Случай подвижных концов

Заметим, что полученные результаты относятся к случаю подвижной правой шарнирной опоры конца стержня (рис. 5.11). Если же опора неподвижна, а стержень проскальзывает по ней, то обычная теория, как выяснится в следующей главе, даст заниженные значения прогиба и напряжения. [c.125]

Различие между вращением вокруг неподвижной оси и движением с неподвижной точкой состоит в том, что ось вращения в первом случае неподвижна, а во втором случае перемещается, проходя все время через неподвижную точку О. Следы мгновенных осей образуют в неподвижном ( латинском ) пространстве коническую поверхность. Эта поверхность называется неподвижным аксоидом. Следы мгновенных осей в подвижном ( греческом ) пространстве также образуют коническую поверхность — п.о< биж-ный аксоид. Каждое мгновение подвижный и неподвижный аксоиды касаются друг друга по общей образующей — ею служит мгновенная ось. Можно доказать, что при любом движении среды вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится без скольжения по неподвижному. Вектор ш меняется по направлению и величине, но всегда лежит на неподвижном аксоиде (см. рис. 1.15 — этот рисунок соответствует случаю, когда неподвижный и подвижный аксоиды являются круговыми конусами с осями г н соответственно). Годограф вектора о, т. е. кривая, описываемая его концом, целиком лежит на неподвижном аксоиде (кривая Г на рис. 1.15). [c.26]

Шарнирно-подвижная опора (рис. 288, а) препятствует перемещению закрепленного конца балки перпендикулярно к плоскости катания катков, но не препятствует повороту и перемещению в направлении опорной плоскости. Таким образом, такая опора накладывает на балку одну связь. Реакция этой опоры (будем обозначать ее или Rg и т. п.) проходит через центр шарнира и перпендикулярна к опорной плоскости. Для наиболее часто встречающегося случая, показанного на рис. 288, а, опорная плоскость па- [c.274]

Когда рассматриваемое движение установившееся или когда его можно свести к установившемуся, если отнести движение к подвижной системе координат (такое движение рассмотрено в конце предыдущего параграфа), то предпочитают пользоваться эйлеровыми уравнениями гидродинамики, а не лагранжевыми. Применение уравнений Эйлера удобно также тогда, когда перемещения и скорости бесконечно малы (подобные случаи составляют предмет двух предыдущих лекций). Одним из этих случаев мы будем заниматься здесь, именно случаем бесконечно малых колебаний тяжелой несжимаемой жидкости. [c.293]

Доказанная выше замечательная теорема позволяет, вместо поворотов около мгновенных положений подвижных осей, рассматривать повороты около неподвижных осей. Частный случай этой теоремы мы имели в конце 7.11. [c.120]

Применим этот вывод к следующей задаче. Пусть движение подвижной плоскости задано тем, что проведённый на ней отрезок А- А< скользит своими концами по двум взаимно перпендикулярным прямым Ох и Оу, проведённым на неподвижной плоскости (черт. 180). Согласно вышеуказанному проведём в точках А и А нормали, т. е. перпендикуляры к прямым Ох и Оу мы получим точку С, которая и будет мгновенным центром. Нетрудно найти для этого случая [c.291]

Интересен случай изгиба прямой полоски под действием момента Мо (рис. 5.17,о) при подвижном левом шарнире или двумя одинаковыми м оментами Мо, приложенными к концам (рис. [c.126]

При сборке верхних рам во время постановки горизонтальной тяги сближения можно достичь поворотом как правой, так и левой пар этих рам. В верхних рамах имеется Лишняя подвижность, которая делает механизм неработоспособным. Исправить это можно постановкой диагональной тяги у одной из верхних рам. Групповая подвижность в грузоподъемных устройствах особенно опасна, так как она может привести к падению груза. Известен случай падения железной дымовой трубы при ее подъеме. Причиной не мог быть обрыв троса, так как его нагрузка максимальна при нижнем положении трубы, а авария произошла в конце ее подъема. Поэтому особое внимание следует обращать на выявление и устранение групповой подвижности. [c.37]

Случай 2. Стойка с одним шарнирно опертым и другим помещенным в подвижную втулку концами (фиг. 4). [c.231]

Случай 4. Стойка с одним заделанным, и другим помещенным в подвижную втулку концами (фиг. II). [c.236]

Слияние струек фазовой жидкости 560 Случай подвижных концов 578 Случайный процесс, автокорреляционвая функция 602 [c.780]

Общие замечания. Выше мы неоднократно рассматривали случаи, когда точка движется относительно подвижной системы отсчёта, движущейся относительно неподвижной системы отсчёта. В первый раз мы встретились с этим случаем в конце 64 затем мы занимались им в 66, 70, 90 и др. И геометрически и аналитически мы доказали правило параллелограмма скоростей, из которого следовало, что скорость сложного, или составного, движения есть геоме-тр1 еская сумма скоростей составляющих движений. В этой главе мы несколько углубим вопрос о получении скорости сложного движения и подробно рассмотрим вопрос о получении ускорения сложного движения этот последний вопрос представляет некоторую особенность, характер которой уже был указан в 70. Хотя число составляющих движений и может быть каким угодно, однако очевидно, что достаточно изучить сложное движение, состоящее из двух составляющих движений, чтобы отсюда уже иметь возможность решать задачи с любым числом составляющих движений. Поэтому в этой главе мы рассмотрим лишь случай двух составляющих движений, причём в этом случае одно из составляющих движений будет относительным а другое— переносным движением. Например, если точка В движется в системе 5, а сама система 5 также находится в движении, то движение системы 5 будет переносным, а движение точки В относительно системы 5 будет относительным движением. [c.363]

При качении подвижной окружности по неподвижной концы А В диаметра подвижной окружности двигаются пря.молинейно соответственно по прямым О1А и О1В. Повернув на произвольный угол вокруг точки С>1 в плоскости чертежа оси координат 0 XllJl и, рассмотрев этот случай, после закрепления осей координат в другом положении, можно убедиться, что центроиды являются теми же окружностями. Следовательно, другие две точки подвижной окружности двигаются прямолинейно и т. д. [c.162]

Решение. Рассматриваемый механизм является плоским кулачковым механизмом, у которого на конце толкателя 2 и.чеется круглый ролик, свободно вращающийся вокруг своей оси. Ролик вносит в механизм лишнюю степень свободы и при подсчете степени подвижности механизма это вращательное движение принимать во внимание не следует, так как на закон движения толкателя ролик не влияет — движение остается таким же, как и для случая отсутствия ролика на конце толкателя (см. рис, 3.110, а). Считая, что ролик жестко связан с толка-тздем, подсчитываем степень подвижности механизма по формуле (10.2) [c.508]

При консольном закреплении заготовки в патроне наибольшее значенне величины 2Аг/ будет на свободном конце консоли, т. е. там, где жесткость системы наименьшая. Расчет погрешностей для этого случая см. гл. II. При обтачивании гладкого вала с подвижным люнетом упругими элементами технологической системы являются передняя и задняя бабкн, люнетная стойка, суппорт и обрабатываемая заготовка (рис. 112). При перемещении резца вдоль образующей происходит перераспределение упругих отжатий этих элементов. Приняв действие силы Р,/ в плоскости люнет-ной стойки, расчет отжатий упругой системы ведем, как и при установке на два центра, но с учетом жесткости люнета У.,. Для произвольного положения резца по длине заготовки [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...