Центр силы объема

Положения центров тяжести объемов цилиндра и правильной призмы определяются путем сложения сил тяжести отдельных сечений. Пусть имеется цилиндр в горизонтальном положении (рис. 103). Разделим цилиндр сечениями, перпендикулярными к оси, на отдельные пластинки одинаковой толщины. Веса пластинок р,- равны между собой и приложены в центрах тяжести С , Сз.... С , лежащих на оси цилиндра. Последователь- [c.80]

МОЙ СИЛЫ не перемещалась относительно выделенного объема, эта сила должна быть приложена к центру тяжести объема. Иначе говоря, поскольку центр тяжести — это единственная точка, через которую проходит подъемная сила при любом положении выделенного объема, значит, подъемная сила приложена именно к центру тяжести выделенного объема. [c.508]

Если обозначим г радиус-векторы центров элементарных объемов dU и площадок ds, к которым приложены векторы импульса, массовых и поверхностных внешних сил, то уравнение (II 1.26) примет вид [c.68]

Парность касательных напряжений. Рассматривая на основе принципа отвердевания малый объем с размерами Ax-dy-dz (рис. 2.3 и 2.4) как абсолютно твердое тело, можно для него записать шесть уравнений равновесия статики. Из этих уравнений остановимся на трех уравнениях равновесия для моментов. Ввиду малости объема объемную (массовую) силу Q считаем приложенной к центру малого объема dV . Так как сумму моментов можно вычислять относительно произвольной точки или соответственно относительно трех непараллельных осей, то выберем эти оси О х у- г с началом в центре объема dV и направим оси так, что О х Ох, [c.28]

Сила Яц проходит через центр тяжести объема Уд и направлена вниз, если тело давления строится со смоченной стороны стенки если тело давления строится с не-смоченной стороны стенки, сила направлена вверх. [c.52]

Линия действия силы проходит через центр тяжести объема [c.54]

Линия действия силы проходит через центр тяжести объема жидкости Vs-78 [c.78]

Представим себе, что в жидкости выделен объем, точно такой же, как и тело А. Этот объем жидкости находится в равновесии под действием только двух сил 1) силы давления жидкости Р на поверхность выделенного объема и 2) силы тяжести жидкости, равной и направленной вертикально вниз. Следовательно, сила Р равна силе тяжести выделенного объема жидкости, направлена в обратную сторону, т. е. вертикально вверх, и приложена в центре О объема (рис. 20), т. е. в той же точке, в которой приложена сила тяжести выделенного объема жидкости. [c.26]

Отбросим мысленно всю окружающую призму жидкости, а для сохранения прежнего равновесия приложим к каждой грани соответствующие элементарные силы гидростатического давления dP = = Pj. dl dz, dP = Рг dl dx, dP — Pn dl dn и т. д., которые, как было указано выше, действуют нормально граням и будут направлены внутрь рассматриваемого объема. Кроме этих поверхностных сил на жидкость, находящуюся внутри призмы, действуют еще массовые силы, результирующая которых приложена в центре тяжести объема и в общем случае равна [c.19]

Выталкивающая (Архимедова) сила приложена в центре тяжести объема погруженной части тела, называемом центром водоизмещения. [c.34]

Сила приложена в центре тяжести объема тела давления и направлена вверх, так как любая элементарная сила давления жидкости в любой точке щита дает при разложении вертикальную составляющую, направленную вверх. [c.35]

Линия действия этой силы проходит через центр тяжести объема крыщки люка на расстоянии от ее основания [c.36]

Линия действия вертикальной составляющей F проходит через центр тяжести объема W. Для поверхностей, искривленных во всех трех измерениях, линии действия трех составляющих силы могут не пересекаться, так что нагрузка распределенным давлением может быть приведена к сумме силы и пары сил. [c.40]

Найдем фигуру равновесия вращающегося объема однородной жидкости, тяготеющей к неподвижному центру силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния до центра. [c.84]

Все положения трактата доказываются с помощью единого приема определения центра тяжести всего тела выступающей части и центра тяжести объема погруженной части тела. Условием равновесия тела является расположение этих точек на одной отвесной линии, когда сила тяжести тела и сила гидростатического давления, действуя в противоположных направлениях вдоль одной прямой, взаимно уравновешиваются при погружении тела в жидкость. Равновесие устойчиво, если при отклонении тела от положения равнов Ьия оно стремится возвратиться в это положение. [c.25]

Центр тяжести объема призмы. Мысленно разобьем данную призму плоскостями, параллельными основанию, на большое число очень тонких пластинок одинаковой толщины. Вследствие малости толщины пластинок их можно принять за плоские многоугольники, центры тяжести которых лежат на одной и той же прямой O Og, соединяющей центры тяжести верхнего и нижнего оснований призмы. Приложенные к этим центрам веса многоугольников вследствие равенства их площадей равны между собой. Задача, таким образом, сводится к определению центра равных параллельных сил, точки приложения которых равномерно распределены по прямой 0 0 , т. е. в пределе, при неограниченном увеличении числа делений, к определению центра тяжести однородного отрезка Ofi . Отсюда заключаем, что центр тяжести объема призмы лежит в середине отрезка, соединяющего центры тяжести ее верхнего и нижнего оснований. Так как цилиндр можно рассматривать как призму с бесконечным множеством боковых граней, то центр тяжести однородного цилиндра определяется по тому же правилу, что и для призмы. [c.148]

