Разряд нестационарный

Ударные трубы. Для изучения движения при больших числах М в последние годы широко применяются ударные трубы различных конструкций. Они использовались для изучения процессов возникновения ударных волн, отражения и преломления их, процессов детонации в горючих газах, явлений конденсации и поведения газов при высокой температуре. Ударные трубы могут также применяться для исследования нестационарных явлений в машинах, изучения гашения возмущений при электрических разрядах, распространения взрывных волн в горных разработках, действия взрывных волн на элементы конструкций машин и сооружений. [c.467]

Основной характеристикой импульсного электрического разряда является кратковременность его существования и нестационарный характер. [c.649]

Обычно используемая в технике электроискровой обработки металлов форма нестационарного импульсного разряда носит название искровой в отличие от стационарной, дуговой, не применяемой для направленной, размерной обработки. [c.649]

Состав рабочих, занятых на монтажной площадке, также невыгодно отличается от заводских рабо-чих-сборщиков в силу того, что монтажный участок — это нестационарное производство. Рабочие низких квалификаций нанимаются на месте, вследствие чего снижаются их средние показатели по разряду и стажу работы по специальности, что также отрицательно сказывается на производительности труда. Возможность существенного изменения этих показателей в будущем представляется малоперспективной. [c.13]

Исключая из этих выражений t, получим для существенно нестационарных разрядов неоднозначные зависимости i/p(/p). [c.132]

В условиях короткой длительности импульса Т/ порог возбуждения разряда определяется нестационарным критерием за время ту лавина электронная с нач. концентрацией электронов и должна дорасти до нек-рой конечной величины п [c.423]

Решение задач, относящихся к нестационарному режиму, часто связано с большими математическими трудностями. Поэтому на практике обычно пользуются законами стационарного режима для решения задач, которые, строго говоря, не относятся к разряду стационарных при этом допускают большие или меньшие погрешности в результатах и выводах. [c.8]

Электроразрядные реакторы. Эти реакторы обладают более высоким КПД, чем другие, так как зоны вьщеления и поглощения энергии в них совмещены. Они позволяют проводить процесс при достаточно высоких значениях температуры и времени пребывания продуктов в реакционном объеме. В аппаратах этого типа часто используют переменный ток. К недостаткам электроразрядных реакторов следует отнести нестационарность разряда, наличие (в большинстве случаев) расходуемых графитовых электродов, что требует организации системы их подачи и затрудняет работу в окислительных средах. [c.448]

Электрическая накачка импульсных газовых лазеров осуществляется напряжением с амплитудой от единиц до десятков киловольт при длительности от долей до единиц микросекунд. Длительность импульса накачки может определяться выбранным режимом импульсного тазового разряда (тлеющим, дуговым). Фронт и спад импульса электрической накачки стремятся сделать воз- можно более короткими при получении генерации в ус--ловиях нестационарной плазмы газового разряда. [c.32]

При исследовании электрического старения полимеров контролировать увеличение тока перед пробоем обычно не удается. Дело в том, что основной причиной старения полимеров является нестационарный процесс—так называемые дробные разряды, возникающие в газовых (воздушных) включениях, которые являются весьма распространенными дефектами высоковольтной полимерной изоляции или высокомолекулярных пленочных пьезо-пироэлектриков. Дробные разряды представляют собой неупорядоченные импульсы тока, интенсивность которых меняется со временем. Кроме того, эти разряды характерны преимущественно при воздействии на диэлектрик переменного напряжения (при постоянном напряжении дробные разряды влияют на старение в основном при повышенных напряжениях и температурах). [c.59]

Наиболее универсальным способом улучшения динамических характеристик источников питания сварочных пушек является применение в качестве исполнительного элемента мощного электронного прибора, включенного в цепь высокого напряжения. С его помощью осуществляется сглаживание пульсаций и стабилизация ускоряющего напряжения, а также прерывание процесса при разрядах в пушке. Электронный прибор уже в начальной стадии аномального нестационарного процесса (разряда) должен отключать ускоряющее напряжение на время [c.338]

