Компенсатор кристаллический

Поворот кристаллической пластинки осуществляется вращением барабана, на котором нанесена такала. Из отсчетов по барабану компенсатора и по тарировочной кривой или таблице определяется разность хода лучей в исследуемой точке, а затем по формуле (44) находится величина разности главных напряжений. [c.36]

Направление оси компенсатора совмещают с направлением одного из главных напряжений в модели. Для этого скрещенные поляризатор и анализатор вместе с компенсатором поворачивают на 45°, так как после выполнения п. 3 ось компенсатора находятся под углом в 45° к направлению главных напряжений в исследуемой точке модели. В таком положении установки можно компенсировать разность хода лучей, прошедших через модель. Компенсация будет достигнута, если ось вращения кристаллической пластинки компенсатора совпадает с направлением алгебраически наименьшего главного нормального напряжения в исследуемой точке (положение вычитания). Если при повороте барабана компенсатора будет наблюдаться повышение интерференционной окраски цветов, то компенсации не произойдет (положение сложения). В этом случае необходимо отдельно повернуть компенсатор на 90° вокруг оси установки. После этого компенсация будет достигнута. [c.37]

X ш у — координаты исследуемой точки, замеренные на координатниках прибора ф — параметр изоклины, определяемый синхронным вращением поляризатора и анализатора а и 6 — показания па барабане компенсатора, замеряемые при повороте кристаллической пластинки в обе стороны от нулевого положения [c.38]

При исследовании анизотропных препаратов к обычной схеме микроскопа добавляют перед конденсором— поляризатор, а после объектива — анализатор, находящиеся в скрещенном либо параллельном положении друг относительно друга. Объект может поворачиваться вокруг оси микроскопа. При скрещенных поляризаторе и анализаторе в темном поле зрения микроскопа видны темные, светлые или окрашенные двоякопреломляющие элементы объекта. Вид этих элементов зависит от положения объекта относительно плоскости поляризации и от величины двойного лучепреломления. Более точное определение оптических данных объекта делается с помощью различных компенсаторов (неподвижных кристаллических пластинок, подвижных клиньев и пластинок и др.). Все измерения при наблюдении в поле непосредственно объекта производятся при очень малой апертуре конденсора. Такое наблюдение называется ортоскопическим. При исследованиях с помощью микроскопа в поляризованном свете проводят также и коноскопическое наблюдение, т. е. наблюдение специфических интерференционных фигур в выходном зрачке объектива, для чего в схему микроскопа вводят дополнительную линзу, проектирующую изображение выходного зрачка в поле зрения окуляра. Эта линза носит название линзы Бертрана. [c.16]

Компенсатор (фиг. 119) состоит из планки 1 с поворотной кристаллической пластинкой 2. Для поворота пластинки служит рукоятка 3, на барабане которой нанесена шкала для отсчета угла поворота. [c.203]

Для определения постоянной компенсатора С при данной длине волны следует измерить разность хода в кристаллической пластинке с известными параметрами и вычислить постоянную. [c.205]

Величина постоянной k для любого данного монохроматического света определяется очень легко. Снимая кристаллическую пластинку и устанавливая компенсатор на tg, увеличиваем показание до до тех пор, пока темная полоса следующего порядка не станет под АВ. [c.69]

Таким образом, порядок г полосы и оптические постоянные кристаллической пластинки исключаются. Но точность наблюдений сразу же сводится к точности показаний компенсатора и более того, необходимо, чтобы компенсатор был градуирован для каждой исследуемой длины волны] таким образом одно затруднение только подменяется другим. Далее, если компенсатор не состоит из двойного клина, образующего пластинку регулируемой толщины, то возникают ошибки вследствие того, что различные лучи, сходящиеся на щели спектроскопа, проходят несколько отличные оптически один от другого пути в кварце. [c.196]

На опускном 6-метровом участке вертикального компенсатора на расстоянии около 1,5 м от нижнего участка осевой линии паропровода выявлен неполный разрыв трубы. Поверхность разрушения этого разрыва образована двумя зонами хрупкой с кристаллическим строением протяженностью 350 мм и вязкой, возникшей в результате среза стенки трубы. Анализ картины шевронного рельефа показывает, что очаг зарождения хрупкой трещины расположен на границе с зоной среза. Разрушение началось с внешней стороны трубы (по отношению к ближайшему колену с внешней его стороны). Подобное строение неполного разрыва паропровода указывает на вторичный характер разрыва трубы. В противном случае при хрупком разрушении трубы (следы пластической деформации у кромки хрупкого излома отсутствуют) ее фрагменты были бы разбросаны на значительное расстояние. [c.43]

