Движение между двумя коаксиальными цилиндрами

С другой стороны, для вязко-пластичного бингамовского тела, отличающегося от обычной вязкой жидкости наличием предельного напряжения сдвига (предела текучести удалось разрешить ряд задач, а именно осевое движение в цилиндрическом капилляре [7], движение между двумя вращающимися коаксиальными цилиндрами [8, 9], движение между двумя вращающимися концентрическими сферами [10], осевое движение между двумя коаксиальными цилиндрами и течение в плоском капилляре [11]. [c.31]

Устойчивость движения между двумя коаксиальными цилиндрами. Чтобы установить устойчивость или неустойчивость движения, прибегнем к методу малых колебаний, накладывая на движение ( основной поток ) бесконечно малые нестационарные возмущения если эти возмущения будут иметь характер малых периодических колебаний (или затухающих со временем), будем считать основной поток устойчивым напротив, если возмущения будут расти со временем — можем считать основной поток неустойчивым. [c.659]

ОСЬ цилиндров, г — расстояние от оси, — скорость, касатель пая к окружности радиуса г с центром на оси), причём подберём А п В так, чтобы описать движение между двумя коаксиальными цилиндрами радиусов и г , вращающимися с угловыми скоростями o)J и 0)2 соответственно. Тогда должно быть (см. главу И, 15) [c.660]

Для рассматриваемого случая движения жидкости в зазоре между двумя коаксиальными цилиндрами, из которых внутренний радиуса вращается с угловой скоростью со, а внешний радиуса Rf неподвижен, уравнения (11)—(14) в цилиндрической системе координат без учета массовых сил упрощаются. Из уравнения (11) имеем [c.20]

Аппараты вихревого типа делятся на две группы с кольцевыми вихревыми потоками, с винтовыми вихревыми потоками. Кольцевой вихрь - это вихревая трубка тока, замкнутая сама на себя. Кольцевое вихревое движение суспензии может быть обеспечено с помощью специальных вихревых аппаратов. Однако более эффективным оказалось создание вихревых колец между двумя коаксиальными цилиндрами, имеющими различную частоту вращения, при небольшом относительном зазоре между ними. [c.662]

Если жидкость находится между двумя коаксиальными цилиндрами, из которых наружный вращается, а внутренний неподвижен, то, согласно Куэтту , переход ламинарного течения в турбулентное происходит при такой критической окружной скорости и внешнего цилиндра, для которой число Рейнольдса = 1900, при условии, что расстояние (1 = Г2—Г1 между стенками цилиндров мало по сравнению с Г1 и Гг. В случае более широкой щели между цилиндрами, начинает проявлять свое действие упомянутая выше стабилизация, и величина критической скорости сильно возрастает. Наоборот, если внутренний цилиндр вращается, а внешний неподвижен, то течение делается неустойчивым еще в стадии ламинарного движения регулярно возникают вихри с осями, параллельными окружной скорости, вращающиеся попеременно вправо [c.182]

При пульсации пузырька газа в окружающем его пограничном слое происходит продольный сдвиг, причем скорости сдвига в одной половине слоя направлены в одну сторону, а в другой — в противоположную сторону. По-видимому, такого рода движение способствует выделению пузырьков газа из растворителя. Это явление наблюдается, между прочим, в смазочном масле, помещенном между двумя коаксиальными цилиндрами, вращающимися относительно друг друга . [c.457]

Аналогичным образом можно рассмотреть цилиндрическое течение Куэтта — течение в зазоре между двумя коаксиальными цилиндрами, один из которых вращается относительно другого с постоянной угловой скоростью. Для этого надо решить уравнение движения, записанное в цилиндрической системе координат. В предельном случае, когда радиусы цилиндров намного превышают ширину зазора, получим приведенные выше выражения для скорости и касательного напряжения. Цилиндрическое течение Куэтта рассматривается в гидродинамической теории смазки. [c.106]

Рассмотрим движение жидкости, заключенной между двумя коаксиальными бесконечными цилиндрами, вращающимися вокруг своей оси с угловыми скоростями fii и Й2 радиусы цилиндров пусть будут Ri и / 2, причем R2 > Ri ) Выберем цилиндрические координаты г, 2, ф с осью 2 по оси цилиндров. Из симметрии очевидно, что [c.85]