Представления о свойствах идеального метода термометрии, предназначенного для измерений в сложных экспериментальных условиях микротехнологии, можно сформулировать следующим образом а) отсутствует необходимость в тепловом равновесии чувствительного элемента (датчика) с объектом, т. е. не нужен тепловой контакт датчика с поверхностью б) отсутствует гальваническая связь датчика с регистрирующим прибором, что устраняет электромагнитные помехи при измерениях в) результат измерения не зависит от наличия или отсутствия фонового излучения любой интенсивности в реакторе и от состояния оптических окон г) температурная чувствительность не ниже, чем у традиционных методов д) величина измеряемого сигнала достаточна для надежной регистрации и не изменяется существенно в широком диапазоне температур е) высокое быстродействие позволяет проводить измерения нестационарных температур поверхности в импульсных разрядах ж) возможны как локальные измерения, так и термография поверхностей з) возможна термометрия любых материалов (металлов, полупроводников, диэлектриков) независимо от состояния поверхности (шероховатость, тонкие пленки и т.д.) и) возможно применение как для единичных, так и для рутинных измерений к) метод может применяться для термометрии как неподвижных, так и движущихся объектов в плазме. [c.16]

Способность разрушать токопроводящие поверхности присуща в той или иной степени всем формам электрических разрядов. Однако осуществление направленного разрушения, ограничивающегося обрабатываемым участком, удаётся лишь при импульсной, нестационарной форме разряда, условно именуемой искровой . [c.949]

Процесс, называемый искровым, представляет собой переходную стадию от одного состояния электрической цепи к другому, которое также может быть нестабильным. Эта стадия импульсного разряда отличается электронной природой, импульсным нестационарным характером, направленностью разрушающего действия. При мощностях, обычных для способа, импульсный разряд ограничен микроучастками поверхности. Это предотвращает прогрев обрабатываемого изделия в целом. [c.949]

Теория стационарного коронного разряда в основном завершена (см. [1-5]). Однако уже в первых экспериментальных исследованиях коронного разряда обнаружено, что регистрируемый электрический ток - не стационарная величина, а совокупность импульсов, которые следуют с определенной частотой, зависящей от перенапряжения разряда [1, 5-8]. Если для определения интегральных характеристик коронного разряда его нестационарная природа не имеет существенного значения, то для ряда приложений (электростатические разрядники, коронный разряд в турбулентном потоке) изучение этой структуры является важной задачей. В работе [8] предпринята попытка получения теоретической информации о движении отдельных сгустков объемного заряда в межэлектродном промежутке на основе экспериментальных данных о частоте их следования и предположений, что собственное электрическое поле сгустков несущественно, а движение газа отсутствует. [c.647]

В данной работе предложена теоретическая модель коронного разряда для случая, когда перенос электрического заряда осуществляется отдельными заряженными сгустками конечных размеров. Сформулирована система уравнений и граничных условий для изучения нестационарных циклических процессов в коронном разряде. Учтены электрическое поле, индуцированное объемным зарядом сгустков, и наличие внешней электрической цепи. Получено решение сформулированной системы уравнений для коронного разряда сферической геометрии. Найдены воль-амперные и амплитудно-частотные характеристики разряда. Теория обобщена на коронный разряд в движущемся газе. Найдены нестационарные характеристики коронного разряда сферической геометрии при движении газа в радиальном направлении. [c.647]

Относительная величина внутренней и внешней зон зависит от перенапряжения т. При малых т дальняя зона отсутствует сгустки в межэлектродном промежутке расположены на достаточно большом расстоянии друг от друга. При больших т внешняя зона занимает почти весь промежуток, и нестационарный характер разряда проявляется слабо. Экспериментальным подтверждением этого вывода является снижение при возрастании т интенсивности генерируемых разрядов пульсаций электромагнитных полей. [c.655]

В левой части рис. 3 показаны зависимости от параметра т величины о , пропорциональной частоте следования сгустков. Параметром кривых является характерная безразмерная скорость гидродинамического потока С. При увеличении напряжения коронного разряда II частота следования сгустков монотонно возрастает. Наличие спутного гидродинамического потока О > 0) вызывает дополнительное увеличение частоты о , а встречный гидродинамический поток (С < 0) уменьшает эту частоту. При достаточно интенсивном встречном гидродинамическом потоке решения нестационарной задачи нет. Напомним, что решение стационарной задачи о коронном разряде при наличии встречного газодинамического потока также возможно только в ограниченном диапазоне изменения параметра С [10 [c.655]

