Скорость распространения изотермы

При помощи этого дифференциального инварианта можно установить связь между скоростью распространения изотермы Wj. и локальной производной тем- [c.88]

Коэффициент температуропроводности прямо пропорционален скорости распространения изотермы [c.89]

Точно так же коэффициент температуропроводности а а = К с(> , с одной стороны, является коэффициентом диффузий теплоты (см. выше), а с другой стороны, характеризует скорость распространения изотермы. Поэтому коэффициент а, имеющий единицу измерения см /с, называется коэффициентом температуропроводности. Величина, обратная коэффициенту температуропроводности, 1/а характеризует инерционные свойства тела по отношению к перемещению изотерм. [c.373]

В классической теории теплопроводности имеется понятие о скорости распространения изотермы Шу. для нашего случая ш)у.= 2У а/х. Следовательно, при х= О оо, а при т->оо = = О, что находится в противоречии с понятием о физическом механизме распространения тепла. [c.529]

Поясним понятие скорости распространения изотермы. Пусть имеется изотермическая поверхность, уравнение которой [c.13]

Рис. 2 8. Скорость распространения ультразвука в воде на сверхкритических изотермах по данным [94]

На рис. 5.13 приведены значения скорости распространения звука в воде на четырех изотермах (т= 1,000 1,002 1,005 1,010), рассчитанные по уравнению (5.17) (сплошные линии) и отклонения экспериментальных данных [93, 94] от рассчитанных по тому же уравнению. Из рис. 5.13,а, на котором нанесены экспериментальные точки, видно, что расчетные минимумы [c.153]

В настоящее время в опубликованной литературе содержатся данные о скорости распространения звука в газообразном этилене в интервале давлений 1—100 атм для четырех изотерм 7 и 18,7°С [7] 25 и 50° С [8]. В обеих случаях результаты исследования приведены в виде малоформатных графиков, что затрудняет не только их использование для термодинамических расчетов, но и сопоставление. Важнейшим результатом предшествующих работ является [c.53]

При известном наклоне изотерм квадрата скорости распространения звука уравнение (6) содержит три, уравнение (7) — четыре неизвестных. Следовательно, в зависимости от выбранного вида функции В (Т) для расчета второго вириального коэффициента необходимо иметь как минимум три или четыре изотермы скорости распространения звука. [c.23]

Сущность использованной методики расчета второго вириального коэффициента по данным акустического эксперимента заключается в следующем. Экспериментальные изотермы по скорости распространения звука в газе аппроксимируются методом наименьших квадратов полиномами (8), для каждой изотермы определяется наклон [c.24]

При расчете второго вириального коэффициента использованы данные по скорости распространения звука в этилене и пропилене, полученные авторами [5] в температурном интервале 190 -475° К на 19 изотермах для каждого веш ества. Измерения выполнены методом акустического интерферометра на частоте 690 кгц, максимальная погрешность измерений не превышает + 0,15%. [c.25]

Следует указать на полную аналогию между описанной картиной теплопроводности и кинематической картиной плоского течения невязкой жидкости. Изотермам соответствуют там линии постоянного потенциала скорости, линиям теплового тока — линии функции тока и вектору теплового тока — скорость течения жидкости. Подобно тому как перемещение жидкого элемента происходит в направлении местной скорости, распространение тепла идет вдоль вектора теплового тока, и это направление является действительным направлением теплопроводности. Применительно к другим направлениям речь может идти не более чем о проекциях скорости или проекциях вектора теплового тока, причем эти проекции, взятые в отдельности, не дают представления об истинном перемещении жидкости или истинном переносе тепла в пространстве. Только располагая двумя проекциями (в случае плоской задачи) или тремя проекциями (в пространственном поле) можно определить действительную скорость жидкости и, соответственно, вектор теплового тока до, дающий по направлению и по величине полный эффект переноса теплоты путем теплопроводности. [c.18]

