Жидкость Шведова

Впервые уравнения динамического пограничного слой линейно-вязкопластичной жидкости получил Олдройд [Л. 1-44J. Анализ уравнений пограничного слоя вязкопластичной жидкости Шведова—Бингама при обтекании произвольной поверхности приведен в работе [Л. 1-45]. [c.84]

Уравнение (1-10-50) учитывает пластичность и вязкость. Наибольшая трудность, возникающая при решении уравнения (1-10-50), состоит в определении величины S. Дело в том, что для вязкопластичных тел нельзя использовать равенство классической гидродинамики —p,i = pv v 1- В упомянутой работе [Л. 1-45] принимается р = onst для всех тел, отличных от пластины, при обтекании их жидкостью Шведова —Бингама. [c.86]

Соотношение (1-10-57) является формулой Скелланда [Л.1-46] для пластины, продольно обтекаемой жидкостью Шведова — Бингама. Следовательно, первый член разложения (1-10-55) учитывает линейную часть реологических свойств жидкости, а последующие — нелинейную вязкопластичность [c.86]

Ламинарное течение жидкости Шведова - Бингама [c.75]

Ламинарное течение неньютоновской жидкости Шведова -Бингама. Используя соотношение (5.1) и подставляя его в (1.87) - интенсивность касательных напряжений и (1.88) - интенсивность скорости деформации сдвига при скорости деформации объёма ( = 0), будем иметь [c.108]

Для ньютоновской жидкости Шведова - Бингама течение в кольцевом канале возможно лишь при соблюдении условия [c.114]

Аналитического решения этой задачи нет, возможно только численное. В результате сравнения с решением для кольцевого цилиндрического канала делается полезный вывод о том, что при течении жидкости Шведова - Бингама имеет место гидравлическая эквивалентность кольцевого цилиндрического канала и плоской щели, если AP>2APq а > 0.3 2h=R(l-a) Ь = 7t R(1- а) т о/то =4/Зф1 = 1.16 1.17, где т о и То - соответственно предельные напряжения сдвига для жидкостей в щелевом и кольцевом каналах. [c.114]

Вязкопластичные среды. Жидкость Шведова — Бингама. [c.259]

Для жидкости Шведова — Бингама (первая модель в табл. 7.3) зависимость скорости деформации от напряжения задается формулой (7.2.13), где [c.262]

Подставляя зависимость (7.2.20) в (7.2.17) — (7.2.19), найдем основные характеристики пленочного течения вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама по наклонной плоскости (результаты соответствующих вычислений приведены в табл. 7.4). [c.262]

Для вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама в выражение [c.264]

Вязкопластичные среды. Жидкость Шведова — Бингама. Зависимость скорости деформации от напряжения при течении вязкопластичных жидкостей по круглой трубе можно записать в следующем виде [c.266]

В частном случае вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама (первая модель в табл. 7.3) для функции / в (7.4.9) имеем [c.268]

Для степенной жидкости и жидкости Шведова — Бингама основные характеристики течения в плоском канале можно найти с помощью табл. 7.4, где следует положить т = AP/L. [c.269]

В работах [108, 176] экспериментально исследовалось напорное движение пены по трубам с неразрушающими скоростями (средняя скорость не превышала 1 м/сек). Было установлено, что водно-сульфонольная воздушная пена обладает свойствами вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама. При течении в круглой трубе радиуса а под действием градиента давления АР/L она имеет четко выраженное квазитвердое ядро радиуса Гд = TqL/AP и скорость скольжения относительно стенок трубы = 2тгаАР6/р по жидкому слою толщиной 6 с линейным распределением скорости. Для реологических параметров пены — предельного напряжения сдвига Tq, коэффициента бингамовской вязкости и толщины смазочного слоя 6 — [c.269]

В случае степенной жидкости в соотношениях (7.5.4) — (7.5.6) следует положить Лд = О и подставить зависимость т = /г(Т ) . Результаты соответствующих вычислений помещены в табл. 7.6. Там же приведены основные параметры теплообмена вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама (ньютоновской жидкости отвечают значения Тд = О, /Хр = /х). [c.272]

Для степенной жидкости и жидкости Шведова — Бингама результаты соответствующих вычислений приведены в табл. 7.6 (ньютоновской жидкости отвечает значение Тд = 0). [c.274]