Неустойчивость стационарного состояния в зоне ионизации. Построение законченной теории нестационарного коронного разряда является сложной задачей. Поэтому большое значение приобретают результаты, касающиеся отдельных особенностей нестационарных и пульсационных процессов (неустойчивость стационарных состояний, развитие нелинейных возмущений, различные модели движения заряженных частиц в виде сгустков и т.д.). Такие теории, в случае их внутренней непротиворечивости и четкого указания области применения, вносят определенный вклад в создание полной картины нестационарных процессов. Ниже, на основе упрощенной, но достаточно адекватной модели области ионизации Вх отрицательного коронного разряда, доказывается невозможность стационарного состояния в этой области. [c.659]

Наибольший положительный эффект от предварительной ионизации лампы наблюдается при малых электрических нагрузках на лампу, когда разряд в лампе является сугубо нестационарным. [c.113]

Исследования нестационарных течений с конечными числами Rem представляют большой интерес для различных прикладных вопросов, например, для импульсных МГД-генераторов, для получения высоких температур при фокусировании лазерного луча, при исследовании электрических разрядов. Задачи о таких течениях нуждаются в дальнейшей теоретической и экспериментальной разработке. [c.453]

Одним из новых источников информации о дуге, еще совершенно не использованных до настоящего времени, может служить исследование ее устойчивости. Этой задаче посвящена целиком гл. 2, которой начинается изложение работ, выполненных автором. В ней содержатся сведения о методике и результатах исследования самопроизвольных погасаний дуги с ртутным катодом, ее колебательных процессах с катодной локализацией и ряде других нестационарных явлений катодной области разряда, приводящих к заключению о внутренней неустойчивости дуги с ртутным катодом. Эта идея связывает отдельные части работы, являясь отправным пунктом для последующих глав. [c.6]

Исследованные нами нестационарные явления в катодной области ртутной дуги в форме нестабильности катодного падения и появляющихся периодически групп электронов с повышенной энергией, по всей вероятности, имеют место во всех металлических дугах холодного типа. Их можно расценивать наиболее общим образом как указание на систематические нарушения равновесия между отдельными процессами дугового цикла. В самом деле, само по себе появление в катодной области групп быстрых электронов является существенным нарушением такого равновесия, способным в свою очередь вызвать цепь последовательных изменений в разряде. Обладая повышенной ионизирующей способностью, эти электроны должны резко активизировать процесс ионизации не только в области катодного пятна, но и в сравнительно обширных объемах разряда, что в свою очередь должно приводить к увеличению объемного заряда у катода и усиленной его бомбардировке положительными ионами. Этим, однако, далеко не ограничивается роль быстрых групп электронов. В условиях нормальной длинной дуги они способны проникать к нижней границе положительного столба, обусловливая нестабильность последнего, выражающуюся в своеобразном трепетании свечения и возникновении резких колебаний напряжения на электродах дуги, синхронных с колебаниями катодного падения. [c.129]

Выше был представлен подробный отчет о результатах комплексного исследования ртутной дуги, в программу которого входило большое количество разнородных опытов, сконцентрированных вокруг вопросов устойчивости дугового цикла. Начав со статистического исследования самопроизвольных погасаний дуги и влияния на ее устойчивость различных внешних и внутренних факторов, мы перешли затем к колебательным процессам дуги и, наконец, подвергли анализу структуру катодного пятна и претерпеваемые им непрерывные изменения, включая его направленное движение в магнитном поле, деление и хаотическое перемещение по катоду. При ближайшем рассмотрении все эти кажущиеся не связанными друг с другом явления оказались лишь различными звеньями одной и той же цепи яв- лений внутренней неустойчивости дуги с ртутным катодом. Они наблюдались нами при любых условиях опыта, включая такие, при которых дуга данного типа должна была бы обладать максимальной устойчивостью, ка , например, в разряде с кипящим катодом. Отмечавшиеся при этом изменения поведения дуги носили лишь количественный характер. Из этого следует заключить, что в основе рассмотренных явлений лежат глубокие причины, восходящие к самому механизму дугового разряда холодного типа, вследствие чего в данном случае можно с полным основанием говорить о внутренней неустойчивости дугового разряда. Как можно было вывести из исследования нестационарных явлений катодной области дуги с ртутным катодом, эта форма разряда представляет собой не какое-то определенное состояние равновесия между процессами дугового цикла, 298 [c.298]