Процесс распространения теплоты в металле зависит от ряда факторов эффективной тепловой мощности дуги, характера ее перемещения, размера и формы свариваемого изделия, теплофизических свойств материала. Влияние этих факторов на нагрев изделия можно оценить по изменению формы изотерм температурного поля (рис. 2.3). С увеличением мощности дуги области металла, нагретые до определенных температур, расширяются, а увеличение скорости перемещения дуги приводит к сужению этих областей в направлении, перпендикулярном оси шва, и сгущению изотерм перед дугой. [c.21]

В классической теории теплопроводности имеет- р - g i2. Изохрона ся понятие о скорости распространен изотермы полупространства, ш/, для нашего случая Следова- [c.451]

При помощи этого дифференциального инварианта можно установить связь между скоростью распространения изотермы аУт- и локальной производной температуры по времени дТ1дх. Продифференцировав (1-14-12), будем иметь [c.90]

В аналитической теории теплопроводности предцрлагается, что скорость распространения тепла Wg равна бесконечности (Wg — оо). При этом вводится понятие скорости распространения изотермы [c.98]

В работе приводятся экспериментальные данные по комплексному исследованию скорости распространения и поглощения ультразвуковых волн, коэффициента сдвиговой вязкости в зависимости от р — — Т состояния к-пропанола и и-бутанола по изотермам, изобарам и изо- хорам. > I Полученные экспериментальные данные обсуждаются с целью выяснения природы вязко-стного механизма в ассоциированных жидкостях. Делается предположение, что в низкотемпературной области существования спиртов основную роль в вязкостном механизме играет реакция полимеризации. i Таблиц 4, библиогр, 7 назв. [c.216]

На больших скоростях сварки изотермы все больше приближаются к прямым, параллельным оси X. Это означает, что распространение тепла идет в направлении, почти перпендикулярном к оси, гралиент температур в направлении осей I намного больше, чем по оси X [c.131]

Жавйолее распространенной картой двухфазных режимов в изотерми- чесних условиях является диаграмма Бейкера [2.31, полученная перво-шачмьно на смесях воздуха и нефтепродуктов в горизонтальных трубах. Автор [2.3] использовал в качестве координат массовые скорости жид-жости и газа. В дальнейшем диаграмма Бейкера была модифицирована i помощью зависимости 7 /Я от Здесь [c.40]

Низкочастотная адиабатическая скорость звука Vg — = [у (др/др) ] , полученная по изотермам сжимаемости для СОг [123, 119], приводится па фиг. 12. Рассчитанные значения находятся в хорошем согласии со значениями скорости звука, найденнымн из экспериментов по распространению ультразвука [79]. В рассматриваемой области фононных частот должна существовать дисперсия, обусловленная колебаниями молекул СОг. Смещение компонент Бриллюэна — Мандельштама можно рассчитать с помощью соотношения [c.133]

При развитии конвективного течения вблизи границы с пониженной температурой среда охлаждается, становится более плотной и начинает опускаться. Достигнув нижней поверхности, струя не нагревается, наоборот, образуется зона переохлаждения (локальная температура ниже температуры холодной границы), которая при распространении течения увеличивается. В этой зоне жидкость начинает нагреваться от холодной поверхности и всплывать, создавая встречный поток - образуется двухвихревая структура. Поля изотерм и скоростей симметричны полям, показанным на фиг. 3, относительно центральной горизонтальной линии (при охлаждении границы верх и низ меняются местами). Локальные тепловые потоки (фиг. 4), как и в случае бокового нагрева, меняют знак - часть изотермической границы поглощает тепло из неостывшей зоны ((/,. < 0), другая часть отдает его в переохлажденную зону ( /, > 0). Минимальная по области температура AT ir = т1п - Т/ оказывается меньше температуры этой границы (фиг. 2). Со временем значения приближаются к 0 и среда возвращается в состояние покоя. [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...