Макдональд [20] обнаружил, что сопротивление тонкой натриевой проволоки уменьшается в продольном магнитном поле Я, а в поперечном поле сначала растет, а затем убывает. Это отрицательное продольное магнитосопротивление, как выяснил Макдональд [20], вызвано спиральными орбитами электронов в магнитном поле, которые предотвращают попадание определенной части электронов на рассеивающую поверхность. Чемберс [5] дал аналитический расчет этого эффекта (для случая = 0), продемонстрировав тем самым эффективность своего кинетического метода (см. приложение). [c.109]

Последний случай в литературе называется изоротацией Как следует из условия (4,14), при таком вращении силовые линии магнитного поля расположены на поверхностях со = onst. Так как эти поверхности вследствие цилиндрической симметрии являются поверхностями вращения, то, очевидно, при таком движении магнитное поле остается неизменным. Случаи твердого вращения и изоротации широко обсуждаются в приложениях к физике звезд, поскольку предполагается, что вращение свойственно большинству звеад, обладающих сильными магнитными полями. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...