Медленно изменяющееся движение

Уточним далее определение упоминавшегося выше медленно изменяющегося движения. [c.67]

При этом движении кривизна элементарных струек, из которых состоит поток жидкости, весьма незначительна и очень мал также угол расхождения между осями отдельных струек поэтому поперечные сечения потока можно рассматривать как плоские сечения, нормальные к оси потока (это и было принято нами ранее). Распределение давлений по сечению при медленно изменяющемся движении подчиняется закону гидростатики. Этому понятию часто соответствует, например, движение в естественных руслах, когда живое сечение изменяется непрерывно, но достаточно плавно вдоль потока. [c.67]

Вторым основным уравнением гидродинамики является уравнение Бернулли, устанавливающее зависимость между скоростью и давлением в различных сечениях одной и той же струйки. При выводе этого уравнения также ограничимся случаем установившегося медленно изменяющегося движения. [c.68]

При медленно изменяющемся движении, которое главным образом и рассматривается в гидравлике, распределение давлений в живых сечениях потока подчиняется основному закону гидростатики (см. 22, стр. 67). [c.78]

Ввиду особой важности этого уравнения подчеркнем, что оно составляется для различных живых сечений потока, вблизи которых движение жидкости должно удовлетворять условиям медленно изменяющегося движения, хотя на пути между этими сечениями движение может и не удовлетворять указанным условиям. [c.79]

В медленно изменяющемся движении распределение давления по живому сечению можно принимать следующим гидростатическому закону. Поэтому, если /7о — давление в центре тяжести живого сечения с координатой то давление в любой точке этого сечения с координатой г может быть получено из выражения [c.167]

Первый из указанных случаев неустановившегося движения (п. а ) условимся называть медленно изменяющимся движением, а второй (п. б ) — быстро изменяющимся движением. [c.83]

Термин медленно изменяющееся движение ранее применялся в ином смысле так называли движение, именуемое нами плавно изменяющимся (стр. 85). [c.83]

Когда движение жидкости во времени изменяется достаточно медленно, член hi уравнения Бернулли оказывается незначительным, в связи с чем им можно пренебрегать. При этом получаем для неустановившегося движения обычное уравнение Бернулли (см. 3-20). С примерами такого медленно изменяющегося движения, рассчитываемого по обычному уравнению Бернулли, встретимся далее (см. 10-10, 10-11). [c.346]

Участок аб отвечает телу волны. В районе тела волны всегда имеет место плавно и медленно изменяющееся движение. В связи с этим после прохода лба волны через данное сечение русла отметка горизонта воды в нем должна изменяться медленно. [c.370]

Математическая гидромеханика 4, 9 Математическое моделирование 521 Материальная модель 521, 522 Мгновенная местная скорость 141 Медленно изменяющееся движение 83 Мертвая зона 181 Местная потеря напора 129, 181 Местоположение прыжка в лотке (в канале) 502 Метацентр 66 [c.656]

Волны перемещения характеризуются малой кривизной и значительной растянутостью мгновенного профиля (длинные волны), т. е. движение волны перемещения является медленно изменяющимся движением. Если расход (или уровень) в начальном створе, где нарушается существовавшее установившееся движение (створ возмущения), только увеличивается (без последующего уменьшения) или только уменьшается, то возникающую при этом волну называют волной одного направления. [c.368]

Выделим в потоке идеальной (несжимаемой и лишенной вязкости) жидкости, текущей при установившемся медленно изменяющемся движении, элементарную струйку (рис. 37). В момент времени 1 ограничим живыми сечениями 1—1 и 2—2 некоторый объем (а следовательно, и массу) жидкости, заполняющей струйку. Обозначим через 21 и 22 превышение центров живых сечений 1—1 и 2—2 над произвольно выбранной горизонтальной плоскостью 0—0, называемой плоскостью сравнения. Пло- [c.59]

При медленно изменяющемся движении распределение давления в живых сечениях подчиняется гидростатическому закону (см. 19), поэтому сумма г+р р ) для всех точек живого сечения потока остается постоянной. Следовательно, эту сумму можно вынести за знак суммы [c.64]

Сечения I—1 и 2—2, по условию вывода, должны выбираться обязательно в областях равномерного или медленно изменяющегося движения. Если при этом движение для всего потока остается таким же, то потери напора происходят только за счет работы сил трения по его длине. Их называют линейными потерями и обозначают [c.65]

Что называется установившимся и медленно изменяющимся движением [c.80]

При выводе этого уравнения ограничимся случаем установившегося медленно изменяющегося движения. [c.69]

При медленно изменяющемся движении, которое в основном и рассматривается в гидравлике, распределение давлений в живых сечениях потока подчиняется основному закону гидростатики (см. 22). Поэтому можно принять, что величина gz+p/p во всех точках сечения такого потока будет одинакова и,следовательно, [c.78]

Необходимо учесть, что ввиду непараллельности траекторий и кривизны элементарных струек жидкости для участка струи между отверстием и сжатым сечением уравнение Бернулли в его обычной форме применять нельзя. Поэтому при выводе формул для определения скорости истечения это уравнение следует составлять не для сечения в самом отверстии, как это было сделано в 54, а для сжатого сечення, находящегося на некотором расстоянии Л от отверстия, где имеет место медленно изменяющееся движение жидкости. Траектории струек можно считать здесь параллельными, а давление — постоянным по всему сечению. [c.170]

Мгновенная местная скорость 115 Медленно изменяющееся движение 66 Мертвая зона 149 Местная потеря напора 105, 149 Местоположение прыжка в лотке (в канале) 443 / [c.586]