В работе [109] исследовалась аналогичная задача о неизотермическом прямолинейном течении вязкопластической жидкости Шведова— Бингама в круглой трубе, когда предел текучести и пластическая вязкость обратно пропорциональны температуре. [c.280]

При стоксовом обтекании сферического пузыря поступательным потоком вязкопластичной жидкости Шведова — Бингама с малым пределом текучести для коэффициента сопротивления получено двучленное асимптотическое разложение [c.288]

При трансиортироваиии глинистых растворов, бетонных смесей, шламов, структура потока значительно отличается от вышерассмотренной, так как вследствие наличия большого числа мельчайших частиц в гидросмеси вязкость ее становится больше вязкости транспортирующей жидкости (аномальные жидкости). Касательные напряжения в этой жидкости определяются по уравнению Шведова—Бингама [c.130]

К вязкопластичным жидкостям, т. е. к жидкостям модели Шведова — Бингама, принадлежат глинистые, цементные растворы и др. [c.305]

Надо подчеркнуть следующее важное обстоятельство, которое всегда необходимо иметь в виду. Как правило, действительные явления настолько сложны, что они непосредственно не поддаются соответствующей математической обработке. Поэтому и приходится, как то отмечалось в гл. 16, пользоваться воображаемыми моделями (или иначе идеальными телами или идеальными процессами ), которыми мы предварительно заменяем действительное явление или действительное тело. Именно такими воображаемыми моделями (или идеальными телами) и являлись идеальная жидкость, поясненная в 1-3 упомянутая модель Буссинеска модель Вернадского (см. гл. 15) и модель Форхгеймера (см. гл. 17) ньютоновская и неньютоновская жидкости жидкости Бингама и Шведова и т.п. [c.624]

При транспортировании глинистых растворов, бетонных смесей, шламов И Т. и. структура потока значительно отличается от вышерассмотренных, так как вследствие наличия большого числа в гидросмеси мельчайших частиц ее вязкость становится большей вязкости транспортирующей жидкости (аномальные жидкости, см. гл. I, 2). Касательные напряжения в такой жидкости определяются по уравнению Шведова — Бингама [c.128]

Понятие предела сдвиговой прочности пришло на смену понятию предельного напряжения сдвига, введенного широко в реологию Е. Бингамом, хотя уже в конце прошлого столетия Ф. Н. Шведовым была показана целесообразность пользов ния величиной, имеющей смысл предельного напряжения сдвига. Только при напряжениях сдвига, превосходящих эту величину, материал может деформироваться как жидкость. Для описания реологических свойств различных легко деформируемых материалов В. П, Воларович в большом числе работ с успехом использовал понятия предельного напряжения сдвига, пластической (бинга-мовской) вязкости и пластичности, как отношения этих величин. [c.68]

Примеры реологического поведения битума и асфальта доказали, что существуют материалы, для которых появляется необходимость рассмотрения комбинации максвелловской жидкости и кельвинова тела. Исследования, проведенные Шведовым (1890 г.) с желатинным раствором, показали, что в этом случае максвелловская жидкость должна быть скомбинирована с пластическим сеи-вепановым телом. Шведов испытывал полупроцентный желатинный раствор суточного возраста в установке, состоящей из тех же элементов, что и виско- [c.176]

Одно или другое из только что упомянутых приспособлений в сосуде может отсутствовать или превалировать. Если нет отверстий в дне и нет сливного отверстия, разрушение материала может быть только хрупким. Если сливное отверстие настолько велико, что оно ликвидирует запас энергии, какова бы ни была скорость поступления, материал будет течь пластически, но разрушения не наступит. Если есть отверстия в дне, но нет сливного отверстия, материал будет обнаруживать ползучесть и хрупкое разрушение. Это — случай асфальта и бетона, которые, несмотря на их способность к ползучести, не могут деформироваться пластически и разрушаются только хрупко. Если дно без отверстий, но имеются отверстия на боковых стенках до некоторого уровня, то будет вязкая диссипация энергии, — это случай тела Шведова. Сосуд без дна (если бы существовала такая нелепость), через который может протекать бесконечное количество энергии с любой скоростью, есть модель ньютоновской жидкости (скорость релаксации которой бесконечна), способной, благодаря своей вязкости, рассеивать энергию с любой желаемой скоростью. Из рассмотрения модели (как выше, в параграфе 6), следовательно, снова приходим к заключению, что ньютоновская жидкость (скажем, вода) должна обладать возможностью выдерживать очень высокие, практически неограниченные касательные напряжения — заключение, с которым нельзя вполне согласиться. Этот результат указывает на некоторый дефект или на некоторое ограничение развиваемой теории. [c.227]

