Распределение ускорений в теле

Распределение ускорений в теле с неподвижной точкой [c.28]

Распределение ускорений в теле, вращающемся вокруг неподвижной точки [c.120]

Рассмотрим теперь распределение ускорений в теле, вращающемся вокруг неподвижной точки. Докажем теорему. [c.120]

Первый способ. Применим формулу распределения ускорений в твердом теле, вращающемся вокруг неподвижной точки [c.490]

Перейдем к рассмотрению распределения ускорений в свободном твердом теле (рис. 47). [c.128]

Таким образом, приходим к следующему закону распределения ускорений в твердом теле, вращающемся вокруг неподвижной оси в данный момент времени ускорения точек тела пропорциональны расстояниям точек от оси вращения и наклонены под одинаковыми углами к радиусам вращения. [c.218]

Теорема Кориолиса. Распределение ускорений в движущемся твердом теле [c.46]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИЙ В ДВИЖУЩЕМСЯ ТЕЛЕ [c.47]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИИ В ДВИЖУЩЕМСЯ ТЕЛЕ 49 [c.49]

Распределение ускорений в движущемся твердом теле. [c.77]

Так как различные точки твердого тела могут совершать различные движения и иметь различные ускорения, то масса тела не во всех случаях является мерой его инерции. Последняя зависит, вообще говоря, ие только от значения масс частиц тела, но и от распределения их в теле. Масса тела полностью характеризует его инерцию только в том случае, когда тело совершает поступательное движение (т. е. когда ускорения всех точек тела одинаковы). [c.267]

Из полученных выражений (56) и (57) для касательного и нормального ускорений мы видим, что формула (55) представляет собой пе что иное, как разложение ускорения w точки вращающегося тела на касательную и нормальную составляющие. Вместе с тем эта формула дает распределение ускорений в твердом теле, вращающемся вокруг неподвижной оси. [c.290]

Эта формула дает распределение ускорений в твердом теле, движущемся вокруг неподвижной точки она показывает, что ускорение м можно представить как сумму двух составляющих ускорений. [c.338]

Эта формула дает распределение ускорений в движущемся твердом теле в общем случае и отличается от формулы (82) только членом wo. Члены ехг и юXс представляют собой соответственно составляющие i e и ускорения точки М тела в его относительном движении вокруг точки О. Модули и направления этих ускорений определяются так же, как было указано в 87, при выводе формулы (82). [c.349]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИЙ В ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОМ ДВИЖЕНИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.102]

Распределение ускорений в твердом теле. [c.5]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движении. Распределение ускорений в твердом теле [c.45]

Последняя, восьмая лекция по кинематике содержит теорию плоскопараллельного движения твердого тела. Закон распределения скоростей и ускорений в теле при плоскопараллельном движении может быть определен либо как следствие кинематики свободного твердого тела, либо из рассмотрения сложного движения точки. В случае необходимости эта тема может быть опущена. [c.69]

И Представляет матричную запись векторной формулы распределения ускорений в твердом теле в проекциях на связанные с телом оси. [c.79]

Дифференцируя равенство (10), приходим к теореме сложения ускорений. При вычислении воспроизводится вывод формулы распределения ускорений в твердом теле (ИЛ) с применением формулы дифференцирования (13.3) для векторов г и Получаем [c.82]

Выражение энергии ускорений (точнее говоря, величины 5 ) твердою тела легко составить и непосредственно, исходя из формулы распределения ускорений в твердом теле. [c.166]

Мы рассматриваем тело как состоящее из отдельных частиц, и, следовательно, масса тела состоит из масс его частиц. Необходимо, однако, учесть, что при движении твердого тела различные частицы совершают, вообще говоря, различные движения и имеют различные ускорения, а потому мера инерции материального тела зависит не только от масс его частиц, но и от их распределения в теле. Только при поступательном движении тела, когда ускорения всех его частиц одинаковы, масса тела является его мерой инерции. [c.252]

