Приборов уравнение шкалы

Уравнение шкалы прибора в общем виде [формула (184) ] следующее [c.253]

РАСЧЕТ ПОГРЕШНОСТЕЙ ПРИБОРА ПО УРАВНЕНИЮ ШКАЛЫ [c.88]

В уравнение (7. 2) измерительного прибора, кроме измеряемой величины, 4 и величины перемещения а указателя, входит еще ряд конструктивных параметров прибора. Поэтому в общем виде уравнение шкалы можно представить функцией [c.89]

Ферродинамическим прибором называется электродинамический прибор, у которого в главную магнитную цепь введено железо, т. е. у которых неподвижная катушка намотана на сердечник из мягкой стали. Поэтому выводы уравнения вращающего момента и уравнения шкалы, изложенные для электродинамических приборов, целиком относятся и к ферродинамическим приборам. [c.173]

Функциональную зависимость (1-5-12) называют также уравнением шкалы прибора, градуировочной характеристикой прибора или преобразователя. Статическая характеристика может быть задана аналитически, графически (рис. 1-5-1) или в виде таблицы. [c.38]

В общем случае уравнение шкалы измерительного прибора с линейной связью между входной величиной и показаниями имеет вид [c.39]

Как видно из полученных уравнений, шкала кольцевого дифманометра, градуированная в единицах давлений, будет неравномерной. Для получения равномерной шкалы прибора в передаточный механизм отсчетного устройства и преобразователя вводят лекальные пластины нужного профиля (рис. 12-3-2). [c.403]

В связи с тем что при изменении температуры за счет теплового расширения изменяется объем термобаллона, а также изменяется с давлением внутренний объем манометрической пружины, объем термосистемы не постоянен. Поэтому реальное уравнение шкалы несколько отличается от линейного (4.4). Однако это отклонение незначительно и можно считать, что шкалы газовых манометрических термометров являются равномерными. Диапазон изменения рабочего давления в термосистеме может быть увеличен путем увеличения начального давления азота в термосистеме. Это позволяет унифицировать манометрические пружины, а также уменьшает барометрическую погрешность манометрического термометра. Пружинные манометры измеряют избыточное давление, и поэтому изменение барометрического давления может вызвать изменение их показаний. Если измеряемое давление будет значительным, то колебания барометрического давления практически не будут влиять на показания прибора. [c.22]

Во время установления ПТШ-27 возможности улучшения термопары Ле Шателье при увеличении содержания родия в сплаве еще не были известны. Поэтому термопара Р1— 10 % КЬ/Р1 была принята в качестве интерполяционного прибора в интервале от 630°С до точки затвердевания золота 1063°С. В настоящее время шкала в этом интервале температур определяется квадратичным уравнением, константы которого находятся градуировкой при 630,74 °С и в точках затвердевания серебра и золота. При использовании термопары типа 5 удается, таким образом, обеспечить точность не лучше 0,2°С. Основные ограничения возникают в результате окисления родия и изменения его концентрации в сплаве, и исследования показывают [8, 44], что возможности повысить стабильность в основном исчерпаны. [c.279]

Важно подчеркнуть, что во всех термодинамических соотношениях, как уже отмечалось, фигурирует термодинамическая температура, а во всех точных экспериментальных, исследованиях температура измеряется с помощью приборов, градуированных по международной шкале. В этой связи следует отчетливо представлять себе, что если при расчете по тем или иным термодинамическим уравнениям используются экспериментальные данные, то, строго говоря, при этих расчетах в уравнения следует подставлять не экспериментально измеренную температуру (международная шкала), а термодинамическую температуру понятно, что эта термодинамическая температура Т может быть подсчитана по экспериментально измеренной температуре Г ежд помощью соотношения [c.77]

На практике применение газовых термометров не представляется возможным при исследованиях обычно применяют различные описанные ниже другие средства измерения температуры термопары, термометры сопротивления. Показания этих приборов должны быть приведены к шкале идеального газа, и это обычно делается посредством нескольких фиксированных точек, температура которых тщательно определяется газовым термометром. Наиболее прямой метод заключается в измерении величин для выбранного свойства (например, электродвижущей силы термопары) в различных фиксированных точках, после чего вычерчивают график, выражающий зависимость этого свойства q от температуры t. Иногда результирующая кривая выражается уравнением [c.91]

Удельную поверхность определяют на анализаторе дисперсных порошков (АДП-1) с использованием общепринятого уравнения Козени-Кармана, которое устанавливает зависимость УП от скорости фильтрации воздуха через слой дисперсного материала [2]. На этом приборе измеряют время изменения давления в заданных пределах шкалы жидкостного манометра при фильтрации воздуха через фиксированную навеску кокса и рассчитывают УП по формуле [c.82]