Таким образом, система сил, действующих на тело, погруженное в однородную несжимаемую жидкость, находящуюся в поле сил тяжести, статически эквивалентна одной силе, равной по величине весу жидкости в объеме тела и направленной вертикально вверх, причем линия действия этой силы проходит через центр тяжести объема тела. [c.107]

В качестве другой иллюстрации применения выведенного условия равновесия, рассмотрим вопрос о фигуре равновесия вращающегося объема однородной жидкости, тяготеющей к неподвижному центру силой, обратно пропорциональной квадрату расстояния до центра. [c.115]

На рис. 21 показаны примеры построения тел давления. Так как сила Fb определяется как вес жидкости, линия ее действия проходит через центр тяжести объема тел-а давления (точка с). Направление действия этой си- [c.42]

Вертикальная составляющая проходит через центр тяжести объема тела давления. Центры давления горизонтальных составляющих сил определяются по уравнениям (1-10) и (1-11). [c.13]

Перейдем теперь К определению работы сил, действующих на рассматриваемый объем жидкости. Работа силы тяжести равна произведению этой силы на путь, пройденный точкой ее приложения, т. е. центром массы (тяжести) движущегося объема жидкости по вертикали. Рассматривая, как и ранее, выделенный объем струйки в двух его положениях состоящим из объема Уг-2 и равных между собой объемов Уы и 2-2, легко прийти к заключению, что работа Лт сил тяжести будет равна произведению силы тяжести объема Уьг на расстояние по вертикали между центрами масс объемов Ум- и 2-2 т. е. [c.71]

Закон Архимеда можно выразить в такой форме сила, с которой жидкость действует на погруженное в нее тело, равна весу жидкости в объеме тела, направлена снизу вверх и проходит через центр тяжести объема погруженного тела. [c.38]

Сила / проходит через центр тяжести объема тела (а не массы), так как если бы тело было однородно с плотностью, равной плотности жидкости, то, будучи свободным, оно находилось бы в равновесии (сила тяжести О и сила давления жидкости не образуют момента, и, следовательно, эти силы проходят через центр тяжести объема). [c.39]

Итак, сила давления жидкости на погруженное в нее тело равна весу жидкости в объеме тела, направлена снизу вверх и проходит через центр тяжести объема тела. [c.39]

Последнее соотношение дает 0 = 0. Итак, = л , Ц—у, С — величина неопределенная, т. е, за точку приложения силы Р мы можем взять любую из точек прямой, параллельной оси Ог, проходящей через центр тяжести объема. Но лучше взять за точку приложения силы самый центр тяжести, как точку вполне определенную в каждом теле тогда, как бы мы ни повернули тело около центра тяжести его объема, точка приложения равнодействующей давлений не меняется. [c.654]

Сила Ре проходит через центр тяжести объема и направлена вниз, если объем строится со смоченной стороны стенки, и вверх — если объем строится о иесмоченной атороны стенки. [c.51]

Таким образом, сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме тела. Этот результат составляет содержание закона Архимеда сила А называется архимедовой или гидростатической подъемной силой. Если О — вес тела, то его плавучесть определяется соотношением сил А и 0. При О > А тело тонет, при О < А — всплывает, при О = А — плавает в состоянии безразличного равновесия. Следует иметь в виду, что линии действия сил С и Л могут не совпадать, так как линия действия веса С проходит через центр тяжести тела, а линия действия архимедовой силы А — через центр его объема. При неравномерном распределении плотности тела может появиться момент, способствующий опрокидыванию тела. [c.84]

На фиг. 5-4, изображающей плавающее тело, обозначено С — центр тяжести тела D и D —центры тяжести объема погруженной части тела при положении равновесия и при крене М — метацентр — точка пересечения оси плавания 1-1 с направлением линии подъемной силы Р при крене i —метацент-рический радиус (расстояние между точками М и )) hj — метацентрическая высота (воз- [c.118]

На рис. 1-4, изображающем плавающее тело, обозначено С —центр тяжести тела D и D — центры тяжести объема погруженной части тела при положении равновесия и при крене М — метацентр — точка пересечения оси плавания I-I с направлением линии подъемной силы Р при крене R — метацентрический радиус (расстояние между точками М и D) км — метацентри-ческая высота (возвышение метацентра над центром тяжести тела) а —угол крена d — расстояние между точками С и D (по оси плавания). [c.11]

Если формула (24) дает знак (- -), то сила [Р] направлена по dn, в противном случае она направлена в прямо противоположную сторону. Когда колебание жидкости вызывается тем, что тело М произвольной формы (или группа т( л) периодически расширяется пли сжимается одповременно с погруженным в жидкость на большом рас-( тоянии от тела шариком, тогда, п1)оведя из центра тяжести объема тела сферу ра иусом R, равным расстоянию ог этого центра до центра шарика, будем иметь по теореме Грина [c.680]

Силовое воздействие идеальной жидкости на тело, движущееся по кругу, можно представить еще в ином, более удобном для понимания, В1де. Проект1руя результирующую аэродинамическую силу на направление, обратное направлению движения центра тяжести объема тола и перпендикулярное к нему, и обозначая эти проекции соответственно через Q и Р, получлм [c.339]

Плечо вертикальной силы Pz, проходящей через центр тяжести объема WoB , относительно оси вращения О [c.57]

Докажем, что все силы давления жидкости на поверхность пофуженного тела сводятся к одной равнодействующей, которая равна весу жидкости, имеющей тот же объем, что и пофуженное тело, приложена к центру тяжести объема тела и направлена по вертикальной линии вверх. [c.651]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...