При изучении кинематики твердого тела мы установили, что в механике далеко не всегда можно принимать материальное тело за точку. Приходится учитывать, что различные частицы тела совершают различные движения, имеют различные ускорения. Поэтому и здесь при выяснении физического смысла инертности мы должны рассматривать твердое тело как состоящее из множества элементарных частиц и учитывать, что при движении твердого тела различные частицы совершают различные движения и имеют различные ускорения, а потому мера инерции всего материального тела зависит не только от масс его частиц, но и от их распределения в теле. Только при поступательном движении тела, когда ускорения всех его частиц независимо от их местонахождения в теле одинаковы, масса тела является его мерой инерции. [c.198]

Рассмогрим механический смысл nepBiiix двух слагаемых в правой части равенства (111.112), предполагая, что система является твердым телом. Можно убедиться, что они позволяют найти переносное ускорение центра инерции. Действительно, движение центра инерции можно полагать сложным. Центр инерции в теле с переменной массой не остается неподвижным относительно тела. Поэтому, можно назвать переносным движением центра инерции движение той точки тела, в которой находится центр инерции в данный момент времени. Чтобы нагляднее показать выделение переносной части движения центра инерции, вообразим тело с постоянной массой, равной в данный момент времени массе тела с переменной массой. Распределение скоростей во вспомогательном теле с постоянной массой предполагается тождественным с мгновенным распределением скоростей в теле с переменной массой. Пусть на тело с постоянной массой действуют внешние силы Fi и реактивные силы dm. [c.479]

Твердое тело, имеющее одну неподвижную точку. — Рассмотрим сначала распределение ускорений в твердом теле, имеющем одну неподвижную точку. Возьмем эту точку за начало трех прямоугольных осей Oxyz. Пусть р, q, г — проекции мгновенного вращения w твердого тела вокруг оси, проходящей через точку О. Проекции скорости точки М с координатами д , у, z тогда будут [c.109]

Переходим к определению ускорения точки С. Воспользуемся формулой распределения ускорений в твердом теле, вращающемся вокруг неподвижной точки. По теореме Ривальса [c.627]

При моделировании процессов функционирования интегрированной бортовой системы навигации и наведения беспилотного высокоманевренного ЛА на разных этапах могут использоваться несколько моделей гравитационного поля Земли, отличающиеся допущениями относительно формы и распределения масс в теле Земли [6.6]. В этой связи в ПМО реализована иерархическая цепочка классов, реализующая необходимые при моделировании модели геонотенцила. Базовым классом в данной иерархии является абстрактный класс TGraviModel, содержащий только лишь объявление единственного абстрактного метода Extra t, возвращающего значения компонент ускорения, обусловленного гравитационным притяжением Земли в зависимости от текущих координат точки. [c.216]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движеиии и формула Ривальса о распределении ускорений в твердом теле дают представление об ускорениях точек в сложном движении. Теорема Кориолиса определяет переход от одной системы координат к другой при нахождении ускорения материальной точки (системы движутся отно-сительпо друг друга). Наиболее важным является во<прос об определении переносного ускорения материальной точки при выборе различных систем отсчета. Переносное движение не зависит от характера агносительного движения материальной точки. [c.6]

Используя формулу Ривальса, можно найти распределение ускорений точек тела. Подобно тому как мы нашли центр мгновенного вращения тела, можно найти центр ускорений, т. е. такую точку тела, ускорение которой равно нулю в некоторый момент времени. Интересно, кроме того, вычислить ускорение центра мгновенного вращения [7]. [c.52]

Здесь П — область, занимаемая твердым телом, ц — мерг., занная с распределением масс в теле, г, Гс — радиусы-ве произвольной точки тела и центра масс, ю = фе , — орт кальной оси, р = г - г . Так как в дальнейшем при вычислении. вой части уравнений Аппеля (22.6) важна только зависимость ГИИ ускорений 5 от обобщенных ускорений х, у, ф, то предс вим 5 в виде [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...