Как видно из рис. 2.21, при ударном нагружении температура, при которой еще возможно появление в изломе кристаллической составляющей, не превышает +25 С. Принимая, что скорость упруго-пластического разрыва трубы в три-пять раз превышает скорость нагружения в основании надреза стандартных образцов, следует ожидать смещения температуры вязкохрупкого перехода максимум на 40-50 С. Тогда максимальная температура стенки трубы в вертикальном компенсаторе в момент разрыва паропровода не превышала 70-80°С. Столь низкая температура стенки трубы указывает на возможность захолаживания металла паропровода, по крайней мере на отдельных его участках. Соответственно в этих условиях возможно появление конденсата на отдельных участках компенсатора. Полу- [c.44]

Для анализа поляризованного света наряду с пластинкой Х/4 используются приспособления, которые позволяют скомпенсировать до нуля (или дополнить до л) любую разность фаз между двумя волнами. Они называются компенсаторами. Простейший компенсатор состоит из двух слабо скошенных кварцевых клиньев (рис. 4.5). Сложенные вместе, они образуют плоскопараллельную кристаллическую пластинку с оптической осью, ориентированной вдоль ее граней. Один из клиньев можно перемещать относительно другого с помощью микрометрического винта, изменяя тем самым их общую толщину и, следовательно, вносимую компенсатором разность фаз между двумя волнами. [c.179]

Здесь вместо кристаллической пластинки устанавливается компенсатор, который располагается диагонально (азимут 45°) относительно Р ш А. Шкала микрометрического компенсатора К устанавливается в нулевое положение. При монохроматическом освещении барабан шкалы поворачивается так, чтобы появилось темное поле — это начало отсчета, затем снимается отсчет при появлении следующего поля. Процесс повторяется до тех пор, пока не будет достигнут конец шкалы. По результатам измерений строится график числа погасаний к в зависимости от отсчетов N по барабану. Это должна быть прямая линия, наклон которой даст разность фаз на одно деление барабана. Благодаря тому, что глаз недостаточно чувствителен к фиксации наступления темноты, весь процесс измерений должен быть повторен при положении компенсатора К [c.297]

Сканирование при изменении толщины кристаллических пластин можно осуществить, если все или только самые толстые пластины выполнить в виде клиновидных компенсаторов. Смещение одного из клиньев плавно меняет величину разности фаз. Этот способ позволяет получить ИФП с максимальной областью смещения полосы пропускания, равной расстоянию между соседними полосами пропускания ступени с наименьшей разностью хода. [c.469]

В качестве компенсатора может применяться простой кристаллический клин. Дополнительная разность хода, вводимая клином, непрерывно меняется по всей его длине. Известны компенсаторы, в которых для добавления разности хода кристаллическую пластинку наклоняют. Пластинка вырезается таким образом, чтобы ее оптическая ось была ориентирована перпендикулярно граням. При падении пучка лучей перпендикулярно граням разность хода обыкновенного и необыкновенного лучей равна нулю. При наклоне пластинки разность хода непрерывно растет. На этом принципе построены компенсатор Никитина, пластинка которого изготовляется из известкового шпата, и слюдяной компенсатор Краснова. [c.217]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

Анализатором может служить поляризационная призма, или поляроид. В качестве компенсатора используется пластинка в четверть волны из слюды. Пластинкой в четверть волны называется кристаллическая пластинка определенной толщины, дающая разность хода двух лучей в четверть длины волны. [c.202]

Компенсаторы. Кристаллическое вещество можно также использовать для исследования эллиптически поляризованного света, т. е. для определения направления осей его эллипса поляризации и отношения их длин. Для этой цели применяется кристаллическая пластинка из подходящего материала нужной толщины. С ее помо1цью вводится разность фая между колебаниями в двух взаимно ортогональных направлениях. В частности, можио ввести такую разность фаз, чтобы преобразовать эллиптически поляризованный свет в линейно поляризованный. Требующаяся информация об эллиптически поляризованном свете получается тогда нз анализа этого линейно поляризованного света. Такой прибор называется компенсатором, так как его функция состоит в компенсации разности фаз ). [c.637]