Вопрос об устойчивости кругового движения между двумя неограниченными коаксиальными цилиндрами был исследован [c.17]

Тейлор первый дал пример такого ламинарного течения, которое может при известных условиях стать неустойчивым ). Он рассматривал колебания, обладающие осевой симметрией и наложенные на движение, происходящее между двумя коаксиальными вращающимися цилиндрами. [c.659]

В качестве последнего примера рассмотрим стационарное движение жидкости между двумя коаксиальными бесконечными цилиндрами радиусами / 1 и / 2 > / 1, вращающимися вокруг своих осей с угловыми скоростями Й1 и йг перепад давления вдоль оси цилиндров примем равным нулю. В таком случае все гидродинамические величины не будут зависеть от координаты х вдоль оси цилиндров. Если в плоскости Оуг, перпендикулярной оси цилиндров, ввести цилиндрические координаты г, ф), то из соображений симметрии ясно, что отличной от нуля будет лишь компонента скорости ы = ыф и что скорость и и давление р будут зависеть только от г. Отсюда следует, что уравнение неразрывности (1.5) и первое уравнение (1.6) будут удовлетворяться тождественно что же касается второго и третьего уравнений (1.6), то они после перехода к цилиндрическим координатам примут вид [c.35]

Задача о движении вязкой жидкости в пространстве между двумя коаксиальными вращающимися цилиндрами была положена в основу гидродинамической теории смазки Н. П. Петровым (1883)1). [c.80]

Действительно, рассмотрим плоское движение вязкой жидкости между двумя вращающимися с разными угловыми скоростями ю, со коаксиальными цилиндрами соответственно с радиусами Н и Я (штрих относится к внешнему цилиндру). Считая движение стационарным и происходящим по концентрическим окружностям, расположенным в плоскостях, перпендикулярных к общей оси цилиндров, из соображений симметрии заключим, что (в настоящем параграфе обычное обозначение азимутального угла е заменим на ср) [c.412]

В данном примере эквипотенциальными поверхностями являются коаксиальные цилиндры с осью, совпадающей с заряженной прямой, а работа, совершаемая над зарядом при его движении по любому пути между двумя такими поверхностями, будет одной и той же. [c.68]

Движение жидкости между двумя бесконечными коаксиальными цилиндрами, вращающимися с постоянными угловыми скоростями вокруг их общей оси, рассматривалось Ландау и Лифши-цем [40]. Предметом многих исследований была устойчивость таких течений [41]. Решение более сложной задачи о движении вязкой жидкости в узком зазоре между цилиндрами, оси которых параллельны, но не совпадают, можно найти в книгах Кочина, Кибеля и Розе [37] и Зоммерфельда [55]. [c.407]

Пусть пространство между двумя неподвижными коаксиальными пилиндрами ради-усов а и Ь и двумя плоскостями, перпендикулярными к оси цилиндров и отстоящими друг от друга на величииу с, занято жидкостью плотностн д. Найти потенциал скорости движения, кинетическая энергия которого равна Т. [c.248]

Пограничные слои на выпуклых стенках (центробежная сила). Существует несколько случаев, в которых на переход ламинарного течения в турбулентное значительное влияние оказывают активные внешние силы. Примером может служить течение в кольцевом пространстве между двумя вращаю-пщмися коаксиальными цилиндрами. Если внутренний цилиндр неподвижен, а внешний вращается, то в промежутке между ними скорость увеличивается приближенно по линейному закону от нулевого значения на внутренней стенке до значения на внешней стенке, совпадающего с окружной скоростью вращения внешнего цилиндра. При таком течении частица жидкости, находящаяся ближе к внешней стенке, сопротивляется перемещению по направ-лению к внутренней стенке, так как для нее центробежная сила больше, чем для частиц из внутренних слоев поэтому если такая частица и начинает перемещаться по направлению к внутренней стенке, то она тотчас же отбрасывается наружу. Однако одновременно затруднено и перемещение частиц жидкости изнутри наружу, так как центробежная сила во внутреннем слое меньше центробежной силы во внешнем слое, и поэтому частица, находящаяся во внутреннем слое, испытывает подъемную силу , направленную внутрь. Таким образом, в рассматриваемом случае поперечные движения, являющиеся признаком турбулентности, затруднены вследствие действия центробежных сил следовательно, эти силы действуют на течение стабилизующим образом. [c.470]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...