Величина е мала вместе с 0. Поэтому в законе движения первое слагаемое в круглых скобках можно представить как колебания частоты ш с медленно изменяющейся амплитудой. Второе слагаемое есть фоновое колебание с малой амплитудой. Сначала наблюдатель увидит, что практически колеблется только первый маятник с амплитудой [c.580]

Как видно, уравнение (3) одинаково с уравнением движения маятника при неограниченней амплитуде, в котором члены правой части выражают постоянный крутящий момент и демпфирующую силу. Таким образом, изменение фазы имеет колебательный характер, пока амплитуда не слишком велика, причем допустимая амплитуда составляет п, когда выражение в первых скобках в правой части равно нулю, и стремится к нулю, когда это же выражение стремится к V. По теореме для адиабатного процесса амплитуда должна изменяться обратно пропорционально корню четвертой степени из Eq, поскольку Ео играет роль медленно изменяющейся массы в первом члене уравнения при уменьшении частоты последний член правой части обусловливает дополнительное затухание. [c.412]

Площадью живого сечения, или живым сечением потока, называется площадь сечения потока, проведенная нормально к направлению линий тока, т. е. нормально к направлению скоростей элементарных струек обозначим эту площадь через F. В ряде случаев живые сечения потока, строго говоря, являются криволинейными. Так, при движении жидкости в конически расходящейся трубе (рис. 48), когда поток состоит из ряда расходящихся элементарных струек, живое сечение представляет собой криволинейную поверхность АВ. Однако если расхождение струек невелико (движение жидкости в этом случае называют медленно изменяющимся), то практически под живым сечением обычно понимают плоское сечение потока, нормальное к общему направлению движения жидкости, т. е. в рассматриваемом случае сечение нормальное к оси трубы. [c.63]

Неустановившееся движение может быть быстро и медленно изменяющимся. [c.77]

Дифференциальные уравнения одномерного медленно изменяющегося неустановившегося движения в открытых руслах [c.79]

При рассмотрении одномерного медленно изменяющегося не установившегося движения принимаем допущения, указанные в 19.1. Кроме того, гидравлические сопротивления выражаем, так же как и при установившемся движении, пренебрегая местными потерями [c.79]

Запишите дифференциальные уравнения одномерного медленно изменяющегося неустановившегося движения в открытых руслах. Какие допущения приняты при их выводе Какие из основных уравнений привлекаются при рассмотрении системы дифференциальных уравнений неустановившегося движения [c.88]

В устаревшей литературе плавно изменяющееся движение иногда называют медленно изменяющимся (см. сноску на стр. 83). [c.85]

Неравномерное движение жидкости в открытых руслах. 1. Общие понятия. Неравномерное невихревое движение жидкости — видуста-новившегося движения, характеризующийся изменением вдоль потока его основных элементов скоростей, ускорений площадей, живых сечений. По характеру (интенсивности) изменения формы свободной поверхности гидравликой рассматривается неравномерное невихревое движение, медленно изменяющееся и быстро изменяющееся. Медленно изменяющимся движением называется такой вид неравномерного (невихревого) движения жидкости, в котором угол расхождения струй в потоке настолько мал или радиус [c.70]

Лоток или канал большого уклона. Гидравлический расчет этой части имеет своей целью при заданной глубине в начальном сечении лотка (канала) определить глубину в его конечном сечении и построить кривую свободной поверхности в пределах всего Б. Этот расчет обычно проводится приемами гидравлики на основе применения ур-ия неравномерного движения, выведенного для медленно изменяющегося движения при допущении неразрывности массы жидкости. Для лотков и каналов с большими уклонами, как это отмечалось выше, последнее допущение не м. б. соблюдено, почему и расчет их на основе вышеуказанных приемов гидравлики следует считать условным и приб-ли кенным. Поскольку поток в лотке (канале) большого уклона по мере увеличения скорости все больше и больше принимает в себя воздух и увеличивает поперечное сечение, постольку и действительная кривая свободной поверхности в лотке (канале) Б. будет лежать выше определенной расчете , . Соответстленно око- [c.53]

Mнoжитeль е в этом выражении является весьма медленно изменяющейся функцией времени — ее период, как указано выше, весьма велик по сравнению с периодом колебаний даже столь длинного маятника, как маятник Фуко. Разделяя в t вещественную и мнимую части, убеждаемся, что траектория точки, движущейся по закону Si(0. представляет собой эллипс (результат слол<ения двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаний одинаковой частоты - fglL ). Наличие при множителя указывает, что этот эллипс весьма медленно вращается с угловой скоростью oi = = (О siii ф. Это вращение в северном полушарии происходит по часовой стрелке, а в южном — против часовой стрелки его не следует смешивать с тем вращением оси эллипса, которое имеет место при движении сферического маятника в отсутствие вращения Земли. Как уже было указано в 161 (пример 143), последнее вращение происходит всегда в ту же сторону, что и движение точки по эллипсу, а угловая скорость его зависит от начальных условий движения. Заметим, что принятое при составлении системы уравнений (58) приближение недостаточно для обнаружения этого вращения оси эллипса. Действительно, при со = О последнее из уравнений (58) дает [c.441]

Поскольку при этом 0J2—й)1 мало ио сравнению с о)2-Ьсо , результирующее движение можно рассматривать как иернодическое колебание с частотой, средней между частотами слагаемых колебаний, но с медленно изменяющейся амплитудой, или, как говорят, с пульсирующей амплитудой (рис. 141). [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...