Компенсатор с поворотной кристаллической пластинкой (Федорова, Берека, Краснова) [13, 16] даёт переменную разность хода поворотом кристаллической пластинки вокруг оси, лежащей в её плоскости и перпендикулярной к лучу. Угол поворота а, необходимый для достижения компенсации, отсчитывается при помощи шкалы, имеющей равномерные деления. [c.264]

Наиболее распространенными компенсаторами являются компенсаторы Краснова и Берека. В них переменная разность хода создается путем вращения кристаллической пластинки вокруг оси, лежащей в плоскости этой пластинки и перпендикулярной лучу [11]. Кристаллическая пластинка расположена таким образом, что при нормальном падении на нее света (нулевое деление компенсатора) оптическая разность хода равна нулю. При [c.35]

Кальцитовый поворотный компенсатор КПК (рис. 26) представляет собой компенсационный прибор для определения разности хода по принципу враш аюш ейся кристаллической пластинки [11]. Основной частью компенсатора КПК является круглая пластинка исландского шпата (кальцита), ориентированная перпендикулярно его оптической оси. Пластинка, толщиной 0,1 мм, диаметром 7,5 мм заключена между заш,итными стеклами в металлической оправе и может поворачиваться в компенсаторе вокруг оси, лежащей в плоскости этой пластинки. Ось пластинки соединена посредством зубчатого сектора и шестеренки с барабаном, разделенным на 60 делений. Одно деление барабана соответствует наклону в 1°. Нулевому положению кристаллической пластинки соответствует деление в 30°. Наклон пластинки осуществляется в обе стороны от нулевого положения на 30°, что позволяет измерить разность хода до 4 порядка. По нониусу можно отсчитать наклон компенсационной пластинки с точностью до 0,1°. [c.105]

Составные кристаллические пластинки находят в оптикофизических исследованиях как самостоятельное применение, лапример, в качестве поляризационных компенсаторов, так и [c.284]

Компенсатор Сенармона. Компенсатор представляет собой сочетание кристаллической пластинки /С, вырезанной параллельно оптической оси и вносящей разность фаз я/2 (или Л = А./4), и анализатора А (поляризатора), расположенных последовательно (рис. 28.2, а). Принцип работы компенсатора следующий. Пусть на компенсатор падает эллиптически поляризованный свет. Обозначим полуоси анализируемого эллипса через а и Ь, угол между малой осью эллипса и одним из главных направлений пластинки — через [c.214]

В белом свете наблюдаются окрашенные полосы, причем в том месте компенсатора, где = 2. наблюдается черная полоса. Полосы расположены параллельно преломляюш,ему ребру клина. При введении между поляризатором и компенсатором двоякопре-ломляюшей кристаллической пластинки интерференционные полосы смещаются. Перемещая подвижный клин компенсатора, вновь приводят черную полосу к середине и по шкале отсчитывают величину смещения клина. Таким образом, можно измерить разность хода лучей, возникающую в кристаллической пластинке. [c.217]

Метод компенсации осуществляется на координатносинхронных поляриметрах (КСП) со слюдяным компенсатором В. М. Краснова (СКК). Здесь разность хода компенсируется введением специальной кристаллической пластинки. Результирующая разность хода при этом будет равна нулю, что характеризуется полной темнотой, так [c.8]

НИИ белым светом, является прибор, снабженный кроме простых поляризатора и анализатора еще бикварцем Солей. Для той же цели вполне пригоден и поляристробометр Вильда. Наиболее распространенные полутеневые приборы в первоначальном виде не могут функционировать при освещении белым светом, т. к. при вращении плоскости поляризации обе половины поля окрашиваются в разный цвет вследствие вращательной дисперсии, и чувствительная полутеневая установка невозможна. Это затруднение обходится однако для растворов сахара применением кварцевого компенсатора Солей (см. КомпенсатАоры), Случайным образом вращательная дисперсия кристаллического кварца в видимой области спектра весьма точно совпадает с вращательной дисперсией различных сортов сахара за исключением синей и фиолетовой части спектра. Если компенсировать вращение сахара противоположным вращением кварца определенной толщины, то поле зрения не окрашивается и преимущества полутеневого прибора м. б. сохранены. На фиг. 12 дана схема расположения оптических частей сахариметра Липпиха с компенсатором Солей РКк Ы—источник света, Ь—линза. О, П— поляризатор Липпиха, А—анализатор, - [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...