В неньютоновских жидкостях касательное напряжение т определяется по формуле Шведова — Бингама [c.19]

Необходимо отметить следующий очень важный момент в изучении бингамовских сред. Впервые на возможность получения уравнений, описывающих течение вязких жидкостей с пределом текучести, и каким именно образом эти уравнения могут быть получены указал Б. Сен-Венан (1871 г.) в своей работе [76. Сами уравнения были получены позднее Г. Генки (1925 г.) в его работе [93], а соотношения между компонентами напряжений и компонентами скоростей деформации, предложенные Б. Сен-Венаном для случая сложного напряженного состояния таких сред [76], явились обобщением экспериментального соотношения (1), установленного Е. Бингамом и Т. Шведовым для чистого сдвига. [c.44]

Большое влияние на понимание авторами физической картины течения бингамовских сред оказала работа М. Рейнера (1960 г.) [70]. В ней дан подробный анализ уравнений Г. Генки, области их применения и своего рода ключ к пониманию поведения сред имеющих несколько фундаментальных свойств. М. Рейнером, в частности, отмечается, что в соответствии с третьей аксиомой реологии реологическое уравнение более простого тела (низшего по иерархии) может быть получено из реологического уравнения менее простого тела (высшего по иерархии), если положить какие-либо константы последнего равными нулю . Это значит, например, что из реологического уравнения тела Шведова-Бингама (1) при tq = О можно получить реологическое уравнение вязкой жидкости, а при /i = О — реологическое уравнение тела Сен-Венана (пластического тела). В этой же работе Рейнер развивает свою мысль далее В соответствии с третьей аксиомой реологии, если известно решение задачи для бингамова тела, можно получить решение аналогичной задачи для сен-венанова тела, полагая величину Щл равной нулю . Здесь под тупл Рейнером понимается коэффициент динамической вязкости среды или, как его называют в реологии, коэффициент пластической вязкости. [c.46]

Наиболее полно деформационное поведение аномальных жидкостей описывается формулой Шведова — Бингама [c.19]

Особенность неньютоновских жидкостей была подмечена Ф. Н. Шведовым (1889 г.), а затем Бингемом (1916 г.), в связи с чем позднее эти жидкости получили название бингемовских, хотя правильнее было бы именовать их шведовскими. [c.20]

Модель Шведова-Бингама для псевдопластичных жидкостей (вязкопластичная бингамовская жидкость). [c.40]

Сочетание пластичности и вязкости, характерное для этих сред, впервые было обнаружено Шведовым у растворов желатины, а затем Бингамом у масляных красок (вязкие жидкости, нанесенные на гладкую вертикальную поверхность, через какое-то время обязательно должны стечь с нее вниз поэтому оставшийся на поверхности слой краски свидетельствует о наличии у нее пластических свойств). [c.254]

В табл. 7.3 приведены некоторые модели вязкопластичных сред. Наиболее простой и распространенной из них является модель Шведова— Бингама, которой отвечает верхняя прямая на рис. 7.1. В основу этой модели положено представление о наличии у покоящейся жидкости достаточно жесткой пространственной структуры, которая способна сопротивляться любому напряжению, меньшему Тд. За этим пределом наступает мгновенное полное разрушение структуры, а среда течет как обычная ньютоновская жидкость при напряжении сдвига т — Tg (когда действующие в жидкости касательные напряжения становятся меньше Тд, структура снова восстанавливается). В тех местах потока, где напряжения сдвига ниже предела текучести, образуются квазитвердые участки. [c.254]

Зависимость между т и у для этих жидкостей устанавливается законом Шведова — Бингама [c.8]

Рис. 41. Механические модели жидкостей о — Ньютона б — Бингама в—Максвелла г— Шведова 5 — Кельвина —Максвелла для властачнык жидкостей.

Аналогичные результаты можно получить и для жидкостей, подчиняющихся закону Шведова-Бингама [c.89]

При транспортировании глинистых растворов, бетонных смесей, суспензий и коллоидных растворов, структура потока которых существенно отличается от рассмотренных гидросмесей в связи с изменением вязкости. Такие жидкости называются аномальными (неньютоновскими), а касательные напряжения в них определяются по закону Шведова-Бингама [c.157]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...