Это явление вследствие некоторого внешнего сходства с механической эрозией было названо электрической эрозией. Электрическая эрозия — это разрушение поверхностных слоев металлов, вызываемое электротермическим действием импульсных электрических нестационарных разрядов при возможном приложении динамических усилий. [c.271]

Из числа наиболее перспективных электротехнологических методов, которые со временем завоюют себе огромное поле применения, можно назвать использование мощных нестационарных электрических процессов, т. е. дугового и искрового электрических разрядов, протекающих при громадных значениях плотностей тока, давлениях и температурах. В ближайшие годы эти виды электротехнологии будут использованы для синтеза и распада веществ, для их крекинга и полимеризации. [c.127]

На рис. 6 приведена кривая нестационарного процесса, весь диапазон изменения которой разбит на k равных интервалов 1—8 — экст- р. ремумы кривой). Границы разрядов обозна- [c.20]

ПЛАЗМЕННЫЙ ФОКУС — нестационарный сгусток плотной высокотемпературной дейтериевой плазмы, являющийся локализов. источником нейтронов и жёстких излучений так же называют и элекгроразрядную установку, в к-рой получается зта плазма. П. ф. относится к разряду пинчей (см, Линч-эффект), образуется [c.612]

Соотногнение (1) представляет собой обгций закон сохранения энергии, записанный для стационарного случая. Для нестационарных пятен это уравнение будет иметь тот же вид, если время разряда много болыпе времени жизни пятна, причем под величинами, входя-гцими в (1), в этом случае надо понимать средние по времени разряда [c.239]

Если основываться на общих представлениях о защите, то одним из наиболее распространенных ее способов является нанесение на субстрат электропроводящего покрытия, например такого, которое содержит частицы углерода или окислов металлов. Системы защиты от статического электричества специфичны для каждой конкретной конструкции. Одна из таких систем была разработана для самолета В- Институтом по изучению молний и нестационарных явлений по контракту с фирмой Роквелл интернэшанл [17]. Для создания эффективной защиты от накопления статического электричества необходимо наличие бесконечной токопроводящей дорожки, соответствующих разряд- ников и токопроводящих покрытий. [c.292]

Во втором типе лазеров используется импульс малой длительности — порядка 10" —10" с. Электрический разряд, инициируемый таким пучком, имеет выраженный нестационарный режим. Длительность существования подобного разряда зависит в большей степени не от плотности и длительности пучка электронов, а от интенсивности рекомбинаций электронов в плазме разряда. Основной ввод энергии, как правило, осуществляется после прекращения действия внешнего ионизатора и за время, сравнительно большее по сравнению с длительностью пучка. Этот режим называют нестационарным режимом возбуждения электроионизационного лазера. [c.57]

Элементарные процессы (блок I). В активной среде ГЛЭВ к ним относятся процессы, определяющие заселенности энергетических уровней атомами или молекулами при возбуждении их электрическим разрядом. Основной характеристикой разряда в этих процессах является функция распределения электронов fe ( — энергия электрона). Определить fe (е) можно из кинетического уравнения Больцмана, которое в общем виде является нестационарным интегро-дифференциальным уравнением [ 128 ], не имеющим аналитического решения в общем виде. Однако в теории кинетических процессов хорошо изучены те упрощения, которые позволяют решать уравнение Больцмана численными методами с использованием ЭВМ, а в отдельных случаях получать и аналитические решения [28]. Для атомарных и молекулярных [c.60]

Даже упрощенная картина дугового разряда, движущегося под действием магнитного поля, демонстрирует сложность рассматриваемого явления. При этом не учитывается нестационарность обтекания проводящего канала, связанная с вихрями (дорожками Кармана), образующимися в отрывных зонах за плохообтекаемым телом, которое представляет собой движущийся проводящий канал. Обычно вихри за плохообтекаемыми телами мало влияют на траекторию движения тела ввиду значительной инерционности самого тела. Обтекаемый канал электрической дуги, движущейся под действием магнитного поля, имеет незначительную инерционность, поэтому сход вихрей приводит к поперечным перемещениям и нерав1юмерному продольному движению отдельных участков канала. Это вызывает существенные колебания параметров, изменяется длина дуги, и напряжение колеблется в диапазоне 15 % с частотой, близкой к частоте схода вихрей за ци- [c.67]