При измерении колебаний мерительного межцентрового расстояния супорт 2 устанавливается по шкале 3 и нониусу 4 на размер, равный теоретическому межцентровому расстоянию, после чего супорт закрепляется винтом с рукояткой 6. На оправку 8 надевается измерительная шестерня. Плавающий супорт заклинивается в среднем из возможных положений при свободном перемещении супорта в пределах до 3 мм поворотом рукоятки 12 (на фиг. 629 стопорный клин условно показан в виде штифта 7, проходящего через супорт 4 и станину прибора). От указанного положения супорта 7 (фиг. 630) отсчитывается установочное межцентровое расстояние, подсчитываемое по уравнению (294). При заклиненном положении плавающего супорта индикатор устанавливается на ноль. После этого на оправку 9 сажают испытуемое колесо, расклинивают плавающий супорт , который под действием пружины придвинет вплотную испытуемую шестерню к меритель- [c.457]

При изменении длины I испытуемого участка детали между призмами 1 к 2, ромбическая призма 2, вращаясь относительно точки А, отклоняет рычаг 3, к которому она прикреплена. Рычаг 3 через коромысло 4, опирающееся на призмы В к С, передает соответствующее перемещение стрелке 6, вращающейся вокруг шарнира О. Стрелка 6 снабжена противовесом 7. При помощи скобы 8 и винта 9 стрелку можно установить на любое деление шкалы прибора. Винтовая пружина 5 служит для силового замыкания высших пар. Передаточное отношение прибора определяется из уравнения [c.343]

Использование типовых (печатных) шкал. Для подавляющего большинства рабочих и многих образцовых приборов используют типовые (печатные) шкалы, которые изготовляются заранее в соответствии с уравнением статической характеристики идеального прибора. Если статическая характеристика линейна, то шкала оказывается равномерной. При регулировке параметрам элементов прибора экспериментально придают такие значения, при которых погрешность в точках регулировки становится равной нулю. [c.194]

Хотя уравнение для термопары в 1927 г. основывалось на тех же реперных точках, платиновый термометр, сопротивления сохранялся в качестве интерполяционного прибора до 660° С. Это было сделано для того, чтобы включить точку затвердевания алюминия в область шкалы температур, определяемую платиновым термометром сопротивления, где температура бо= лее точно воспроизводится. Однако когда был получен достаточно чистый алюминий, его точка затвердевания, определенная термометром сопротивления, оказалась несколько выше 660° С. При измерении же той же точки эталонной термопарой [c.17]

Как видно из уравнения (120), передаточное отношение поводковой передачи переменно, что также дает возможность использования передачи для выравнивания шкал приборов. Если а = 6, то 1= для любых значений 8- При 3=0 передаточное отношение имеет максимальное значение при р = 90° передаточное отношение имеет минимальное значение. [c.150]

Теоретическая термометрическая шкала. Несомненно, что единственной шкалой температур, удовлетворительной с теоретической точки зрения, является термодинамическая шкала, предложенная Кельвином. Выраженная по этой шкале температура используется в формулировках законов термодинамики и статистической механики она не зависит от свойств применяемых для измерения температуры приборов и веш,еств. Пользуясь такой температурой, можно ожидать, что законы, выражающие зависимость различных свойств веществ от температуры, будут наиболее простыми или, по крайней мере, такими, что каждая наблюдаемая особенность будет характеристикой исследуемого явления, а не термометра, служившего для установления шкалы. При использовании такой температуры уравнения термодинамики принимают свою хорошо известную простую форму. [c.87]

Уравнение характеристики шкалы прибора или другого устройства, связывающее значение выходного параметра с величиной входных параметров, имеет вид [c.243]

Для приборов с погрешностью, нормированной от нуля шкалы, свободный член многочлена в уравнении (VII.3) будет равен нулю. Приравнивая нулю в п точках Ху, г. ,. . ., г , являющихся корнями соответствующего многочлена Рп (х), (х) или Q2 (х) (табл. 4, 5 или 6), с соответствующей заменой г на л и учитывая, что обращается в нуль в этих точках из-за выбора номинальных значений параметров схемы (при геометрическом синтезе), приходим к выводу, что многочлен степени п—1 должен быть равен нулю в п точках. Это возможно лишь тогда, когда все его коэффициенты (заключенные в скобки) равны нулю. [c.192]

Эта зависимость называется уравнением или характеристикой шкалы прибора. [c.89]

Уравнение (7.2) позволяет рассчитать и построить шкалу прибора оно показывает, от каких параметров зависит показание прибора, и дает возможность количественно оценить изменения показаний прибора (называемые также погрешностями), которые возникают при отклонении коэффициентов уравнения (7. 2) от номинальных (расчетных) значений. [c.89]

