Латунь упругие постоянные

Латунь упругие постоянные —, 116. [c.670]

Проведенные исследования в этой области дали положительные результаты для определения упругих постоянных латуни, сплавов железа и алюминия, монокристаллов германия и кремния, никеля, твердых растворов меди и поликристаллического сплава магний— кадмий. Ультразвуковые методы позволяют определять модули Юнга и сдвига на одном и том же образце, что открывает большие возможности для исследования упругих постоянных экспериментальных сплавов и установления для них взаимосвязей модулей с другими характеристиками межатомного взаимодействия. Так же как и при контроле жидкостей, скорость распространения ультразвука в жидких металлах в основном определяется величиной коэффициента адиабатической сжимаемости, а последний -относится к числу физических величин, которые в значительной степени зависят от строения жидких металлов. Поэтому, зная скорость, распространения ультразвуковых колебаний в данном металле, можно рассчитать величину модуля Юнга, модуля Пуассона и модуля сдвига. Для точного измерения интервала между ультразвуковыми импульсами достаточно иметь длину образца, равную 25 мм. [c.223]

На рис. 3.83 приведены сравнительные продолжительности прохождения импульса в плексигласе, латуни, алюминии и стали в стержнях диаметром 2,54 см и длиной 15,24 см. Эти данные позволили получить значения скоростей волн и постоянных упругости, которые сведены в табл. 99. Общее соответствие с ранее полученными значениями доказывало возможность такого использования микро-сейсмологического подхода при исследовании динамической упругости твердых тел. [c.445]

Постоянная х есть число, заключенное между О и Если бы [л было отрицательным, то продольное натяжение вызвало бы поперечное утолщение, а если бы (д. было больше чем /.3, то поперечное сжатие было бы настолько вглико, что преобладало бы над удлинением, вызывая уменьшение общего объема. Последнее положение вещей было бы несовместимо с устойчивостью, первое же едва ли возможно в обычных твердых телах. Одно время предполагали, что [л необходимо должно быть равно /4, так что принималась лишь одна независимая упругая постоянная, но с тех пор опыт показал, что х переменно. Для стекла и латуни Верт-гейм получил экспериментальным путем значение х = 1/3- [c.273]

Лудлоф [1251, 1252] теоретически разработал вопрос о температурной зависимости упругих постоянных и показал, что для низких температур имеет место пропорциональность четвертой степени температуры, переходящая при более высоких температурах в линейную зависимость. Лазарус [3383] определил упругие постоянные монокристаллов, 8-латуни, а также нашел зависимость от давления упругих постоянных КС1, Na l, u, Al и латуни для давлений вплоть до 10 ООО атм [3384, 3385]. [c.372]

Сандерс [17931 произвел определение пропускания звука тонкими никелевыми и латунными пластинами толщиной 0,1—0,6 мм на частоте 1,9—5,6 мггц при углах падения О—70 . Толщина пластин изменялась от 0,05 до X при обычных условиях пропускание этих пластин весьма мало, за исключением определенных критических углов падения, величина которых определяется по наблюдению максимальной диффракции света на звуковых волнах, проходящих сквозь пластину. Нанеся значения угла максимальной звукопроницаемости в зависимости от произведения частоты звука на толщину пластины, Сандерс обнаружил, что экспериментальные точки лежат на ряде кривых, которые можно отнести к трем областям изменения угла падения. Первая область включает углы между 0° и критическим углом для продольных волн вторая область содержит углы, лежащие между критическими углами для продольных и поперечных волн, и третья область—все остальные углы. Для первой и второй областей экспериментально полученные значения пропускания хорошо совпадают со значениями, рассчитанными по приведенной выше теории Рейсснера, и позволяют определить упругие постоянные материалов. Максимумы пропускания для третьей области Сандерс пытается объяснить изгибными волнами, распространяющимися вдоль пластины, основываясь при этом на теории изгибных колебаний Лэмба ). [c.377]

Явления релаксации напряжений и ползучести, наблюдаемые у конструкционных металлов и сплавов (сталь, чугун, бронза, латунь, дуралюминий и т. п.) лишь при высокой температуре, у полимерных материалов проявляются при нормальной температуре. По данным ASTM уменьшение напряжений в вязко-упругих телах, к которым относятся полимерные материалы, при постоянной деформации может быть выражено формулой [c.117]