На рис. 6.5 приведены нестационарные температуры монокристаллов Si (толщиной 0,45 мм) и GaAs (толщиной 0,4 мм) в плазме ВЧ-разряда, полученные с помощью интерферограмм в отраженном свете на длине волны 1,15 мкм. Площади кристаллов составляют 13 см (Si) и 12,6 см (GaAs), теплоемкости единичной площади 0,74 Дж/см К (Si) и 0,75 Дж/см К (GaAs). Отличия кинетики нагрева при высоких [c.138]

Для того чтобы возник искровой разряд, необходимо создать электрическое поле очень высокой напряженности. Длится же этот нестационарный физический процесс менее тысячной доли секунды. Плотность тока в искровом канале достигает 100 000—100 000 000 ампер на кв. мм. Мощности, развиваемые в электрическом разряде, невозможно получить никакими другими способами. Температура искрового канала близка к температуре Солнца. Энергетическое действие здесь столь велико, что все химические элементы, входящие как в состав межэлек-тродной средьр, так и в состав электродов, дают при излучении атомарный спектр. Место приложения импульса на обоих электродах всегда строго локализовано. В подавляющем большинстве случаев при искровой форме электрического разряда убывает материал анода. [c.31]

Наконец, последним существенным моментом, который необходимо учитывать при разработке мощных одномодовых лазеров, является временная нестабильность термооптических искажений АЭ. Их приближенно можно представить в виде ТЛ с флюктуирующей оптической силой и перемеппого по величине термооптического клина. Нестабильность искажений АЭ связана со многими факторами, среди которых можно отметить флуктуации параметров разряда лампы накачки, турбулентный, нестационарный характер потока охлаждающей жидкости, вибрации АЭ и проч. Нестабильности термооптических искажений носят низкочастотный характер (< 100 Гц), их величина, как правило, пе превосходит 10% от величины Рт [103. [c.214]

Сборник включает сокращенные варианты опубликованных в 1950-2000 гг. статей, содержащих результаты исследований ученых лаборатории Газовой динамики ЦИАМ. В первом томе рассмотрены квазиодномерные модели проблемы пограничного слоя и его отрыва гиперзвуковые течения оптимальное профилирование аэродинамических форм и газодинамических подшипников устойчивость течений в каналах, их аэроакустика, взаимодействие решеток и венцов, нестационарное сжатие газа. Во втором томе рассмотрены течения с детонационными волнами численные методы трансзвуковые течения турбулентные струи теория и модели турбулентности двухфазные течения МГД течения электрогазодинамические турбулентные течения в каналах и струях коронный разряд в потоке газа бесконтактная электростатическая диагностика. Сборник будет интересен тем, кого волнует прошлое, настоящее и будущее газовой динамики. [c.4]

В процессе эксперимента измерялись электрические параметры потенциал (р коронирующей иглы, ток иглы 72, ток Js на сетку с помощью специальной емкостной развязки осциллографировалась переменная составляющая тока иглы (при отрицательной короне). Это давало информацию о нестационарных характеристиках коронного разряда (частотах Тричела [5, 6]). [c.669]

Экспериментальное исследование влияния коронного разряда на конденсацию в паровоздушных струях проводилось в [1-5]. В [1, 2] обнаружена существенная интенсификация конденсации в турбулентной паровоздушной струе при введении в нее ионов коронного разряда. Зависимость этого эффекта от полярности разряда продемонстрирована в [3-5]. Возможность образования конденсационных сгустков (вследствие прерывистой структуры коронного разряда) и нестационарные эффекты обсуждены в [4, 5]. Данные по скорости нуклеации на ионах, основанные на теории жидкокапельной конденсации, приведены [c.678]

Наличие такой нестационарной части разряда сильно за-1рудняет возможности точного теоретического и экспериментального описания характеристик ксеноповой плазмы в лампах. Импульсные ксено1Ювые лампы обладают высоким КПД преобразования электрической энергии в световое излучение (общей излучательной эффективностью). Экспериментальные исследования показывают, что общая излучательная эффективность ксеноновых ламп при различных нагрузках достигает в максимуме 80 6 и более по отношению к энергии рассеиваемой в разряде (рис. 2.1). [c.59]

Режим III характеризуется кривыми ей/ (рис. III. 2), причем переход от обычного э.тектролиза к нестационарным процессам, сопровождаюгдимся разрядами, происходит при определенных значениях силы тока, напряжения и концентрации электролп та (табл. П1. 2). [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...