Плотность заряда критическая

Один из способов создания необходимых условий для коагуляции состоит в ослаблении сил взаимного отталкивания частиц путем уменьшения их поверхностного заряда. Заряженные частицы отталкивают друг друга лишь в том случае, когда расстояние между ними превышает критическое, зависящее наряду с другими факторами от плотности заряда на поверхности частиц если частицы сблизить, то они самопроизвольно соединяются и таким [c.302]

Помимо непосредственного измерения плотности зарядов двойного слоя в процессе адгезии и отрыва пленок эту величину можно определить косвенным путем. Адгезионную прочность можно связать с электрохимическими свойствами пленок, в частности с критическим током анодной пассивации [115]. С увеличением критического тока анодной пассивации адгезионная прочность пленок растет. Так, при увеличении критического тока анодной пассивации от 10 до 50 мкА/см для различных лакокрасочных покрытий адгезионная прочность, полученная измерением на сдвиг, увеличивается от [c.133]

Рис.8.6. Зависимость критического диаметра детонации тротила от плотности заряда [25]. Верхняя кривая для размера зерна ВВ 0,07.г-0,2 мм нижняя—0,01+0,05 мм.

До сих пор, рассматривая электропроводность твердых тел, мы считали, что время релаксации т не зависит от электрического поля. В этих условиях плотность тока пропорциональна напряженности поля j=aS , т. е. электропроводность а является величиной, не зависящей от поля. Опыт показывает, однако, что независимость <г от наблюдается лишь в полях, напряженность которых меньше некоторого критического значения. При электропроводность изменяется по мере роста т. е. закон Ома перестает выполняться, Это является следствием изменения либо концентрации носителей заряда, либо их подвижности. [c.256]

Зависимость скорости анодного растворения от потенциала для большинства металлов имеет характерную форму, которая представлена на рис. 4. При протекании электрохимических процессов происходит перенос электрических зарядов через границу металл—коррозионная среда. В связи с этим скорости окисления металла или восстановление окислителя удобно представлять в единицах силы тока. Отмеченные на рис, 4 точки характеризуют следующие величины Е — равновесный потенциал металла, — потенциал коррозии (стационарный потенциал). Ей — потенциал пассивации, Е п —потенциал полной пассивации. Ear — потенциал питтингообразования, ер — потенциал пере-пассивации, 1р — сила тока обмена в равновесии М"++ пе = М, — плотность тока коррозии, нр — плотность критического тока пассивации. [c.25]

Рис.8.7. Зависимость критического диаметра детонации от размера зерна. Заряды плотностью 1,0 г/см в целлофановой оболочке. I—ТЭН II —гексоген III — тетрил, IV—пикриновая кислота V—тротил с кристаллическим зерном VI— тротил с агрегатным зерном VII — тротил- -1 % парафинового масла [26].

Коэффициент зависящий от геометрических размеров задачи и значения потенциала на границе, будем называть коэффициентом интенсивности плотности зарядов. Двигаясь по дорожке, проложенной механикой разрушения, будем предполагать, что именно коэффициент интенсивности плотности зарядов ответствен за пробой диэлектрика, т. е. за образование проводящих поверхностей между электродами. Отметим, что так же как и в механике разрушейния, введенный коэффициент К, связан с потоком энергии через произвольный контур, охватывающий край дефекта или электрода, которая затрачивается па образование проводящей поверхпости или капала. Пользуясь этой аналогией, будем говорить, что пробой диэлектрика наступает тогда, когда величина Кд достигает критического значения, т. е. запишем критерий пробоя в виде [c.226]

Пассивность не может легко ни устанавливаться, ни поддерживаться в присутствии агрессивных анионов, например СГ. При возрастании концентрации этих ионов критическая плотность тока увеличивается, потенциал первичной пассивности повышается, плотность тока, в условиях пассивности возрастает и интервал потенциалов в пассивной области уменьшается (фиг. 56). Объяснение такого поведения заключается, возможно, в высокой плотности заряда на хлоридном ионе и его легкой миграции. В интервале потенциалов пассивности этот ион конкурирует с частицами окислителя и включается в пленку, что вызывает дефекты решетки, уменьшая такйм образом удельное сопротивление окисла. [c.113]