РАЗРУШЕНИЕ ЗАМЕДЛЕННОЕ — разрушение детали через онредел. время после первоначального нагружения (затяжка болтов, пружин, баллоны под постоянным давлением, сварные изделия с внутренними напряжениями и т. п.) без дополнит, увеличения нагрузки. Р. з. связано с отдыхом закаленной стали (при вылеживании при 20° после закалки прочность и пластичность растут). Прочность при Р. з. обычно ниже кратковременной прочности этих же деталей, а характер разрушения — более хрупкий, при низких напряжениях трещины растут медленно. Окончание Р. з. часто имеет взрывной характер, напр, часть затянутого болта при окончат, разрушении выстреливает с большой ки-нетич. энергией. Р. з. наблюдалось у различных сталей с мартенситной структурой, т. е. закаленных и низкоотпущешшх у нек-рых цветных металлов, в пластмассах, силикатных стеклах, фарфоре и т. п. Р. 3. способствует неравномерность нагружения (надрезы, трещины, перекосы и т.д.), а также неравномерность и неоднородность структуры (напр., закалка стали без последующего отпуска перегрев при закалке наводороживание стали избират. коррозия латуни и др.). Неоднородность нагружения и структуры вызывают неравномерное развитие пластич. деформации различных зон тела во времени и по величине. Это приводит к разгрузке одних зон и к перегрузке и последующим трещинам в др. Причины Р. 3. связывают с искажениями вблизи границ зерен. Во многих случаях Р. 3. усиливается или возникает при воздействии коррозионных и поверхностноактивных сред. Р. 3. способствует увеличение запаса упругой энергии нагруженной системы, наир. Р. з. происходит большей частью у тех болтов, к-рые стягивают у.злы с малой жесткостью, т. е. с увеличенным запасом упругой энергии. Наоборот, при затягивании стальных болтов на жесткой стальной плите Р. з. обычно не [c.104]

По поводу скорости звука как постоянной вещества следует еще отметить, что значения в табл. П1 справедливы только для веществ с бесструктурным стекловидным строением. В кристаллических веществах упругие свойства обычно неодинаковы в различных кристаллографических направлениях, поэтому неодинаковы и скорости звука. Табличные значения являются лищь средними для неупорядоченной группы кристаллов, поэтому на практике возможны отклонения от них, если преобладает какое-либо одно кристаллографическое направление, т. е. имеется текстура, которая и обнаруживается как, раз по тому, что скорости звука в различных направлениях образца неодинаковы. Формулы для случая анизотропии или текстуры представлены в работе [27, раздел S1], Упругая анизотропия особенно резко выражена у меди и латуни. Такая же анизотропия наблюдается и в аустенитных сталях. [c.29]

При проведении испытаний по / схеме (см. рис. 9) образец породы, предварительно экстрагированный, высушенный до постоянного веса и насыщенный керосином, вставляется в изолирующую тонкостенную оболочку из отожженной латуни, собирается с торцевыми накладками и упругими скобами для измерения деформаций. Затем образец крепится на пробке 4а, рис. И) и вместе с ней помещается в испытательную часть камеры установки. Далее вся система подачи жидкости в образец вакуумируется и заполняется керосином. До начала проведения измерений образец подвергается медленному обжатию давлением, близким по величине к эффективному напряжению на глубине залегания породы, для частичного восстановления тех изменений в структуре породы, которые вызваны подъемом керна на поверхность [61, 143]. Затем давление снижается до начального уровня, равного нескольким десяткам атмосфер, производится балансировка показаний мостовых схем упругих измерителей и включается запись изменения во времени деформаций в1 и 82 = 83 на диаграмме прибора ПДС-021М. Величина всестороннего сжатия Оон изменяется в опыте ступенями, вначале (до 200 кгс/см ) меньшими — 50 кгс/см , а затем большими — 100—200 кгс/см . Внутрипоровое давление и температура в каждом опыте остаются постоянными. На каждой ступени изменения аоа по времени образец выдерживается до стабилизации значений деформаций. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...