Влияние технологических факторов практически компенсируется последующей регулировкой ил 1 учитывается при градуировке прибора по образцовому прибору. Когда требуется взаимозаменяемость какой-либо детали без последующей регулировки, замена ее может повлечь изменения в показаниях прибора и, следовательно, вызвать необходимость повторной поверки. Полное уравнение (7. 3) шкалы прибора позволяет вычислить погрешность прибора, вызванную изменением значений I, q, и ж /. [c.90]

Данный прибор имеет переменную цену деления шкалы. Изменение цены деления от 0,02 до 1 мк осуществляется путем наклона зеркала 7 с помощью винта 13. Техника определения цены деления сводится к установке и отсчету некоторого целого числа интерференционных полос в однородном свете (при включенном светофильтре) в пределах заданного интервала шкалы с последующим вычислением цены ее деления по уравнению [c.404]

Уравнения характеристики шкалы позволяют определить вид шкалы проектируемого прибора. Если ф" (X) = 0 — шкала равномерная ф" (X) >0 — шкала неравномерная, расширяющаяся ф" (X) <0 — шкала неравномерная, суживающаяся. Основные виды шкал и их характеристики показаны на рис. 5. [c.10]

В тех случаях, когда известны характеристики отдельных узлов прибора, а нахождение уравнения характеристики шкалы аналитическим путем представляет значительные трудности, применяют графический метод построения (гл, I, п. 4). Этот метод [c.227]

Число делений шкалы определяют по формуле (104) цену деления шкалы, входящую в это уравнение, находят в зависимости от класса точности прибора и выбирают в соответствии с рекомендациями ГОСТа по уравнениям (105) и (106). [c.229]

Из уравнений (82) и (86) следует, что шкала прибора неравномерна, и, кроме того, чувствительность прибора не одинакова на различных точках шкалы. Последнее объясняется наличием множителя sin а. По фиг. 129 видно при повороте катушки от О до 90° растет Р и sin а. [c.171]

Из уравнения (181) видно, что при несжимаемой среде и постоянной плотности ее динамическое давление прямо пропорционально квадрату скорости движения тела. Следовательно, для измерения скорости движущегося в такой среде тела достаточно измерить динамическое давление, которое, воздействуя на какой-либо упругий элемент,. будет вызывать в нем деформации, прямо пропорциональные квадрату скорости. Шкала указывающего прибора, градуированная в единицах скорости на основе зависимости, выражаемой уравнением (181), даст возможность производить отсчет скорости. [c.396]

Из уравнения (230) видно, что угол поворота рамки гироскопа, а следовательно, и угол отклонения указывающей стрелки прибора зависит от линейной и угловой скоростей виража самолета. Ввиду того что величины линейной и угловой скоростей непостоянны даже для одного и того же типа самолета и тем более непостоянны для различных типов, очевидно, что указатель поворота не может иметь шкалы, градуированной в единицах угловой скорости поэтому он обычно является прибором индикаторного тийа, т. е. показывает только направление отклонения. [c.475]

Определяем, пользуясь уравнением (19-2-3), значения Ар для различных отметок шкалы прибора [c.533]

Противодействующий момент, создаваемый спиральными пружинами 5 (рис. 1) или растяжками с удельным моментом W, равен = IV а. Условие равновесия Л/ р = дает уравнение шкалы а = (/ / /1 )соз ф из к-рого видно, что характер шкалы зависит от произведения токов и от закона изменения Л/,2, т. е. от формы катушек и их взаимного расположения (обычно шкалу на большей части длины удается сделать практически равномерной), Для защиты ЭД приборов от влияний внешних магн. полей применяют экранирование или астатнч. устройства [1]. [c.454]

В ряде случаев уравнение шкалы прибора слишком громоздко и расчет погрешностей затруднителен из-за сложности дифференцирования уравнения. В подобных случаях удобнее сначала определить погрешности характеристик отдельных измерительных звеньев, а затем по ним рассчитать общую погрешность прибора. Такой путь имеет то преимущество, что выявляется удельный вес погрешностей отдельных звеньев в общей погрешности прибора это особенно важно в случаях, когда нужна взаимозаменяемость отдельных звеньев или когда конструктор должен составить технические условия на контроль отдельных узлов в процессе прсизгодства. [c.91]

Позже было показано, что ограничение термо-э.д.с. в точке золота величиной 30 мкВ, эквивалентное требованию к точности концентрации родия 0,07%, неоправданно строго. На рис. 6.3 показаны расхождения температур, найденных по показаниям ряда термопар типов S и R, градуированных с использованием квадратичного уравнения, температуры 630,74 °С и точек затвердевания серебра и золота [6]. Видно, что расхождения шкал, воспроизводившихся разными термопарами, не превышают 0,1 °С, хотя концентрация родия различается на 3%, а разница термо-э.д.с. в точке золота доходит до 1000 мкВ. Точность термопары типа S была указана выше и поэтому можно считать, что при воспроизведении шкалы нет разницы, какой тип термопары R или S будет использован Ограничения для состава сплавов электродов термопар, без сомнения, должны быть изменены [7], однако ККТ считает необходимым заменить термопару как интерполяционный прибор для воспроизведения МПТШ платиновым термометром сопротивления. [c.280]