При разрядке за счет туннельного эффекта можно онределить критическое расстояние между контактирующими телами, при котором практически исключается туннельный эффект. Критическое расстояние обратно пропорционально наименьшему значению разности потенциалов между обкладками двойного слоя адгезива или субстрата. Обычно разность потенциалов составляет около 10 В, В этих условиях критическое расстояние равно 0,1 нм. Для того чтобы оценить влияние туннельного эффекта, следует рассмотреть работу отрыва, направленную на преодоление электрического взаимодействия адгезива и субстрата. Часть адгезионной прочности, идущая на преодоление электрических сил, зависит не только от плотности двойного слоя, но и от его толщины Ас- В состоянии равновесия плотность заряда двойного слоя при адгезии двух поверхностей будет равна [18] [c.135]

Подобно длительности химпика плоской детонационной волны, критический диаметр детонации негомогенных ВВ зависит от физической структуры м плотности заряда ВВ. Это видно из рис.8.6 по данным работы [25], где приведены зависимости критического [c.277]

Реакция возникает в результате быстрого сжатия посторонним источником энергии фиксированного количества плазмы, находящейся в рабочей камере реактора. Происходящее в процессе сжатия повышение плотности плазмы и ее температуры при достижении критических параметров, определяемых критерием Лоусона, приводит к термоядерному взрыву малой мощности, в результате которого выделяется энергия, используемая в энергетической установке. После удаления из камеры продуктов реакции и заполнения ее новым зарядом плазмы цикл повторяется. Для сжатия плазмы могут использоваться магнитные поля, оптические генераторы (лазеры), релятивистские пучки электронных лучей, движущихся с околосветовыми скоростями. [c.258]

Во многих ЭГД приложениях (в том числе, авиационных) параметр ЭГД взаимодействия мал. Это позволяет вначале исследовать обычную газодинамическую систему уравнений, а затем, с помощью найденных распределений газодинамических параметров, находить электрические токи, поля и концентрации заряженных компонент на основе только электрических уравнений. С помощью ЭГД эффектов можно воздействовать на газодинамическое течение только при малой скорости среды. Так, при концентрации ионов п = 10 см , электрическом поле Е = 20 кВ/см, плотности газа р = 10 г/ см и характерном размере I — 5 см, скорость газа, индуцируемая ЭГД взаимодействием, равна V — еп1Е/рУ 4 м/с. Поэтому, для достаточно медленных ламинарных течений, когда скорость среды при отсутствии электрического поля меньше 10 м/с (например, ламинарные пламена, ЭГД системы с малой скоростью рабочей среды), созданием в потоке объемного электрического заряда (с помощью коронного разряда или в результате хемоионизационных реакций) и наложением на течение электрического поля можно заметно изменять характеристики течения [1,2]. Для управления течением с большими скоростями необходимо форсировать электрические параметры (концентрации заряженных частиц и электрическое поле) вблизи критических зон в потоке, например, вблизи точек отрыва пограничного слоя. Пиже, если не оговаривается противное, параметр ЭГД взаимодействия мал. [c.599]

В однородном веществе у етонация распространяется с постоянной скоростью. В некоторых пределах она изменяется в зависимости от плотности ВВ и размеров заряда. Если наименьший размер заряда (например, диаметр удлиненного цилиндра) меньше некоторого критического значения, то ВВ, сжатое во фронте ударной волны, разбрасывается раньше, чем завер шается химическая реакция, и устой [c.135]

При коронном разряде ионизация не приводит к пробою, потому что сильная неоднородность электрич. поля, обусловливающая её, существует только в непосредств. близости от проводов и остриёв. Коронный разряд представляет собой многократно повторяющийся процесс поджига, к-рый распространяется на ограниченное расстояние от проводника, до области, где напряжённость поля уже недостаточна для поддержания разряда. Искровой разряд, в отличие от коронного, приводит к пробою. Этот Э. р. в г. имеет вид прерывистых ярких зигзагообразных разветвляющихся, заполненных ионизованным газом нитей-каналов, к-рые пронизывают промежуток между электродами и исчезают, сменяясь новыми. Искровой разряд сопровождается выделением большого кол-ва теплоты и ярким свечением. Он проходит след, стадии резкое увеличение числа эл-нов в сильно неоднородном поле близ проводника (электрода) в результате последоват, актов ионизации, начинаемых немногими, случайно возникшими свободными эл-нами образование электронных лавин переход лавин в стримеры под действием пространств, заряда, когда плотность заряж, ч-ц в головной части каждой лавины превысит нек-рую критическую. Совместное действие пространств, заряда, ионизирующих эл-нов и фотонов в головке стримера приводит к увеличению скорости развития разряда. Примером естественного искрового разряда явл. молния, длина к-рой может достигать неск. км, а макс. сила тока — неск. сотен тысяч А. [c.864]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...