Важнейшим практическим следствием совпадения термодинамической шкалы температур с идеально-газовой является возможность использования последней при создании эталонного измерительного прибора для температуры. В таком приборе — газовом термометре в качестве термометрического вещества используется газ, состояние которого позволяет считать его идеальным индикатором температуры служит давление, объем сохраняется постоянным. Идеальный газ представляет собой физическую моде.зь, а на практике всегда приходится иметь дело с реа.зьными газами, поэтому для повышения точности измерений вводятся поправки, определяемые по уравнению (3.78). [c.88]

При определении разностей уровней ртути, входящих в уравнение для полного объема твердого тела, можно ввести поправки на расширение шкалы объемомера и барометра. Поправку на температуру ртути в ртутном барометре и объемомере вводить не следует, если оба прибора находятся при одинаковой температуре. [c.14]

Измерение расхода по методу переменного перепада давления отиооитоя к ко1звенным измерениям. Теоретические исследования и опытная проверка на продолжении многих десятилетий применения этого метода лозволили с приемлемой достоверностью установить величины, входящие о уравнения расхода. Точность измерения, характеризуемая предельной погрешностью, составляет 0,5—5% от предела шкалы прибора, и зависит от условий измерения и применяемых приборов 1Л. 1—3]. [c.7]

Для построения характеристич. кривой необходимо, во-первых, подвергнуть светочувстви-тельный слой (по частям) ряду экспо -зиций, изменяющихся по определенному закону, и, во-вторых, после проявления измерить получившиеся плотности. Приборы, служащие для первой задачи, называются сенситометрами, а для второй (измерения плотностей)—д енситометрами. Т.к. по уравнению (2) величина экспозиции определяется двумя сомножителями I и I, то для изменения экспозиции можно варьировать любой из них, оставляя другой постоянным. Соответственно этому имеются два типа сенситометров со шкалой времени, в к-рых изменение Е достигается варьированием 1 при постоянном I, и со шкалой интенсивностей, с постоянным но переменной величиной 1. Представителем первого типа может служить сенситометр Хер-тера и Дриффильда. Он состоит из диска, снабженного 9 ступенчатыми прорезами для каждого прореза соответствующий центральный угол вдвое меньше предыдущего диск помещен вплотную перед испытуемой пластинкой и приводится в равномерное вращение (80—100 оборотов в минуту). Тогда каждая часть пластинки будет подвержена действию света разное время—в зависимости от размеров соответствующего прореза диска,—.чем и будет достигнуто требуемое изменение экспозиции. [c.258]

Значение коэфициента а для приборов с магнитным шунтом пишется на шкале прибора (обычно а < 0,001). Для приборов без магнитного шунта значение а вычисляется по сопротивлению рамки Яр и общему сопротивлению прибора Яобщ или величине добавочного сопротивления прибора Яооп — Ко щ р-Данные о величине этих сопротивлений всегда помещаются на шкале прибора (если не указан коэфициент а). Тогда температурный коэфициент а вычисляется по уравнению [c.732]

Исходя из айденной величины потока гелия, приходящегося на одно деление, можно в дальнейшем по уравнению Q=SQa оценивать величину регистрируемых течей Q в пределах отсчета а а первой шкале выходного прибора (см. 11-3). [c.198]

В то же время в корпусе прибора, полость которого соединяется со статической камерой ПВД через капилляр, давление не успеет измениться с такой скоростью, с какой оно меняется внутри манометрической коробки, и будет некоторое время приблизительно равно первоначальному давлению р1. Из уравнений (178) и (179), определяющих величину статического давления в зависимости от высоты, следует, что меньшей высоте соответствует большее давление и наоборот. Поэтому при подъеме разность давлений р и рг заставит мембраны манометрической коробки сжиматься, и указывающая стрелка прибора установится на отметке шкалы, соответствующей высоте, на которую самолет поднялся за 1 сек. При спуске самолета разность давлений направлена противоположно, маномеггрическая коробка будет расширяться, и стрел1ка прибора укажет скорость снижевия самолета. [c.414]

Уравнение (5-9-6) показывает, что т = f (А/ т) является линейной функцией AR . Следовательно, основным преимуществом второго варианта схемы уравновешенного моста по сравнению с первым является то, что он позволяет осуществлять равномерную шкалу прибора в единицах сопротивления. Измерительная схема второго варианта является более соверпгенной и поэтому ш ироко используется в современных автоматических уравновешенных мостах, [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...